Окружность инерциальная

Отсюда следует, что при й = О шар должен двигаться непрерывно с сообщенной ему начальной скоростью. Галилей в 1638 г. в трактате Рассуждения и математические доказательства относительно двух новых наук писал Пусть мы метнули или бросили тело по горизонтальной плоскости, устранивши все препятствия. Его движение будет продолжаться равномерно и непрерывно по означенной плоскости, если она простирается неопределенно далеко . Благодаря этим простым опытам Галилея, проведенным над шарами, катящимися с трением в воздушной среде, закон инерции получил хотя и косвенное, но прекрасное экспериментальное подтверждение. Однако Галилей неправильно допускал, что возможно инерциальное движение и по окружности. [c.196]

Решение 1. В инерциальной системе координаты частицы (рис. 1.21а) х = а os + a os(Q -b0), у = а sin Q +a sin(S -f 9), здесь a —радиус окружности, Q — угловая скорость вращения, 0(0—известная функция времени. Дифференцируя, находим [c.16]

Аналогичным образом можно убедиться в том, что и центры интегральных окружностей третьего и четвертого квадрантов расположены во втором квадранте. В результате наступает установившийся режим, когда главная ось КА будет прецессировать в инерциальном пространстве с угловыми скоростями [c.224]

Характер траекторий изображающей точки для всех девяти зон представлен на рис. 5.22. Сравнивая фазовый портрет, данный на этом рисунке, с фазовым портретом рис. 5.21, убеждаемся в том, что диссипативные моменты приводят к тому, что фазовые траектории из окружностей превращаются в спирали. В итоге система предварительного успокоения демпфирует нутационные колебания и гасит начальные угловые скорости КА до уровня угловых скоростей Шх и Шу> определяющих собой прецессию главной оси в инерциальном пространстве, обусловленную внешними моментами и [c.235]

Рассмотрим теперь годограф орбитальной скорости, показанный на рис, 10, а для большей наглядности в полярной вращающейся системе координат. По существу годограф скорости спрямляется благодаря переходу от инерциальной системы координат к вращающейся в пространстве скоростей. Действительно, окружность, описанная вокруг притягивающего центра в пространстве векторов положения (рис. 9), преобразуется в прямую линию, параллельную [c.53]

Пусть в горизонтальной плоскости равномерно движется со скоростью V материальная точка. Так как горизонтальная составляющая кориолисова ускорения перпендикулярна к скорости V, а последняя остается все время постоянной, то очевидно, что траекторией точки будет окружность. Для определения радиуса этой окружности, называемой инерциальной окружностью, мы имеем соотношение [c.464]

Время обращения материальной точки но инерциальной окружности равно [c.465]

Этот промежуток времени называется маятниковыми сутками. Следовательно, инерциальная окружность описывается движущейся точкой всегда в течение половины маятниковых суток, независимо от того, какую скорость V имеет точка. Такого рода движение по инерциальной окружности иногда наблюдается в атмосфере и в морях после быстро протекающих возмущающих процессов. [c.465]

Таким образом, наиболее вероятным местом отрыва откольного элемента от преграды являются его края. Следовательно, затраты энергии на отделение откольного элемента пропорциональны длине его окружности, и, очевидно, его толщине в зоне отрыва. Так как единственным источником энергии является инерциальное движение отколовшегося слоя, то критерием отрыва является соотношение остаточной (после образования магистральной трещины) кинетической энергии откольного слоя, величина которой пропорциональна его площади, и работы отрыва, пропорциональной длине его окружности. [c.218]

Понятие об инерциальной системе отсчета связано с понятием об изолированной материальной точке, т. е. точке, которая находится на весьма больших расстояниях от всех прочих тел. Согласно опыту ускорения изолированной точки, вызываемые телами, будут исчезающе малыми. Вместе с тем экспериментальные исследования показывают, что относительно одних систем отсчета ускорение такой точки равно нулю, а относительно других систем изолированные точки движутся ускоренно. Например, возьмем изолированную точку, покоящуюся относительно системы S и занимающую положение х=Хо, y=z—0 (рис. 1.15, а). Тогда ускорение точки относительно S равно нулю. Теперь рассмотрим ту же точку в системе S , вращающейся относительно S с постоянной угловой скоростью О) вокруг оси Oz (для простоты совместим начала систем О, О и оси Ог, О г ). Ясно, что относительно 5 точка будет двигаться по окружности радиуса л о, и поэтому ее ускорение относительно S отлично от нуля (рис. 1.15,6). [c.35]

Решение 1. В инерциальной системе координаты частицы (рис. 1.1.2ба) X = а os а os (fit 0) у = а sin а sin (fit + ), здесь а — радиус окружности, ft — угловая скорость вращения, 6 t) — известная функция времени. Дифференцируя, находим [c.24]

Если тело т покоится относительно вращающегося диска, то относительно инерциальной системы отсчета S оно движется по окружности радиуса г с угловой скоростью ш, для чего на тело должна действовать сила [c.102]

Рассмотрим движение тела по окружности радиуса г со скоростью и относительно диска. Относительно инерциальной системы отсчета тело движется по окружности радиуса г со скоростью у=сог+и . Для осуществления такого движения к телу должна быть приложена радиальная сила [c.103]

