Уравнение переноса излучения с учетом рассеяния

Уравнение переноса излучения с учетом рассеяния [c.152]

Интегро-дифференциальное уравнение (4.75), которое в общем случае требует задания пространственных зависимостей параметров среды и граничных условий, очень трудно решить даже в сильно упрощенных ситуациях. В случае достаточно узкого пучка, распространяющегося в направлении г, стационарное уравнение переноса излучения с учетом рассеяния принимает вид [c.155]

Пользуясь относительными эффективными сечениями ослабления и излучения среды в лучевом переносе энергии или соответствующими им коэффициентами ослабления к ) и излучения уравнение лучевого переноса энергии, с учетом рассеяния излучения по всем направлениям, можно записать в следующем виде [уравнение (6,4)] [c.442]

Уравнение переноса излучения. Это уравнение с учетом спонтанного и вынужденного (индуцированного) излучения и рассеяния по направлениям имеет вид (3-18) [c.339]

Для описания процесса распространения света в случайно-неоднородной среде воспользуемся уравнением переноса излучения, приведенным в [90] для различных моделей среды. Рассмотрим два варианта рассеивающих сред с малой плотностью частиц. В качестве первой модели выберем среду, представляющую собой набор дискретных рассеивателей, что достаточно часто встречается на практике. Такими средами являются, например, двухфазные потоки, частицы в газах и жидкостях и т. п. Если концентрация рассеивателей в исследуемом объеме достаточно мала, то поле падающего излучения, рассеянного какой-либо неоднородностью, не испытывает практически вторичного рассеяния на других неод- породностях в любом направлении. Данный случай соответствует однократному рассеянию без учета затухания рассеянной волны. [c.93]

При расчете у-квантов от сферической активной зоны можно пользоваться также формулами типа (9.63) и (9.63а), но с учетом многократного рассеяния излучения. При этом следует помнить, что учет накопления у-квантов в активной зоне в результате их многократного рассеяния— сложная задача, корректно решить которую можно лишь с помощью анализа уравнения переноса у-квантов. Проблема учета накопления у-квантов в материале источника (в данном случае активной зоны) подробнее рассмотрена в работе [41]. [c.60]

В ч. 3 проведен анализ всех трех разновидностей сложного теплообмена. Вначале рассматриваются теоретические основы сложного теплообмена для общего случая, когда происходят радиационный, конвективный и кондуктивный переносы энергии. Проведен анализ уравнений и условий подобия процессов сложного теплообмена с учетом анизотропии объемного и поверхностного рассеяния, селективности излучения и индуцированного испускания для произвольных геометрических конфигураций исследуемых систем. [c.332]

Условие ЛТР означает, что поглощение и излучение чри данной частоте ю складывается из множества отдельных актов, без корреляции между процессами поглощения и излучения. Тем самым сразу становится явным основное упрощение, которое получается в случае ЛТР поле излучения может быть выражено через изменение одного параметра — температуры. Если известно распределение температуры в среде, правая часть уравнения переноса (например, функция источника Чандрасекара) может быть определена из соотношений (3.37). Основные трудности связаны с учетом эффекта рассеяния. [c.113]

Ия рассмотрения уравнения переноса излучения следует, что наличие рассеяния сун1ествеино осложияет процесс радиационного теплообмена, а следовательно, сильно затрудняет его ан а лирическое исследование. Наиболее детальные исследования по переносу излучения с учетом рассеяния выполнены в области астро- и геофизики [Л. 1, б, 45, 46] применительно к задачам этой отрасли науки. В теплотехнике рассеяние до последнего времени не принимали в расчет, полагая, что для газовых теплоносителей его влияние пренебрежимо мало, и не учитывая рассеяние на твердых частицах золы и топлива. [c.128]

