Кривые ликвидус при высоких температурах

Кривые ликвидус при высоких температурах 166 [c.394]

Кривые ликвидус при очень высоких температурах 17 9 [c.394]

Так как эвтектические расплавы весьма значительно различаются по содержанию ЗЮг, то и количества их, образующиеся из 1% окисла — флюса, весьма неодинаковы (рис. 6) изменяются они примерно в 20 раз. С повышением температуры происходит дальнейшее растворение ЗЮа в расплаве его интенсивность определяется кривизной кривой ликвидуса, зависящей от положения эвтектики и от того, образуется ли при высоких температурах расслоение на две жидкие фазы. Расслоение происходит в тех системах, д-ля которых энергия связи катиона с кислородом, определяемая как отношение заряда катиона к его координационному числу, равна 7з 200]. Такими катионами являются Зг, Са, С(1, 2п, Ре +, Со, Мд. В их системах с ЗЮг расслоение начинается при тем большем содержании кремнезема в жидкости, чем больше радиус катиона [201] [c.38]

Диаграмма состояния. В первых исследованиях системы Аи — N1 [1. 2]. выполненных методами термического и микроструктурного анализов, был сделан вывод о наличии в ней эвтектики, образуемой золотом и твердым раствором золота в никеле. Эвтектическая точка в диаграмме была в этих исследованиях определена лежащей при 25% N1 и 950° [1], 15% N1 и 955° [2]. Однако, как показали последующие исследования, золото и никель не образуют эвтектики и обладают неограниченной смешиваемостью в жидком, а при высоких температурах и в твердом состояниях [3, 4]. Минимум на диаграмме состояния, обнаруженный в работах [1, 2], не связан с эвтектической реакцией и обусловлен пересечением кривых ликвидус и солидус между 15 и 20% N1 (37—46 ат.% N1) при 950 [3] и 945—948° [4]. При довольно [c.130]

На основе этих данных можно предположить, что Sm и Tm образуют друг с другом непрерывные ряды твердых растворов с ГПУ решеткой. Близость растворов к идеальным позволяет аппроксимировать линии ликвидуса-солидуса общей прямой, соединяющей температуры плавления компонентов. Tm в отличие от Sm и большинства РЗМ не имеет высокотемпературной ОЦК модификации вблизи температуры плавления [1], но в жидком состоянии при 1655 °С испытывает превращение ближнего порядка Жр у [2]. Это позволяет провести еще одну прямую, соединяющую температуры превращения Sm и Tm, и построить диаграмму состояния Sm-Tm (рис. 601) перитектического типа с перитектической точкой при температуре 1350 °С и концентрации 58 % (ат.) Тт. При различии атомных радиусов более чем на 3 %, растворы отклоняются от идеальных, и кривые ликвидуса, солидуса и сольвуса немного расходятся, что отражено на диаграмме Sm-Tm. Предельная растворимость Tm в ОЦК фазе достигает -58 % (ат.). Сплавы с более высоким содержанием Tm плавятся, сохраняя ГПУ ближний порядок. [c.317]

В некоторых системах при стабильных интерметаллических соединениях с высокой температурой плавления. кривые ликвидуса могут идти очень круто, и на диаграмме равновесия у перитектической горизонтали направление ликвидуса может только незначительно изменяться. На рис. 73, а показана диаграмма такого типа, где интерметаллическое соединение X образовано по перитектической реакции между соединением У и жидкостью. Здесь температурные остановки вблизи X слабы и недостаточны для термического анализа кривые ликвидуса в этом случае могут быть определены более точно методом извлечения кристаллов, описанным в главе 17. [c.134]

До 1500° температуру наиболее рационально измерять термопарами. В тех случаях, когда кривая ликвидус лежит при более высоких температурах, следует применять оптический пирометр. Для взаимного контроля жел ательно иметь некоторое перекрытие показаний этих приборов. Экспериментальные устройства для снятия с помощью оптических пирометров кривых охлаждения в области 1100—1600° подобны установкам, описанным в следующей главе. [c.178]

