Столкновения кратные

Взаимодействие заряженных частиц со средой. 1. Основной причиной потерь энергии заряженной частицей при прохождении через вещество являются столкновения ее с атомами этого вещества. Ввиду того что масса ядра всегда велика по сравнению с массой электронов атома, можно достаточно четко провести различие между электронными столкновениями , при которых энергия падающей частицы передается одному из электронов атома, в результате чего происходит возбуждение или ионизация атома (неупругое столкновение), и ядерными столкновениями , при которых импульс и кинетическая энергия частицы частично переходят в поступательное движение атома как целого (упругое столкновение). Повторяясь, эти ядерные столкновения приводят к мно-кратному рассеянию частиц в веществе. [c.130]

Это обусловлено тем фактом, что внутри таких поверхностей == 0.) Кратные столкновения соответствуют границе области интегрирования, и, следовательно, одномерному подмножеству, так что их вклад в интегралы равен нулю, если не появляются сингулярности, которые мы исключаем, используя сглаженные Ря. [c.58]

В связи с развитием экспериментальной техники все большее значение приобретают опыты с поляризованными частицами. По сути дела в этих опытах измеряется зависимость матрицы рассеяния от переменных, характеризующих новые степени свободы. Опыты по измерению только угловых распределений дают лишь усредненные по этим переменным данные. Ряд закономерностей возникновения поляризации и особенностей реакций с поляризованными частицами можно получить, исходя только из общих свойств 5 матрицы, рассмотренных нами в первой главе. Поэтому обсуждаемые ниже закономерности являются совершенно общими, не зависящими от природы участвующих в реакции частиц и деталей их взаимодействий. Мы ограничимся рассмотрением закономерностей возникновения поляризованных частиц при столкновении пучка неполяризованных падающих частиц с неполяризованными частицами мишени. Рассмотрение общего случая ) реакций с поляризованными частицами, а также корреляций при кратных процессах связано с расширением круга используемых понятий и существенным увеличением объема книги. [c.173]

Определение, к-кратным соударением (или столкновением) точек Рпь Рп2,. . , Рпк (О га га — 1, О < га2 < п—1,. .., 1 щфп , если I Ф ) в конечный момент времени называется явление, описанное условиями [c.817]

Все слагаемые (218), (223) и (228), входящие в б, обратно пропорциональны плотности при заданной температуре, так как к ш Рп зависят только от температуры, в то время как времена запаздывания представляют собой величины, кратные среднему времени между столкновениями, т. е. обратно [c.108]

Группы монодромии гамильтоновых систем с однозначными интегралами. Наличие неоднозначных решений можно установить не только с помощью разложений в ряды по степеням малого параметра. Для этой цели А. М. Ляпунов в 1894 г. предложил другой метод, основанный на анализе уравнений в вариациях для известных однозначных решений. Мы уже применяли метод Ляпунова при исследовании аналитических особенностей кратных столкновений в задаче многих тел (см. гл. 2, п. 2.4). В этом пункте мы сперва займемся исследованием линейных гамильтоновых уравнений с голоморфными коэффициентами. [c.260]

Случай X — О является предельным случаем обменного столкновения. При этом г й —0,5, 0, = п. Корни функции /(г) являются кратными, причем г,=22=0. Выражения (3.52) существенно упрощаются [c.103]

На сельскохозяйственных самолетах, например, требуется, чтобы конструкция кабины выдерживала 25-кратную перегрузку. Такие самолеты, как известно, летают иизко, поэтому столкновения с препятствиями на земле иаиболее вероятны. Любительские самолеты эксплуатируются в похожих условиях. Конечно, никто не требует, чтобы н на любительском самолете кабина выдерживала столь высокую перегрузку. Но речь идет о безопасности человека и, возможно, мощная кабина окажется не столь тяжелой, как это кажется на первый взгляд. [c.202]

Отметим теперь, что кратные столкновения (т. е. одновременные соприкосновения более чем двух сфер) не вносят вклада в эти интегралы (по крайней мере, если Рм Рм — обычные интегрируемые функции). Действительно, интегралы по йои с1ао берутся по поверхности [c.58]

