Псевдокритические свойства

Расчет начинается с определения приведенного давления и приведенной температуры при данных Р и Т. Если рассматривается чистое вещество, то значения Тс и Рс могут быть взяты из приложения А или рассчитаны по соотношениям, приведенным в гл. 2, Для смесей соответствующие псевдокритические свойства определяются по уравнениям (4.6.3)—(4.6.7). Зная Тг и Р , по методике, описанной в разделе 3.9, можно определить и 2 . Затем по рас- [c.99]

Кучинского метод расчета теплоты плавления 197 Кэя правило для псевдокритических свойств 76 [c.585]

При k < 0,01 формула (8.7) обобщает режимы с ухудшением теплоотдачи вне зависимости от величины k. Максимум температуры стенки возникает в сечениях трубы с температурой жидкости ниже псевдокритической на несколько градусов. Вероятно, ухудшение теплоотдачи при k < 0,01 связано с влиянием переменности физических свойств по сечению потока на процессы турбулентного переноса. При к = 0,01 -н 0,4 под влиянием естественной конвекции происходит дополнительное снижение теплоотдачи. Максимумы температуры стенки возникают в сечениях трубы, где средняя температура ниже псевдокритической на 15—20° С и более. При к 0,4 снижение теплоотдачи под влиянием естественной конвекции вырождается и может наступить улучшение теплоотдачи. i В формулах (8.7), (8.8) Nu, Nuo — числа Нуссельта, рассчитанные по среднемассовой температуре [Nuq находится по формулам (4.1), (4.2)1 Ср = ( , — — — T y) — среднеинтегральная теплоемкость теплоносителя в ин- [c.105]

Потенциальные преимущества воды закритических параметров при использовании ее в качестве теплоносителя в ядерных реакторах хорошо известны, и это служит стимулом для поиска путей ее применения. Теплоотдача к воде закритических параметров имеет много общего с аналогичными процессами при кипении, поскольку в обоих случаях свойства теплоносителя, и в первую очередь теплоемкость, претерпевают резкое изменение в узком интервале температур. Характер теплоотдачи при закритических параметрах иллюстрирует рис. 2.9 [19]. Изменение-коэффициента теплоотдачи в псевдокритической области (т. е. в зоне максимальной теплоемкости) является значительным. Для описания теплоотдачи в этой области авторы использовали уравнение для однофазной среды в условиях принудительной циркуляции, но ввели в него две поправки модифицированную теплоемкость и отношение плотностей pw/рв. Рекомендованное ими уравнение [c.31]

В гл. 4 основное внимание было обращено на вычисление констант смесей. Эти константы необходимы при расчете Р—У—Т свойств смесей или производных свойств по большинству методов, основанных на принципе соответственных состояний. Однако псевдокритические константы часто значительно отличаются от истинных критических свойств смесей. Расчетные методики для истинных критических свойств могут быть оценены напрямую посредством сравнения с экспериментальными данными для псевдокритических параметров оценка может быть только косвенной, поскольку физически псевдокритическое состояние не существует. [c.136]

Хотя модификация Линдсея и Бромли уравнения Васильевой была предложена в качестве метода расчета теплопроводности газовых смесей при высоких давлениях (раздел 10.5) [49. 70], наиболее точные результаты обычно получаются с помощью соотношений Стила и Тодоса для чистых компонентов [уравнения (10,5,2)—(10.5.4)]. Смесь рассматривается как гипотетический чистый компонент с псевдокритическими свойствами. С помощью преобразованных правил Праусница и Ганна [аддитивные значения Т , с, с и уравнение (4.2.2) для Рс] была составлена табл. 10.7. С немногими исключениями эта простая методика надежна. Обсуждалась возможность использования других правил определения псевдокритических свойств, но получаемые по ним результаты несколько менее точны [148]. Однако для смеси СН4—Ср4 метод Стила и Тодоса дает очень плохие результаты [147], поэтому было необходимо модифицировать уравнения [c.444]

Приведенные свойства 14, 33 сл. Принцип соответственных состояний 14 сл., 33, 76 сл. приложение к определению Р — V — Т свойств метана и азота 15 Прокопио и Су метод расчета теплоты парообразования при нормальной температуре кипения 192 Псевдокритические свойства 76 сл. Пуранасамриддхи корреляция для теплопроводности жидкостей 454 [c.587]

