Интеграл Бернулли для несжимаемой жидкости

Для случая, когда массовой силой является только сила тяжести (Ф = gz), интеграл Бернулли для несжимаемой жидкости [c.111]

Интеграл Бернулли для несжимаемой жидкости [c.27]

Давление определяется аналогично плоскому и осесимметричному случаям из интеграла Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.69]

Уравнения (5.56) и (5.57) можно применять при тех же ограничительных условиях, что и интеграл Бернулли, из которого они получены. С практической точки зрения имеет смысл использовать их лишь в случаях, когда существенно проявляется сжимаемость газа, что имеет место при скоростях, соизмеримых со скоростью звука. Для описания движения газа с малыми скоростями можно пользоваться уравнением Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.104]

Интеграл уравнения количества движения для несжимаемой жидкости. Уравнение Бернулли [c.121]

Уравнения количества движения идеальной жидкости (15), 1-3-2. Интеграл уравнения количества движения для несжимаемой жидкости. Уравнение Бернулли (16) [c.7]

ИНТЕГРАЛ УРАВНЕНИЯ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ ДЛЯ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ. УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ [c.16]

Бернулли для жидкости. Для несжимаемой жидкости интеграл J dp/Q [c.86]

При рассмотрении плоской задачи для несжимаемой жидкости мы прежде всего обратим внимание на построение кинематической картины течения при обтекании неподвижного тела или при движении тела в покоящейся жидкости. Это построение сводится к нахождению комплексного потенциала, т. е. к подбору такого распределения особых точек течения — вихревых п источников — на всей плоскости течения, которое при отсутствии тела давало бы ту же самую кинематическую картину течения, какая наблюдается при внесении тела в поток. Построив кинематическую картину течения, мы можем, применяя интеграл Бернулли для установившегося движения и интеграл Коши (Лагранжа) для неустановившегося, сделать расчет сил давлений на обтекаемое тело. [c.238]

Этот интеграл уравнений Эйлера называется интегралом Бернулли для потенциального стационарного потока идеальной несжимаемости жидкости. Постоянная будет одной и той же для всей области потенциально го потока. Этот интеграл, часто [c.90]

Так как движение среды установившееся, а обтекаемые тела твердые и непроницаемые, то линии тока, совпадающие с траекториями и приходящие из бесконечности, должны уходить в бесконечность за телами. Для простоты рассмотрим случай, когда внешних массовых сил нет, а жидкость является идеальной несжимаемой жидкостью или идеальным совершенным газом, движущимся адиабатически. В этих случаях на каждой линии тока имеет место интеграл Бернулли. На всех линиях тока, приходящих из бесконечности, в бесконечности имеем плотность р , давление Pi и скорость Kj, одинаковые на всех линиях тока, поэтому интеграл Бернулли и условие адиабатичности можно представить в виде двух (см. (5.13)) соотношений [c.71]

Интеграл Бернулли выражает закон сохранения механической энергии струйки для случая стационарного движения невязкой несжимаемой жидкости. [c.23]

Таким образом, интеграл Бернулли выражает, что при установившемся движении несжимаемой жидкости сумма геометрической, скоростной и пьезометрической высот остается неизменной для частиц одной и той же трубки тока, что может быть еще записано так [c.112]

Формула Торичелли. Интеграл Бернулли имеет фундаментальное значение в вопросах гидравлики. Применим его для определения скорости истечения несжимаемой тяжелой жидкости из большого открытого сосуда через малое отверстие. Если обозначить через 5 площадь свободной поверхности жидкости в сосуде, через 5—площадь отверстия, через V и V — скорости па поверхности и в отверстии, то уравнение неразрывности дает [c.118]

Соответственно можно получить формулу для пересчета давлений. Действительно, в несжимаемой жидкости интеграл Бернулли дает [c.277]

Если массовой силой является только сила тяжести (Ф == gz), интеграл Бернулли для несжимаемой жидкости (р = onst, = = р/р) можно представить в виде [c.102]

Последнее уравнение обычно приводится в курсах аэромеханики под названием интеграла Бернулли. Для несжимаемой жидкости (р = onst) уравнение (1.19) еще более упрощается [c.21]

В случае изэнтропических течений несжимаемой жидкости 5 = 0 и (1/р)=0, поэтому согласно (11.14) имеет место интеграл дви5кения в=соп81. Учитывая его, из (11.24) получим интеграл Бернулли для несжимаемой жидкости [c.489]

Такому распределению соответствует сопло с постоянным поджа-тием в интервале (—оо, 0). На бесконечности поток стремится к равномерному. Давление определяется из интеграла Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.61]

Применим - теорему Бернулли к рассмотрению работы прибора, который служит для измерения скорости полета самолетов. Этот прибор состоит из трубки, открытый конец которой направлен против потока, а другой конец соединен с одним из отверстий манометра (рис. 16.1). Трубка вставлена в кожух, в котором на расстоянии 3,5 диаметров кожуха расположены отверстия. Кожух соединен с другим отверстием манометра. Трубка обычно имеет диаметр, равный 0,3 диаметра кожуха. Выберем систему координат, жестко связанную с прибором, и применим интеграл Бернулли для струйки тока потока обтекающего прибор, которая проходит через точки Л и В. В точке А поток останавливается (и = 0) —критическая точка потока. В ней происходит разделение струй. В точке В возмущение, вызванное прибором, не сказывается и скорость в ней равна скорости vq набегающего на прибор потока. При скоростях, меньших 60 м/с, воздух можно рассматривать как несжимаемую жидкость, Считая, кроме того, что массовые силы отсутствуют, применим интеграл Бернулли для линии тока, ироходя- [c.256]

Уравнение (7.12) для несжимаемой жидкости в равномерном поле сил тяжести, полученное как интеграл уравнений движения вдоль линии тока, также носит название уравнения Бернулли для элементарной етруйки идеальной жидкости. В курсе общей физики и в некоторых курсах гидравлики оно получается с помощью общих законов сохранения массы и энергии. [c.61]

Таким образом скорость в точках контура С имеет величину 2Ь 18ш6 . Наибольшее ее значение равно 2С/ и достигается в концах диаметра, перпендикулярного к направлению скорости на бесконечности. В точках окружности С, симметричных как относительно оси Ох, так и относительно оси Оу, значение скорости одно и то же. А так как для установившегося безвихревого движения несжимаемой жидкости при отсутствии массовых сил (что мы будем всегда считать, если не сделано особой оговорки) давление р определяется из интеграла Бернулли [c.247]

Если считать, что давление неотрицательно, то скорость потока в несжимаемой жидкости также ограничена. (Это следует из другого первого интеграла системы—уравнения Бернулли.) Однако оснований для такого предположения пет эксперимент па малосжимаемой жидкости (воде) показывает, что может достигаться отрицательное давление в несколько десятков тысяч атмосфер [106]. [c.13]

Если рассматривать жидкость как несжимаемую, то из уравнения неразрывности следует постоянство скорости потока по длине трубы (дQ/дt = 0, дд1дх=0, дс1дх=0), а интеграл уравнения количества движения (3.2) определяет связь между давлением и ускорением столба жидкости. Такой интеграл вдоль траектории перемещения частиц жидкости известен в литературе под названием Коши — Бернулли. В тех случаях, когда интеграл времени переходного процесса в магистрали значительно больше времени пробега акустической волны на рассматриваемой длине магистрали, для анализа переходного процесса можно пользоваться этим интегралом. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...