Другой крайний случай — ударные волны бесконечно большой интенсивности. Грэд [115] предположил, что предел / при 8 >оо существует (для операторов с конечной частотой столкновений) и выражается через сумму величины, кратной дельтафункции, которая сосредоточена в точке, соответствующей скорости набегающего потока, и сравнительно гладкой функции, для которой нетрудно вывести уравнение. Последнее, видимо, более сложно, чем само уравнение Больцмана, но предполагаемая гладкость позволяет надеяться на получение простого приближенного решения. Проще всего в качестве гладкого остаточного члена взять максвеллиан [115], параметры которого определяются из законов сохранения. [c.413]

Бауэр и Злотник вычисляли переносные свойства для равновесного диссоциированного воздуха, используя потенциал взаимодействия частиц для модели точечного центра отталкивания (10.48), для температур, изменяющихся в пределах 3000 и 8000° К, и плотностей, изменяющихся от 10 до 10-кратной плотности на уровне моря при температуре 273° К. Бауэр и Злотник использовали значения с1 параметра потенциала, основываясь на измерении эффективного сечения рассеяния для химически инертных и электрически не возбудимых молекул. Основная заслуга их подхода, по-видимому, заключается в том, что выбранная ими модель потенциала— модель центров отталкивания.— делает нужный упор на соответствующей части потенциала взаимодействия частиц при высоких температурах взаимодействий типа молекула — молекула, и, кроме того, измерения при рассеянии должны давать приемлемые значения параметра с1 для молекул Ог и N2. Однако, как было выяснено в п. 10.3, эта модель, возможно, не является лучшей моделью для столкновений типа радикал — радикал (О—О и N—Ы), которые, по крайней мере в своем основном состоянии, образуют комплекс с потенциалом, обладающим глубокой потенциальной ямой. Однако Бауэр и Злотник признают имеющиеся неопре- [c.405]

Если учесть, что вытянутые орбиты ИСЮ будут испытывать сильные возмуш,ения от Солнца вблизи апоцентра и от сплюснутости Юпитера вблизи перицентра, то с учетом сказанного выше делается ясно, что такие орбиты очень неустойчивы и, при отсутствии управления, вполне возможно непредвиденное столкновение ИСЮ с ЕСЮ. Не подвержены такой опасности лишь круговые орбиты, радиусы которых не менее чем на радиус Юпитера отличаются от радиусов орбит галилеевых спутников, а также две особые орбиты 1) орбита с радиусом перицентра, равным 3 радиусам Юпитера и наклонением 63° 2) орбита выше орбиты Ганимера с периодом, кратным периоду Каллисто, движение по которой происходит так, что ИСЮ находится в перицентре, когда Каллисто — в точности на противоположной стороне Юпитера [4.82]. Очень тесно в системе Юпитера [c.416]

Особенности решений задачи п тел. Особые точки координат г, граветирующих точек как функций времени в случае кратных столкновений, когда происходит одновременное соударение Л З точек, с аналитической точ1ки зрения устроены гораздо сложнее. Они, вообще говоря, не алгебраические более того, функции г, t) (1 5 п) не имеют вещественного аналитического продолжения после момента соударения. [c.74]

Акустич. циклотронны11 резонанс наблюдается при частоте УЗ, равной или кратной циклотронной частоте 0)ц движений электронов. При этом необходимо, чтобы частота столкновений была меньше частоты звука, т. е. чтобы выполнялось неравенство A Ze> VqI — 10 . Акустич. циклотронный резонанс, нри к-ром ноглош,ение также осциллирует, наблюдать сложнее, чем геометрический. При всех перечисленных резонансах поглощение периодично в функции от обратного ноля 1/Я, однако в каждом случае периодичность определяется различными факторами. [c.56]

В, 14,7 В,. . . ), на кривой /(F) появляются спады, указывающие на то, что при энергиях эл-нов ё 4,9 эВ их соударения с атомами становятся неупругими, т. е. энергия эл-нов переходит во внутр. энергию атомов. При значениях энергии, кратных 4,9 эВ, эл-ны могут неск. раз испытывать неупругие столкновения, отдавая каждый раз по 4,9 эВ атому. Следовательно, Ф.—Г. о. показал, что 4,9 эВ — наименьшая возможная порция энергии (наименьший квант энергии), к-рая может быть поглощена атомом ртути в осн. энергетич. состоянии. А. в. Колпаков. ФРАНЦА - КЁЛДЫША ЭФФЁКТ, сдвиг границы (края) собств. поглощения света в полупроводнике в сторону меньших частот в присутствии внеш. электрич. поля. Теоретически предсказан нем. физиком В. Францем (W. Franz) и Л. В. Келдышем (1958), и экспериментально обнаружен в Si [c.832]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...