Аргон Коэффициент теплопроводности

Величина коэффициента теплопроводности аргона принималась, согласно данным работы [2], равной [c.88]

На установке измерены коэффициенты теплопроводности аргона, азота и воздуха. При измерении теплопроводности аргона и азота использовались плиты из алюминия, при измерении теплопроводности воздуха — плиты из меди. [c.199]

На рис. 2-17 приведены статические характеристики дуги в водороде, воздухе и аргоне при длине дуги 5—6 мм, полученные Г. М. Тиходеевым. Выше всего лежит характеристика дуги в водороде, который имеет наиболее высокую теплопроводность (А, == = 17,4-10 вт/см-град). Ниже лежит характеристика дуги в воздухе, коэффициент теплопроводности которого л = = 2,24-10 вт/см-град. Еще ниже легла характеристика дуги в аргоне (А, = 1,63-10 вт/см-град). [c.24]

Турбулентное движение частиц позволяет быстро переносить тепло из одной части ванны в другую, так что во всем объеме кипящего слоя температура практически одинакова, что предотвращает появление горячих и холодных пятен на одном изделии. Вследствие высокого коэффициента теплопроводности и большой поверхности кипящего слоя обеспечивается быстрое выравнивание температуры между кипящим слоем, газом, протекающим через него, и покрываемым изделием. По данным работ [276, 277], кипящий слой на основе порошка кремния с продувкой его смесью аргона и иода был успешно применен для силицирования крупногабаритных изделий из молибдена и его сплавов. Технология кипящего слоя может быть с успехом использована для насыщения одновременно несколькими элементами, т. е. для получения комплексных или многокомпонентных защитных покрытий. [c.250]

Проведенный анализ погрешностей показал, что максимальная возможная погрешность в определении Я при верхних достигнутых температурах не превышает для водорода 2,8, гелия 3,1 и аргона 3,9%. Погрешность определения температуры — не более 1,5%. При анализе учитывались, кроме указанных выше, также погрешности из-за неточности в измерении диаметров, погрешность из-за возможного эксцентриситета, аппроксимации полученных значений полиномами и погрешности приборные. При определении погрешности полученных результатов для коэффициентов теплопроводности была также оценена погрешность, вносимая дифференцированием. По выполненной оценке случайная ошибка может возрасти при дифференцировании не более чем в 1,41 раза. Полная погрешность определения Я может составить для водорода 5,7, гелия 6,2, аргона 8%. Вероятная ошибка для водорода и гелия примерно 2—3 и для аргона 4,5—5%. [c.213]

Коэффициенты теплопроводности гелия, аргона и водорода [c.215]

Коэффициент теплопроводности X - при 600 С плавле-в аргоне "и . (р=40 кПа), Вт/(м-°С) [c.134]

Теплопроводность жидких азота, кислорода и аргона, в отличие от вязкости, исследовалась преимущественно при давлениях, отличающихся от давления насыщения. Наибольшее число экспериментальных работ посвящено определению коэффициента теплопроводности азота. [c.207]

Учитывая незначительные отклонения наиболее надежных опытных данных от обобщенных кривых и высокую точность аналитического описания этих кривых, можно оценить погрешность расчетных значений коэффициента теплопроводности азота и аргона, равной 3%, кислорода — 4%, воздуха — 5—6%. Такая погрешность является допустимой, если учесть, что значительная часть области температур и давлений, для которой составлены таблицы коэффициента теплопроводности кислорода и воздуха, не исследована экспериментально. [c.226]

При аргоно-дуговой сварке неплавящимся электродом применяют главным образом вольфрамовые прутки. Вольфрам самый тугоплавкий металл ( температура плавления 3350—3600°), обладающий ничтожной летучестью при высокой температуре и низким коэффициентом теплопроводности. Для сварки применяются прутки диаметром от 0,8 до 10 мм. Диаметр прутка выбирают в зависимости от требуемой величины сварочного тока. Нормально при сварке конец электрода оплавлен и на нем образовывается капля. Допустимые значения тока для электродов разных диаметров приведены в табл. 59. [c.302]

