Сложение пар в пространстве

Разложим теперь главный момент о на два составляющих момента согласно теореме о сложении пар в пространстве. При этом один составляющий момент равен о и направлен по равному вектору, [c.76]

Теорема о сложении пар в пространстве. Две пары, лежащие в пересекающихся ) плоскостях, эквивалентны одной паре, [c.101]

Сложение пар в пространстве. Условия равновесия [c.110]

Из теоремы о сложении пар сил как следствие вытекает геометрическое условие равновесия произвольной системы пар сил в пространстве [c.287]

Если требуется сложить несколько нар, расположенных как угодно в пространстве, то, последовательно применяя доказанное правило сложения двух пар, получим одну равнодействующую пару. Так же как и в случае нахождения равнодействующей нескольких сил, для нахождения момента равнодействующей пары проще воспользоваться правилом многоугольника вектор-момент равнодействующей пары представляется замыкающей стороной многоугольника, построенного на векторах-моментах слагаем мых пар. [c.103]

Котельников показал, что система сил неевклидова пространства, находящихся в одной плоскости, всегда эквивалентна одной силе. При этом в пространстве Римана всегда получается обычная сила, а в пространстве Лобачевского в случае сложения сил, направленных по параллельным или расходящимся прямым, может получиться сила, направленная по прямой, касающейся абсолюта , или по идеальной прямой. Поэтому в пространстве Римана не существует аналогов пар сил в евклидовом пространстве, а в пространстве Лобачевского имеются два вида аналогов пар сил пары сил, эквивалентные силе, направленной по прямой, касающейся с абсолютом, и пары сил, эквивалентные силе, направленной по идеальной прямой. [c.345]

Существуют способы сложения пар, расположенных как угодно в пространстве. Пользуясь определенными правилами, можно найти не только модуль результирующей пары, но и плоскость, в которой будет расположена данная пара, и направление вращения пары в этой плоскости. Но для того, чтобы установить эти правила, нужно было бы [c.129]

Теория пар сил. Момент силы относительно точки (центра) как вектор. Пара сил. Момент пары сил как вектор. Теорема о сумме моментов сил, образующих пару, относительно любого центра. Теоремы об эквивалентности пар. Сложение пар, произвольно расположенных в пространстве. Условия равновесия системы пар. [c.5]

Из сказанного следует, что от сложения нескольких пар, расположенных как угодно в пространстве, получается новая пара. [c.91]

Если в безвоздушное пространство, образованное в ртутной бюретке (высота которой должна быть более 760 мм), ввести несколько капель однородной жидкости, то она будет испаряться и безвоздушное пространство наряду с парами ртути заполнится парами испытуемой жидкости. Однако если продолжать вводить в бюретку новые порции жидкости, то вскоре испарение жидкости прекратится, и над ртутью образуется слой жидкости. Мениск ртути при этом понизится, так как теперь в так называемом безвоздушном пространстве будут находиться пары и их упругость (давление), сложенная [c.171]

Осевая симметрия процесса конденсации наблюдалась только при вертикальном расположении рабочей трубки ((р = 0 и 180°). При других Ф симметрия нарушается. Наиболее четко это наблюдалось при горизонтальном расположении рабочей трубки, при этом пленка конденсата движется криволинейно, очевидно, вследствие сложения двух движений горизонтального (трение пара) и вертикального (действие силы тяжести). На нижней образующей рабочей трубки возникает поток конденсата в виде ручья, толщина которого возрастает по мере его продвижения по длине рабочей трубки. Необходимо отметить, что при горизонтальном расположении трубок 2, 3 и 4 конденсат заполняет наибольшую часть внутреннего пространства рабочей трубки по сравнению с другими положениями трубки. [c.169]

Составление сложного движения из переносного и относительного в простейшем случае или нескольких переносных и относительных движений в общем случае называют сложением движений твердого тела. Обратный процесс называется разложением движения твердого тела на составляющие движения. Этот процесс всегда возможен, и для него справедливы все формулы, полз енные для сложения движений твердого тела [36, 37]. Именно процесс разложения сложного движения твердого тела (звена механизма или элемента кинематической пары) на составляющие и позволит впоследствии определить подвижность пространства, в котором существует исследуемый механизм. [c.87]

