Измерение спектров испускания

Ознакомьтесь по учебному пособию с системой энергетических состояний и полосатыми спектрами двухатомных молекул (см. I, 5, 6, 8, 10, 13). Прочтите описание спектрографа ИСП-51 и методику регистрации и измерения спектров испускания (см. II, 4-8). [c.191]

Метод марок почернений, как будет это указано ниже, имеет широкое и исключительно эффективное применение при фотографических приемах измерений спектров испускания (см. гл. 8). [c.392]

ИЗМЕРЕНИЕ СПЕКТРОВ ИСПУСКАНИЯ [гл. 8 [c.428]

ИЗМЕРЕНИЕ СПЕКТРОВ ИСПУСКАНИЯ [c.432]

ИЗМЕРЕНИЕ СПЕКТРОВ ИСПУСКАНИЯ Ьл. 8 [c.438]

Представляют несомненный интерес измерения спектров испускания по методу спектров сравнения при использовании двух-Лучевых электрических спектрофотометров типа ИКС-14 (см. 4 гл. 7), где теперь вместо одного источника должно быть установлено два исследуемый и источник сравнения. [c.456]

В твёрдых телах часть спектра испускания и поглощения соответствует процессам с отдачей, т, е. с возбуждением или поглощением фононов. Эта часть распределена по интервалу энергий = ЙШф, где Шф — характерная частота фононного спектра. Т. к. к<Оф Г, то измерения деталей этого распределения невозможны. Исключения составляют случаи, когда в г(() сильно представлены гармоники с НЧ. Если, напр., возбудить У 3-колебания достаточно большой интенсивности с частотой 12, то в спектрах поглощения и [c.101]

В трехуровневом лазере переход заканчивается на основном состоянии, так что резонансное поглощение может происходить без возбуждения. Следовательно, такой лазерный переход можно исследовать как по испусканию, так и по поглощению. В четырехуровневой же схеме лазерная линия кончается на уровне, который лежит выше основного состояния и не заселен до тех пор, пока кристалл не возбужден. Следовательно, в данном случае поглощение без возбуждения невозможно. Четырехуровневый лазер можно исследовать только по спектру испускания. Схема установки для измерения люминесценции представлена на фиг. 7.10. Непрерывно действующий источник с подходящими [c.394]

Снимите стандартный атомный спектр испускания железа для измерения КР-спектра. Для этого после окончания экспозиции выключите ртутную лампу и выньте кювету с веществом. При этом шторку кассеты не закрывайте. Установите фигурную диафрагму в положение 4 по нижней шкале, а ширину щели уменьшите до 0,01 мм = 10 мкм. В связи с тем что установка щели всегда ведется в сторону увеличения ее ширины, необходимо сначала уменьшить ее ширину до О, а затем увеличить до 10 мкм. Снимите спектр сравнения железа с экспозицией 1 мин. [c.204]

Кроме соблюдения условий чистоты спектра следует принять меры против загрязнений спектра рассеянным светом, который всегда возникает в оптической системе спектрального прибора. В случае измерения спектров поглощения в ультрафиолетовой и видимой областях эти меры сводятся к применению сменных светофильтров, выделяющих те участки спектра, где проводятся измерения. В случае инфракрасных спектрометров основную долю рассеянного света составляет испускание с длиной волны 1—3 где лежит обычно максимум испускания источников. Избавиться от него применением абсорбционных светофильтров затруднительно. Поэтому в ГОИ недавно был разработан весьма эффективный способ применения матированных зеркал для устранения рассеянного света. Такие отражательные светофильтры (М-7, М-10, М-14) позволяют уменьшать рассеянный свет в некоторых случаях в 10—15 раз. Устанавливаются они на место плоских зеркал перед входной и за выходной щелями. Существуют, конечно, и другие, в частности, дисперсионные светофильтры для этой цели. [c.386]

Качественный анализ но инфракрасным спектрам поглощения затруднен отсутствием пока надежных спектральных таблиц и атласов спектров. Объясняется это техническими трудностями измерения абсолютных значений коэффициентов поглощения в инфракрасной области. В известной мере объяснение можно найти, в особенности для ранних работ, и в недостаточном внимании к учету влияния ширин щелей спектральных аппаратов и рассеянного света на результаты измерений. Литературные данные инфракрасных измерений поглощения тел представляют собой чаще всего записи ослабления спектров испускания использованных источников света, полученных с помощью регистрирующих систем (метод прямого отклонения см., например, рис. 313 и 320, II). Правда, авторы обычно указывают толщину поглощающего слоя, давление, температуру и ширину щели для каждой длины волны. [c.664]

Спектроскопические исследования. Спектры испускания полярных сияний и собственного свечения атмосферы также дают возможность определить ее температуру. Теоретически это можно сделать на основании измерений а) распределения интенсивности и частоты вращательных линий в полосах молекулярных спектров, б) относительных интенсивностей колебательных полос и в) ширины линий испускания атомов. [c.326]