Замена вакуума на среду аргона и изменение давления аргона от 1,0 до 2,0 ama заметного влияния на характер зависимости коэффициента теплопроводности от температуры не оказывает. Видимо, влияние этих факторов находится в пределах погрешности эксперимента. [c.95]

Коэффициент теплопроводности напыленных материалов различной толщины измерялся при контактном давлении 40 бар и изменении температуры в месте контакта от 250 до 450° С в атмосфере форвакуума, аргона и гелия. Измерения проводились начиная с первоначального подъема температуры, при этом термическое сопротивление образцов с покрытием из окиси алюминия уменьшалось при толщине покрытия 0,25 мм от 4— 5 град- см 1вт при 250° С до 1 град см /вт при 450° С (рис. 5). Часть кривой отражает улучшение контакта [c.65]

Большим шагом вперед в деле улучшения осветительной техники явилось предложение Лэнгмюра (1913 г.) наполнять баллоны ламп нейтральным газом, например азотом или, еще лучше, аргоном давление газа достигает примерно /3 ат, и присутствие его сильно замедляет распыление волоска, что позволяет увеличить температуру нити до 3000 К и больше без заметного сокращения срока службы лампы (около 1000 час). При этом сильно повышается световая отдача. Однако общий коэффициент полезного действия лампы равен отношению энергии полезной части спектра к общей энергии, питающей лампу, т. е. приходится учитывать не только потери на невидимое излучение, но также на теплопроводность и конвекцию. Последние виды потерь сильно увеличиваются при заполнении колбы лампы газом, так что газонаполненные лампы в смысле увеличения к. п. д. не имели бы преимущества перед пустотными, хотя свет их был бы приятен для глаз, ибо он ближе подходит к составу дневного ( белого ) света. Уменьшения потерь на охлаждение можно достигнуть, заменив прямой волосок тонкой спиральной нитью, отдельные витки которой обогревают друг друга. Именно так и осуществляются современные экономические лампы накаливания, к. п. д. которых значительно выше, чем у пустотных ламп. [c.708]

Экспериментальные данные о термодинамических и транспортных свойствах жидкого воздуха и его компонентов в основном получены в последнее десятилетие и охватывают ограниченные области изменения параметров. В настоящей работе опытные термические данные для жидких кислорода, аргона и воздуха экстраполированы до давления 500 бар. Это позволило составить уравнения состояния, справедливые в интересующем технику интервале давлений, и рассчитать термические и калорические свойства указанных веществ в области изменения параметров, не исследованной экспериментально. Полученные значения плотности были использованы также при составлении таблиц значений вязкости и теплопроводности четырех жидкостей на основании ограниченного экспериментального материала, относящегося к коэффициентам переноса. Таким образом, исследование позволило получить весь комплекс данных о термодинамических и транспортных свойствах жидкого воздуха и его компонентов в наиболее важном для практических целей диапазоне давлений — вплоть до кривых насыщения и затвердевания. [c.4]

Коэффициент молекулярной теплопроводности для аргона (одноатомный газ) [c.61]

Газовыделение в зазоры повышает внутреннее давление и создает опасность разрушения оболочки. Обычно при изготовлении твэлов зазоры заполняют гелием, имеющим лучший коэффициент теплопроводности по сравнению с воздухом и аргоном. При газовыделении в зазоры ухудшается теплопередача между топливом и оболочкой, что приводит к повышению температуры сердечника. При облучении снижается и без того низкая теплопроводность двуокиси урана. Малая теплопроводность и обусловленные ею высокие термические напряжения) вследствие большого градиента температуры вызывают растрескивание сердечника, причем трещины распространяются обыч--но в радиальном направлении. Облучение сопровождается изменением структуры спеченной двуокиси вследствие рекристаллизации и образованием столбчатых кристаллов, охватывающих до 70% всей площади поперечного сечения сердечника. Отклонение состава двуокиси урана от стехиометричного интенсифицирует также рост зерна. В центре цилиндрических таблеток или стержней, т. е. в зоне наивысшей температуры при облучении, образуется полость. При возрастании температуры в центре сердечника твэла до температуры плавления образование полости облегчается. При облучении свободно засыпанной или уплотненной, но неспеченной, двуокиси урана происходит интенсивное спекание частиц при температуре ж 900° С. [c.131]

В плоском приборе была исследована теплопроводность воздуха, кислорода, аргона, водорода. Опыты проводились при температурах порядка 20°С. Конвекч тивный перенос тепла в слое газа был пренебрежимо мал. Лучистый теплообмен через слой газа между сердечником и крышками прибора также характеризовался малым коэффициентом- теплоотдачи, равным 0,10— 0,35 °С. Коэффициент теплопроводности опреде- [c.82]

Рис. 8. Коэффициент теплопроводности Х аргона в окрестности критической точки на нэоОарах как функция температуры / — 4,А82 МПа, II — 5,247 МПа.

