Резонатор концентрический

Отсюда следует, что и в концентрическом резонаторе (4/ Ц, и в резонаторе с плоскими зеркалами (//L с ) пучок на зеркалах [c.804]

Рис. 67. Схема концентрического резонатора

Рнс. 4.2. Концентрический (сферический) резонатор. [c.162]

Часто также используются резонаторы, образованные двумя сферическими зеркалами с одинаковыми радиусами кривизны У и с расстоянием L между ними таким, что R < L < 2R (т. е. эти резонаторы занимают промежуточное положение между конфокальным н концентрическим резонаторами). Кроме того, можно построить резонатор, у которого L < R. Для этих случаев не всегда можно выполнить построение лучей, [c.163]

Такую пару резонаторов составляют, например, симметричный концентрический и плоский двухзеркальные резонаторы с одинаковыми размерами зеркал и расстояниями между ними. Правда, если зеркала не обладают осевой симметрией, одно из зеркал эквивалентного резонатора должно быть развернуто вокруг оси относительно аналогичного зеркала исходного резонатора на 180° (иначе при повороте системы координат не совпадут площади интегрирования). [c.79]

Точно так же ведут себя размеры пучков, если R приближается к L с другой стороны при R LI2, т.е. когда резонатор устойчив , но близок к концентрическому, велико по мере роста R и стремления его к L величина стремится к XL/n. Таким образом, размеры пучков у резонаторов с L/2 < R < L и с R> L проходят через одни и те же значения почему так может получиться, поясняет рис. 2 Л Од, б. [c.86]

Краевая дифракция все же удерживает поле менее эффективно, чем каустика, поэтому дифракционные потери всех типов колебаний при переходе от конфокального резонатора к плоскому (или концентрическому) монотонно растут. Наглядной иллюстрацией может послужить рис. 2.12, на котором приведены зависимости потерь двух низших мод симметричного резонатора с круглыми зеркалами от числа Френеля N = l(XL) (2а - диаметр зеркал) при различных значениях 1 j, изменяющихся от нуля (конфокальный резонатор) до единицы (плоский или концентрический). [c.91]

Рис. 3.1. Резонаторы с поверхностями раздела, пролегающими вдоль волновых фронтов генерируемых пучков а - плоский резонатор, б - концентрический резонатор

Исторически первым типом углового селектора, сообщения об опытах с которым появились уже в 1962 г. [139, 204], явилась система из двух софокусных линз и помещенной в их общем фокусе диафрагмы с малым отверстием. Плоскому резонатору с подобным селектором (рис. 4.5 а) идентичен концентрический резонатор с диафрагмой в центральной плоскости (рис. 4.5 б) [183, 174]. Принцип действия такого селектора очевиден. Кстати, вместо диафрагмы может использоваться пассивный затвор просветляющийся раньше других участок его сечения в дальнейшем играет роль отверстия Ь диафрагме [209]. [c.217]

Прежде чем закончить краткую характеристику конструкции генератора Гартмана, следует отметить, что в последних моделях излучателей [40, 41] применяются дополнительные, так называемые вторичные резонаторы, выполненные в виде канавки, концентрически расположенной вокруг среза сопла (рис. 12). Наличие такого резонатора существенно улучшает работу генератора. Никаких конкретных данных о наилучшей форме вторичного резонатора и механизме его действия авторы указанных работ не приводят, поэтому мы можем высказать лишь предположение о его возможном принципе работы. [c.24]

Пунктиром показана сфера и резонатор типа концентрической линии А можно рассматривать как искажение того или другого. В очень легко рассчитывается, [c.107]

Правая часть (6.34) должна быть положительна, поэтому гауссов пучок в симметричном резонаторе может сформироваться лишь при выполнении условия R>L/2. Предельное значение R=L/2 соответствует случаю, когда сферические поверхности зеркал имеют общий центр кривизны концентрический резонатор). При R->-L/2 радиус перетяжки Шо О, а радиус сечения пучка на зеркалах w(L/2), как видно из первой формулы (6.33), неограниченно возрастает, т. е. при зеркалах конечных размеров значительная часть светового потока проходит мимо зеркал. Поэтому в таких условиях воспроизводящий самого себя после каждого цикла световой пучок образоваться не может. Это тем более невозможно при R< .L/2 (неустойчивый резонатор). [c.301]

Условие (2.9) определяет область устойчивых резонаторов на С-плоскости, ограниченную координатными ОСЯМИ и гиперболами концентрических конфигураций. [c.31]

