Метод Липпмана

Цветная фотография по методу Липпмана [c.118]

В применении к задаче трехчастичного рассеяния уравнения (19) и (9) уже не страдают теми трудностями с неоднозначностью, которые присущи методу Липпмана-Швингера (см. дискуссию по этому вопросу применительно к нелинейным уравнениям рассеяния в [12]). [c.64]

Рис. 5.4. Схема, поясняющая метод цветной фотографии Липпмана.

Таким образом, уже каждая отдельная зафиксированная голограммой поверхность пучностей превращает референтную волну в волну излучения, рассеянного объектом. Что же касается всей системы следующих друг за другом зеркальных поверхностей в целом, то ее роль сводится к воспроизведению спектрального состава излучения совершенно аналогично тому, как это имеет место в методе цветной фотографии Липпмана, т. е. голограмма выбирает из сплошного спектра падающего на нее излучения и отражает излучение только тех монохроматических составляющих, которые были зарегистрированы на ней при экспозиции. [c.62]

Наиболее существенный недостаток обычной видовой голографии заключается ib том, что объект при съемке должен освещаться излучением лазера. При этом условии оказывается возможным записать голограмму скульптуры, портрета или даже сцены в небольшом помещении, однако возможность записи натурных сцен таких, как здания, ландшафты, при этом полностью исключена. В 1967 г. американский исследователь Р. В. Поль предложил так называемый метод композиционных голограмм (43), сочетающий голографию и метод интегральной фотографии Липпмана (44). Используя такой метод, можно получить голограммы, воспроизводящие объемные изображения предметов, освещенных естественным светом. [c.118]

Этот метод исходит из уравнения Липпмана — Швингера для полной трехмерной амплитуды Т к к/, кг), заданной вне энергетической поверхности, [c.171]

Как уже говорилось выше, Вейнберг переформировал уравнение Липпмана — Швингера для для многочастичной задачи, так что к заменяющим его линейным интегральным уравнениям Вейнберга можно применить обычные математические методы теории интегральных уравнений. [c.262]

Если рассмотреть физически реальный случай столкновения двух взаимодействующих друг с другом частиц (при отсутствии внешних сил) и попытаться применить метод, аналогичный изложенному в гл. 10, 1, п. 1 для рассеяния одной частицы во внешнем поле, то мы сразу столкнемся с трудностями, которые типичны для всех случаев, когда имеется не одна, а несколько взаимодействующих частиц. Если имеется связанное состояние с энергией Есв в системе отсчета, связанной с центром масс, то оно будет проявляться в любой системе отсчета при всех энергиях Е, превышающих св, поскольку разность — Есв может быть просто равна кинетической энергии связанной системы. Из этого следует, что в стационарной теории, фиксируя полную энергию таким образом, чтобы она отличалась от Есв, теперь более невозможно считать связанные состояния безвредными , как в случае рассеяния одной частицы. Для всех энергий Е > Есв однородное уравнение Липпмана — Швингера теперь имеет решение и, следовательно, решение неоднородного уравнения определено неоднозначно. [c.261]

Основная причина непригодности интегральных уравнений Липпмана — Швингера (и уравнений, обсуждавшихся в предыдущем пункте) к задаче трех тел заключается в появлении несвязных диаграмм типа изображенной на фиг. 17.7. Они ответственны за возникновение б-функций, которые приводят к плохому поведению интегральных ядер. Метод, описываемый уравнениями (7.80)—(7.87), не содержит этой фундаментальной трудности. Распространим его на рассматриваемый случай. [c.511]

На основе этих представлений Г. Липпман разработал метод цветной фотографии, который хотя и не получил практического применения, одиако представляет в данном случае интерес с точки зрения наглядной иллюстрации данного явления. Схема метода Липпмана приведена на рис. 12. Излучение некоторого объекта (лучи 1, h, h) фокусируется объективом фотоаппарата О на фотопластинку, повернутую таким образом, что изображение проецируется на эмульсионный слой с через стеклянную подложку а. К обратной сто-poiHe эмульсионного слоя с вплотную прилегает ртутное зеркало z. Фотопластинка изготавливается по специальной технологии, разработанной Липпманом, и отличается очень высокой разрешающей способностью, а также тем, что ее эмульсионный слой прозрачен. (Такие фотопластинки, известные под названием липпмановские , широко используются и в настоящее время). Пройдя через прозрачный эмульсионный слой с, излучение объекта отражается в обратном направле-ни ртутным зеркалом z. В результате сложения падающего и отраженного излучения над поверхностью зеркала возникает стоячая световая волна, пучности которой di, d , d-> представляют собою систему плоскостей, параллельных поверхности зеркала и отстоящих друг от друга на расстоянии, равном половине длины волны падающего излучения, т. е. на расстоянии порядка четверти микрона. Если падающее излучение немонохроматично, то по мере удаления от поверхности зеркала концентрация света в пучностях уменьшается и распределение интенсивности света становится равномерным. Характерная зависимость интенсивности стоячей волны от расстояния до поверхности зеркала приведена в нижней части рис. 12. [c.32]