В рассматриваемых условиях при р = 24 МПа псевдокритическа,я температура <т=380,7 С при <ж = 380 С физические свойства воды соответственно равны [c.107]

В рассматриваемых условиях при р=10 МПа псевдокритическая температура т 45 С при жх = 22° С (Гш1 = 295 К) физические свойства дйуокиси углерода соответственно равны [c.115]

Зная псевдокритические параметры, по обобщенным диаграммам или методом, описаины м в предыдущей главе, определяют свойства смеои. Мы здесь не останавливаемся на деталях расчета, а также на специальных вопросах, связанных с использованием метода термодинамического подобия иримемительно ik смесям. Отметим только, что этот метод дает приближенные данные по свойствам смеси и, кроме того, может применяться только для газовой фазы, значительно удаленной от критической области области двухфазных состояний. [c.152]

Сверхкритическая область состояний характеризуется своеобразным и значительным изменением физических свойств вещества при сравнительно небольших изменениях температуры и давления. Особенно резко изменяется теплоемкость Ср она может изменяться во много раз и проходит через максимум (рис. 11-5). Температуру tm, соответствующую максимуму теплоемкости при p = onst, называют псевдокритической. В этой области происходит и существенное изменение плотности, коэффициентов вязкости и теплопроводности. [c.247]

Особенности теплообмена при околокритических параметрах связаны в основном в сильным изменением свойств с температурой и, в первую очередь, плотности р и теплоемкости Ср. Температура, соответствующая максимуму теплоемкости, называется псевдокритической и обозначается Роль естественной конвекции Gr Ref или критерием fe = (1 — Рда/ру) Gr/Ref — Ри,/рД ifvf Re=ps d/p . [c.105]

Теплообмен в области сверхкритических давлений имеет ряд отличительных особенностей, которые в основном вызваны значительным немонотонным изменением физических свойств при температурах, близких к критической 7кр или псевдокритическим Тт. Химически реагирующие вещества имеют более сложные зависимости свойств от Г и Р в связи с существенным влиянием химических реакций, особенно на теплоемкость и теплопроводность. Химически инертные вещества в области псевдокритической температуры имеют максимальную вязкость и теплоемкость с последующим монотонным снижением. Четырехокиси азота свойственны своеобразные графики pe=f(P, Т) и %e = f(P, Т). В области температур, соответствующих протеканию первой стадии реакции диссоциации, наблюдается первый максимум значений Сре и Яе, второй- максимум функции, менее выраженный для Сре, соответствует диапазону температур реакции 2N02 2N0+02. [c.72]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

Рассмотрим поверхность нагрева, находящуюся в контакте с жидкостью. При этом давление превышает критическое, а температура жидкости ниже псевдокритической. Допустим, что температура стенки превышает псевдокритическую. Тогда жидкость вдали от стенки представляет собой псевдожидкость, а в нагретом пограничном слое свойства жидкости напоминают свойства газа. Таким образом, жидкость в пограничном слое характеризуется высокой сжимаемостью и малой плотностью. Волна конденсации, проходящая через поверхность нагрева, стремится сжать н Идкость в пограничном слое и кратковременно увеличить теплоотдачу. Когда через поверхность проходит волна разрежения, пограничный слой расширяется, вызывая мгновенное уменьшение теплоотдачи. По-видимому, эти условия являются идеальными для поддержания пульсаций. Аналогичный вывод справедлив и для докритической двухфазной системы, когда существует пузырьковый пограничный слой . Способность теплового источника, зависящего от давления, поддерживать резонансные акустические колебания, известна с 1777 г. Отдельные задачи подобного рода были рассмотрены Зондхаузом и Релеем [18, 19). Очевидно, необходимо, чтобы рабочее тело вдали от стенки было в состоянии нсевдожидкости, поскольку пульсации при температуре в массе жидкости, превышающей псевдокритическую, не наблюдались. Возможно, жидкость в пограничном слое (псевдогаз) находится в таком состоянии, что при незначительном росте давления она сжимается и ее плотность приближается к плотности жидкости. Происходящий в этом случае взрыв может генерировать волны давления, которые в дополнение к влиянию нестационарного теплообмена должны усиливать первоначальное возмущение. [c.358]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...