Разность фаз интерферирующих

В системе координат, связанной с интерференционной полосой (или, что то же самое, с точкой, в которой разность фаз интерферирующих пучков постоянна), скорость частицы равна [c.297]

Способность когерентных волн к интерференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место когерентные колебания. Они интерферируют, если ориентация и поляризация волн таковы, что направления колебаний совпадают. Результат интерференции определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения, которая зависит от начальной разности фаз этих волн и от разности расстояний, отделяющих точку наблюдения от источника каждой волны. [c.315]

Для случая взаимного наклона зеркал ИФП, когда при неравномерной освещенности круглых зеркал распределение освещенности последних 1+Ф/(г) зависит только от радиальной переменной, формулу (1.90) можно свести к однократному интегралу (аналогично тому, как это было сделано выше при параболическом дефекте зеркал). При наличии клина между зеркалами разность фаз интерферирующих лучей определяется формулой (1.38). В этих предположениях для АК неравномерно 42 [c.42]

Очень полезным является случай амплитудной и фазовой модуляции, когда желаемое изменение амплитуды волны создается амплитудной модуляцией, а изменение фазы — фазовой модуляцией. ого можно достичь с помощью толстых (объемных) голограмм. Рассмотрим голограмму В на рис. 1. Максимумы в распределении энергии вызывают осаждение серебра вдоль поверхностей, указанных линиями. Волна, освещающая голограмму, отражается от поверхностей осажденного серебра. Плотность осажденного серебра связана с амплитудой объектной волны. Коэффициент отражения поверхности определяется плотностью осажденного серебра. Следовательно, амплитуда волны, отраженной от голограммы, изменяется пропорционально изменению амплитуды исходной объектной волны. Форма поверхности осажденного серебра зависит от относительной разности фаз интерферирующих волн. Таким образом, при отражении освещающей волны от голограммы ее фаза модулируется пропорционально фазе исходной волны от объекта. Если голограмма освещается по направлению исходной опорной волны, то ее и амплитудное, и фазовое распределения по отдельности модулируют освещающую волну, и восстанавливается только одна волна, а именно исходная волна от объекта. [c.144]

При освещении зеркальных пластин 5 телецентрическим пучком монохроматического света от точечного источника I образуется полоса равной толщины, имеющая бесконечную ширину, т. е. поле интерференции будет представлять собой равномерно освещенную поверхность, причем уровень освещенности ее (отношение интенсивности в интерференционной полосе к максимальной интенсивности) в общем случае будет различным в зависимости от разности фаз интерферирующих лучей (при данных параметрах интерферометра). [c.22]

Предположим, что изменение разности фаз интерферирующих лучей произошло за счет изменения показателя преломления ис следуемой среды Тогда из формулы (2) получаем при [c.207]

Рассмотрим фотометрический метод определения толщины пленок. Предположим, что разность фаз интерферирующих лучей из-за прохождения монохроматического пучка через пленку изменится па величину db, определяемую выражением (при ф 0) [c.231]

О Интерференция определяется разностью фаз интерферирующих лучей. [c.154]

Разность фаз интерферирующих лучей 150, 172 [c.350]

Так как разность фаз интерферирующих волн зависит не только от длины волны, но и от толщины кристаллической пластинки, то, изготовив ее в виде клина, т. е. переменной толщины [c.507]

Данная глава посвящена интерференции света, результатом которой является зависимость результирующей интенсивности от разности фаз интерферирующих световых волн. [c.102]

Точность интерференционных измерений. Явление интерференции широко применяется в измерительной технике при физических исследованиях параметров прозрачных или отражающих сред. Непосредственно измерения сводятся к определению разности фаз интерферирующих пучков, которая возникла [c.224]

Значительно большей чувствительностью обладает модуляционный метод, предложенный Г. С. Гореликом и И. И. Бернштейном. Сущность этого метода заключается в том, что каким-либо способом меняют в небольших пределах разность фаз интерферирующих колебаний по периодическому закону и тем самым осуществляют модуляцию потока излучения на выходе интерферометра. При помощи фотоприемника регистрируют поток от небольшой области поля интерференции и производят гармонический анализ электрического сигнала. [c.228]

Выше уже упоминалось, что физические принципы голографии основываются на явлениях интерференции и дифракции света. Возможность регистрации фазы волнового фронта видна, например, при рассмотрении явлений двухлучевой интерференции. Известно, что результат интерференции зависит от разности фаз интерферирующих колебаний, и амплитуда резуль- [c.372]

