Взаимодействие излучения с теплопроводностью

Некоторые приложения приближения Эддингтона можно найти в литературе, посвященной вопросам взаимодействия излучения с теплопроводностью и конвекцией. В работе [15] это приближение использовано для решения задачи о совместном действии излучения и естественной конвекции в поглощающей и излучающей среде между двумя горизонтальными пластинами, подогреваемыми снизу, а в работе [16]-- Для решения задачи [c.358]

В Задачах о взаимодействии излучения с теплопроводностью ц конвекцией уравнение энергии включает член, характеризующий дивергенцию плотности потока излучения вида V q который может быть связан с Iq или G следующим образом [c.374]

В задачах взаимодействия излучения с теплопроводностью или конвекцией в уравнении сохранения энергии появляется член dq (%) jdx. Выражение для него можно получить, дифференцируя (11.46) по т. Это выражение можно также получить непосредственно из (8.95) [c.482]

То = 1,0, 02 = О И 02 == 0,5. Два предельных случая со = О и (В = 1 характеризуют соответственно только поглощающую и излучающую среду и только рассеивающую среду. Взаимодействие излучения с теплопроводностью максимально при ю = 0. При ш = 1 излучение не оказывает никакого влияния на распределение температуры, которое имеет тот же вид, что и в случае одной теплопроводности. [c.509]

Вектор электрического поля Ю Взаимодействие излучения с теплопроводностью 488 [c.606]

В данном примере, как это видно из (13.61), по отношению к искомой температуре Ti излучение и теплопроводность взаимодействуют друг с другом. Уравнение (13.61) нелинейно относительно Тi, может быть решено методом итераций. [c.291]

Во многих практических приложениях в поглощающих, излучающих и рассеивающих средах энергия переносится одновременно излучением и теплопроводностью. Например, в процессе переноса тепла при достаточно высоких температурах в пористых теплоизоляционных материалах — волокнистых, порошкообразных и вспененных — излучение играет столь же важную роль, как и теплопроводность. Если перенос тепла происходит при высоких температурах в полупрозрачных для инфракрасного излучения твердых материалах, то теплообмен излучением между внутренними слоями, находящимися при различных температурах, может стать одного порядка с теплопроводностью. В таких случаях расчет кондуктивного и радиационного тепловых потоков по отдельности без учета взаимодействия между ними может привести к ошибочным результатам. [c.488]

Введенный выше кондуктивно-радиационный параметр характеризует относительный вклад теплопроводности по сравнению с излучением. Этот параметр принимает большие значения, когда преобладает теплопроводность, и малые, когда преобладает излучение. При бесконечно большом значении N радиационный член в уравнениях (12.5) и (12.7) исчезает и они переходят в обычное уравнение теплопроводности. Если среда только рассеивающая (о = 1), то излучение не взаимодействует с теплопроводностью, и поэтому профиль температуры в такой среде соответствует профилю температуры в случае чистой теплопроводности. Это следует из уравнения (12.7), в котором радиационный член исчезает, и при ш = 1 оно сводится к уравнению для только теплопроводности. Для нерассеивающей среды [c.491]

Помимо теплопроводности и конвекции, перенос энергии может осуществляться путем излучения и взаимодействия носителей энергии излучения с частицами вещества среды. Такой вид переноса энергии отвечает излучению, или радиации, фотонов, эмиссии электронов, нейтронов и других частиц. [c.14]

Термодинамической системой называют совокупность тел (а также полей), взаимодействующих друг с другом. Взаимодействие может быть механическим, тепловым, массообменным. Механическое взаимодействие между телами осуществляется посредством сил (в частности, сил давления, электромагнитных и других) тепловое взаимодействие состоит в передаче тепла и осуществляется путем теплопроводности (при непосредственном тепловом контакте) или излучения тепла обмен массой заключается в переносе вещества через границы области, занимаемой системой. [c.4]