Процессы кристаллизации типичных сплавов в рассматриваемых системах можно анализировать с помощью диаграмм состояния, показанных на фиг. 11, а ж б. Согласно фиг. 11, а, в сплаве состава Xi первые кристаллы а-твердого раствора состава, отвечающего точке а, начнут выделяться из жидкости, как только ее температура понизится до температуры ликвидуса сплава. Если при дальнейшем охлаждении поддерживаются равновесные условия, то составы твердой и жидкой фаз в интервале кристаллизации определятся точками, расположенными на кривых солидуса и ликвидуса. Таким образом, при кристаллизации сплава Xi составы жидкой и твердой фаз изменяются соответственно по кривым ликвидуса и солидуса до тех пор, пока сплав полностью не закристаллизуется при температуре солидуса и все а-кристаллы не примут состав точки х . Равновесные условия требуют, чтобы скорость диффузии в выпавших кристаллах твердой фазы была достаточно высокой для обеспечения однородности состава кристаллов по всему объему и его соответствия составу жидкой фазы в любой момент процесса кристаллизации. На практике диффузия обычно протекает слишком медленно для того, чтобы происходило выравнивание состава кристаллов поэтому первые выпавшие из жидкости кристаллы образуют богатую компонентом А сердцевину растущих кристаллов а-твердого раствора. Эта неодно родность состава выпадающих из жидкости кристаллов сохраняется в ходе всего процесса кристаллизации. Поскольку внут- [c.49]

После взятия необходимой пробы эксперимент повторяется при другой (предпочтительно более низкой) температуре таким образом можно построить кривую ликвидуса в соответствующем температурном интервале. Обычно для контроля за установлением равновесия необходимо получить несколько образцов после выдержки сплава в течение различного времени при данной температуре. Основной источник ошибок связан с возможностью удаления небольших частиц твердой фазы при взятии жидкой пробы это смещает фигуративную точку состава жидкой фазы на диаграмме состояния в сторону более высокого содержания легирующего элемента. Вероятность этой ошибки возрастает по мере уменьшения разницы в удельных весах между жидкой и твердой фазами. Дополнительные трудности при построении кривых ликвидуса могут быть связаны с системами, составленными из тугоплавких и легкоплавких металлов. Тугоплавкий компонент может выделяться (осаждаться) в образце, предназначенном для анализа, по мере его охлаждения выделившийся компонент может сопротивляться действию растворителей, которые успешно растворяют остальную часть сплава в итоге химический анализ может дать заниженные результаты. [c.87]

Диаграммы состояния системы 1п-Т1 при атмосферном и высоких давлениях были построены в )аботах [13] (5,30 и 40 кбар) и 14] (5,20 и 40 кбар). Диаграммы состояния, системы при атмосферном давлении по данным [13] и [14] приведены на рис. 342 и 343 соответственно. При построении этих диаграмм кривая ликвидус во всем интервале составов и кривая солидус в области богатых индием сплавов приняты по данным [3]. Из сравнения диаграмм, приведенных на рис. 342 и 343, ясно видно, что основное расхождение между данными [13] и [14] сводится к составу жидкой фазы, участвующей в перитектической реакции образования а-фазы (56 и 61 ат.% Т1), температуре эвтектоидного распада (Р-Т1) (29,9 и —8°), составу фаз, образующихся при эвтектоидном распаде [c.496]

Характер проявления жидкотекучести как литейного свойства имеет при литье под давлением свои специфические особенности, обусловленные высокими скоростями охлаждения и действием давления на металл. Жидкотекучесть двойных сплавов Мд—А1 исследовали при температуре заливки на 50° С выше температуры ликвидуса каждого сплава, т. е. определяли условно истинную жидкотекучесть. Для сравнения двойные сплавы такого же состава отливали в прутковую кокильную пробу с диаметром канала 7 мм и в песчаную форму, имеющую спиральный канал сечением 8X6 мм. Полученные данные (рис. 21) показывают, что кривая жидкотекучести при литье под давлением имеет минимум в области концентраций 1—2% А1. Это соответствует максимальному неравновесному интервалу кристаллизации сплавов системы Мд—А1 при литье под давлением. [c.42]