Ф1 — Ф2 — разность фаз интерферирующих колебаний. [c.16]

Этой разности времен соответствует разность фаз интерферирующих лучей [c.626]

С этой целью найдем разность фаз между интерферирующими лучами в произвольной точке N фотопластинки. Эта разность фаз будет определяться разностью хода лучей, идущих от источника S по пути SMN и SN, т. е. [c.211]

Мы рассмотрели наиболее простой случай — волны Ei и Ег распространяются в вакууме (л = 1, /. = > о)- Если одна из них проходит в среде с показателем преломления j, а вторая — в среде С показателем преломления то вводят понятие оптической разности хода (разность произведений r ni). В этом случае разность фаз двух интерферирующих колебаний [c.181]

Разность фаз между двумя соседними интерферирующими пучками составляет [c.239]

В этих же обозначениях для разности фаз 6 между двумя интерферирующими пучками [c.310]

Две последовательности световых волн, вышедших из общего монохроматического источника, могут, интерферируя, усиливать или ослаблять друг друга в данной точке в зависимости от разности фаз волн, пришедших в эту точку. Эту разность фаз можно изменить, сделав так, чтобы одна последовательность [c.332]

Выразим разность хода через длину волны А = d — di = тЯ, где т — любое число (целое или дробное). Соответствующая разность фаз ф = 2ят. Если начальные фазы одинаковы (ф = 0), то интенсивность двух интерферирующих волн с одинаковыми [c.66]

Первое слагаемое в правой части этого соотношения отвечает когерентному сложению колебаний с интенсивностями у (т) у (т)/2 и разностью фаз ф (т), второе слагаемое — полностью некогерентному сложению колебаний с интенсивностями [1 —у (t)1/i, [1 — у (xjl/.j. Можно считать поэтому, что свет в точке М интерференционной картины как бы состоит из когерентной и некогерентной частей, причем доля когерентного света равна у (т). Обсуждаемое соотношение уже было получено в 13 с помощью элементарных соображений, основанных на представлении о разделении света интерферирующих пучков на когерентную и некогерентную части (ср. (13.5)). Анализ, проведенный в данном параграфе, устанавливает точный смысл такого разделения. [c.96]

Как было выяснено раньше, когерентными являются световые волны, излучаемые одной точкой источника света. Волны, излучаемые соседними его точками, уже не будут когерентными. Поэтому начнем с расчета интерференции световых пучков, излучаемых одной точкой протяженного источника света. Вычислим в соответствии с установленной на опыте локализацией интерференционной картины разность хода Д когерентных световых пучков / и 2 в точке А на поверхности клина (см. рис. 6.4). Линза, проектирующая интерференционную картину на экран, этой разности хода уже не изменит, и для световых пучков, сводимых воедино линзой в точке экрана А, она будет та же, что и в точке А. В ходе расчета, помимо непосредственной геометрической разности хода интерферирующих воли, надо учесть скачок фазы на л, испытываемый волной. [c.122]

До сих пор мы имели дело только с двумя интерферирующими лучами, когда встречались только две волны с некоторой разностью фаз. [c.136]

Разложим каждый из световых векторов на две составляющие по АА и ВВ, направленные по биссектрисам между векторами. Каждая пара составляющих, как когерентные и имеющие одно направление, интерферируют между собой. Однако действие полуволновой пластинки сказалось в том, что составляющие по АА сохранили прежнюю разность фаз, тогда как составляющие по ВВ оказались сдвинутыми дополнительно по фазе на я (ибо их проекции на ВВ направлены в разные стороны). Поэтому первые дают интерференционную картину с максимумом, как и прежде, в центре поля, а вторые — интерференционную картину с минимумом в центре поля, т. е. сдвинутую на полосы относительно первой картины. А так как интенсивности той и другой компоненты в среднем одинаковы (в естественном свете нет преимущественного направления колебания), то обе одинаково яркие и сдвинутые на Чз полосы интерференционные картины не дадут видимой интерференции. [c.395]

Каждая интерференционная полоса, набл.юдаемая в фокальной плоскости спектрографа, является геометрическим местом точек, для которых разность фаз интерферирующих волн постоянна. [c.268]

