Формула Бугера

Вывод формулы Бугера. Пусть на поверхность прозрачной однородной среды толщиной / направлен нормально параллельный пучок света с интенсивностью /о. В результате поглощения, как уже отмечено, интенсивность вышедшего пучка уменьшится (обозначим ее через /). Требуется установить закономерность поглощения в данном слое вещества. [c.280]

Коэффициент пропускания фильтра определяется отношением лучистого потока, прошедшего через фильтр, к потоку, падающему на фильтр т = Ф/Фц. Ослабление лучистого потока рассчитывается по формуле Бугера—Ламберта, из которой следует, что т = ехр (—pd), где р — коэффициент, характеризующий оптическую плотность слоя вещества единичной толщины. Таким образом, используя набор фильтров различной толщины, можно в широких пределах ослабить лучистый поток. [c.74]

Это соотношение иногда называют формулой Бугера, она является аналогом известной формулы динамики, выражающей закон сохранения углового момента частицы, движущейся под действием центральной силы. [c.128]

Рассеяние излучения в земной атмосфере обусловлено преломлением, отражением и дифракцией лучистого потока, вызванных молекулами и аэрозолями. Коэффициент пропускания рассеивающего моя определяется формулой Бугера [c.341]

Рассмотрим поведение полимеров при воздействии радиационного теплового потока. Если на поверхность полимера падает радиационный тепловой поток в видимой или ближней инфракрасной области, то полимер может оказаться прозрачным для этого излучения. Практически все термопластичные полимеры становятся прозрачными при нагревании выше температуры плавления. В этом случае излучение, не поглощаясь на поверхности, проникает внутрь термопласта и поглощается там. Если принять, что поглощение энергии следует закону Бугера, то тепловой поток убывает согласно формуле [c.148]

На основании объединенного закона Бугера—Бера поглощательная способность среды может быть определена по формуле [c.139]

Из формулы следует, что поглощательная способность такой среды в равной мере должна зависеть как от концентрации пыли л, так и от толщины поглощающего слоя I. Это означает, что рассматриваемая запыленная среда подчиняется закону Бугера—Бера. На практике, однако, такие среды не встречаются. Реальные запыленные среды в промышленных установках обычно содержат частицы неправильной формы и самых различных размеров. Частицы не являются также и абсолютно черными. [c.144]

Формула (9-1) называется законом Бугера. Эта формула является приближенной, но благодаря своей простоте она удобна для расчетов. [c.212]

Исходя из закона Бугера интегральный коэффициент ослабления Кс может быть определен по формуле [c.275]

Ti и Тг — температура газов на входе и на выходе из канала. По оси абсцисс отложен критерий Бугера Ви = kD, характеризующий оптическую плотность среды, причем D—внутренний диаметр канала, k—коэффициент ослабления лучей трехатомными газами. Для несветящегося пламени значения k определяют по формуле [Л. 84] [c.102]

Если принять, что при изменении температуры среды величины коэффициентов поглощения изменяются по закону Бугера, то величину коэффициента поглощения можно записать формулой. [c.366]

Рис. 8. К выводу интегральной формулы. закона Бугера

Здесь Хо — плотность потока энергии зондирующего пучка при х=0. Если а>0, что бывает при N2поток энергии экспоненциально убывает по мере распространения пучка. Мы приходим к закону Бугера (2.29), а формула (9.37) выражает коэффициент поглощения а через коэффициент Эйнштейна В 2 и населенности уровней Л 1 и N2. [c.443]

Коэффициент поглощения вычисляется по формуле I = 1йв х (закон Бугера), где/, /о—интенсивность прошедшего через кристалл и падающего на криста.тл света к — коэффициент поглощения в м х — толщина исследуемого образца в см. [c.196]

Формула для затухания интенсивности оптического пучка теперь получается просто подстановкой измеряемого коэффициента рассеяния вместо кр в законе Бугера [c.48]