В дальнейшем фундам, исследования в Э. переместились в квантовую релятивистскую область, В частности, только квантовая Э. объяснила устойчивость вещества, ибо по законам классич. Э. ускоренно движущиеся электроны в ато.мах должны были бы непрерывно растрачивать энергию ка излучение и в конце концов упасть на ядра. Вместе с тем при учёте квантового характера движения нерелятивистских заряж. частиц, составляющих материальные тела, законы классич. Э., описывающие взаимодействие этих частиц посредством классич. полей, позволяют объяснить подавляющую часть происходящих вокруг нас явлений. Сюда относятся не только электрич,, магн. и оптич. свойства твёрдых тел, жидкостей и газов, но и их др. макроскопич. характеристики (упругость, теплопроводность, поверхностное трение, вязкость и т, д.). [c.519]

Поглощенное веществом излучение передает свою энергию его электронам, в связи с чем глубина проникновения световой энергии в вещество соответствует средней длине пробега электронов, что для большинства распространенных веществ составляет 5. .. 50 нм. Дальнейшая передача энергии из этой зоны вглубь осуществляется вследствие теплопроводности. В отличие от электронного луча энергия светового излучения при взаимодействии с веществом в основном превращается в теплоту, а доля возникающего при этом излучения (типа рентгеновского) пренебрежимо мала. [c.207]

Часть энергии, переданной коллектором на поглотитель, тоже теряется за счет конвекции, теплопроводности и излучения. Остаток взаимодействует с приемником или датчиком, вызывая некоторый сигнал ДМ, соответствующий чувствительности калориметра Л (вольт на джоуль). Энергия, поглощенная в калориметре, вызывает повышение температуры в коллекторе энергии и поглотителе в соответствии с равенством [c.169]

Свойства электронов, ионов, атомов и других частиц характеризуются различными величинами, присущими данным частицам и описывающими отдельные акты взаимодействия этих частиц друг с другом, с квантами излучения И Т. д. К числу таких величин относятся, в частности, рассмотренные выше эффективные поперечные сечения. Однако в ряде случаев для описания явлений, в которых участвует большое число частиц, удобно пользоваться средними макроскопическими величинами. С подобным положением, например, приходится встречаться в кинетической теории газов при описании явлений переноса (диффузия, вязкость, теплопроводность)— явлений, характеризуемых макроскопическими коэффициентами, значения которых могут быть рассчитаны с помощью молекулярной теории. В настоящем параграфе мы приведем несколько подобных величин и их единиц применительно к движению заряженных частиц в газе. [c.268]

Bi данном примере, как это видно из (33.61), по отношениию к искомой температуре Ti излучение и теплопроводность взаимодействуют друг с другом. Уравнение (33.61), нелинейное относительно Ti, МОЖет бЫТЬ реШбНО МеТОДОМ итераций. [c.418]

Рассмотренные в первой части книги основы процессов взаимодействйя излучения и вещества позволяют получить физические представления о радиационном теплообмене и осуществить его математическое описание. Система уравнений, описывающая всю совокупность первичных процессов, из которых складывается радиационный теплообмен, является весьма сложной в математическом отношении. Поэтому процесс радиационного теплообмена, будучи сложным по своей физической природе, отличается также и существенной математической сложностью описания. В связи с этим для его исследования и расчета требуется значительно больше усилий и времени по сравнению с процессами теплопроводности и конвективного теплообмена. [c.88]

Приближенные. методы полезны с той точки зрения, что они дают различные простые способы решения сложных задач переноса излучения, однако их применение ограничивается тем обстоятельством, что точность приближенного метода не може1г быть оценена без сравнения с точным решением. Поэтому в гл. 11—13 будут рассмотрены вопросы, связанные с применением и точностью некоторых из названных здесь приближенных методов решения задач теплообмена только излучением, а также сложного теплообмена в условиях взаимодействия излучения, теплопроводности и конвекции. [c.340]

