Формула Ламберта

Замечание 2. Формула Ламберта (12) остается в силе при любом расположении точек Р и Р на орбите спутника, но для правильного выбора чисел Я и Яз среди корней уравнений (16) и (17) требуется провести в каждом случае специальное исследование. [c.128]

Замечание 3. Формула, аналогичная формуле Ламберта, была найдена для случая параболической орбиты Ньютоном (1687 г.) и, независимо от него, Эйлером (1743 г.). Согласно формуле Ньютона — Эйлера время перелета [c.128]

Какие числа следует подставить в формулу Ламберта вместо [c.129]

Знак плюс берется, если так называемая угловая дальность между точками и Р (то есть разность 02 — 01 между их истинными аномалиями) больше 180°, минус — если эта величина меньше 180°. Формула Ньютона — Эйлера может быть получена из формулы Ламберта путем предельного перехода, когда а- оо, [c.129]

Расчетная формула для оценки теплообмена излучением между поверхностями, произвольно расположенными в пространстве (рис. 13.3), выводится на основе закона Ламберта. В окончательном виде формула записывается так [c.431]

Закон Ламберта дает возможность определить зависимость изменения энергии лучистого потока от его направления по отношению к поверхности тела. Наибольшей интенсивностью обладает излучение по нормали к поверхности По остальным направлениям оно меньше, равно и выражается формулой [c.211]

Из закона Ламберта следует, что плотность полусферического излучения в пределах телесного угла <а = 2п Е = Е п, откуда = Е/п, где Е — плотность интегрального полусферического излучения, определяемого по закону Стефана — Больцмана по формуле (2.345) Е — плотность излучения по нормали. Соответственно по направлению ф плотность излучения определяется по формуле (2.349), или после подстановки , = (Е/п) os ф. [c.211]

Ес. П бы закон Ламберта был полностью справедлив для серых тел, то, в соответствии с формулой (32.20) коэффициент черноты е должен был б1 1ть величиной постоянной и не зависеть от направления излучения. Однако опытом это не подтверждается. [c.396]

В случае параболической орбиты к равно нулю (п. 227). Тогда получается формула, установленная Эйлером, но часто несправедливо приписываемая Ламберту. В этом случае [c.488]

Поскольку излучение многих реальных тел близко к диффузному (шероховатые окисленные поверхности металлов и др.), то будем, как и в работах [2—6], рассматривать только диффузно-излучающие и диффузно-отражающие поверхности, т. е. излучение которых удовлетворяет закону Ламберта [9]. Для таких поверхностей собственная яркость /(.qq и яркость, вызванная отраженным излучением / р, не зависят от направления и связаны с поверхностными плотностями собственного излучения отраженного излучения qtp падающего излучения формулами [1, 9] [c.133]

Коэффициент пропускания фильтра определяется отношением лучистого потока, прошедшего через фильтр, к потоку, падающему на фильтр т = Ф/Фц. Ослабление лучистого потока рассчитывается по формуле Бугера—Ламберта, из которой следует, что т = ехр (—pd), где р — коэффициент, характеризующий оптическую плотность слоя вещества единичной толщины. Таким образом, используя набор фильтров различной толщины, можно в широких пределах ослабить лучистый поток. [c.74]

Лабораторные испытания экспериментальных образцов многокамерных черных тел показали, что пространственное распределение излучения удовлетворяет закону Ламберта (рие. 6), а распределение энергии в спектре достаточно точно совпадает с формулой Планка. [c.70]

На основании закона Ламберта (закона диффузного излучения), согласно которому = я/д, получаем формулу Планка для плотности полусферического черного излучения [c.461]

Ламберт в 1760 г., по-видимому, первый вывел формулу, определяющую освещенность, создаваемую на некотором элементе М плоского экрана L (рис. VI.6) бесконечно малым элементом площади, нормаль к которой перпендикулярна экрану. Эта хорошо известная и строгая формула имеет вид [c.431]

Матовые поверхности, имеющие по всем направлениям одинаковую энергетическую яркость, называются поверхностями Ламберта. К глянцевым поверхностям, имеющим направленное отражение, формулы не применимы. [c.60]

Необходимо сказать, что при выводе формулы (6-4) не делалось допущения о справедливости закона Ламберта. Поэтому она будет правильной и для тех случаев, когда этот закон не соблюдается, а акже и при зеркальном отражении. [c.198]

Фотометрические свойства объектов определяются законами отражения и пропускания. Количественно они характеризуются соответствующими коэффициентами, которые можно рассчитать, используя формулы Френеля й закон Ламберта — Бэра. Эти соотношения обусловлены электромагнитной теорией света, которая описывает распространение излучения в оптических средах, а также поведение световых волн на границе раздела между средами. Отметим, что при отражении на границе раздела в общем случае изменяется и состояние поляризации. [c.7]