Можно предположить, что Dy и Lu образуют непрерывный ря почти идеальных твердых растворов с малым отклонением от закон Вегарда кривой зависимости параметров решетки от состава сплавов Lu в твердом состоянии при высоких температурах вблизи температ> ры плавления не испытывает полиморфного превращения, но имес> соответствующее изменение ближнего порядка в жидком состоянии при температуре 1790 °С [2]. Учитывая близость растворов к идеаль. ным, построено схематическое изображение диаграммы состояния Dy—Lu (рис. 194). Характерным является слияние ликвидуса и солидуса практически в одну общую прямую с узким интepвaлo двухфазной области между ними. В другую прямую сливаются линиг сольвуса и ликвуса. Перитектическая точка расположена при темпе ратуре 1455 °С и содержании 18 % (ат.) Lu. [c.378]

Сделано предположение, что Dy и Тт образуют непрерывные ряды твердых растворов при высоких температурах. На рис. 211 схематически представлен вариант диаграммы состояния системы Dy—Тт. Тт при высоких температурах в твердом состоянии не имеет полиморфного превращения [1, М], однако, как показано в работе [2], изменение ближнего порядка при температуре 1655 °С объясняет существование на диаграмме (рис. 211) штриховой линии, разделяющей области расплавов с ГПУ и ОЦК структурами. При температуре 1442 °С и содержании 25 % (ат.) Тт имеет место пери-тектическос превращение, которое на рис. 211 изображено в виде точки, поскольку кривые ликвидуса, солидуса и сольвуса практически сливаются. [c.404]

Конец чехла, прилегающий к спаю термопары, может быть оттянут для снижения теплосодержания. При высоких температурах применяются рекристаллизованные корундизовые чехлы они непроницаемы, хорошо сопротивляются действию паров металлов и не реах ируют с проволокой термопары. Для построения кривой ликвидуса очень агрессивных металлов могут быть использованы чехлы из чистой окиси тория. [c.85]

В общем случае описываемый метод является эффективным только после того, как с помощью серий кривых охлаждения приблизительно установлен тип диаграммы равновесия. Если сплав имеется в достаточном количестве и плотности твердой и жидкой фаз заметно отличаются, то метод дает хорошие результаты. Он был детально разработан рядом исследователей, и можно сослаться на статью Эдмундса [85] о линии ликв1ндуса сплавов на основе цинка с железом, медью и марганцем. В этой работе точки ликвидуса при соответствующей температуре определялись методом взятия пробы. Сначала сплавы медленно охлаждались от высокой до интересующей температуры, выдерживались при ней в течение длительного периода, после чего из середины жидкого сплава пипеткой, показанной на рис. 99, извлекали пробу. [c.184]

По данным [7] максимум на кривой ликвидус в области уфазы отвечают 682,3° и 43,16% 1п (29,6 ат.% 1п). Эта фаза стабильна только при высоких температурах и при охлаждении она претерпевает превращение в б-фазу при 630° или эвтектоидно распадается у [c.355]

Диаграмма построена по результатам сварки на автомате под слоем флюса элементов из малоуглеродистых сталей. На фигуре кривая 4 указывает на распределение температуры по длине шва. Кривая несимметрична относительно положения источника тепла. Она круто падает в зоне, где сварочный процесс не производился, и полого — в зоне, где шов уже наложен. Экспериментальная кривая соответствует выводам по вопросу теплового поля при сварке, приведенным в пункте 2 гл. УП. Кривая 3 выражает величину г наплавленного металла шва в разных его точках в зависимости от температуры. Пластичность металла повышается в зоне высокой температуры, однако в интервале 850—1000° имеет место небольшой провал пластичности . При 1400° (при температуре солидуса) пластичность падает почти до нуля. При дальнейшем повышении температуры до температуры ликвидуса пластические свойства восстанавливаются. Кривая 2 выражает величину предела прочности металла при высоких температурах. При Т = 475° предел прочности ав = 22,5 кГ1мм , т. е. немного меньше половины Ов при комнатной температуре. [c.122]

