Световая апертура

Типичные спектральные кривые пропускания тонкопленочного поляризатора для ортогональных s- и о-состояний поляризации приведены на рис. 5.18 [871. Контраст современных интерференционных поляризаторов достигает 500, что вполне достаточно для применения в различных поляризующих устройствах. При этом световая апертура таких поляризаторов может достигать полуметра. [c.236]

Усилительные модули. Характерной чертой усилителей мощных лазерных систем с выходной энергией в сотни и тысячи джоулей является их большая световая апертура, что прямо связано с ограничением плотности энергии лучевой стойкостью и нелинейными процессами. Так, например, выходной усилитель наиболее мощной системы Нова имеет поперечный размер 46 см. [c.259]

Выигрыш в плотности энергии в предположении 100-процентной энергетической эффективности сжатия зависит от механизма ограничения мощности. Так, если этим механизмом является самофокусировка при слабом насыщении усиления, то максимальная плотность выходной энергии и площадь световой апертуры 5ос/и , а выигрыш в площади где п — степень сжатия, [c.268]

Величина апертуры интерференции 2ш тесно связана с допустимыми размерами источника. Теория и опыт (см. 17) показывают, что с увеличением апертуры интерференции уменьшаются допустимые размеры ширины источника, при которых еще имеет место отчетливая интерференционная картина. Поскольку освещенность пропорциональна ширине источника, увеличение апертуры интерференции приводит к уменьшению освещенности интерференционной картины. Вместе с тем, величина интерферирующих световых потоков, связанная с размерами интерференционного поля, определяется, согласно 7, выражением Ф = ВаО. (принимаем, что источник излучает по направлению, нормальному к своей поверхности). При заданной яркости источника В величина потока зависит от произведения ай, причем о согласно сказанному тем больше, чем меньше апертура интерференции, а й тем больше, чем больше апертура перекрывающихся пучков. При обсуждении вопроса, может ли данная интерференционная схема обеспечить большие размеры и хорошую освещенность интерференционной картины, надо учитывать, возможно ли осуществить одновременно большую апертуру перекрывающихся пучков (2ф) и малую апертуру интерференции (2(о). [c.73]

Так как I ( 0,05 мм) гораздо меньше А К 500 см), то даже при 6 = 45° апертура интерференции будет очень мала. В соответствии с этим размер источника можно выбрать большим (например, ртутная лампа), дающим, следовательно, большой световой поток. Поэтому данное расположение отличается большой светосилой и может быть легко продемонстрировано. Угловой размер интерференционного поля очень велик. Располагая листком слюды площадью в несколько квадратных сантиметров, можно получить от небольшой ртутной лампы яркую интерференционную картину, покрывающую потолок и стены аудитории. [c.79]

В объективах современных микроскопов числовая апертура достигает значительных величин. Для сухих систем п = 1 и sin и практически доходит до 0,95, так что возможно разрешение деталей, имеющих размеры около половины длины световой волны. С иммерсионными системами достигается разрешение в полтора раза большее. [c.354]

Таким образом, единственное направление, по которому в силу взаимной интерференции волн может распространяться излучение, есть направление, определяемое условием os б = с/у, имеющим смысл только в случае движения со сверхсветовой скоростью (и > с). Конечно, в реальном опыте световой конус не будет бесконечно тонким, ибо поток летящих электронов имеет конечную апертуру и известный разброс скоростей у, равно как и показатель преломления п имеет несколько различные значения для разных длин волн видимого интервала. Все это дает более или менее узкий конический слой около направления, определяемого условием os 9 = dv. [c.764]

В дифференциальной схеме [9, 212], представленной на рис. 165, г, в исследуемую область потока направляются два когерентных лазерных луча равной интенсивности. Рассеянный свет собирается приемным объективом и посылается на фотоприемник. Геометрия световых пучков, соответствующая этой схеме, представлена на рис. 166, а. На фотоприемник попадают пространственно совмещенные световые лучи, рассеянные частицей от первого и второго падающих пучков. Рассеянные п-й частицей световые пучки, ограниченные приемной апертурой, [c.284]

Сразу же становится очевидным пример возникновений этой картины при получении изображения звезды с помощью астрономического телескопа, и Эри исследовал ее детали именно для такого случая. Фактически для земного наблюдателя звезда находится на бесконечности, и поэтому ее изображение образуется в задней фокальной плоскости объектива телескопа, где оно изучается с помощью окуляра. Поскольку ее угловой размер (угол, под которым ее диаметр виден с Земли) чрезвычайно мал, ее изображение должно быть близким к точечному. Однако фронты световых волн от звезды прерываются апертурой [c.32]