Висканта P., Взаимодействие между теплоотдачей, теплопроводностью, конвекцией и излучением в излучающей жидкости, Труды амер. о-ва инж.-мех., сер. С, Теплопередача, № 4, 35 (1963). [c.597]

На фиг. 6.7 представлено распределение температуры в ребре при двух значениях ширины основания и несколькик значениях кондуктивно-радиационного параметра для случая, когда граница X = L теплоизолирована [т. е. при граничном условии (6.65в)]. При N oo тепло передается только теплопроводностью и распределение температуры в ребре постоянное, поскольку граница Х = L теплоизолирована. При малых значениях А с излучение играет преобладающую роль и, следовательно, вдоль ребра устанавливается некоторый градиент температуры. Этот градиент возрастает с увеличением отношения 6/L, что соответствует усилецию взаимодействия с основанием ребра. [c.251]

Висканта P., Мерриам P. Л.. Процесс теплообмена в условиях взаимодействия теплопроводности и излучения в системе концентрических сфер, разделенных издучающей средой. Труды амер. о-ва инж.-мех., сер. С, [c.522]

В феноменологическом подходе частные особенности среды и процесса излучения, а также их взаимодействия не рассматриваются. Вместо этого устанавливаются и используются некоторые возможно более общие соотношения для конкретного рассматриваемого процесса. Свойства физической среды, в которой разыгрывается процесс, учитываются в соотношениях подобного рода набором некоторых коэффициентов, определяемых опытным путем. Классическим примером такого подхода и таких соотношений является соотношение (закон) Фурье, описьшающее процесс переноса теплоты теплопроводностью (часть I 2.1). Свойства среды в этом соотношении учитываются с помощью коэффициента теплопроводности. [c.4]

При быстрых изменениях равновесие не успевает установиться. Это происходит, если время воздействия меньше времени установления равновесия — времени релаксации. Неравновесное поведение М. наблюдается, напр., при прохождении ультразвука через вещественную среду и сказывается на его поглощении и дисперсии. Равновесие устанавливается в результате взаимодействия М. при их соударениях в газе и жидкости и в рез льтате ноглощения и отдачи энергии путем поглощения и излучения света и т. д. Вре.мя релаксации М. в конденсированной среде существенно зависит от темн-ры. Подвижность М. уменьшается с понижением темп-ры, в ряде случаев М. в жидкости практически утрачивают свою подвижность еще до кристаллизации происходит стеклование. Подвижность М. в жидкостях ответственна за их вязкость, за явления диффузии и теплопроводности. М. при свое.м перемещении в жидкости должна преодолеть нек-рый активационный барьер, т. о. иметь достаточную кинетич. энергию. Движение М. в конденсированной фазе происходит согласованно, является кооперативным явлением. Непосредственное изучение времен релаксации М., их подвижности проводится методами пог,по1цения и дисперсии элевтро-магнитных волн, а также методом ядерного магнитного резонанса. В последнем случав увеличению подвижности (т. в. уменьшению времени релаксации) соответствует уменьшение ширины резонансного пика. [c.284]

Кривые температурной зависимости теплопроводности двух образцов К1Сга04 различной плотности приведены на рис. 1 в полулогарифмичес- ком масштабе. Высокая пористость образцов обусловливает малые абсолютные значения и и характерное для высокопористых объектов изменение ее с температурой. Слабый рост к обусловлен, скорее всего, переносом тепла излучением и увеличением теплоемкости. Минимум и на кривых расположен вблизи температуры превращения и обусловлен усилением ангармонических эффектов при изменении симметрии решетки в процессе фазового перехода. Фонон-решеточное взаимодействие в этом случае должно быть весьма значительным, если удается при столь низких значениях теплопроводности зафиксировать эффект около 20%. Уменьшение средней длины свободного пробега фононов еще больше, так как снижение теплопроводности до некоторой степени компенсируется скачком теплоёмкости при ФП. К сожалению, результаты измерения теплоемкости нам неизвестны. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...