Решение уравнения переноса излучения в защитах реакторов с помощью AWLM— № 1.0-схемы (263). Применение метода Монте-Карло для расчетов токов вкладов в защите реакторов (268). Весовые функции усреднения групповых констант (272). Учет воздушных полостей в защите реакторов в рамках метода выведения — диффузии (278). Особенности формирования поля быстрых нейтронов, рассеянных от стенок прямого канала (282). Потребности в ядерных данных в задачах расчета биологической защиты (286). Аналитическое описание замедления резонансных нейтронов (292). Поля замедлившихся нейтронов и вторичного v-излучения в прямом бетонном канале с источником быстрых нейтронов на входе (296). Функции влияния поглощающего цилиндрического источника (299). Расчет источников захватного Т Излучения в однородной среде и у границы раздела двух сред комбинированным методом (307). Квазиальбедо нейтрон — V-квант (309). Ковариационные матрицы погрешностей для элементов конструкционных и защитных материалов ядерно-технических установок (311). Скайшайн нейтронов н фотонов. Обзор литературы (320). [c.336]

Формула (5.16) впервые была получена Кошмидером (1925 г.) на основании развитой им теории видимости. Дальнейшее развитие эта теория получила в работах В. В. Шаронова, А. А. Гер-шуна, а также В. А. Гаврилова [3] и др. В основе этой теории лежит уравнение, определяющее зависимость яркости объекта и атмосферы от расстояния и полностью совпадающее по форме с уравнением (5.7), но полученное из рассуждений в рамках теории однократного рассеяния. Отсутствие строгого учета многократного рассеяния при первоначальном выводе (5.7) иногда служило (и служит) поводом для уточнения этого уравнения за счет вклада многократного рассеяния . Приведенный здесь вывод уравнения (5.7) непосредственно из уравнений переноса излучения показывает, что это уравнение не нуждается в каких-либо дополнительных уточнениях за счет вклада многократного рассеяния . [c.157]

Приближенное решение уравнения (2.13) (с учетом однократного рассеяния в смысле теории переноса излучения) приведено в [110] для случая турбулентных флуктуаций е. В работе [127] приводятся результаты численного решения этого уравнения в двумерном случае. В этой работе получено поведение флуктуаций интенсивности, качественно согласуюш ееся с экспериментальными результатами, описанными в [99]. В работе [128] приводятся результаты численного интегрирования уравнепия (2.13) в трехмерном случае для гауссовской корреляционной функции диэлектрической проницаемости. В этом случае также получено насыщение флуктуаций интенсивности, качественно согласующееся с результатами [99]. В работе [129] уравнение (2.13 ) в случае турбулентных пульсаций 8 интегрировалось численным методом — методом Монте-Карло. При этом полученные результаты также согласуются с экспериментальными данными. [c.269]

Распространение у Лучей в веществе с учетом многократного рассеяния. На законах П. г.-л. ч. в. основана физика защиты от ионизируюгцих излучений. В практич. случаях редко выполняются те жесткие требования к геометрии источника, поглотителя и детектора, указанные выше, к-рые необходимы для применения ф-лы (1). Если размеры поглотителя сравнимы с расстоянием от пего до источника и детектора, то ф-ла (1) не применима. Задача о распространении Y-лучей в веществе с учетом многократного рассеяния сводится к решению кинетич. ур-пия для ф-ции распределения У Квантов (ур-пия переноса). Аналитич. решение интегро-дифферепциального уравнения переноса возможно лишь при упрощающих предположениях. [c.232]

Исходные уравнения. Решение проблемы оптического видения через атмосферный аэрозоль, как и в дисперсных средах вообще, сводится к решению уравнения переноса оптического изображения, которое нами уже обсуждалось (см. гл. 2). Его строгое решение в настоящее время пока не получено, а при решении ураг-нения видения через атмосферный аэрозоль возникают дополнительные трудности, связанные с необходимостью учета рассеянного излучения от посторонних источников и прежде всего рассеянного и отраженного подстилающей поверхностью солнечного [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...