Элемент группы Ли О (конечномерной) задается набором непрерывных параметров с индексом а, пробегающим значения от 1 до Л/" — размерности группы. При этом групповой закон композиции есть не что иное, как правило сложения (вообще говоря, некоммутативное) групповых параметров, по которому паре наборов непрерывных параметров аа и Ра ставится в соответствие третий, 7=(а + р), причем (а + Р). вообще говоря, не равно (р + ) Если (а Р) = (р + а) для всех аир, группа называется абелевой или коммутативной. В тех случаях, когда основное групповое соотношение, абстрактно записываемое в форме g xg = й а+р, разрешимо в явном виде, говорят о реализации, т. е. о представлении элемента ga группы С на том или ином пространстве линейными операторами. (В случае матричной реализации величина - -(а) является матрицей определенного вида и размерности, фиксированным образом зависящая от набора параметров аа- В результате матричного перемножения элементов -(а) и (Р) возникает снова матрица того [c.11]

Пусть К означает поле действительных (или комплексных) чисел, т. е. множество частично упорядоченных действительных (комплексных) чисел с обычными операциями сложения и умножения. Линейным (или векторным) пространством называется абелева группа, образуемая множеством элементов а, Ь,. . ., иногда называемых векторами, и операцией +, называемой векторным сложением, в совокупности с отображением Я X называемым скалярным умножением, которое удовлетворяет следующему условию для каждой пары чисел а, Р К и каждой пары векторов а, Ь [c.39]

На рис. 11.21 показана пара складных дверей, одна в открытом положении, другая - в закрытом. Пространство, занимаемое дверью в сложенном положении, очень небольшое и глубина равна ширине одной панели. [c.298]

ГЛАВА VIII СЛОЖЕНИЕ ПАР В ПРОСТРАНСТВЕ 44. Условие эквивалентности пар [c.87]

Bee сказанное относительно сложения трех сил остается справедливым для любого числа п сил. Следовательно, систему сил, как угодно расположенпных в пространстве, можно привести в общем случае к одной результирующей силе, приложенной в центре приведения, геометрически равной главному вектору, и одной результирующей паре с вектором-моментом Mq (главный момент), равным ) геометрической сумме векторов-моментов всех данных сил относительно центра приведения. [c.104]

Произвольная система сил в пространстве. Для сложения любой системы сил, действующих на твердое тело, поступают подобно тому, как и при системе сил, лежащих в плоскости (стр. 237). Выбирают произвольную точку, в которую параллмьно переносят все силы и складывают их в равнодействующую Я =11 Р , также проходящую через данную точку. При параллельном перенесении сил появляются, однако, еще пары сил, векторы моментов которых складываются, согласно вышеуказанному, в результирующий момент М = [c.246]

Сложение пар. Если к данному твёрдому телу приложена система пар, как угодно расположенных в пространстве, то эти пары всегда можно привести к одной равнодействующей паре, момент которой равен геометрической сумме моментов данных пар следовательно, операция сложения пар приводится к сложению по правилу многоугольника их векторов-моментов. Если (в частном случае) все данные пары лежат в одной плоскости, и их моменты параллельны, то в это.м случае они складываются алгебраически, причём моменты, направленные в одну сторону, считаются ноложительныл1и, а моментЫ( направленные [c.359]

Для сложения сплР , действующих на твёр-доетело и расположенных как угодно в пространстве, поступают подобно тому, как и при сложении сил, лежащих в одной плоскости. В общем случае система сил в пространстве приводится к одной силе Р, приложенной в произвольно выбранной точке О, называемой центром пр иве д е н и я, и к одной паре с моментом М . [c.362]

Правило сложения трех сходящихся сил в пространстве называется правило.н пара.плелепипеда сил. [c.25]

Метод этот не сложен. В пласте бурится скважина, которую оборудуют четырьмя колоннами труб, вставляемых одна в другую. Первую колонну опускают до верхней границы пласта и используют в качестве обсадной. Внутреннюю колонну доводят до его нижней границы, а третью и четвертую трубы углубляют в пласт почти до почвы. Перегретый пар закачивают под давлением 10—15 ат по межтрубному пространству между третьей и второй колонной труб. Через отверстия в трубах второй колонны он проникает в трещины породы. Под действием температуры сера выплавляется из серонасыщенного пласта и стекает к устью подъемной трубы. Горячий, сжатый до 70 ат воздух вспенивает серонасыщенную жидкость, и она поднимается по третьей колонне труб на поверхность. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...