Таким образом, периферийные участки волокон пропускают лучи большей апертуры. В связи с этим возникает так называемый краевой эффект, заключающийся в том, что плотность световой энергии внутри каждого волокна растет по мере удаления от осн. Впрочем, этот эффект. вследствие малости поперечных размеров волокон не оказывает заметного влияния на разрешающую способность волоконных узлов. [c.570]

Если апертура падающего на волоконный узел пучка больше, чем предельная апертура пучка, пропускаемого узлом, происходит уменьшение светового потока, падающего на приемник, но разрешающая способность системы не изменяется. [c.573]

Детально разработанная фурье-оптика дифрагирующих световых пучков базируется на простых и наглядных идеях, сформулированных, по существу, еще в прошлом веке. Теория дифракции Фраунгофера основывается на интегральном соотношении, показывающем, что угловой спектр поля, регистрируемый в дальнем поле или в фокальной плоскости линзы, определяется преобразованием Фурье от распределения комплексной амплитуды поля на входной апертуре. Многие практические успехи фурье-оптики основаны на продемонстрированных Аббе возможностях влиять на изображение, изменяя амплитуды и фазы спектральных компонент в фокальной плоскости. Классические примеры этой техники — метод темного поля и метод фазового контраста. [c.33]

Теоретическое рассмотрение расслоения световых пучков с конечной апертурой проведено в [71] для коллимированных и в [72] для сходящихся и расходящихся пучков. Образование нитей зависит от формы пучка, поскольку определяющая это явление интенсивность меняется в поперечном сечении. Таким образом, в реальном пучке, наряду с его самофокусировкой как целого (крупномасштабная самофокусировка), может развиваться разбиение пучка на нити (мелкомасштабная самофокусировка). При существенном превышении мощностью пучка критического значения мелкомасштабная самофокусировка доминирует. Отметим, что особенности пространственной неустойчивости встречных плоских волн обсуждаются в [73]. [c.104]

Числовая апертура. Числовая апертура N является мерой светосилы объектива. Она равна resin д,, где — половинный угол световой апертуры, ап — показатель преломления среды между линзой и объективом. [c.357]

Самодиффузия 145, 146 Сверхструктуриые линии 124—126 Световая апертура 357 Свободная энергия Гельмгольца 14, [c.481]

В качестве таких изоляторов для излучения суперлюминесценции, основная доля которого распространяется в углах 0 =зО,1 рад [55], могут быть использованы уже рассмотренные нами пространственные фильтры с угловой полосой пропускания 0 фЛ 1О — 10 2 рад< 0 . Оценки показывают, что при этом в угле пространственной фильтрации мощность излучения суперлюминесценции после усилителя составляет 10—20 Вт, что в 10 —101" раз меньше мощности основного импульса. Однако эта мощность усиливается в последующих усилительных каскадах, да и не везде целесообразно использовать вакуумные пространственные фильтры. Поэтому уси-лительиые системы, как правило, дополняются быстродействующими ячейками Поккельса, которые существенно (в 10 —10 раз каждая) ослабляют излучение суперлюминесценции, а также предотвращают возбуждение усилительных каскадов. Достаточно высокое быстродействие таких затворов (1—10 не, см. гл. 5) позволяет увеличивать контраст излучения в непосредственной близости от основного короткого импульса. Световая апертура существующих ячеек Поккельса на кристаллах ОКОР достигает 6—8 см. Однако использование методов повышения равномерности поля в элек-трооптическом кристалле путем использования жидких или плазменных электродов [561 позволяет в принципе значительно — до 30 и более сантиметров — увеличить их апертуру. Как и в случае усилительных каскадов, возможно также секционирование апертуры кристаллов. [c.262]

Как уже отмечалось, в ряде случаев изолятор-затвор должен обладать еще и свойством невзаимности, т. е. его характеристики при прямом и обратном проходах должны различаться. Наибольшее распространение в качестве таких элементов получили ячейки Фарадея, в которых используются магнитооптические стекла с большой постоянной Верде мин/(см-Э)). Сегодня затворы Фарадея имеют весьма внушительные световые апертуры. Так, например, наибольшая ячейка в лазерной системе Нова имеет световую апертуру 30 см при толщине стекла 2 см. Однако использование этих затворов имеет и свои недостатки, главный из которых — высокое энергопотребление. Так в системе Нова на питание ячеек Фарадея тратится около 10 % общей энергии. Кроме того, большой нелинейный показатель преломления, присущий магнитооптическим стеклам с высокой постоянной Верде, стимулирует развитие самофокусировки. [c.263]