В эту формулу необходимо ввести коэффициенты пропускания используемых нейтральных фильтров Кт и Ко, коэффициент отражения плоского зеркала т, используемого для определения So, и множитель а, учитывающий отклонение от закона Ламберта. Окончательно формула приобретет вид [c.62]

Мы будем последовательно вводить различные параметры Ламберта. Одновременно мы установим, какие формулы связывают их друг с другом, эти формулы будут очень просты. Наконец, мы установим следуюш,ий результат, включаюш,ий в себя теорему Ламберта. [c.43]

Таким образом, нормализованная ордината вектора эксцентриситета, /3, связана с Н формулой, в которую входят только г и с. Следовательно, это параметр Ламберта. [c.46]

Мы доказали теорему Ламберта. Как уже было сказано, эта теорема упрощает вычисление Ai как функции Н, Г, Г2 и с, поскольку позволяет ограничиться прямолинейной ситуацией. Но нельзя ли записать формулу Ламберта , явно задающую Ai Вспомним о двух неизбежных затруднениях. Во-первых, эти формулы при Н < О должны будут содержать синус и косинус, а при Н > О — гиперболические синус и косинус. Если мы хотим получить одну и ту же формулу для всех значений Н, нам придется использовать функции Штумпфа, как это было сделано выше, или представить запись в интегральной форме (что мы и сделаем при доказательстве результата Симо). [c.48]

Теоретические формулу примут более простой вид, если вместо к ввести величину х = к Х14к), характеризующую поглощение излучения с длиной волны >. в каком-либо веществе (в данном случае в металле). Длина волны Я в исследуемом веществе связана с длиной волны >.о в вакууме известным соотношением Х—Ка/п, где п — показатель преломления вещества. Тогда закон Бугера — Ламберта — Бера можно записать в виде [c.26]

В СГСЛ яркость идеально белой поверхности, освещенность которой равна одному фоту, называлась ламберт (Лб). Из формулы (8.25) следует, что [c.297]

T0 есть TO значение W, дифференцирование которого дает замечательные формулы для эллинтического движения, открытые Эйлером и Ламбертом и использованные Олъберсом и Гауссом при определении олементов орбиты. Система первых интегральных уравнений дается формулами [c.170]

Выражение закона Ламберта формулами (2-13) или (2-15) не является окончательным, так как эти формулы еще не устанавливают связи между В и Е. Для установ-ленйя связи между величинами Во и Ео черного тела проинтегрируем выражение (2-13) по всем направлениям в пределах полусферы. Выберем систему сферических координат (рис. 2-7), где а означает полярное расстояние (угол с нормалью), а 0 —долготу. Выразим в этих координатах величину бесконечно малого телесного угла dQ. [c.24]

Укажем на другой вид формулы Лагранжа—Гельмгольца, вывод которой по идее не отличается от предыдущего. Пусть А (рис. VI.4) — источник света в виде кружка радиусом г с центром на оси центрированной оптической системы. Предположим, что кружок излучает по закону Ламберта, т. е. с постоянной яркостью В по всем направлениям. Поток Ф, излучаемый этим источником в телесный угол Q, ограниченный конусом с углом у вершины 0), определяется следукпцим образом. [c.426]

Светящиеся ооверхности излучают или отражают свет с различной яркостью в разных направлениях. Однако часто пользуются поверхностями, которые диффузно излучают или отражают свет по закону Ламберта с яркостью практически одинаковой во всех направлениях (см. рис. 1.22, в) или в пределах некоторых телесных углов (белая матовая бумага, молочные стекла ламп накаливания, абсолютно черное тело и т. д.). Поскольку яркость во всех напранлеьпях одинакова, то из (1.27) и (1.27а) следует, что /, = / eos s по это формуле построена фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверх-пости), характеризующая распределение силы света от .чзкояркостного источника S (см. рнс. 1.22, в). Световой поток, излучаемый в полусферу плоской поверхностью конечных размеров, равен Ф .л. [c.38]

Сравнение результатов экспериментов с теоретическим, полученными по классической теории Друде—Зинера, показало, что с учетом отклонения излучения полированных поверхностей от закона Ламберта в диапазоне температур 1200—2000° С опытные данные совпали с теоретическими с погрешностью 6%. Поправка на отклонение от закона Ламберта вводилась или по обобщенной зависимости [5], построенной на основании экспериментов, или по методике Шмидта и Экерта [6]. Из полученных результатов следует, что искусственно установленный диапазон применимости формулы классической теории (Япред>25 мкм) может быть значительно расширен, по крайней мере для тугоплавких материалов. [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...