Тело, действие силы и пары на нег

Тело, действие силы и пары на него 45-47 [c.620]

Задачи на определение равновесия пространственной системы сил решают аналогично задачам на равновесие плоской системы сил. Сначала выделяют твердое тело, равновесие которого надо рассмотреть, потом к этому телу прикладывают все действующие на него заданные в условии задачи и искомые силы (и пары сил), а затем составляют и решают уравнения равновесия. [c.102]

Будет ли тело находиться в равновесии, если на него действуют три пары сил, приложенных В ОДНОЙ ПЛОСКОСТИ, и моменты этих g пар имеют следующие значения [c.31]

Доказать, что если тело имеет кинетическую симметрию относительно оси наибольшего момента инерции и если на него действует пара сил, тормозящая вращение, с моментом пропорциональным угловой скорости и> и направленным по мгновенной оси вращения, то эта последняя будет асимптотически приближаться к оси симметрии. [c.127]

Если главный вектор данной системы сил и главный момент ее Мо относительно какого-нибудь центра приведения О не равны нулю, то эта система приводится к силе и паре, и следовательно, твердое тело при действии на него такой системы сил не может находиться в состоянии равновесия, так как пара не может быть уравновешена одной силой. Если в частном случае окажется, что Мо . Н, то данная система сил приводится к равнодействующей силе, и равновесие, очевидно, и в этом случае невозможно. Если же один из векторов R или Мо обращается в нуль, а другой не равен нулю, то данная система сил приводится или к равнодействующей силе, приложенной в центре приведения О (в том случае, когда К Ф Ож Мо = 0), или к одной паре (в том случае, когда = О и Мо -ф 0). Ясно, что в обоих этих случаях равновесие также невозможно. [c.194]

Будет ли тело находиться в равновесии, если на него действуют три пары сил, приложенных в одной плоскости, и моменты этих пар имеют следующие значения Лi — —600 Н-м — 320 Н-м и — 280 Н-м. [c.26]

Основные понятия. Судно, как и всякое тело, находится в покое, если действующие на него силы удовлетворяют условиям 2Р = О и 2М = 0, т. е. находятся в равновесии. Судно не будет опрокидываться, если внешняя сила или пара сил, вы- [c.133]

Чтобы воспользоваться принципом возможных перемещений, к каждому телу прикладывают действующие на него задаваемые силы, а также условно прикладывают силу и пару, составленные силами инерции точек тела. Затем системе сообщают возможное перемещение и для всей совокупности задаваемых сил и приведенных сил ииерции составляют уравнение (117.3) или (117.6). [c.320]

Известно, что пару сил можно как угодно поворачивать и переноси II) в плоскости ее действия действие пары сил на твердое тело не изменяется, если алгебраический момент пары сил остается таким же. Следовательно, векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку твердого тела, лежащую в плоскости действия пары сил. Так как к юму же пару сил можно переносить в параллельную плоскость, то векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку тела, не изменяя действия пары сил на твердое тело. Поэтому векторный момент пары сил. действующей на твердое тело, есть свободный вектор, т. е. он характеризуется только модулем и направлением, а точкой приложения у него может быть любая точка тела следовательно, векторный момент пары сил не обязательно прикладывать посередине отрезка, соеди-няюп(его точки приложения сил пары. [c.35]

Разложив реакцию R на составляющие Rn и / у, видим, что при качении катка на него действуют четыре силы, образующие две пары сил движущую пару (F, Rf) с моментом Fr и пару сопротивления качению (G, Rn) с моментом RnfJ- Момент пары сопротивления иначе называют моментом трения качения, а величину /к — коэффициентом трения качения. Значение зависит от материала тел и выражается обычно в сантиметрах. Например, для мягкой стали по стали / =0,005 см, а для закаленной стали по стали (подшипники качения) / =0,001 см. Качение катка 2 начинается тогда, когда момент движущей пары достигнет предельного значения момента трения качения, определяемого значением / для данной пары тел, т. е. при условии [c.139]

Трение качения возникает при перекатывании одной поверхности по другой. На фиг. 2 показано круглое тело 1, находящееся под действием нормальной силы и вращающего момента iWij. Если бы между телами 1 и 2 яе действовала сила трения F сцепления, то центр О был бы неподвижен и вокруг него вращалось бы тело I. Но если сила трения F действует, то происходит перекатывание и возникает момент пары сил сопротивления, называемый моментом пары сил трения качения. Такая пара сил может быть, например, представлена в виде силы приложенной к центру О, и равной ей, но противоположно направленной силы —F, , приложенной в точке касания тел 1 YL 2. Для перекатывания без скольжения сила F должна быть меньше силы сцепления (трения скольжения) F. Сила трения качения может быть определена из соотношения [c.17]

Действия сил в механизмах. Движение механизма не может совершаться без действия на него в н е ш и и х с и л, т. е. без взаимодействия частей механизма с телами, не входящими в состав механизма. Кроме силы веса, действующей на каждую частицу каждого звена и представляющей взаимодействие частицы с землёй, внешние силы обычно действуют только на некоторые звенья механизма и распределены по поверхности соприкосновения того или другого звена с внешними телами. Таково действие пара на поршень паровой машины или на лопатки паровой турбины, действие газа на поршень в двигателе внутреннего сгорания и т. п. В электрических машинах роль внешнего тела играет электромагнитное поле, представляющее взаимодействие тока в обмотке ротора (вращающегося звена) с током в обмотке статора (неподвижного звена). В этом случае существует двустороннее действие внешних сил электромагнитного поля на ротор и на статор. Такое же двустороннее действие наблюдается и в других случаях пар действует не только на поршень, но и на крышку цилиндра паровой машины. Действие на неподвижное звено обычно уравновешено связями его с фунда-ментохм, а следовательно, и с землёй. В транспортных машинах, как не имеющих фундамента, действие внешних сил трансформируется в перемещение самой машины. [c.19]

В положении равновесия силы Р и Р должны быть направлены вдоль одной прямой, т. е. нормаль к поверхности II, восстановленная из центра А, должна проходить через центр тяжести С тела (нормали А С, А С на рис. 1). Число нормалей к поверхности II, проходящих через центр тяжести С, даёт число возмояшых положений равновесия плавающего тела. Если тело вывести из положения равновесия, то на него будет действовать пара сил Р., Р. Когда эта пара стремится вернуть тело в положение равновесия, равновесие устойчиво, в противном случае — неустойчиво. Об устойчивости равновесия можно судит по положению метацентра. Друго простой признак положение равновесия устойчиво, если для него расстояние между центрами А и С явл. наименьшим по сравнению с этим расстоянием для соседних положений (на [c.534]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...