Вес тела кажущийся

В зависимости ог величины снл инерции кажущийся вес может быть как больше, так и меньше обычного веса тела. Кажущийся вес принято выражать в единицах обычного веса с помощью числового показателя, называемого перегрузкой.Этот показатель удобно ввести через удельные снлы инерции. [c.551]

Найде.м условия относительного равновесия груза на нити (отвеса), принимая во внимание вращение Земли. Притяжение F рис. 410) груза Землей искажается действием центробежной силы Se, так что вес тела, равный натяжению нити N, не будет равен F, кроме того, направление отвеса DM не совпадает с направлением радиуса МО Земли в данном пункте. Обозначим геоцентрическую широту, т. е. угол радиуса Земли с плоскостью земного экватора через а географическую широту т. е. угол отвесной линии с той же плоскостью, через ф тогда из условия равновесия, проектируя силы на кажущуюся [c.433]

Q — кажущийся вес тела в жидкости с плотностью ж [c.102]

Для более точного определения плотности должна быть введена поправка на кажущуюся потерю веса тела и жидкости в воздухе. [c.159]

Как мы уже знаем, перегрузка — безразмерная векторная величина, которая показывает, во сколько раз кажущийся вес тела, находящегося на борту ракеты, больше его веса в земных условиях. Соответственно кажущемуся весу можно говорить и [c.378]

Выясним причины кажущейся потери веса телом, В стеклянном сосуде, наполненном водой, выделим мысленно некоторый объем жидкости (рис. 7) и будем считать его отвердевшим (при этом условимся считать, что вес отвердевшего объема остался неизменным). Весу этой отвердевшей массы жидкости противодействуют силы давления воды, которые снизу отвердевшей массы жидкости больше, чем сверху. Это положение легко может быть доказано, исходя из следующих соображений (рис. 7). [c.8]

Принцип эквивалентности является прямым следствием постулата о равенстве инертной н гравитационной масс. Этот принцип позволяет обобщить понятие веса тела и применять данное понятие не только к телам, покоящимся на земной поверхности, но и к телам, находящимся в движении. Это обобщение связано с понятиями кажущегося веса и перегрузки. [c.550]

Для экспериментального определения П. существуют два метода. Первый метод основан на прямом определении объема пор (Fl) путем заполнений их жидкостью (обычно водой,. если вещество в ней нерастворимо). Испытуемый образец материала помещают на нек-рое время в вакуум для эвакуации воздуха из пор, затем погружают в жидкость и подвергают длительному кипячению, пока все поры не будут ею заполнены. Удалив избыточную жидкость с поверхности тела, его взвешивают разность между полученным и первоначальным весом образца дает вес жидкости, заполнившей поры, откуда, зная уд.в. жидкости,вычисляют объем пор. Объем тела V определяют либо простым обмером, если образцу придана геометрически правильная форма (куб, цилиндр), либо находят его с помощью волюминометра (см.) той или иной системы, после чего П. вычисляется по ф-ле (1). Вариантом этого способа является заполнение пор не жидкостью, а газом, напр. СО2, вытесняющим из пор ранее содержавшийся в них воздух вслед затем СОд удаляют из газовой смеси щелочным поглотителем, а объем непоглощенного остатка (воздуха) дает непосредственно величину Fl. Другой метод определения П. заключается в измерении истинной (П ) и кажущейся (В) плотности испытуемого материала. Так как объем пор = У — у где V есть объем, заполненный твердым веществом, причем вес образца а= В = У В, то ф-ле (1) м. б. придан следующий вид [c.177]

Теперь уже легче разобраться в сущности перегрузки, под которой в механике понимают отношение равнодействующей внешних поверхностных сил, приложенных к данной системе материальных точек, к величине веса этой системы. Перегрузка показывает напряжение данной системы, на которую действуют определенные поверхностные силы. Она не имеет размерности, так как выражает отношение однородных величин. Перегрузки от 1 до О (рис. 123) воспринимаются как кажущееся уменьшение веса и их иногда неправильно называют отрицательными перегрузками . При перегрузке, равной нулю, тело невесомо. Отрицательных же перегрузок в точном математическом смысле этого слова, т. е. по величине меньших нуля, в природе не существует. [c.167]

Относительный покой вблизи земной поверхности. Кажущийся вес тела. Рассмотрим груз массы т, подвешенный к пружинным весам (или к нити) и находящийся относительно Земли в покое (рис. 377). Тогда, согласно уравнению (7), будет F Jg- -N = 0, где F — сила притяжения Земли, направленная к ее центру, N — реакция пружины, равная ее натяжению, — переносная сила инерции. Так как а = onst, то сила имеет только нормальную составляющую, перпендикулярную к оси вращения Земли, а численно J = mr(d , где г есть расстояние груза от оси вращения Земли. Введем обозначение [c.442]

Кажущееся движение какого-нибудь твердого тела, подвещеиного в его центре тяжести. — Чтобы определить кажущееся (относительное) движение твердого тела у поверхности Земли, остановимся на предположении, которое приводит к самому простому решению и заключается в том, что притяжение Земли (но не вес тела) постоянно. Это предположение, впрочем, более точно, чем гипотеза о постоянстве веса, так как притяжение изменяется от места к месту более медленно, чем центробежная сила, создаваемая вращением Земли. Указанное предположение позволяет весьма просто [c.187]