Увеличение разрешающей силы микроскопа. Из выражения разрешающей силы микроскопа видно, что суш,ествуют два пути ее увеличения а) увеличение числовой апертуры б) уменьшение длины волны света, в котором рассматривается объект. Числовую апертуру можно увеличить как увеличением угла апертуры, так и увеличением показателя преломления окружаюш,ей объект среды. Увеличення п можно добшъся, погружая объект в прозрачную жидкую Среду с возможно большим показателем преломления (со-ответствуюш,ие микроскопы называются иммерсионными). Однако, как известно, для оптически более плотных прозрачных жидкостей /г лг 1, 6, что не приводит к существенному увеличению разрешающей силы. Увеличение разрешающей силы за счет увеличения апертуры также ограничено, так как в предельном случае sin и = = 1. В реальных случаях можно добиться значения sin и = 0,95 при /г = 1. Это означает, что возможно разрешение деталей объекта размером порядка половины длины световой волны. [c.203]

Два отверстия Pj и Р2 в непрозрачном экране А также делят на два пучка световой поток, исходящий из щели S (см. рис. 6.48). Эти два пучка затем соединяются в точке Р, и в результате пространственной когерентности такой системы на экране В возникает интерференционная картина. Если для обеих установок апертура 2м интерференции одинакова, то для определения видимости интерференционной картины на экране В, получившейся при взаимодействии пучков света от отверстий Р] и Р2, можно воспользоваться формулой (5.35) для щелевого некогерентного источника света. Так как V = sinxA , где параметр X определялся отношением ширины щели 2а к ширине интерференционной полосы Л/ = kDi/d, то х = 2nadi /.Di) и видимость интерференционной картины [c.309]

Источником света служит ярко освещенная щель 5, от которой световая волна падает на две узкие щели 51 и 8о , освещаемые, таким образом, различными. участками одного и того же волнового фронта. Световые пучки, проходящие через малые отверстия 5х и 52, расширяются в результате дифракции и частично перекрываются, создавая интерференцию, как и в других интерференционных схемах. При расположении Юнга апертура интерференции 2м = = Д 5x552 определяется отношением расстояния между щелями 5х и 5з к расстоянию от 5 до 515з. [c.79]

Для наилучшего использования света прибором нередко между щелью и источником света располагают вспомогательную линзу (конденсор), с тем чтобы свет заполнил весь объектив коллиматора. Увеличение размера конденсора, при котором апертура выходящего из него пучка превысит апертуру коллиматора, бесполезно с точки зрения использования светового потока, однако некоторое перезаполнение коллиматора представляет известные преимущества, так как позволяет получить условия освещения, легче поддающиеся теоретическому анализу (уменьшение степени когерентности освещения, см. 22). При больших линейных размерах источника света, расположенного на соответствующем расстоянии от щели, необходимое заполнение коллиматора осуществляется чисто геометрически, без помощи конденсора. Однако и в этих случаях, равно как и при малых размерах источника, нередко применяют конденсоры даже более сложного устройства, с тем чтобы выделить ту или иную часть источника света и обеспечить равномерность освещения щели и равномерность освещенности изображения (устранение виньетирования, см. 89). [c.340]

Д. м. м, не применяется для неоднородных волн и для световых пучков больших апертур. Д. м. м. непригодеп также для цекогерентного света, но формализм его можно использовать для построения матрицы когерентности [4]. Для описания состояния поляризации неко-герептного света используются методы Стокса параметр ров и Мюллера матриц. [c.604]

ЗЕРКАЛЬНОЕ ОТРАЖЕНИЕ —направленное (или ре-гу.иярное) отражение светового луча от гладкой плоской поверхности, при к-ром выполняются осн. законы отражения света. 3. о. происходит, если высота h ми-кpoпopoвiю тeй отражающей поверхности намного меньше длины световой волны Я,. Практически весь свет (>99%) отражается зеркально, если А,<0,01 Я. Поверхность, отражающая свет диффузно в видимой области спектра, в более длинноволновой ИК-области отражает зеркально. Спектральный состав, интенсивность и фаза эл.-магн. волны зеркально отражённого света зависят от условий освещения (угол падения, апертура пучка и др.), оптич. свойств вещества и состояния отражающей поверхности. [c.85]

Кксиальная сп.мметрия взаимодействия света со средой может нарушаться вследствие оптической анизотро геми самой среды. При этом в области полос поглощения света оптически анизотропные среды неодинаково поглощают обыкновенный и необыкновенный лучи (линейный дихроизм). При достаточной величине разности соответствующих оптич. плотностей одна из поляри-зац. компонент светового пучка может поглотиться практически полностью, и прошедший через среду свет приобретает высокую степень лпнейной поляризации. Такие П. наз. д и х р о и ч в ы м и. Наиб, эффективными и практически единственными применяемыми в наст, время дихроичныМи П. являются поляроиды. Достоинствами поляроидов являются компактность, большая угл. апертура и высокая поляризующая способность, недостатками — низкая лучевая прочность и сильный хроматизм. [c.60]

