Главные плоскости центрированной системы

Главные плоскости центрированной системы 184, 185 Голограмма 206, 208 и д. [c.426]

Первая плоскость называется главной плоскостью пространства предметов (передней главной плоскостью), вторая — главной плоскостью пространства изображений (задней главной плоскостью). Точки пересечения главных плоскостей с главной оптической осью называются главными точками центрированной системы. Главную точку в пространстве предметов будем обозначать через Я, а в пространстве изображений — через Н. Полагая в формулах (11.1) и (11.2) у = у, находим абсциссы главных точек [c.77]

Построение главных плоскостей МН и М Н системы двух центрированных поверхностей [c.280]

Для центрированной системы сохраняет смысл и понятие главных плоскостей как таких сопряженных плоскостей, в которых объект и изображение имеют одинаковые величину и направление. Но в то время как для одной преломляющей сферической поверхности обе главные плоскости сливались в одну, касающуюся сферической поверхности в ее вершине 5, для центрированных поверхностей эти две плоскости, вообще говоря, не совпадают. Фокусные расстояния системы, так же как и в случае одной сферической поверхности, есть расстояния от соответствующей главной плоскости до фокуса. [c.288]

Для сложной центрированной оптической системы главное фокусное расстояние измеряется от главного фокуса, т.е. от точки действительного или мнимого пересечения лучей, выходящих из прибора, при входе их в прибор параллельно главной оптической оси, до главной плоскости - плоскости, в которой пересекаются направления падающего и выходящего лучей (рис. 33). [c.302]

Понятие главного луча достаточно широко, и им можно пользоваться и тогда, когда оптическая система не имеет оптической оси (под которой подразумевают ось круговой симметрии) это позволяет использовать закономерности в областях пространства вокруг главного луча не только в широкоугольных центрированных системах, но и в системах с одной плоскостью симметрии или с двумя плоскостями симметрии (анаморфотные системы). [c.6]

Таким образом, матрица Жн преобразования между двумя главными плоскостями произвольной центрированной системы совпадает с матрицей Л для тонкой линзы, имеющей оптическую силу Р= = — С. Любой луч, падающий на Н, выйдет из Н2 на той же высоте, так как у2=У1- [c.342]

Каждая центрированная система может рассматриваться как сложная система, состоящая из нескольких подсистем. В качестве подсистем можно взять сферические границы раздела сред, на которых световые лучи испытывают преломление или отражение. Для сферической границы раздела коллинеарное соответствие выражается формулами (10.4). Из них и из формул (11.8) находим прежде всего Хн = х н = О, т. е. обе главные плоскости совпадают между собой и проходят через точку пересечения рассматриваемой преломляющей поверхности с главной оптической осью системы. Для фокусных расстояний / и / подсистем формулы (10.4) и (11.9) дают [c.88]

Предварительные сведения. Рассмотрим комбинацию оптических линз, ограниченных кусками сферических поверхностей, центры которых расположены на одной прямой (центрированная система прямая, на которой расположены центры линз, называется оптической осью системы). Пусть эта центрированная система (рис. 396) такова, что ее можно рассматривать с достаточным приближением как идеальный объектив ( 6, н. 3) при каждом положении б точечного источника и определенной части пространства по одну сторону объектива существует фокус -такая точка Р по другую сторону объектива, в которой происходит практически полная компенсация разностей фаз вторичных волн. Р называется точкой, сопряженной б . Точки/ ,, / з сопряженные бесконечно удаленным точкам б , оптической оси, называются главными фокусами объектива (слово идеальный мы будем для краткости опускать). Плоскости, перпендикулярные к оптической оси и проходящие через называются фокальными плоскостями. [c.402]

Для центрированной оптической системы сохраняет смысл и понятие главных плоскостей, то есть таких сопряженных плоскостей, в которых объект и изо- [c.60]

Точки /4, И 2 пересечения главных плоскостей с осью носят название главных точек системы. Расстояния от главных точек до фокусов называются фокусными расстояниями системы (расстояния и на рис. 3.13). Примеры определения фокусных расстояний в толстой линзе, час 1 ном случае простейшей центрированной оптической системы, показаны на рис. 3.14. [c.67]

