Абсолютное давление энтальпии

Абсолютное давление р, кГ/см Т емпература насыщения t, °С Энтальпия Скрытая теплота испарения г, ккал/кг Удельный объем [c.23]

Удельную энтальпию сухого насыщенного нара и удельную теплоту парообразования (при абсолютном давлении 15 бар) находим по табл. 3 [c.49]

Т, К — абсолютная температура Ts, К — абсолютная температура насыщения Р, бар — абсолютное давление Рв, бар — абсолютное давление насыщения V, м кг — удельный объем V, м кг — удельный объем кипящей жидкости V", м кг — удельный объем сухого насыщенного пара 2 — коэффициент сжимаемости Q, кг/м — плотность е, кг/м — плотность кипящей жидкости о", кг/м — плотность сухого насыщенного пара Я, кДж/кг — энтальпия Н, кДж/кг — энтальпия кипящей жидкости Н", кДж/кг — энтальпия сухого насыщенного пара кДж/кг — теплота парообразования [c.4]

Активная ступень. На рис. 8.5 изображена развертка проточной части, выполненная по среднему диаметру активной ступени, а над ней — диаграмма изменений давления, энтальпии и скорости. Пар подходит к сопловой решетке, имея скорость с и давление р . Из сопловой решетки пар выходит с абсолютной скоростью j под углом ttj к плоскости диска и поступает в каналы рабочих лопаток, имея давление p . Угол определяется направлением оси сопла. Так как диск с лопатками вращается, то относительную ско- [c.189]

При температуре 35°С влагосодержание воздуха 14 г/кг сухого воздуха. Определить парциальное давление, энтальпию, относительную и абсолютную влажность воздуха. Давление влажного воздуха 750 мм рт. ст. [c.90]

Задание. Количество отработавшего пара из турбины = 20 ООО кг/час. Абсолютное давление в конденсаторе = 0,07 ama-, сухость пара х= 0,95. В конденсатор отводится отработавший пар вспомогательных механизмов турбонасосов в количестве = 800 кг/час с энтальпией ig = 640 ккал/кг и сбрасываются дренажи в количестве D p = 900 кг/час и температурой 65 С. [c.237]

Энтальпию жидкости вплоть до состояния кипения можно рассчитать, пользуясь уравнением (1.23). Для этой цели условно принимают внутреннюю энергию жидкости в тройной точке, равной нулю. Параметры тройной точки воды абсолютное давление 0,006112 бар (0,006232 кгс/см ) температура 0,01 С. Таким образом, можно считать принятым, что внутренняя энергия воды, кипящей при температуре 0° С, равна нулю и о == 0. Подсчеты показывают, что при этом условии может быть принята приблизительно равной нулю и внутренняя энергия воды, имеющей температуру О" С, но любое заданное давление — 0. Тогда [c.68]

Пример 2. Влажный пар при абсолютном давлении 8 кгс/см- обладает степенью сухости 0,9. Определить, пользуясь таблицами, его температуру удельный объем v , плотность Рх энтальпию i , энтропию s , внутреннюю энергию и . [c.75]

Пример 3. Некипящая вода при температуре 120° С находится под абсолютным давлением 20 бар. Определить, пользуясь таблицами пара, ее удельный объем V, плотность р, энтальпию 1, энтропию 8 и внутреннюю энергию и. [c.75]

Пример 4. Пар при абсолютном давлении 30 бар имеет температуру 330° С. Определить, пользуясь таблицами, состояние пара, величину перегрева, удельный объем и, плотность р, энтальпию I, энтропию 5, внутреннюю энергию и. [c.75]

Пример 5. Пар при абсолютном давлении 10 кгс/см имеет температуру 360° С. Определить, пользуясь таблицами пара, его удельный объем v, плотность р, энтальпию i, энтропию S и внутреннюю энергию и. [c.76]

Температура, Абсолютное давление, к Па Разрежение (при барометрическом давлении 101 кПа), кПа Удельный объем, ы=/кг Энтальпия. кДж/кг [c.31]

Вода. Для соблюдения постоянства давления заключим 1 кг воды в цилиндр с подвижным поршнем (рис. 11). Пусть для простоты рассуждений температура ее будет 0° С и абсолютное давление р. Примем, что вода несжимаема и имеет наибольшую плотность не при 4° С, как это есть в действительности, а при 0° С удельный объем ее в этом состоянии составит Уо = 0,001 ж /кг, а плотность — ро = 1000 кг/ж . Для не очень высоких давлений можно считать, что и энтальпия в этом состоянии равна нулю, т. е. /о = = О кдж/кг (или о == О ккал/кг). При подводе тепла к воде температура ее и удельный объем будут увеличиваться, однако рост температуры прекратится, когда она достигнет некоторого значения, зависящего от принятого давления ( рис. 12). Эта температура называется температурой кипения. Характеристики воды и водяного пара приводятся обычно в специальных таблицах водяного пара. Сокращенные таблицы водяного пара приведены в приложении 1. [c.38]