Наблюдатель на диске поймет слагаемое тш г в (10) как известную ему инерциальную силу (6). Третье слагаемое mv lr тоже понятно это сила, необходимая для того, чтобы двигаться по окружности радиуса г со скоростью v относительно диска. Второе слагаемое 2то)г ему непонятно, но любой эксперимент на диске будет давать такое слагаемое. [c.103]

Для случая сварки на крутильных колебаниях, в соответствии с [71], можно принять, что инерциальная нагрузка определяется массой свариваемого материала, заключенного между контуром сварочного наконечника и первой узловой окружностью крутильных колебаний в самом материале. Тогда, производя вычисления, аналогичные показанным выше, можно найти М . [c.96]

Следует отметить, что в роторе практически любого типа частота вращения изменяется в достаточно широком диапазоне, а это означает, что создаваемые при этом окружные скорости могут существенно раздичаться. Так, например, для ротора ГТД при небольшой частоте его вращения п значение окружной скорости может быть сопоставимо со значением осевой составляющей скорости истечения из отверстия диафрагмы и течения в камере энергоразделения. В то же время на крейсерских режимах и на максимальных частота вращения ротора такова, что в зависимости от радиуса расположения вихревого энергоразделителя R окружная составляющая скорости U, создаваемая вторичными инерциальными силами, может достигать критической. Очевидно, что характер влияния во многом будет определяться взаимным расположением векторов напряженностей первичного и вторичного инерциальных полей. Исследования, проведенные в работе [212] показали, что у вихревой трубы, для которой вторичное поле инерциальных сил создавалось ее вращением относительно оси, расположенной перпендикулярно к оси симметрии камеры энергоразделения и размещенной в области соплового ввода, с ростом частоты вращения трубы п температурные эффе- [c.379]

Пример 1.11. Движение шара, несущего материальную точку. Однородный шар движется в инерциальной системе O XYZ (рис. 4). Относительно шара, оставаясь на расстоянии л = onst от его центра, по окружности движется материальная точка. Инерционные и геометрические параметры системы следующие т, М - массы точки и системы соответственно / —. момент инерции шара относительно любого его диаметра Ь расстояние (постоянное) от центра шара до центра окружности, по которой движется точка. Оси системы жестко [c.52]

Система отсчета, скрепленная с земным шаром, не является инерциальной. Земной шар движется относительно гелиоцентрической инерциальной системы отсчета, При рассмотрении движения материальных те.т относительно Земли должны проявлять себя эффекты, связанные с неинерциальностью системы отсчета. Земной шар движется относительно гелиоцентрической системы отсчета как свободное твердое тело. Его центр перемещается по эллиптической орбите, близкой к окружности. Кроме того, он вращается вокруг оси, проходящей через его центр, с почти постоянной по величине и направлению угловой скоростью, совершая один оборот за сутки. Угловая скорость вращения Земли [c.253]

Сейча,в.мы знаем, что в системе, движущейся по кривой, какой является и окружность, невозможно соблюдение закона инерции эта система не является инерциаль-ной. Действительно, в принципе Галилея величина скоро- fji относительно движения не играет роли, как и скорость движения одной инерциальной системы относительно другой. (Важно только, чтобы эта скорость не была соизмерима со световой, иначе мы вклинимся из механики классической в эйнштейновскую релятивистскую механику.) Но если кораблю придать первую космическую скорость (8 км/с), то все предметы в его трюме, как и сам корабль, сделаются невесомыми. Механический эксперимент, проведенный с достаточной точностью, покажет, что и для реальных скоростей движения перемещения тел в трюме движущегося корабля и корабля неподвижного будут различаться между собой. Более того, движение тел изменится, если корабль будет идти с одной и той же скоростью, по разными курсами — допустим, по меридиану и по экватору. Не только движущиеся в трюме тела будут сбиваться с предполагаемой траектории, но и сам корабль в северном полушарии будет относить вправо по курсу, а в южном — влево. Интересно, что эти отклонения, вызванные вращением Земли как неинерциальиой системы, не зависят даже от направления движения. [c.16]

Наконец, рассмогрим более простой пример аналогичного явления, иллюстрирующий влияние гравитационного векторного потенциала на ход движущихся часов. Пусть часы под действием центральной силы F совершают в инерциальной системе Si равномерное движение по окружности. Если радиус окружности R, а постоянная угловая скорость о), то скорость часов равна / со, а приращение их собственного времени за один оборот, в соответствии с ( юр-мулой (2.38), равно [c.211]

Все п конических сечений будут окружностями тогда и только тогда, когда е = О, т. е. когда 1-Ь А С 2 = 0. Это условие эквивалентно в силу (28i) — (28г) условию /° = О или же (покскольку можно выбрать произвольно) /(t) = 0. Другими словами, плоское гомографическое решение (23) удовлетворяет условию r t) = onst, характеризующему решение относительного равновесия, тогда и только тогда, когда все п траекторий в инерциальной плоскости ( , i) суть концентрические окружности вокруг центра масс = 0. Однако, как мы видели выше, постоянные fe и С могут быть выбраны произвольно для любого томографического, но не гомотетическото решения, так что условие 1 fe f l = О может быть удовлетворено в случае любой компланарной центральной конфигурации. Кроме того, все решения относительного равновесия являются в силу (II) [c.368]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...