Двуокись урана с двуокисью плутония образует непрерывный ряд твердых растворов (рис. 1.43) [263]. Как видно на рисунке, при содержании 10% РиОз на кривой ликвидуса обнаружен максимум. В более поздних исследованиях было доказано [264], что этот пик явился результатом неудачной методики эксперимента, в котором проявилось влияние процесса изменения стехиометрического состава смеси при высокой температуре. При использовании методики определения температуры плавления, описанной для двуокиси урана в работе [177], указанного выше пика на кривой ликвидуса обнаружено не было (табл. 1.28). [c.72]

Диаграмма состояния Со—Ru, приведенная на рис. 33, построена по данным работ [X, 1]. Положение равновесных фазовых границ известно лишь при температурах между 1000 и 1200 °С, при более низких температурах кривые указывают начало и конец мартенсит-ного перехода г а, а при более высоких являются гипотетическими . Перитектическая реакция протекает при температуре -1450 °С. Рентгенографическим методом установлена непрерывная растворимость между (еСо) и Ru. Поскольку сплавы, содержащие 9 и 12 % (ат.) Ru, частично оплавлялись при 1400 С, на кривых ликвидус—со-лидус твердого раствора (аСо), по-видимому, имеется минимум. [c.73]

При выводе уравнения (16) предполагалось, что кристаллизующаяся твердая фаза имеет неизменный состав и что раствор является разбавленным и идеальным. Промежуточные фазы, характеризующиеся высокой устойчивостью, часто имеют достаточно узкий интервал гомогенности, что отвечает первЬму допущению, и поэтому целесообразно строить графические зависимости Ig от 1/Т для заэвтектических кривых ликвидуса (типа кривой, показанной на фиг. 38), где S — состав (в атомных процентах), отвечающий отдельным точкам на этой кривой при температуре Т (в градусах Кельвина). При этом часто получается прямая линия, которую можно использовать в качестве критерия при оценке точности отдельных определений растворимости в жидком состоянии. [c.88]

Совершенно очевидно, что результаты аксперимента будут иными, если во в ремя охлаждения от Г7 до Гз в тигель, содержащий эвтектический сплав, время от времени добавлять немного гранулированной меди. Это эквивалентно сдвигу линии равного состава на рис. 14-10 вправо (/—I ) по направлению к составам, более богатым медью. Ликвидус наступит в точке Я при более высокой температуре при охлаждении сплав пройдет область пластического состояния как показано кривой [c.322]

Перечисленные условия дают возможность фиксировать термические остановки в области температур до 1100° с точностью до +0,3°. Как будет показано в главе 13, эта степень точности обычно больше точности, с которой можно определять состав расплава в момент затвердевания. Конечно, самая высокая точность получается только при отсутствии переохлаждения. Когда имеется заметное переохлаждение, то необходимо продолжить определение термической остановки. В этом случае первую кривую, полученную с переохлаждением, можно использовать для приблизительного суждения о положении точки затвердевания сплава. Затем опыт повторяют в условиях, которые обеспечивают более энергичное перемешивание металла и уменьшение скорости охлаждения до 0,5 град/мин. Если это не устраняет переохлаждения, должен быть применен метод модификации расплава. Дл1я этого в верхней части ттигля должны быть предусмотрены отверстия, через которые опускаются небольшие крупинки твердого сплава твердые частички опускаются, когда температура будет выше ожидаемой точки ликвидуса на 1—2°. Введенные частицы служат зародышами, у поверхности которых начинается кристаллизация. В зависимости от того, будет ли температура сплава выше или ниже точки ликвидуса, образующиеся кристаллы твердой фазы могут растворяться или продолжать расти. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...