Пример 23. В паровую турбину поступает водяной пар при абсолютном давлении р — 20 ат и = 380° С. Пар расширяется до абсолютного давления в конденсаторе р = 0,04 ат. Определить конечное состояние пара и потерю энтальпии, если процесс расширения происходит по адиабате. [c.44]

Критическая точка К соответствует предельному критическому состоянию вещества, при котором исчезает всякое различие между жидкостью и паром (газом) теплота испарения в этой точке равна нулю, а все параметры кипящей жидкости и сухого насыщенного пара (энтальпия, энтропия, удельный объем и Др.) в этой точке имеют одинаковые значения. Параметры вещества в этой точке (абсолютное давление, температура, удельный объем), имеющие для каждого вещества вполне определенные значения, носят название критических н обозначаются рк, и (табл. 10. 1). [c.113]

Pj и — начальные абсолютное давление и удельный объем при вступлении газа в первую ступень ii п 2 — энтальпия газа до и после сжатия в первой ступени. [c.221]

Введем в рассмотрение теплосодержание (или энтальпию) газа, т. е. произведение теплоемкости при постоянном давлении на абсолютную температуру [c.16]

Энтальпия сухого насыщенного пара при абсолютном давлении в 20 бар равна г" 2799,2 кдж1кг. [c.369]

Пример 9-2. Калориметр залит водой в количестве 15 л с температурой 20 °С. Абсолютное давление конденсата на входе в калориметр 4 кгс1см . Энтальпия конденсата гк=143 ккал кг г— = 511 ккал1кг. Масса прибора—25 кг. Сосуд заливается конденса том до уровня 20 л. Температура смеси t u в приборе после пропуска в него конденсата составила от одного пароприемника 40 С, второго 48 °С, третьего 60 Х. [c.195]

В обобщенном виде система балансовых уравнений может быть представлена в виде вектор-функции Ф (Z, Z ) = О, устанавливающей соотношение между термодинамическими и расходными параметрами связей, обеспечивающее получение заданной стационарной нагрузки установки с определенными конструктивнокомпоновочными характеристиками. В геометрической интерпретации [87 1 вектор-функция Ф (Z, =- О задает нелинейную поверхность стационарных состояний установки в многомерном пространстве, координатами которого являются значения нагрузки установки как по электрической энергии, так и по холоду, а также величины подмножеств Z и Для расчета приведенных затрат, учета ограничений, отражающих требования технологичности изготовления, длительной надежной эксплуатации установки и т. д., и в дополнение к системе балансовых уравнений в математическую модель вводятся соотношения для вычисления различных технологических и материальных характеристик отдельных агрегатов. Эти соотношения получаются в результате совместного решения задач теплового, гидравлического, аэродинамического и прочностного расчета агрегатов и представляют собой в большинстве случаев неявные функции параметров совокупностей Z и Z . Опыт математического моделирования показал, что для теплоэнергетических агрегатов число этих характеристик невелико. Это характеристики изменения давления, энтальпии и средней скорости каждого теплоносителя, наибольшей температуры стенки, ее абсолютной или относительной толщины, а также расходов материалов. В обобщенном виде система характеристик описывается вектор-функцией (Z, Z ) = 0. [c.40]

Теплота парообразования, составляющая весьма значительную величину, иолностью поглощается охлаждающей водой и обычно полезно не используется. Если, например, абсолютное давление в конденсаторе р2 = = 0,05 ат, энтальпия отработавшего пара i k = = 564 ккал кг, энтальпия конденсата Гк=32 ккал/кг, количество поступающего в конденсатор пара Dk = = 25 000 кг/ч, то общая потеря тепла с циркуляционной водой составит (3=Z)k( k—i k) =25 000(564—32) = = 13300000 ккал1ч. Одним из главнейших показателей качества работы конденсационной установки является глубина вакуума (разрежения) в конденсаторе, так как ухудшение вакуума только на 1%. при номинальной нагрузке турбины вызывает перерасход топлива на 1,2— 2%. Кроме того, недостаточный вакуум ведет к ограничению располагаемой мощности турбины. Поэтому поддержанию глубокого вакуума в конденсаторе следует уделять большое внимание. [c.250]

Выигрыш в тепловой экономичности от применения СД для таких турбин достигается исключительно за счет уменьшения удельного расхода теплоты конденсационным потоком, учитываемым первым слагаемым в формуле (Х.З). Коэффициент uiobi при нем, который можно представить в виде aiobi = [1 — Qa — Qo)/Qk] всегда меньше единицы. При этом весь член по абсолютной величине меньше 6<7к- Третье слагаемое 020( 1 — 62)ба, учитывающее перераспределение мощностей, вырабатываемых теплофикационным и конденсационным потоками, для турбин без промежуточного перегрева пара несколько уменьшает общий выигрыш от перехода к КР. Это связано с тем, что с повышением к. п. д. конденсационного потока увеличивается вырабатываемая им мощность, а к. п. д. теплофикационного потока не изменяется. Кроме того, смещение вправо процесса расширения при КР увеличивает при неизменном давлении энтальпию ia отбираемого пара, что при постоянной тепловой нагрузке Qa уменьшает количество отбираемого пара Ga и вырабатываемую им мощность. Вследствие отмеченного общее относительное снижение удельного расхода теплоты 6q теплофикационной ПТУ [c.175]