Для получения цветных фотографий предметов при экспонировании пластинки надо получать цветное изображение фотографируемого предмета на светочувствительном слое, как во всяком фотоаппарате. Липпмановские цветные фотографии получаются высокого качества в чистых спектральных цветах, например при фотографировании спектров. Смешанные цвета, как правило, дают плохие результаты. Метод Липпмана не получил распространения. Современная техническая цветная 4ютография основана на прин- [c.255]

Нейхаусс в конце 90-х годов прошлого века на опыте убедился в слоистой структуре пленок Липпмана. Была получена по методу Липпмана фотография в красном свете. После этого пленка была отделена от стекла и произведен поперечный разрез ее. Затем была получена микрофотография одного из разрезов пленки с увеличением в 1000 раз. На микрофотографии было видно около десяти темных полос, чередовавшихся со светлыми. Темные полосы получились в местах отложения металлического серебра. Расстояние между серединами темных полос получилось 350 нм. Необходимо заметить, что никакой микроскоп не позволяет различить детали предмета, много меньшие длины световой волны. Успех опыта отчасти определялся тем, что пленка заметно разбухла при обработке до ее разрезания. Кроме того, разрез производился в косом направлении. [c.256]

Сущность метода Денисюка заключается в следующем. Объект, расположенный по другую сторону толстослойной фотоэмульсии, освещается сквозь эмульсию (рис. 8.13). При этом рассеянная объектом волна, встречаясь и объеме фотоэмульсии с падающим опорным нзлуче1П1ем, интер(1)ерирует, производя тем самым запись объемной голограммы (па рис. 8.13,о, б указаны два возможных метода регистрации объемной голограммы). Проявленная голограмма представляет собой трехмерную решетку с полупрозрачными отражающими СЛОЯМИ металлического серебра — слоями Липпмана. Если [c.218]

Одним из методов определения этой важной константы служит измерение дифференциальной емкости электрода. Как следует из уравнения Липпмана (2.15), дифференциальная емкость численно равна второй пронаводной [c.31]

Рис. 12. Схема метода цветно11 фотографии Липпмана. Излучение некоторого объекта (лучи U, k, k) с длиной волны Ха фокусируется объективом фотоаппарата О на фотопластинку F. Пройдя стеклянную подложку фотопластинки а и прозрачный эмульсионный слой с, это излучение отражается от ртутного зеркала г. В результате сложения падающего и отраженного излучения над зеркалом возникает стоячая световая волиа, пучности которой представляют собою систему слоев, параллельных поверхности зеркала г и расположенных на расстоянии Яо/2. Распределение интенсивности такой стоячей волны в зависимости от расстояния до поверхности зеркала г приведено в нижней части рисунка. После экспозиции и проявления в эмульсионном слое с образуется система плоских металлических зеркал, расположенных на расстоянии Хо/2 друг от друга. Оказывается, что если на такую систему падает излучение белого света, то она выбирает из этого света и отражает излучение только той длины волны, которое экспонировало фотопластинку

В п. 2 этой статьи на простом примере вскрывается физическая природа сингулярностей и выясняется их структура. Оказывается, что за сингулярности ответственны слагаемые потенциала взаимодействия, связывающие неполное число частиц системы (явление свободного пролета ). Можно было бы поэтому думать, что сингулярности представляют собой столь же серьезную трудность для ЭКС-метода, как и имеющий то же происхождение нефредгольмовский характер ядра для метода, основанного на уравнении Липпмана-Швингера. Однако систематическое построение аппарата ЭКС-метода применительно к процессам общего вида, составляющее содержание пп. 3 и 4, показывает, что сингулярности не только не препятствуют формулировке последовательной схемы, но, напротив, служат фактором, ведущим к ее упрощению. Это проявляется, в частности, в том, что при описании неупругих переходов можно перейти от самих матричных элементов потенциала к их вычетам в точках сингулярности, прямо связанным с амплитудами переходов. При этом соответствующие дифференциальные по константе связи уравнения превращаются в алгебраические. Предлагаемая схема иллюстрируется в п. 5 на простом примере квазидвухчастичной системы, состоящей из частицы и связанного комплекса, обладающего несколькими уровнями возбуждения. [c.311]

Применение метода Фредгольма к итерированному уравнению Липпмана — Швин-гера описано в работе Кури [482] см. также [767, 30, 572]. [c.251]

Столь же успешно метод Фаддеева может использоваться и при наличии в гамильтониане взаимодействия трехчастичного члена, который обозначим здесь через 123- Конечно, предполагается, что 23 не содержит 6-функций, т. е. поведение этого оператора в пространстве трехчастичных состояний является достаточно хорошим. Таким образом, трехчастичный оператор Т, обозначаемый далее как Т123, можно найти из уравнения Липпмана — Швингера [c.513]

Голограммы, о которых шла. речь выше, можно назвать двухмерньши, так как в них применяются фотопластинки с тонкими слоями эмульсии. В 1962 г. советский физик Ю. Н. Денисюк (р. 1927) стал получать трехмерные, объемные голограммы на фотопластинках с толстослойной эмульсией. В его методе удачно сочетаются принципы голографии и цветной фотографии Липпмана. Толщина фотографического слоя составляет 15—20 мкм, т. е. 30— 40 длин волн зеленого цвета. Фотослой настолько прозрачен, что через него можно освещать голографируемый объект. Опорная плоская монохроматическая волна от лазера падает на фотопластинку со стороны стекла (рис. 209). [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...