Пироуглерод в интервале плотностей от 0,25 до 1 г/сл изменяет свою теплопроводность с 0,2 до 1 ккал1(м-ч-град) [6, с. 90—95].Такой же большой разброс значений теплопроводности наблюдается и при повышении температуры. Обычно интерес представляет правая ветвь кривой, показанной на рис. 4. Для отечественных сортов графита марок ППГ и ГМЗ коэффициент теплопроводности в интервале температур 1500—2500° С можно принимать равным 25 10 кка7г/(жХ У ч-град) для вакуума 10 мм рт. ст. и 30 10 ккал (м-ч-град) для атмосферного давления аргона [131, 133]. У графитов плотностью 1,8—2,05 г/сж в направлении, параллельном оси прессования, коэффициент теплопроводности составляет 35—40 ккал (м-ч-град) [74]. Эти данные совпадают с величинами, представленными в работе [121, с. 193—201] для графита с плотностью 1,74 г/сж [35 ккал/(жХ Ж.ч-град)]. Аналогичные данные приводят авторы работы [135], где для графитов плотностью 1,85 г/сж коэффициент теплопроводности при 1000° С равен 28,8 ккал (м-ч-град), а при 2000° С — 25,2 ккалЦмХ У,ч-град). Подобные величины приводятся для графитов с различной плотностью в работе [75]. Теплопроводность пористого графита сорта ПГ-50 составляет 10—15 ккал (м-ч-град), и эти значения совпадают в работах [74 121, с. 193—201], [c.28]

Было проведено также сравнение полученных экспериментальных данных с рассчитанными в настоящей работе коэффициентами теплопроводности для гелия и аргона. Расчеты производились по обычным формулам кинетической теории с использованием потенциалов взаимодействия типа Леннарда-Джонса (6—12), экспоненты отталкивания (ф=Л<г Р) и модифицированного потенциала Букингема (ехр-6). Параметры потенциалов подбирались по имеющимся до 1200° К экспериментальным значениям вязкости для гелия из работ Траутца с сотрудниками и работы Стефанова и Тим-рота и для аргона из работ Бониллы и Василеско. Расчетные значения удовлетворительно согласуются между собой, расхождения составляют не более 3%. В тех же пределах расчетные значения согласуются с экспериментом это дало возможность получить расчетным путем надежные значения К аргона и гелия до температуры [c.215]

Цибланд и Бартон [255] определили теплопроводность аргона в диапазоне температур 93,3—196,1° К и давлений 1 —120 атм. Чистота исследованного аргона составляла 99,95%. Экспериментальные данные представлены для И изобар в таблице и на графике. В работе [255] приведено для аргона 120 значений Я, из которых примерно половина относится к области жидкости подавляющее большинство значений X, приведенных в таблице, получено осреднением данных 2—7 измерений, отличающихся от среднего значения в пределах 1 %. Разность температур между цилиндрами лежала в пределах 0,54—6,7 град. Опыты при различных А/ показали, что при критическом давлении и температурах ниже 148° К конвекция не возникала. При давлении л 1,5 в интервале температур 158— 165° К некоторые опытные значения X оказались завышенными вследствие влияния конвективного теплообмена, но в области более высоких давлений изменение перепада температур не влияло на коэффициент теплопроводности. [c.214]

В табл. XVII—XX приведены значения коэффициента теплопроводности воздуха и его компонентов в интервале давлений I—500 бар и температур 65—150° К для азота, 75—180° К для кислорода, 85—180° К для аргона и 75—160° К для воздуха. В таблицах даны также значения теплопроводности этих веществ в газообразном состоянии на докритических изобарах, заимствованные из монографии [70]. Для каждого вещества не приведены значения % в околокритическом районе, где, как отмечено ранее [70], наблюдаются существенные отклонения опытных данных от обобщенной зависимости АЯ = / (р). [c.226]