Спектрометры. Эти приборы используются для измерения длины волны спектров испускания и поглощения. Они состоят по существу из регулируемого щелевого коллиматора (через который проходит анализируемый луч света), одной или нескольких регулируемых призм, телескопа и призменного стола. Некоторые спектрометры (особенно используемые для инфракрасных или ультрафиолетовых лучей) снабжены призмами или дифракционными решетками. [c.151]

Измерение испускания и поглощения света. Во многих работах производились спектральные измерения интенсивности испускания света газом, нагретым ударной волной. Зная плотность газа и температуру, можно таким образом определить лучеиспускательную способность при. разных температурах и в разных участках спектра. Свет обычно регистрируют фотографическими методами или при помощи фотоумножителей. По лучеиспускательной способности с помощью закона Кирхгофа (см. гл. V) можно найти и коэффициент поглощения света в нагретом газе. Коэффициенты поглощения иногда измеряют и непосредственно. [c.210]

МЁССБАУЭРА ЭФФЕКТ (ядерный у-резонанс) — испускание или поглощение у-квантов атомными ядрами в твёрдом теле (обусловленное ядерными переходами), не сопровождающееся изменением колебат. энергии тела, т. е. испусканием или поглощением фононов (без отдачи). Открыт Р. Мёссбауэром (К. МоееЬаиег) в 1958. Таким переходам соответствуют линии испускания и поглощения у-лучей, обладающие естеств. шириной Г = й/т, где т — ср. время жизни возбуждённого состояния ядра, участвующего в у-переходе (см. Ширина спектральной линии), и энергией "р, равной энергии перехода. Благодаря М. э. стали возможными измерения спектров испускания, поглощения и резонансного рассеяния у-квантов низколежащих ( < 200 кэВ) и долгоживущих возбуждённых ядерных уровней (т = 10 — 10" с) с разрешением порядка естеств, ширины уровня Г. [c.100]

СПЕКТРОСКОПИЯ (раздел физики, в котором изучают спектры оптические абсорбпионпая изучает спектры поглощения видимого, инфракрасного и ультрафиолетового света акустическая — совокупность методов измерения фазовой скорости и коэффициента поглощения звуковых волн различных частот, распространяемых в веществе вакуумная — спектроскопия коротковолнового ультрафиолетового и мягкого рентгеновского излучения, в которой применяют вакуумные спектральные приборы лазерная изучает полученные с помощью лазерного излучения спектры испускания, поглощения и рассеяния света мессбауэровская — метод изучения электрических и магнитных полей, создаваемых на атомных ядрах их окружением микроволновая — радиоспектроскопия электромагнитных волн сантиметрового и миллиметрового диапазонов длин волн нелинейная — методы исследования строения вещества, основанные на нелинейных оптических явлениях оптико-акустическая — метод анализа вещества, основанный на изучении спектров поглощения света, возникающих [c.278]

В эмиссионной М. с. можно производить дифференцированные по времени измерения мёссбауэровских спектров. Регистрируй один из у-квантов (напр., у-квант с энергией 122 кэВ в распаде ядра Со, рис. 9), можно зафиксировать момент образования возбунсдён-вого состояния ядра, испускающего резонансные у-кванты, а затем при помощи совпадений схемы С временной задержкой измерить спектры испускания в заданный момент времени относительно момента образования возбуждённого состояния. Таким методом обнаруживаются неравновесные зарядовые состояния ионов с временами жизни, значительно меньшими, и можно проследить кинетику распада этих состояний. [c.106]

Рис. 3.5. а — спектр испускания ксеионовой импульсной лампы при давлении 500 мм рт. ст. б—сечение поглощения иона Nd +в кристалле YAG (сплошные кривые) и иона Сг + в александрите (штриховые кривые). На рис. 3.5, б левая шкала относится к кристаллу Nd YAG и правая — к александриту. В случае александрита выбрано среднее из трех измеренных значений для поляризаций вдоль главных оптических осей а, 6 и с. [c.113]

Под действием ультрафиолетового и вакуумного ультрафиолетового излучения многие материалы люминесцируют, часто испуская фотоны в видимой области, где их легко измерить обычными приемниками [89, 90]. При подходяидем выборе материала с высоким квантовым выходом и при аккуратном приготовлении и обработке можно проводить абсолютные измерения с высокой воспроизводимостью. Для максимального удобства пользования такие люминофоры, или преобразователи излучения , должны иметь высокий и постоянный квантовый выход в возможно более широкой спектральной области, причем выход не должен зависеть от интенсивности (в рабочей области) и от малых изменений температуры. Спектр испускания люминофора также не должен зависеть от длины волны вобуждаюидего излучения, и материал должен быть прозрачным для спектра испускания. Поэтому подробному изучению был подвергнут салициловокислый натрий [85, 89—95], который обладает широкими поло- [c.124]