Условие, связанное с эффектами многократного рассеяния, теоретически исследованное Г. В. Розенбергом [24], следует непосредственно из уравнений переноса излучения. При этом необходимо иметь в виду, что роль эффектов многократного рассеяния зависит не только от оптических свойств аэрозоля, но и от параметров эксперимента. При небольших оптических толщах соответствующее рассмотрение может быть проведено на основании формул теории однократного рассеяния. При больших оптических толщах становится существенным влияние рассеяния более высоких кратностей, когда введение поправок к закону Бугера по формулам однократного рассеяния теряет смысл. В этом случае закон затухания интенсивности оптического излучения следует полностью определять из уравнения переноса излучения. [c.150]

Последующие экспериментальные исследования в лабораторных условиях позволили выявить зависимость границ применимости закона Бугера от оптических свойств среды и от ряда условий эксперимента, в том числе от угловой расходимости пучка и угла зрения приемной системы. На основании результатов обработки экспериментальных данных [12] для оценки Тгр, определяющей границу применимости закона Бугера, была предложена эмпирическая формула вида [c.153]

Согласно закону Бугера—Бэра (см. формулы (1.50)... (1.57)), [c.134]

Формула (11.34) была установлена и обоснована Бугером (1729 г,) и поэтому называется законом Бугера. [c.281]

Теоретические формулу примут более простой вид, если вместо к ввести величину х = к Х14к), характеризующую поглощение излучения с длиной волны >. в каком-либо веществе (в данном случае в металле). Длина волны Я в исследуемом веществе связана с длиной волны >.о в вакууме известным соотношением Х—Ка/п, где п — показатель преломления вещества. Тогда закон Бугера — Ламберта — Бера можно записать в виде [c.26]

Эта зависимость аналогична выраже-. нию для закона Бугера, поэтому для турбидиметрических измерений могут быть использованы абсорбционные концентратомеры (фотоколориметры). Фотоколориметры успешно применяются для турбидиметрических определений мутности питьевой воды, выбраковки бутылок с напитками и ампул с лекарствами, содержащих посторонние частицы, контроля работы различных фильтров и центрифуг, измерения концентрации дыма и пыли и решения многих других задач. При не-фелометрических измерениях концентрации частиц обычно пользуются формулой [c.112]

Зависимости Лэф от критерия Бугера для различных поглощательных способностей граничных 1Поверхностей слоя Й1 и 02,. подсчитанные по (14-15), приведены на рис. 14-2. Как видно из рисунка, все. кривые при a L = 0 начинаются со значения, получаемого на основании формулы Хр,истиансена [c.386]

Если же подобную формулу или закон Бугера о пропорциональности относительного изменения интенсивности излучения пути луча в логлощающей среде попытаться применить к дисперсной системе с высокой концентрацией частиц, как это было сделано автором в [Л. 141] по отношению к псевдоожиженному слою, то подобное грубое приближение приведет к завышенным расчетным значениям е слоя, получающимся почти всегда равными единице. [c.88]

Из формулы (3-47) видно, что если величина ] не зависит от давления, т. е. справедлива гипотеза Бугера Беера, то степень черноты однозначно определяется произведением рх. В действительности эта гипотеза в точности не соблюдается, а может рассматриваться лишь как приближенная. При одинаковых величинах рх поглощательные способности (степени черноты) углекислого газа и водяного пара при различных парциальных давлениях неодинаковы (рис. 43, 44 — см. вклейку). Для углекислого газа при общем давлении смеси газов, равном атмосферному, отклонение от гипотезы Бугера Беера не велико и поэтому в теплотехнических расчетах не учитывается. Однако при давлениях газа, превышающих атмосферное, эти отклонения значительны. Для водяного пара, даже при давлении смеси газа, равном атмосферному, отклонения от гипотезы Бугера Беера значительны и должны учитываться. [c.99]