Нетрудно видеть, что координаты лучевого следа меняют знак в каждом последующем проходе. Таким образом, траектория следа луча имеет две ветви (рис. 2 ). Однако, как и в случае /> + 1, луч последовательно удаляется от оси резонатора, стремясь к фиксированной меридиональной плоскости, координируемой углом а. Волновые поверхности таких пучков образуют совокупность концентрических сфер. Из соображений симметрии ясно, что собственные волновые фронты коаксиальны отражающим поверхностям и поэтому могут характеризоваться меридиональными лучами (например, //о=0, г о=0). Радиус кривизны волновой поверхности опре- [c.37]

В заключение параграфа заметим, что, как следует из свойств подобия резонаторов ( 3.2), распределение амплитуды поля по зеркалам и дифракционные потери для концентрического резонатора оказываются такими же, что и для плоскопараллельного (при равенстве параметра Френеля). Вообще же пространственное распределение полей внутри и вне полости концентрического и плоского резонаторов существенно различно. [c.73]

На практике чаще используются такие резонаторы, которые не являются ни плоскими, ни концентрическими, ни конфокальными. Расчет распределения поля, дифракционных потерь и частот резонатора произвольной конфигурации представляет собой сложную задачу. Урав- [c.73]

Объем моды концентрического резонатора существенно зависит от степени заполнения. Здесь можно воспользоваться соотношением [c.91]

Для конфокального резонатора модовые множители / -h /w + 1 и 2/7 + / + 1 заменяются множителем 1/2, так что в этом случае мы имеем сильное вырождение мод. Точные выражения для резонансных частот в резонаторах с зеркалами конечных размеров мы рассмотрим ниже (см. разд. 7.14), а пока, за исключением резонаторов с плоскопараллельной и концентрической конфигурациями (которые, как уже указывалось, являются слабоустойчивыми и у которых моды отличаются от гауссовых), будем пользоваться выражениями (7.11.5). [c.517]

Если конфигурация устойчивого резонатора отличается от плоскопараллельной, концентрической или конфокальной, то профили мод резонатора близки к гауссовым, поэтому в первом приближении дифракционные потери в нем можно вычислить, считая, что часть мощности излучения, падающего на зеркала, отражается назад в резонатор [20]. Таким образом, мы имеем [c.519]

Теория Вайнштейна для концентрических и плоскопараллельных резонаторов [c.537]

Особый интерес представляют плоскопараллельные ( =1) и концентрические ( =-1) резонаторы. В этих случаях = 0 или ж и ядро уравнения (7.16.5) оказывается сингулярным. Подстановкой t=т/ 2 = х к/ф уравнение (7.16.4), как нетрудно показать, [c.537]

В круглом волноводе для волны типа Я ] электрические силовые линии представляют собой концентрические окружности (рис. 5-2, б), расположенные в поперечных плоскостях магнитные линии имеют форму замкнутых петель, попарно вытянутых вдоль волновода. Токи в стенках волноводов протекают по окружностям и не имеют продольных составляющих. Ценной особенностью волны типа Яо1 является наличие малых потерь в стенках. В силу этого волна представляет особый интерес в случаях, когда необходимо малое затухание. Волна типа Ящ используется в полых резонаторах, обладающих высокой добротностью и применяемых для определения е и tg б диэлектриков. [c.116]

При частотах, превышающих 200 300 Мгц, применяют для измерений системы с распределенными постоянными длинные линии, отрезки концентрических линий и объемные резонаторы. [c.41]

Для сред с большим усилением используются неустойчивые О. р., в к-рых каустика образоваться не может луч, проходящий вблизи оси резонатора под малым углом к ней, после отражений неограниченно удаляется от оси. На рис. 2(6) дана диаграмма устойчивости О. р. при разл. соотношениях между радиусами R и R зеркал и расстоянием ё между ними. Незаштрихо-ванные области соответствуют наличию каустик, заштрихованные — их отсутствию. Точки, соответствующие резонатору с плоскими (П) и концентрическими (К) зеркалами, лежат на границе заштрихованных областей. На границе между устойчивыми и неустой- [c.454]

Рис. 2.7. Различные типы оптических резонаторов с AB D = 0 а - плоский резонатор (С = 0) б, в - концентрические резонаторы (С = 0) г - резонатор с5 = О, СФ 0 д - резонатор с В = С = 0 е — резонатор с А = О лс - полуконцентрический резонатор с D = 0 5 - симметричный конфокальный резонатор (Л = D = 0)

