Принцип Даламбера для точки

ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА ДЛЯ ТОЧКИ [c.344]

Уравнение (2) или эквивалентное ему условие (3) выражает принцип Даламбера для точки при движении материальной точки активные силы реакции связей вместе с силой инерции точки образуют равновесную систему сил. [c.349]

Пусть на рассматриваемую систему наложены голономные, идеальные, стационарные и удерживающие связи, тогда принцип Даламбера для точки т , можно представить в виде [c.481]

Принцип Даламбера для точки состоит в том, что при движении материальной точки активные сшы и реакции связей, действующие на точку, в каждый момент времени уравновешиваются стой инерции этой точки-. [c.161]

N векторных условий (6) или (7) выражаю г принцип Даламбера для сисгемы при движении механической системы активная сила и реакция связей вместе с сшит инерции составляют равновесную систему сил для каждой точки системы. [c.362]

Принцип Даламбера для сисгемы по своему содержанию не отличается от уравнений движения точек системы. [c.362]

Это положение выражает принцип Даламбера для материальной точки. Нетрудно убедиться, что оно эквивалентно второму закону Ньютона и наоборот. В самом де/ю, второй закон Ньютона для рассматриваемой точки дает ma=f +jV. Перенося здесь величину та в правую часть равенства и учитывая обозначение (84), придем к соотношению (85). Наоборот, перенося в уравнении (85) величину f в другую часть равенства и учитывая обозначение (84), получим выражение второго закона Ньютона. [c.345]

В соответствии с принципом Даламбера для материальной точки геометрическая сумма сил, приложенных к точке, и силы инерции этой точки равна нулю [c.164]

ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ И ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА ДЛЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.280]

ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА ДЛЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.318]

ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА ДЛЯ СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК [c.371]

Если к каждой материальной точке движущейся системы приложить силу инерции этой точки, то все эти силы инерции будут уравновешиваться заданными силами и реакциями связей, приложенными к данной системе. В этом и состоит сущность принципа Даламбера для системы. [c.371]

Принцип Даламбера. Для изучения несвободного движения можно пользоваться принципом Даламбера, являющимся одним из основных принципов (начал) механики. Рассмотрим сначала случай свободной точки. Если на свободную материальную точку действует сила F, то она сообщает точке ускорение w, направленное по силе уравнение движения точки будет [c.435]

В задаче о двил<еиии точки член —ша представляет эффект действия силы F, в то время как в задаче об уравновешенности сил, действующих на точку, член —та представляет силу, которую надо приложить к точке, чтобы уравновесить силу F. Это отличие не находит своего отражения в уравнениях. Таким образом, формально принцип Даламбера позволяет (свести задачу о движении точки к задаче о равновесии действующих на нее сил и сил инерции. Переходя к системе материальных точек с идеальными связями, запишем принцип Даламбера для каждой точки системы р. виде [c.115]

Принцип Даламбера для материальной точки [c.340]

Современное выражение принципа Даламбера не отличается по содержанию от уравнений движения материальной точки, но для многих задач оно более удобно. Принцип Даламбера для свободной материальной точки эквивалентен основному закону динамики. Для несвободной точки он эквивалентен основному закону вместе с аксиомой связей. [c.341]

Принцип Даламбера для системы материальных точек [c.343]

Из принципа Даламбера для системы в форме (49) или (51) можно получить следствия в виде шести условий равновесия для сил, действующих на точки системы, и сил инерции. [c.344]

Из принципа Даламбера для системы можно получить еще одно следствие — теорему об изменении кинетической энергии. Для этого умножаем (8) скалярно на и суммируем полученные соотношения по всем точкам. Получаем [c.353]

Приложив к точкам тела силы инерции, применим к телу следствия из принципа Даламбера для системы, считая, что тело разбито на X частиц (малых), принимаемых за точки. Для этого следует приравнять нулю главный вектор и главный момент всех внешних сил и сил инерции точек тела. Имеем [c.359]

В соответствии с принципом Даламбера для любой механической системы активные силы, силы реакций связей вместе с силами инерции удовлетворяют условию равновесия сил для каждой точки системы, т. е. [c.386]

Условия (30) можно назвать принципом Даламбера для системы, выраженным через обобщенные сил ы. Из (30) следуют условия равновесия системы Q = 0, г = 1, 2,. ... п, если силы инерции точек системы, а следовательно, и обобщенные силы инерции равны нулю. [c.388]

Принцип Даламбера для материальной точки (- для несвободной механической системы...). [c.69]

Таким образом, принцип Даламбера для свободной материальной точки формулируется так силы, приложенные к свободной материальной точке, и сила инерции точки уравновешиваются . [c.420]

Равенство (90) представляет собой другое выражение принципа Даламбера для несвободной материальной точки действующие на движущуюся материальную точку активные силы и реакции связей можно в любой момент времени уравновесить добавле- [c.436]

Применим к выделенному малому тетраэдру следствие из принципа Даламбера для системы, согласно которому векторная сумма всех сил, действующих на точки сплошной среды в выделенном тетраэдре, вместе с силами инерции этих тoчe относительно инерциальной системы отсчета равна нулю. На точки сплошной среды в выделенном тетраэдре действуют объемные силы. Их векторная сумма ЕдррдрА /, где Р(.р — средняя интенсивность объемной силы р р — средняя плотность и АУ — объем тетраэдра. Для поверхностных сил, действующих на выделенный тетраэдр через поверхность грани ОВС, действует си- [c.544]

Выберем в пространстве, в котором движется сплошная среда, неподвижную относительно инерциальной системы отсчета, замкнутую поверхность площадью 5, ограничивающую объем V. Эта воображаемая поверхность не препятствует движению сплошной среды. Применим к сплошной среде, которая находится в выделенном объеме в момент времени 1, первое следствие из принципа Даламбера для системы. Согласно этому следствию, векторная сумма всех действующих на точки сплошной среды объемных и поверхностных сил вместе с lлaм l инерции точек относительно инерциальной системы отсчета равна нулю. [c.547]