В соответствии с определением предыдущего параграфа мы говорим об интерференции волн, когда при их совместном действии не происходит суммирования интенсивностей. Условием интерференции волн одной и той же чяетоты яв.ляется их когерентность, т е. сохранение неизменной разности фаз за время, достаточное для наб (У0Деа.ИЯ,3 частности, монохроматические волны, т. е. вол ньГ, пор6ж даемые гармоническими колебаниями, когерентны и могут интерферировать (если, конечно, они имеют одинаковый период). Способность когерентных волн к интерференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место когерентные колебания, которые будут интерферировать. Мы будем для простоты предполагать, что обе волны одинаково линейно поляризованы. Результат интерференции определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения, а эта последняя зависит от начальной разности фаз волн, а также от разности расстояний, отделяющих точку наблюдения от источников каждой из волн. [c.65]

На рис. 167 и 168 [72, 246] приведены обобщенные схемы ЛДИС, иллюстрирующие описанный выше принцип действия. На фотографиях показаны реальные сигналы, полученные от частицы при пролете в различных сечениях интерференционного поля в схеме с опорным пучком (рис. 167) и в дифференциальной схеме (рис. 168). На этих рисунках 2ст— ширина входных пучков Ф — фотоприемник. Следует отметить, что интерференционное поле однозначно определяется пространственной разностью фаз интерферирующих пучков, которая преобразуется во временную разность фаз движением рассеивающей частицы. Преобразование амплитудно-фазового поля в поле интенсивности осуществляется квадратичным фотоприемником. [c.289]

НЕЙТРОННАЯ ИНТЕРФЕРОМЁТРЙЯ — раздел нейтронной оптики, методич. основой к-рого является измерение разности фаз интерферирующих нейтронных волн. Нейтронные интерферометры (НИ) — прецизионные приборы, в к-рых осуществляется пространств. разделение исходного пучка нейтронов, как правило, на два когерентных пучка I и II и их последующее совмещение. При этом интенсивность I результирующего пучка связана с разностью фаз Д р волновых ф-ций ф и фи пучков I и Ц соотношением [c.272]

В интерферометрия. О. п. з. применяются как одномодовые, так и. многомодовые световоды. В приёмниках с многомодовыми световодами может использоваться также межмодовая интерференция. Оптим. режим работы приёмника определяется условием фо = л/2, где — пост, разность фаз интерферирующих волн. Сигнал на выходе приёмника линейно зависит от звукового давления при условии Дф 1. [c.461]

Для различных углов дифракции ф (рис. 3.4.5) разность фаз интерферирующих лучей различна. Как и при многолучевой интерференции, возникающей при отражении от слоя диэлектрика, будет иметь значение разность фаз между соседними интерфе- [c.140]

Интерференционную картину от трех лучей (см. 6) можно получить, используя четырехзеркальные системы, т. е. рассмотренные ранее интерферометры Цендера—Маха, Рождественского, Жамена и др. Рассмотрим оптическую схему, в которой можно получить трехлучевую интерференционную картину, построенную на базе интерферометра Рождественского (рис. 15.1). В ход лучей внесены двойная щелевая диафрагма и одинарная диафрагма 5з. После входной щели 1, которая находится в фокальной плоскости объектива О1, свет параллельным пучком падает на разделительное зеркало Мх. Часть пучка проходит без изменения направления через щель 5з далее на отражательное зеркало М2 и полупрозрачное зеркало Мз. Другая часть пучка проходит двойную щель 2 и, отражаясь от М4, встречается с первой частью пучка на зеркале М3. В фокальной плоскости объектива О2 на экране 4 можно наблюдать трехлучевую интерференционную картину. Характер распределения интенсивности в этой картине в зависимости от разности фаз интерферирующих лучей дан на рис. 6.2. [c.111]

Интерференционные приборы. Принцип действия интерферометра изображен на рис. 16. 7 и 16. 8. Положение интерференционных пплпг. ппр/ ттрляртся разностью фаз интерферирующих лучей. Например, если в интерфехюметре Майкельсона (рис. 16. 8) в одном из пучков фаза будет изменяться (например, из-за изменения показателя преломления на пути лучей 1), то интерференционные полосы в поле зрения начнут перемещаться. На этой основе можно использовать интерференцию для измерения плотности вещества показателя его преломления, температуры вещества, измерения длин, углов и т. д. Для автоматизации процесса интерферометрического контроля необходимо осуществить автоматический счет полос, что можно достичь применением фотоэлектрической регистрации интерференционных полос. [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...