Большой практический интерес имеет задача об определении поглощения газом излучения поверхности при разных температурах поверхности и газа. Будем считать, что излучение поверхности серое или черное и что гипотеза Бугера Беера справедлива при изменении температуры газа. Тогда, согласно формулам (2-65) и (3-60), величину поглощательной способности можно записать в следующем виде [c.111]

Ниже рассмотрено излучение среды с переменным по длине луча парциальным давлением и переменной температурой. Примем, что при изменении парциального давления излучающего газа справедлив закон Бугера — Беера. Тогда уравнение переноса будет иметь вид формулы (3-42) с величиной д пр, определяемой равенствами (3-41). Проинтегрируем уравнение (3-42) в пределах от х 0 до х=1, где I длина луча. Учтем при этом, что при х = 0 В =0. Получим [c.338]

В. М. Шевелевым [213] было предложено построить расчет излучения газа при переменной температуре с допущением, что спектральные коэффициенты поглощения при изменении температуры газа изменяются согласно закону Бугера— Беера. При этом в формуле (12-6) следует принять [c.341]

При сжигании пыли твердого топлива объем топки заполнен светящимся факелом. Интегральный коэффициент теплового излучения факела по его длине примерно одинаков. При сгкигании мазута излучают трехатомные газы и. мельчайшие са>хистые частицы. В зоне активного горения аф больше, чем в конце факела, где излучение определяется только трехатомными газами. В случае сжигания газа и не-по.аном его предварите.льгюм смешении с воздухом светящаяся часть факела. меньше, чем при сжигании мазута. При полном предварительном смешении газа с воздухом в топке пламя несветящееся. Эффективный коэффициент теплового излучения топочной среды при сжигании твердых топлив с учетом поглощения лучистой энергии средой согласно закону Бугера определяется по формуле [c.192]

Кинетическое уравнение (П.29) качественно согласуется с формулой Тулера — Бугера [231]. Оно также соответствует другому экспериментально установленному [125] уравнению роста пор [c.43]

Интерпретация эффекта Родионова обоснована Г. П. Гущиным [7] и рассматривается как частный случай эффектов многократ-ного рассеяния в атмосфере. Сущность этих эффектов состоит в том, что при больших зенитных расстояниях Солнца спектрофотометрические приборы с конечным углом зрения наряду с прямым излучением регистрируют многократно рассеянное излучение. Доля последнего зависит от оптической толщи атмосферы, которая в свою очередь увеличивается с уменьшением длины волны и увеличением зенитного расстояния Солнца. Подробный расчет в приближении двукратного рассеяния показывает [7], что учет многократного рассеяния объясняет все наблюдаемые типы спектрального хода прозрачности атмосферы даже без учета аэрозольного ослабления. Более того, разработанная в [7] модель эффектов многократного рассеяния позволила записать уточненную формулу закона Бугера для атмосферы, учитывающую спектральный поток рассеянного солнечного излучения, поступающего в измерительный прибор из его телесного угла зрения. Эта формула подобна уточненной формуле закона Бугера (2.22) для горизонтальных трасс. [c.181]

Часть эмергий, ушедшая из лазерного пучка а результате рассеяния, создает вокруг пучка фон, яркость которого зависит от свойств среды, в которой Происходит распространение излучения Поток излучения, попадающий в приемную систему, будет определяться потоком, заключенным в перв нача.7ьном телесном угле и ослабленным по закону Бугера, и потоком рассеянного излучения, зависящим от структуры рассеивающей среды и угловых апертур пучка и приемной системы При однократном рассеянии поток, попадающий в приемную систему после прохождения пути Л, определяется по формуле [c.348]

Больцмана Постоянная 270 Бугера формула 341 Быстродействий БЦВМ 196, 197 [c.427]

Представление о возможном соотношении между различием в яркости ДL двух участков поля зрения и различием в сигналах от этих полей дают результаты экспериментов. Еще в XVIП в. Бугер [22] установил, что в широком интервале яркостей соблюдается закономерность, выражаемая формулой [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...