Основные принципы работы ИК-сиектрофотометров и технику ИК-спектроскопии, с помощью которой исследуются колебательные спектры молекул, можно рассмотреть на примере призменных ИК-спектрофотометров ИКС-14 и ИКС-22. В настоящее время выпускаются спектрофотометры с дифракционными решетками ИКС-29, ИКС-24, ИКС-31. Спектрометры, например ИКС-21, ИКС-31, менее удобны в работе, так как для получения ИК-спектра исследуемого вещества необходимо произвести измерения двух спектров сначала зарегистрировать спектр испускания источника излучения и принять его за /о, а затем установить образец, -и на фойе кривой /о записать спектр пропускания, т. е. получить величину /. После этого по точкам строится кривая пропускания Г=///о 100% в зависимости от волнового числа V (см ). Кроме того, при регистрации спектров на однолучевом приборе возникают большие трудности, связанные с наложением ИК-снектров поглощения атмосферных паров НгО и СОг, поэтому спектрометр ИКС-31 вакуумирован. Наличие двух одинаковых пучков в двухлучевых спектрофотометрах позволяет компенсировать атмосферное поглощение и регистрировать спектр непосредственно в процентах пропускания. Двухлучевые спектрофотометры также позволяют компенсировать поглощение окон кювет и растворителей, если регистрируются спектры растворо1в. [c.158]

Ватабэ и Танака объясняют подобным образом Ьгз спектр испускания мягких рентгеновских лучей жидким алюминием, измеренный Каттераллом и Троттером [106]. Хотя их объяснение, по-видимому, и правдоподобно, но в теории имеется так много приближений, что [c.103]

Два эти эффекта сказываются цо-разному при -исследовании спектров различных типов. Перегрузка преобразователя наиболее вероятна в области абсолютного максимума, инте рферограм-мы, который находится при л = 0. Вследствие перегрузки появляются систематические ошибки определения амплитуды спектральных составляющих. Занижение величины пика при квантовании можно рассматривать как результат вычитания его верхушки из основной интерферограммы. Следовательно, полученный в результате вычислений спектр будет состоять из истинного спектра и фурье-образа узкого пика при х = 0. Заменяя этот пик приближенно на отрицательную б-функцию, получаем, что весь спектр смещается как целое вниз. Этот эффект может быть мало заметен при исследовании линейчатых спектров испускания и спектров поглощения с небольшой глубиной провалов. Вместе с тем, если изучаются образцы с большим коэффициентов поглощсиии, 1и иере1рузка преобразователя может привести к появлению отрицательных амплитуд в спектре. Очевидно также, что она затрудняет измерение абсолютных яркостей и коэффициентов поглощения. [c.109]

Полученные результаты показали, что температура и концентрация заряженных частиц в плазменной струе в зависимости от величины плотности энергии, концентрируемой на поверхности поглощающего вещества, в диапазоне плотностей энергии 10 —10 вт1см почти не изменяются и составляют 7000—10 000° К, концентрация заряженных частиц 5- 10 —10 см . Изменение их вдоль и по радиусу струи также незначительно и лежит в пределах точности эксперимента. При уменьшении потока излучения до 10 вт/см- количественные измерения по спектру испускания атома меди провесп не удалось. [c.268]

Особый интерес при световых измерениях представляют источники в вхвде раскаленных тел, которые дают непрерывный спектр испускания. В некоторых случаях распределение энергии по спектру у этих источников может быть теоретически рассчитано, так как оно зависит только от абсолютной температуры излу-чателя и достаточно строго описывается в некоторых пределах длин волн формулой Ви- на или более общей форму.лой [c.227]

Эффективность регистрации таким компенсационным способом спектров поглощения исключительно высока, что ярко демонстрирует рис. 320, Здесь пунктирная кривая / представляет собой запись распределения интенсивностей по спектру испускания источника. При этом один из пучков был закрыт. Кривая II — запись поглощения бензола также в условиях однолучевой схемы. Наконец, на том же рисунке (кривая III) приведена запись разности / —/ для того же спектра поглощения бензола по компенсационной двухлучевой схеме. Конечно, полной компенсации здесь достигнуть не удается, если не говорить о нулевой линии, которую получают, когда уравнивают оба пучка светоослабляющей диафрагмой при начальной юстировке спектрометра. Однако главный недостаток рассматриваемой системы автоматической регистрации спектров не в этом, а в том, что результат записи здесь дает разность, а не отношение интенсивностей. При количественных же измерениях поглощения интересуются прежде всего отношением интенсивностей, так как оно определяет собой прозрачность поглощающего тела, логарифм обратной величины которой определяет оптическую плотность поглощения. Последняя же позволяет вычислить коэффициент поглощения или коэффициент погашения (см. 1 этой главы). [c.414]

Измерение спектров поглощения или испускания заключается не только в измерении интенсивностей спектральных линий, но и в измерении их длин волн. Вопрос об определении длин волн является одним из основных нри проведении спектроабсорбционного или спектроэмиссионного анализов, прн анализе спектров комбинационного рассеяния и т. д. [c.417]

При фотометрических измерениях в спектрах испускания встречаются задачи различного характера. Наиболее важная в практическом и наиболее простая в методическом отношении задача сводится к измерению максимальной интенсивности спектральных ЛИНИ11. [c.426]

Bhaduri В. N., докторская диссертация, Лондон. Спектр испускания удобно разделить на три области. Приводимые ниже измерения принадлежат Бхадури. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...