Рассматривая в предыдущих параграфах ход главного луча, мы не делали никаких ограничений при выборе систем координат как в предметном пространстве, так и в пространстве изображений. При анализе же центрированной оптической системы уместно координатные оси совместить с осью системы. Тогда ход главного луча в предметном пространстве и в пространстве изображений будет лежать в сопряженных плоскостях, проходящих через ось системы и называемых меридиональными плоскостями. [c.14]

Положения главных плоскостей. Положения главных плоскостей центрированной системы определяются радиусами кривнзны прелом-ляюи ,их поверхностей, расстояниями между ними и показателями преломления всех сред, разграничиваемых этими поверхностями. Поэтому очевид[ю, что они могут в зависимости от выбора вышеперечисленных параметров лежать как внутри, так и вне системы (как по раз 1ые стороны от ограничивающих систему поверхностей, так и по одну сторону от одно из них). В часпюсти, для тонкой линзы, как нам уже известно, главные плоскости сливаются в одну. [c.184]

Линия, соединяющая центры с( )ерических поверхностей, представляет собой ось симметрии центрированной системы и называется главной оптической осью системы. Теория Гаусса устанавливает ряд так называемых кардинальных точек и плоскостей, задание которых полностью описывает все свойства оптической системы и позволяет пользоваться ею, не рассматривая реального хода лучей в системе. [c.294]

Оптические периодические системы — с точки зрения расчета — принадлежат к особой группе систем, отличающихся от обычных числом поверхностей (сотни, тысячи). Вычисление их основных параксиальных элементов ( кусное расстояние, положение главных плоскостей) путем расчета хода лучей через всю систему ввиду большого числа поверхностей представляет задачу, посильную только для ЭВМ, при условии разработки специальных программ. Обычные программы расчета хода лучей через центрированные оптические системы предусматривают ограниченное число поверхностей, обычно не превышающее нескольких десятков. При таких обстоятельствах даже определение положения изображения заданного источника и аберрационных свойств системы превращается в сложную задачу. Однако цикличность процесса вычисления, вызванная повторением оптической схемы через каждые два отражения с одной стороны, и малость отношения воздушного расстояния d к радиусу кривизны зеркал г приводят к тому, что существуют простые и в то же время достаточно точные формулы, позволяющие определить координаты пересечения параксиального луча с поверхностями зеркал и другие важные характеристики. [c.547]

В частности, можно сохранить условие солинейности между лучами, а также условие сопряженности осей, понимая под этим сопряженность главных лучей входящего и выходящего наклонных пучков принимая главные лучи идущими в меридиональной плоскости, можно наложить условие симметрии относительно меридиональной плоскости, вытекающее из центрированности оптической системы. [c.6]

Форма К, определяется действием поверхностного натяжения и внеш. сил (напр., силы тяжести). Микроскопич. К,, для к-рых сила тяжести не играет большой роли, а также К. в условиях невесомости имеют форму шара. Крупные К. в земных условиях имеют форму шара только при равенстве плотностей К. и окружающей среды. Падающие дождевые К. под действием силы тяжести, давления встречного потока воздуха и поверхностного натяжения сплюснуты с одной стороны. На смачиваемых поверхностях К. растекаются, на несмачиваемых — принимают форму сплюснутого шара (см. Смачивание). Форма и размер К., вытекающих из капиллярной трубки, зависит от её диаметра, поверхностного натяжения а и плотности жидкости, что позволяет по весу капель определять а. фГегузин Я. E., Капля, М., 1973. КАРДИНАЛЬНЫЕ ТОЧКИ оптической системы, точки на оптич. оси 00 (рис.) центрированной оптич. системы, с помощью к-рых может быть построено изображение произвольной точки пр-ва объектов в параксиальной области. Параксиальной наз. область около оси симметрии оптич, системы, где точка изображается точкой, прямая — прямой, а плоскость— плоскостью. К. т. оптич. системы служат четыре точки (рис.) передний F и задний F фокусы, передняя Н и задняя Н главные точки. Задний [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...