Из формул (3.2) следует, что чувствительность к возмущениям у распределений полей устойчивых резонаторов из зеркал сравнительно небольшой кривизны быстро убывает, при прочих равных условиях, по мере увеличения последней. Действительно, при этом величина ar os fgig2 возрастает вместе с ней растут все разности собственных значений близких по классификации мод. Поэтому распределения полей устойчивых резонаторов, заметно отличающихся от плоских (и концентрических), сравнительно мало подвержены влиянию внутрирезонаторных аберраций. К этому добавим, что большая расходимость излучения лазеров с устойчивыми резонаторами значительного сечения обычно вызывается не влиянием аберраций, а возбуждением мед высокого порядка (см. следующий параграф). Наконец, если еще принять во внимание, что играющие, как правило, наибольшую роль волновые аберрации первого порядка (оптический клин) и второго ( линзовость среды) легко учитываются прямо на этапе составления матрицы резонатора, то в дальнейший анализ деформаций отдельных мод можно уже не вдаваться. [c.151]

Общим признаком всех резонаторов, эквивалентных плоскому (в том числе изображенных на рисунке), является то, что в геометрическом приближении все лучи, нормальные к поверхности одного из концевых зеркал, по проховдении резонатора падают нормально на поверхность второго концевого зеркала и следуют обратно по тому же пути. Благодаря этому такие резонаторы можно представить в виде совокупности участков, каждый из которых ограничен парой параллельных плоскостей или концентрических сфер. Находящиеся между участками тонкие линзы вызьюают лишь соответствующие изменения кривизны волнового фронта, обеспечивая совпадение распределений полей на разделенных этими линзами границах участков. Границами крайних участков служат сами концевые зеркала. [c.223]

Кроме указанных типов рассматриваются также концентрический и полуконцентрический резонаторы, см., например, [65]. — Прим. ред. [c.35]

Наиболее важное значение имеют поперечные электромагнитные волны, которые обозначаются TEMpqmг. При р = 0, q =0 мода являетсш аксиальной. Условие (53.14) для аксиальной моды совпадает с условием (53.4) для аксимальной моды в прямоугольном резонаторе. Моды с рфО и qфO являются боковыми. Значение р определяет число узлов по радиусу, значение q равно половине числа аксиальных узлов. Распределение интенсивности излучения различных мод без узлов по радиусу (р = 0) на выходе из лазера показано на рис. 283. При р = 1, =0 в точке г = 0 возникает узел, который на рис. 283 в моде (О, О, т ) может быть изображен темной точкой. При других значениях р возникают концентрические окружности нулевой интенсивности. [c.318]

Для определения и характеристики степени разъ-юстировки введем понятие геометрооптической оси (или просто оси) резонатора как линии, вдоль которой распространяется луч, самосопрягающийся после каждого обхода резонатора [77, 78, 113, 114, 134]. Ось резонатора соответствует экстремальному оптическому пути при распространении луча между образующими зеркалами. Эта линия — прямая в двухзеркальном резонаторе, ломаная — в многозеркальном. В кольцевом резонаторе осевая линия образует замкнутый многоугольник. Нетрудно заметить, что такая линия существует и единственна почти для любой конфигурации резонатора, как устойчивого, так и неустойчивого. Исключением являются плоский и концентрический резонаторы. [c.167]

Несколько разновидностей открытых резонаторов представлено на рис. 6.1. Плоский резонатор (рис. 6.1,а) образуется двумя плоскими зеркалами, параллельными друг другу. Осевые моды такого резонатора представляют собой суперпозицию плоских электромагнитных волн, распространяющихся в противоположных направлениях вдоль оси резонатора и в нулевом приближении совпадают с модами закрытого резонатора того же размера. Концентрический (сферический) резонатор (рис. 6.2,6) представляет собой два сферических зеркала с одинаковыми радиусами кривизны R и базой L == 2R. Конструируется резонатор так, чтобы центры кривизны зеркал совпадали. Моды такого резонатора описываются суперпозгщией сферических волн, исходящих из центра кривизны зеркал и распространяющихся в противоположных направлениях. [c.38]

Согласно представленному выше рассмотрению, в устойчивых резонаторах собственными модами являются гауссовы пучки. Это впервые экспериментально подтвердили Когельник и Ригрод [16], получившие с помощью ЭОП фотоснимки отдельных мод Не—Ые-лазера (X = 1,15 мкм), который имел концентрический резонатор длиной 230 см. Из-за трудностей, связанных с получением высокой точности измерений распределения интенсивности эти авторы ограничились измерениями расстояний между узлами и обнаружили хорошее согласие со значениями, полученными в предыдущем разделе. Отсутствие частоты модуляции в спектре интенсивности излучения явилось подтверждением того, что в распределении отсутствуют другие моды [17, 18]. [c.516]

В [19] проведено теоретическое исследование селекции мод отверстиел , ограничивающим концентрический открытый резонатор, не содержащий активного вещества (в отсутствие усиления). Автор решал интегральные уравнения методом итераций. [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...