Поляризующее действие призм, использующих полное вяутр. отражение, зависит от угла падения светового пуча для световых пучков, углы падения к-рых превышают нек-рые критич. зваченин и <], условия разделения двух поляризац. компонент пучка не выполняются, и поляризующее действие призмы прекращается (рис. 4). В общем случае (1 1 , а угл. рабочее поле П. п. несимметрично. Сум.ма углов г, -Г (5 наз. апертурой полной поляризации П.п. и у нвк-рых П. и. достигает 40°. [c.62]

В настоящее время (1990-е гг.) существует много разл. лазеров, работающих во всех диапазонах спектра — от рентгеновского до далёкого инфракрасного. Однако применение лазерных усилителей в оптич, приборах до сих пор весьма ограничено. Связано это с тем, что усилители в лазерах и оптич. системах используются по-разному. В лазерах обычно стремятся получить предельно высокую направленность излучения, применяя для этого оптические резонаторы и ограничивая число генерируемых мод. В оптич. системах обычно требуется передать болыпой объём информации, заложенный в распределении амплитуд и фаз (иногда и поляризации) по полю зрения, на к-ром укладывается порядка 10 разрешаемых элементов. Такая много-канальность и есть одно из осн. преимуществ оптич. систем с У. я. Это накладывает дополнит, требования на У. я. для оптич. приборов, к-рый должен обладать большой угл. апертурой, чтобы пропустить большой объём информации, обеспечивать значит, усиление за один проход усиливающей среды и, естественно, не должен вносить искажений в усиливаемые световые поля. Достижение высокого усиления (а желательно иметь коэф. усиления 0,1 — 1,0 сми составляет осн. трудность на пути создания лазерных У. я. для оптич. систем. Высокий коэф. усиления (при прочих равных условиях) легче получить для узкого спектрального интервала и в коротких импульсах. [c.243]

Цифровая апертура равна Л = лз1па, где п — коэффициент преломления среды между предметом и передней линзой объектива а—половина угла раствора светового пучка, попадающего в объектив. [c.175]

ОКУ) и другие элементы, назначение которых очевидно из их наименований. Штрихованные соединения между блоками соответствуют световым связям блоки, обведенные штриховыми линиями, включаются в зависимости от используемых методов модуляции (внутренней или внешней) и приема (прямое детектирование или супергетеродикное). Особенностями системы являются прежде всего диапазон рабочих длин волн и когерентность излучения. Эти особенности приводят к необходимости создания устройств точного нацеливания антенн передатчика и приемника, так как диаграммы направленности их могут определяться значениями нескольких дуговых секунд (при малых весах и габаритах антенных систем). Случай широкой диаграммы направленности антенны передатчика имеет место, когда сигнал ОКГ является сложным и состоит из большого числа типов колебаний (мод). Однако, даже если лазер передатчика работает на одном типе колебаний, часто необходимо иметь широкий луч, хотя бы для успешного решения задачи нацеливания (перехвата) и слежения за связным ретранслятором 1). В то же время узкие диаграммы направленности позволяют реализовать существенно большие дальности связи, однако и здесь возникают свои проблемы, связанные с обзором больших объемов пространства узкими лучами за короткие интервалы времени, и проблемы стабилизации направления луча. Создание прецизионных быстродействующих устройств нацеливания узких лучей, обеспечение одномодового режима работы ОКГ, разработка точных устройств сопровождения позволят полностью реализовать экстремальные характеристики направленности лазерных систем. В этом случае сечение луча может приблизительно совпадать с поверхностью апертуры приемной системы, поверхностью ретранслятора или цели кроме того, случай полного перекрытия целью сечения луча имеет место при посадке объекта на земную или лунную поверхность. [c.17]

В [32] продемонстрировано формирование на выходе компрессора эрмитового импульса с огибающей г )= (1—т ) ехр (—xV2) и характерной длительностью 10 пс. Входной импульс имел длительность 135 пс и формировался с помощью модулятора с эффективным быстродействием 20—30 ПС. По существу, этот метод аналогичен известному из нелинейной адаптивной оптики световых пучков алгоритму программного управления характеристиками излучения на приемной апертуре [30]. [c.189]

Особенностью прохождения света через пластинку ортоферрита является резкая зависимость регистрируемого за анализатором оптического контраста от угловой апертуры пучка, обуслорлепная двулучепреломлением материала. Действительно, для произвольного направления распространения света формула пропускания света анализатором (2.20) содержит 0F=2f/A sin (Д /2), где Ап— двупреломление материала. Тогда при изменении направления считывающего светового пучка по отношению к оптической оси на 5° контраст падает от 350 почти до О (рис. 2.15). Это накладывает определенные требования на параллельность применяемых световых пучков. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...