Двулучепреломление индуцированное

Двулучепреломление, индуцированное полем, было из- [c.253]

В предыдущем разделе мы показали, как с помощью поляризаторов можно преобразовать модуляцию состояния поляризации оптического пучка от линейного до эллиптического в модуляцию интенсивности. Рассмотрим теперь модулятор, схематически изображенный на рис. 7.6, когда падающий пучок имеет неодинаковые составляющие вдоль индуцированных осей двулучепреломления (осей х и у на рис. 7.4), а поляризован параллельно одной из них, например параллельно оси х. В этом случае действие электрического поля вдоль направления z не меняет состояния поляризации, а меняет лишь фазу выходного сигнала на величину [c.262]

Величина этого двулучепреломления равна сумме естественного двулучепреломления п — w ) и электрически индуцированного двулучепреломления (1/2)( /-зз - nlr E. При этом фазовая задержка для света, проходящего через кристалл, дается выражением [c.304]

Здесь предполагается, что постоянный сдвиг фазы Аф ,, возникающий из-за линейного дву лучепреломления, скомпенсирован за счет использования четвертьволновой пластинки, и прохождение малого сигнала блокируется. Экспериментально измеренное значение нелинейного сдвига фазы [26] находится в согласии с (7.2.13). Индуцированное нелинейное двулучепреломление позволяет излучению проходить через поляризатор коэффициент пропускания при этом [21] [c.184]

Двулучепреломление В, индуцированное диэлектрическим смещением D, перпендикулярным к световому лучу, будет зависеть от ориентации кристалла. Так, если электри- [c.50]

Двулучепреломление PZN при помещении кристалла в электрическое поле исследовалось в работе [6]. На рис. 3.5 (кривая 1) показана зависимость индуцированного двойного лучепреломления Атг от напряженности электрического поля при комнатной температуре. Известно, что величина двупреломления в сегнетоэлектриках со структурой перовскита пропорциональна квадрату полной поляризации [7]. На начальном участке зависимости Ага = = j E) выполняется квадратичный закон и, следовательно, имеет место линейная зависимость поляризации от поля (кривые 2 и 5). В области полей 7 кВ/см, благодаря переходу неполярных областей в сегнетоэлектриче-ское состояние и увеличению степени ориентации ди- [c.69]

Выражения для индуцированного двулучепреломления Ап в кристаллах PMN [32] при E>Ej [c.93]

Направление распространения Света Направление поля Симметрия кристалла Выражение индуцированного двулучепреломления [c.93]

Термически индуцированное двулучепреломление, не приводя к заметному изменению направлений главных осей оптической анизотропии, сказывается в астигматизме наводимых термических линз. [c.52]

В оптическом эффекте Керра двулучепреломление, индуцированное мощным излучением накачки, используется для того, чтобы изменить состояние поляризащ1и слабого сигнала при прохождении через изотропный нелинейный диэлектрик [5, 6]. Данный эффект можно применять в оптических затворах с пикосекундными временами срабатывания [8]. В световодах его впервые наблюдали в 1973 г. [12] с тех пор этот эффект привлекает большое внимание [13-20]. Принцип действия керровского затвора показан на рис. 7.1. На входе в световод излучения накачки и сигнальное излучение поляризованы линейно угол между направлениями их поляризаций равен 45°. Скрещенный поляризатор на выходе световода блокирует прохождение сигнала в отсутствие накачки. Когда накачка включается, разница показателей преломления для параллельных и перпендикулярных поляризационных компонент сигнала (по отношению к направлению поляризации накачки) становится другой из-за двулучепреломления, вызванного излучением накачки. Дополнительная разность фаз для двух компонент на выходе из световода проявляется в виде изменения состояния поляризации сигнального излучения, и часть сигнала проходит через поляризатор. Коэффициент прохождения сигнала зависит от интенсивности излучения накачки, и им можно управлять, просто изменяя эту интенсивность. Поскольку сигнал на одной длине волны может быть промодулирован накачкой на другой длине волны, этот прибор называется также керровским модулятором, и его можно применять в системах оптической связи и в оптических переключателях. [c.179]