Абсолютное давление р Температура насыщения в. Удельная энтальпия, KKaAlm Удельная теплота парообразования г, ккал/кг [c.41]

Решение. 1. По табл. 3 находим, что удельная энтальпия 1 кг сухого насьпценпого пара при абсолютном давлении И бар равна 2781 кдж/кг (2,781 Мдж/кг). [c.47]

Определите по табл. 3 удельную энтальпию сухого насыщенного пара при абсолютном давлении 8 и 12 бар (jai8 и 12 кгс см ). [c.57]

Определите по табл. 5 удельную энтальпию перегретого водяного пара при абсолютном давлении 10 бар (каЮ кгс1см ) и температуре 300° С. [c.57]

Энтальпия пара по табл. 4 для избыточного давления 8 кгс1см или для абсолютного давления 9 кгс/см составляет 662,3 ккал/кг ( з2,77 Мдж1кг). [c.370]

Г идравлическая разверка в элементах контура в значительной степени зависит от приращения энтальпии в элементе неравномерности тепло-восприятия т , абсолютного давления среды р и входной этальпии В экранах паровь[х котлов наименьший коэффициент гидравлической развер-ки р наблюдается при значениях близких к экс-, экстр [c.96]

При различных тепловых расчетах в технике и при гпализе циклов энергетических установок (см. 5-9) интересуются не абсолютными значениями энтальпий, а их изменениями в соответствующих процессах, поэтому нулевое значение энтальпии в этих случаях выбирают условно при каких-либо значе иях температуры и давления. Обычно принимают / ) = 0 при 7 = 273,15 К ( = 0°С) и р = 0,101 МПа (760 мм рт. ст.), в холодильной технике иногда принимают энтальпию насыщенного пара при 7 = 273,15 К (/ = 0 С), равную 418,7 кДж/кг (100 ккал/кг). Строго говоря, начало отсчета энтальпии связано с началом отсчета внутренней энергии. В соответствии с международным согла-шеиие.м для воды за нулевое значение принимается значение внутренней энергии при температуре 273,16 К и давлении 0,0006108 МПа (0,006228 кгс см -) (тройная точка), тогда энтальпия в этой точке i = ри — 0,000611 кДж, кг (0,000146 ккал/кг). [c.184]

Пример 16.2. Определить расход мазута М-100 в паровом котельном агрегате ДКВР-10-13, если производится перегретого пара 10 т/ч (2,78 кг/с) при абсолютном давлении 1,4 МПа и температуре, 350° С, насыщенного пара на собственные нужды 1,5 т/ч (0,417 кг/с) кроме того, теряется котловой воды 300 кг/ч (0,083 кг/с) при продувке котла. Температура питательной воды 100° С удельные энтальпии перегретого и насыщенного пара, питательной и продувочной воды = 3150 кДж/кг = 2790 кДж/кг = 419 кДж/кг < р = 825 кДж/кг. [c.246]

Температура С Абсолютное давление р, пПсмЯ Удельный объем, м 1кг Энтальпия, ккал/кг Энтропия, ккал/кг-оК [c.176]

Темпе- ратура Абсолютное давление V, КГ/СЛ12 У5 ельный объем, лсЗ/кг Энтальпия, ккал/кг Энтропия, ккал/кг °К [c.178]

При релятивистском обобщении термодинамики, как показали Г. Каллен и Дж. Горвиц , естественнее исходить из выражения для энтальпии. Действительно, в этом случае, как следует из теории относительности, все входящие в выражение (8.8) независимые переменные являются лоренц-инвариантами, тогда как независимые переменные других термодинамических потенциалов имеют либо разные, либо неизвестные законы преобразования. Кроме того, давление в качестве независимой переменной более подходящая величина, чем объем. В классической термодинамике систему можно было заключить в жесткие стенки, но само представление о твердом теле или абсолютно жестких стенках неприемлемо в рамках теории относительности—абсолютно твердое тело передавало бы сигналы с бесконечной скоростью, так как движение, сообщенное одной точке тела, незамедлительно вызовет движение всех остальных точек тела. [c.151]

Смотреть страницы где упоминается термин Абсолютное давление энтальпии : [c.77] [c.178] [c.220] [c.149] [c.39] [c.43] [c.47] [c.585] [c.585] [c.178] [c.26] [c.173] [c.56] [c.375] [c.285]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.162 , c.171 ]

ПОИСК

Абсолютное давление

Энтальпия

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...