Формула Кармана

В результате на основании формул (3.87), (3.89) получаем так называемые геометрически нелинейные формулы Кармана [c.77]

Следует отметить, что формула Кармана — Цзяна [c.35]

Следует, однако, отметить, что последнее условие не всегда учитывается. В частности, в известной формуле Кармана (она выводится элементарным путем из соображений размерности) [c.396]

К формулам второй группы принадлежит известная формула Кармана [c.429]

В первом случае гидравлические сопротивления обусловлены только вязкими напряжениями, влияние шероховатости пренебрежимо мало. Коэффициент сопротивления трения Ср для гидравлически гладких поверхностей определяется по формуле Кармана [19] [c.245]

Если пользоваться гипотезой Кармана, согласно которой толщина пристеночного слоя обратно пропорциональна не и, а то, полагая, что y,f Вч/v , и принимая Р = 0,407 и В = 0,099, нетрудно получить формулу Кармана— Прандтля для гладких круглых труб [c.70]

Формула Кармана обладает тем недостатком, что при ее дифференцировании нельзя получить физически правильные значения коэффициентов турбулентной вязкости. Предложенная в [17] и в других работах формула свободна от этого недостатка, не имеет разрыва производных и лучше описывает скорость на оси трубы [c.152]

При больших числах Рейнольдса пара (турбулентное течение) для коэффициента сопротивления принимается формула Кармана [c.107]

Подставляя сюда значения С — 5,5, х = 0,4 и замечая, что разность первых двух членов правой части формулы (11.19) меняется весьма слабо, можно получить относительно простую логарифмическую формулу Кармана [c.222]

Не соответствуют опытным данным и результаты подсчетов по теоретической формуле Кармана [c.96]

Ряд экспериментальных исследований подтверждают применимость формулы Кармана для воды. [c.140]

При Рг =1 уравнение (29) сводится к формуле Кармана [4]. Следует заметить, что если в уравнении (26) касательное напряжение принять постоянным, то второй член уравнения (29) пропадает и формула для s может быть записана как [c.222]

С.А. Чаплыгиным указан приближенный метод их решения, основанный на линейной аппроксимации зависимости р(М ) [3, 43]. Использование этого метода позволяет получить связь между коэффициентами давления на крыловом профиле, обтекаемом сжимаемой и несжимаемой жидкостями, — формулу Кармана—Цзяна [c.73]

При ,=S,5 и Хо=0,4 последнее из соотношений (1-Ю-2) хорошо аппроксимируется относительно простой формулой Кармана [c.29]

Формула Кармана — Ченя удобна для вычислений и, как показывает сравнение с опытами, дает удовлетворительную оценку влияния сжимаемости (числа Моо) на коэффициент давления Срд при обтекании того же профиля несжимаемой жидкостью даже при достаточно больших значениях чисел Маха. [c.258]

Если отнести верхнюю экспериментальную точку при Моо = 0,6 к числу выпадающих, то можно заметить, что кривая, составленная по формуле Кармана — Ченя, хорошо соответствует опытным точкам. [c.258]

Вспоминая чисто экспериментальный факт удовлетворительности формулы Кармана — Ченя и при Мао, близких к Мкр, можем использовать эту формулу и определять Мкр как функцию от из совокупности равенств (132) и (136), переписанных в виде [c.261]

Если А (Г) = О, последняя формула сводится к ранее выведенной формуле Кармана (171). Это имеет место в двух случаях 1) если (I) = 0, т. е. тело не имеет кормового среза, 2) г о (I) = 0, т. е. наклон контура тела к направлению набегающего потока на границе кормового среза равен нулю, что непосредственно следует из очевидного равенства А (х) = (х) г о (х). [c.334]

Формулы Кармана (42) и (43) типичны для дифференциального подхода к изучению турбулентных движений. Формула Прандтля (37) в этом смысле менее типична, так как остающаяся неизвестной величина пути смешения I оставляет открытой возможность применения к ее определению как дифференциального, так и интегрального подхода. [c.556]

Покажем ), что при использовании формулы Кармана и в предположении постоянства напряжения трения поперек пограничного слоя существует простой путь построения решения задачи о турбулентном пограничном слое на продольно обтекаемой пластине, использование которого позволяет легко обобщить ниже изложенную теорию сопротивления пластины в несжимаемой жидкости на случай газового потока с большими числами М. [c.599]

Логарифмируя обе части этого равенства и возвращаясь от переменной к к по равенству к = ]/ 2/с1, получим формулу Кармана [c.601]