Возможности таких волоконных световодов с низкими потерями привели не только к революции в области волоконно-оптической связи [14-17], но и к возникновению новой области науки-нелинейной волоконной оптики. Первые нелинейные явления (вынужденное комбинационное рассеяние и рассеяние Мандельштама-Бриллюэна) были экспериментально [18, 19] и теоретически [20] исследованы в одномодовых волоконных световодах еще в 1972 г. Эти работы стимулировали изучение других нелинейных явлений-оптически индуцированного двулучепреломления [21], параметрического четырехфотонного смешения [22, 23], фазовой самомодуляции [24, 25]. Важный результат был получен в 1973 г., когда было теоретически показано, что в оптических волокнах могут существовать солитоно-подобные импульсы, которые обусловлены совместным действием эффектов дисперсии и нелинейности [26]. Оптические солитоны позже наблюдались в эксперименте [27]. Их использование привело к большим успехам в области генерации и управления параметрами ультракоротких оптических импульсов [28-32]. В равной степени важное развитие получило использование оптических волокон для сжатия импульсов [33-36]. Были получены импульсы длительностью [c.10]

Как показано выше, точное описание нелинейных поляризационных эффектов требует одновременного учета как собственного линейного двулучепреломления, так и индуцированного нелинейного двулучепреломления. В общем случае динамика состояния поляризации излучения при распространении по световоду определяется уравнениями (7.1.28) и (7.1.29) и их решения широко исследуются [27-44]. В случае непрерывного излучения была обнаружена неустойчивость. известная как поляризационная [29-31]. Данная неустойчивость проявляется в виде значительного изменения выходного состояния поляризации, когда входные мошность или состояние поляризации изменяются незначительно. В частности, явление поляризационной неустойчивости показывает, что медленная и быстрая оси световода, поддерживаюшего состояние поляризации, не полностью эквивалентны. [c.186]

Гистерезисные явления индуцированного электрическим полем двулучепреломления Ап в кристаллах магно-ниобата свинца исследовали Г. А. Смоленский с сотрудниками [20]. В выполненных экспериментах поле прикладывалось вдоль [100], свет распространялся по направлению [001]. На рис. 3.16 приведены характерные петли [c.81]

Для кубических кристаллов кристаллографического класса тЪлг, к которому принадлежат кристаллы PMN и PZN в параэлектрияеской фазе, число независимых пьезооптических коэффициентов равно трем. При этом индуцированное двулучепреломление определяется только комбинацией (лц —Л12) и Л44 (см. [8] гл. 2). [c.86]

Двулучепреломленпе кристалла может быть вызвано либо его структурой, лпбо полем. В первом случае ASo it АЯ/о обусловлены ани.зотропией S . и Я/о вдоль осей а и с кристалла. Индуцированная полем анизотропия А5о и АЯ/о является результатом инициированных полем сдвигов сил и состояний осцилляторов вдоль двух ортогональных кристаллографических осей. Сравнивая уравнение (8.10) с экспериментальной зависимостью двулучепреломления о г длины волны, можно определить константу дисперсии двулучепреломления К. Параметры SJS и К дают возможность детально описать поведение оптической дисперсии [c.342]

Рассмотрим возможность практического достижения подобных изменений рефракции. По экспериментальным данным ни у одного из исследованных в лабораториях Белд кристаллов не удалось достичь требуемого неразрушающего напряжения порядка 15 кбар. Наивысшая полученная величина индуцированного двулучепреломления составля-да 0,013 для теллурида кадмия при механическом одноосном сжатии напряжением в 3 кбара, что было всего на 0,005 меньше расчетного значения, требовавшегося ддя индуцирования направления синхронизма ддя генерации второй гармоники от излучения С02-лазера. [c.24]

Б независимых опытах была продемонстрирована возможность получения в ориентированных полимерах больших значений индуцированного двулучепреломления. Б литературе описано получение дпдо при механической деформации листового непластифицирован-ного поливинилхлорида. [c.26]

В ОС с линейным двулучепреломле-нием разность постоянных распространения двух поляризаций моды НЕ можно увеличить либо изменением формы поперечного сечения сердцевины (или оболочки) ВС (полученное двулучепре-ломление называют геометрическим), либо созданием анизотропно индуцированного напряжения (полученное двулучепреломление называют индуцированным). Поляризационные свойства ОС характеризуют коэффициентом модового двулучепреломления О = [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...