Кроме метрологической части, Книга о весах мудрости содержит теоретический раздел, в котором рассматривается оггределение центров тяжести, потери веса телами при их погрз жении п воду, кажущегося веса тел в воздухе, равновесия плавающих тел, сферической формы жидкости, находящейся в равновесии, и др. С определением удельных весов мы встречаемся и в XV в. в Ключе арифметики самаркандского ученого Джемшида ал-Ка-ши [c.53]

Гидростатическая иодьелнал сила и устойчивость. Явление кажущейся потери веса телом, погруженным п жидкость, может быть объяснено либо принципом отзердеванля, либо при помощи гидростатического уравнения давючия. [c.29]

Кажущийся вес какого-либо тела в воздухе всегда меньше действительного веса тела на величину веса вытесненного им объема воздуха. Это относится как к взвешенному телу, так и к гирям, которыми производится взвешивание. Если бы взвешиваемое тело и гири имели одинаковый удельный вес и, следовательно, одинаковый объем, то ошибки с той и другой сторошл взаимно уничтожились бы но когда взвешиваемое тело — вода, а гири сделаны нз [c.335]

Это показывает, что такой материал может только в первом приближении рассматриваться как сен-венаново тело. В о втором приближении он должен обладать еще вязкостью. После того как это обнаружено, приходим к бингамову телу. Бингам и Грин (Green, 1919 г.) в действительности обнаружили эту комбинацию пластичности и вязкости у другого материала, а именно у масляной краски. До Бингама думали, что масляная краска является жидкостью и ее вязкость определяется по закону Пуазейля. Одпако эта величина является только кажущейся вязкостью (г) ), так будем всегда называть величину, о п р е-деляемую по закону Пуазейля или подобному ему 3 а к о II у. в применении к материалу, не являющемуся простой ньютоновской жидкостью. Через достаточное время жидкость, находящаяся на вертикальной поверхности, должна стечь вниз. Если материал остается па поверхности, он должен быть твердым телом, хотя бы даже и очень мягким. Таким материалом и является в действительности краска Если слой краски является настолько тонким, что его вес создает касательные напряжения, меньшие От, то течение не возникает, и поэтому краска не стекает вниз. Этот слой устанавливается автоматически лишнее стекает, оставшееся покоится. [c.136]

За последнее время (напоминаем, что статья написана в 1910 году. — Ред.) Рамзай и Грей пришли почти к тому же результату путем прямого взвешивания определенного объема эманации, заключенного в капиллярную кварцевую трубочку. Любопытен по своей тонкости экспериментальный прием, избранный ими для этой цели. Для взвешивания служили особые микровесы, целиком изготовленные из кварца. Чувствительность их достигала /боо ООО миллиграмма, а наибольшее количество взвешиваемой эманации занимало объем не более 0,1 мм . Самое взвешивание происходило без помощи разновесок. Взвешиваемое тело (кварцевый капилляр, содержапщй эманацию) уравновешивалось одним и тем же полым кварцевым шариком, в котором было заключено некоторое количество воздуха. Вес этого шарика (кажущийся) менялся в зависимости от давления воздуха в приборе... Плотность эманации в среднем из ряда опытов была найдена равной 111,5, что соответствует молекулярному весу 223. Принимая во внимание, что эманация по своим свойствам должна быть причислена к индифферентным (в оригинале — идеальным видимо, опечатка. — Ред.) газам нулевой группы, молекула которых всегда состоит из одного только атома, заключаем, что и атомный [c.26]

В механике внешние силы принято разделять на силы поверхностные и силы массовые или объемные. К первой категории внешних сил относятся те, которые приложены по поверхности тела. Для элемента корпуса ЛМ (рис. 7.22) это будут силы аэродинамического трения или нормального давления па боковой поверхности. Объемные внешние силы приложены к каждой частице нагруженного тела. Это — в данном случае да-ламберовы инерционные силы и силы веса. Их удобно объединить едигюй мерой кажущегося веса. [c.345]

Понятие весомости связывается с наличием в теле, находящемся на поверхносп Земли, поля силы веса. Поскольку поле сшты веса эквивалентно полю силы инерции, то понятие весомости можно обобщить на движущиеся тела и понимать под весомостью такое состояние, когда в теле существует либо поле силы веса, либо поле ашы ннерцни. Весомость, связанную с наличием поля сил инерции, называют кажущейся [c.550]

Статистическая, физика, построенная на анализе микроскопич. механизма явлений, происходящих в макроскопич. телах, и выяснившая физ. супщость энтропии, позволила понять природу В. ц. т., определить пределы его применимости и устранить кажущееся противоречие между механич. обратимостью любого, сколь угодно сложного, микроскопич. процесса и термодинамич. необратимостью процессов в,макротелах. Как показывает статистич. термодинамика (австр, физик Л. Больцман, амер. физик Дж. У. Гиббс), энтропия системы связана со статистическим весом Р макроскопич. состояния 1п р. Статистич. вес Р пропорц. числу разл. микроскопич. реализаций данного состояния макроскопич. системы (напр., разл. распределений значений координат и [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...