Полуэмпирическая формула Кармана представляет неявную зависимость между местным коэффициентом сопротивления и рейнольдсовым числом Ре, что для вычислений представляет некоторое неудобство. В связи с этим появились эмпирические методы расчета турбулентного пограничного слоя на пластине и раньше всех основанный на применении закона одной седьмой для профиля скоростей и одной пятой [см. далее формулу (163)] для сопротивления. Изложим простой эмпирический метод, охватывающий широкий диапазон рейнольдсовых чисел. [c.601]

Изложенное решение относится к числу полу эмпирических. Напомним, что формула Кармана, положенная в основу вывода уравнения (251), становится неверной вблизи внешней границы пограничного слоя, где все последовательные производные по нормальной к поверхности пластинки координате от осредненной скорости стремятся к нулю. Неверно также допущение о постоянстве напряжения трения во всей области пограничного слоя. Как это [c.724]

Формула Кармана не свободна от произвола сохранение IB ряде Тэйлора последующего члена дает другую [c.230]

Сопротивление давления. Исходные уравнения теории сопротивления давления. Струйная теория. Метод Леви-Чивита. Пластинка под углом к потоку. Формула Релея и ее сравнение с данными эксперимента. Вихревая теория сопротивления. Формула Кармана. [c.214]

Подставляя это выражение в формулу (6) и используя формулу (7), мы получим формулу Кармана для сопротивления, которое обусловлено появлением вихревого следа [c.362]

Любопытно отметить, что такая же формула для осредненной скорости получается и в том случае, если воспользоваться для определения I формулой Кармана (21). В самом деле, тогда равенство (24) обращается в следующее [c.485]

Это—формула Кармана для обтекания так называемых гладких пластинок. [c.193]

Было найдено, что стеклянные стенки являются существенным элементом для сохранения двухмерности потока. Контроль за двухмерно-стью потока осуществлялся не только наблюдением интерференционной картины, но и изучением длины волны сверхзвуковой струи. Для двухмерного сверхзвукового потока длины волн, измеренные в устойчивом потоке при наличии стеклянных стенок, достаточно хорошо проверяются формулой Прандтля [5]. При отсутствии стеклянных стенок измеренные длины волн не удовлетворяют формуле Прандтля для двухмерного потока, однако хорошо согласуются с формулой Кармана для трехмерного потока [6]. Более того, при отсутствии стеклянных стенок в случае нерасчетного режима истечения в потоке возникают волны разрежения и ударные волны, которые накладываются на движение основного потока, тогда как в том же потоке при наличии стеклянных стенок указаиное явление не возникает. Этот факт является дополнительным доказательством того, что стеклянные стенки способствуют сохранению двухмерности потока. [c.74]

Сплошная линия —расчет пунктир —формула Кармана —Шенхера данные Кемпфа [Л. 8] 2 —Никурадзе [Л. 1] Шульца—Грунова [Л. 91- [c.217]

Формулу, близкую по структуре к формуле Кармана — Ченя, можно получить из простых, не связанных с теорией Чаплыгина соображений, если, согласно Лэйтону ), предположить, что коэффициент давления в данной точке сжимаемого дозвукового потока может быть выражен через соответ- [c.258]

Лэйтона и Кармана — Ченя показывает, что при приближении М к единице поправка Лэйтона возрастает значительно быстрее, чем поправка в формуле Кармана — Ченя. При относительно небольших Ср и не слишком близких к единице значениях М<х> формула Лэйтона дает лучшее совпадение с опытом, чем формула Прандтля — Глауэрта, и близка к формуле Кармана —Ченя. [c.260]

Покажем ), что при использовании формулы Кармана и в предположении постоянства напряжения трения поперек пограничного слоя существует более простой путь построения решения, не требующий предварительного введения понятий о числе Рейнольдса пограничного слоя и законе сопротивления . Этот путь в значительной мере упрощает исследование задач о турбулентном пограничном слое в газовом потоке. Использование простого асимптотического разлонхбния, уже примененного ранее в 103 для несжимаемой жидкости, позволяет обобщить теорию Кармана сопротивления пластины в несжимаемой жидкости на случай газового потока е большими числами М. [c.719]

На этой идее, в частности, основана формула Кармана—Цяня ) для определения величины скорости течения газа по скорости течения несжимаемой жидкости. В качестве уравнения состояния газа выбирается при этом уравнение /> = а/р + Ь, для которого k = onst и несколько упрощается интегрирование в формуле (44.2). Воспользовавшись истинным уравнением состояния рассматриваемого газа, можно было бы получить выражение для поправки скорости более точное, чем формула Кармана. [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...