И — замороженные коэффициенты теплопроводности (10.9) и (10.1). Масон и Саксена показали, что формула (10.24) дает замечательные результаты при сравнении с экспериментально определенными коэффициентами теплопроводности для большого разнообразия бинарных смесей многоатомных газов при температурах до 688° К. Амдер и Масон ) показали, что формула (10.24) хорошо согласуется с результатами, вычисленными путем использования формулы полной теории Чепмена — Энскога для смеси гелия и аргона в диапазоне температур от 1000 до 15 000° К. Таким образом, это подтверждает мнение, что формула (10.24) может быть использована вместо более сложной формулы Чепмена— Энскога для коэффициента теплопроводности, приведенной в книге Гиршфельдера и др. ). [c.379]

Учитывая благоприятные физико-химические свойства гелия — инертного, одноатомиого газа с довольно высокой теплоемкостью и коэффициентом теплопроводности, его исследовали в экспериментах как возможный вспомогательный газ, служащий для возбуждения вспомогательной дуги, и как плазмо-образующнй газ, выполняющий защитные функции взамен аргона в водородосодержащих смесях или выполняющий функции теплоносителя взамен водорода в безводородных с.меся.х. [c.49]

Азот и аргон в качестве газа-носителя применяются довольно часто, однако эти газы также обладают низким коэффициентом теплопроводности, что ограничивает их использование в катарометрах при необходимости иметь высокую чувствительность. Из рис. 11-13 видно, что наибольшую чувствительность анализа при использовании детекторов по тепло-ироводности можно получить, применяя в качестве газа-носителя водород или гелий. [c.214]

Этой формулой пользовалась Л. С. Зайцева [146] для описания температурной зависимости коэффициента теплопроводности одноатомных газов. При этом значение Х,о для исследованных газов (гелий, неон, аргон, криптон, ксенон и пары ртути) менялось от 0,0044 до 0,1226, а показатель степени п—от 0,71 до 0,98. Я. М. Назиев и А. А. Аббасов [54] использовали формулу (5.1) для описания полученных ими экспериментальных данных по коэффициенту теплопроводности легких олефиновых углеводородов (этилен, пропилен, гексен-1, гептен-1). [c.144]

Затухание звука, как известно, может быть вызвано разными причинами. В чистых жидкостях основной причиной затухания являются потери за счет сдвиговой и объемной вязкости, а при больших интенсивностях — также рассеяние на дегазационных пузырьках, потери, связанные с возникновением кавитации, и т. д. В газах существенную роль помимо вязкости играет теплопроводность. Поскольку скорость акустического течения намного меньше скорости звука, эккартовское акустическое течение можно рассматривать ьак течение несжимаемой жидкости под действием градиента радиационного давления, вызванного затуханием в результате действия всех причин, в то время как торможение акустического потока обусловлено только сдвиговой вязкостью. Поэтому скорость потока определяется отношением всех диссшхатив-ных коэффициентов к сдвиговой вязкости [32]. Экспериментально ото, пожалуй, наиболее убедительно было показано по измерениям течений в аргоне [33], где объемная вязкость, как известно, равна нулю, а поглощение обусловлено только сдвиговой вязкостью и теплопроводностью. [c.233]

Наилучшее согласие между экспериментальными значениями коэффициента поглощения звука и значениями, рассчитанными по классической теории, наблюдается для одноатомных жидкостей—ртути, сжиженных гелия и аргона— и для сжиженных двухатомных газов—кислорода, азота, водорода,—в которых внутренние степени свободы оказываются при этом замороженными . В табл. 49 приведены значения а, измеренные Галтом [686] импульсным методом. для ряда сжиженных газов, а также полученные по этим данным значения величины а/ри соответствующие теоретические значения. Кроме того, в таблице приведены рассчитанные значения величин и ajf, дающие доли затухания, обусловленные соответственно вязкостью и теплопроводностью значения ajf были рассчитаны Бейером [2459]. [c.289]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...