Прием звука

Хотя при описании распространения света в упругом эфире Гюйгенс пользовался термином волна , однако, строго говоря, световые волны он не рассматривал. Он писал, что импульс возбуждения распространяется так же, как и при звуке, сферическими поверхностями, или волнами . Я называю эти поверхности волнами,— замечал он,— по сходству с волнами, наблюдаемыми на воде, в которую брошен камень . Чтобы его не заподозрили в переоценке этого сходства, Гюйгенс считал нужным подчеркнуть Так как [c.24]

Рассматриваются фокусировка, параметрическая генерация, обращение волнового фронта и другие эффекты применительно к акустике, а также такие важные в практическом отношении вопросы, как параметрическое излучение и прием звука, характеристики поля мощного акустического излучателя и другие. [c.2]

ПАРАМЕТРИЧЕСКИЙ ПРИЕМ ЗВУКА [c.137]

При звуках, близких к порогу слышимости бар), [c.30]

В первом случае между каналом питания и приемным каналом находится горловина камеры резонатора, во втором — сама камера. При частоте акустических колебаний, равной собственной частоте резонатора, колебания усиливаются, что приводит к изменению характера течения в струе и к переключению струйного элемента с одного режима работы на другой. При звуках другой частоты струйный элемент на них не реагирует. [c.439]

На рис. 203, а приведена запись взрыва небольшого количества взрывчатого вещества, сделанная на близком расстоянии от места взрыва, на рис. 203, б — запись такого же взрыва на расстоянии 560 км. Прием звука осуществлялся в этих опытах (проведенных Л. Д. Розенбергом и др.) вблизи [c.337]

Технические характеристики и основы теории Г. Основное требование, предъявляемое к Г., состоит в том, чтобы Г. воспроизводил звук без искажений. Иначе говоря, звук, воспроизводимый Г., д. о. неотличим от оригинального звука, какова бы ни была его природа. Звук как физич. явление принято характеризовать величиной т. н. избыточного, или звукового, давления, представляющего собой приращение давления против среднего (атмосферного), происходящее вследствие звуковых колебаний. При звуке, представляющем собой так наз. чистый тон, звуковое давление есть синусоидальная функция времени, т. е. [c.46]

Внутреннее торможение регулирует процесс возбуждения и играет решающую роль в процессе так называемой дифференцировки рефлексов, т. е. в выработке реакций на строго определенный раздражитель и торможении этой реакции на весьма близкие раздражители. Так, если звонить в звонок определенного тона и после этого давать пищу собаке, то у нее вскоре образуется условный рефлекс и слюна будет течь при звуке звонка не только этого, но и любого другого тона. Но если несколько раз звонок очень близкого тона не подкрепить едой — рефлекс дифференцируется, т. е. остается рефлекс, выработанный лишь на звук определенного тона. Теперь слюна будет течь только при звонке строго определенного тона, а ранее бывшие рефлексы на звонок другого тона будут заторможены. [c.76]

Глава 9 ПРИЕМ ЗВУКА [c.217]

Таким образом, критическая скорость газа при истечении равна местной скорости звука и выходном сечении сопла. Именно это обстоятельство объясняет, почему в суживающемся сопле газ не может расшириться до давления, меньшего критического, а скорость не может превысить критическую. [c.48]

Действительно, как известно из физики, импульс давления (упругие колебания) распространяется в сжимаемой среде со скоростью звука, поэтому когда скорость истечения меньше скорости звука, уменьшение давления за соплом передается по потоку газа внутрь канала с относительной скоростью с- -а и приводит к перераспределению давления (при том же значении давления газа р1 перед соплом). В результате в выходном сечении сопла устанавливается давление, равное давлению среды. [c.48]

Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа в выходном сечении и скорость распространения давления будут одинаковы. Волна разрежения, которая возникает при дальнейшем снижении давления среды за соплом, не сможет распространиться против течения в сопле, так как относительная скорость ее распространения (а — с) будет равна нулю. Поэтому никакого перераспределения давлений не произойдет и, несмотря на то что давление среды за соплом снизилось, скорость истечения останется прежней, равной скорости звука па выходе из сопла. [c.48]

При более низком давлении за соплом можно получить режим, изображенный на рис. 5.4, б. В этом случае скорость на выходе из сопла равна скорости звука в вытекающей среде. Внутри сопло по-прежнему должно суживаться (df<0), и только в выходном сечении dF— 0. [c.49]

К прочим устройствам относятся акустические и резистивные устройства. Принцип работы акустических устройств основан на измерении времени распространения звука от источника (рабочего органа) до приемника. Недостатки акустических устройств — низкие помехоустойчивость н точность. В резистивных устройствах используется планшет из проводящего материала с равномерной проводимостью. Стороны планшета последовательно подключаются к стабильному источнику питания. Носитель информации прокалывается зондом до касания с резистивным слоем. При этом напряжение на зонде пропорционально соответствующей координате. Из-за низкой точности н необходимости прокалывать чертеж такие устройства не нашли широкого применения. [c.54]

Коррозия начинается с поверхности металла и при дальнейшем развитии этого процесса распространяется вглубь. Металл при этом может частично пли полностью растворяться (например, цинк в соляной кислоте) или же могут образоваться продукты коррозии в виде осадка на металле (например, ржавчина ] ри коррозии железа во влажной атмосфере, гидрат окисла при коррозии цинка в воде). Иногда коррозионные процессы протекают с изменением физико-механических свойств металлов и сплавов (потерей металлического звука, резким снижением механической прочности вследствие нарушения связи по границам кристаллитов). [c.5]

Недавно были предложены другие методы определения R, в частности метод, основанный на измерении скорости звука в газе [4]. Скорость звука Со в идеальном газе при температуре То определяется выражением [c.27]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

При достаточно высоких частотах акустическая длина волны становится настолько малой, что начинает приближаться к длине свободного пробега молекул газа. В этом случае основное уравнение для с (3.36) и уравнения для ак-г и ао перестают выполняться, так как все они получены в предположении, что газ представляет собой непрерывную среду. Согласно кинетической теории, тепловая скорость молекул в газе имеет тот же порядок, что и скорость звука. Таким образом, если длина звуковой волны по порядку величины приближается к средней длине свободного пробега, то звуковая частота должна приближаться к частоте соударений между молекулами. Это очень высокая частота порядка 10 Гц, так как средняя длина свободного пробега при комнатной температуре составляет величину порядка 100 нм. В акустической термометрии столь высокие частоты никогда не применяются, самая высокая частота, на [c.105]

Можно доказать, что критическая скорость равна скорости звука в газе при критических параметрах и v . [c.206]

Из физики известно, что величина а = ]/определяет скорость звука в газе в выходном сечении суживающегося канала, или критическая скорость при истечении газа равна местной скорости звука (в данном сечении), т. е. [c.207]

При достаточно высокой частоте колебаний (от 15—20 Гц и выше) жидкость в вестибулярном ходе не успевает переливаться и стремится продавить рейснерову мембрану, приводя таким образом в движение среднюю часть улиточного хода с базилярной мембраной и кортиевым органом. Утолщение на базилярной мембране и текториальная мембрана начинают двигаться друг относительно друга, в результате чего деформируются волоски волосковых клеток. Это приводит к появлению нервных импульсов, распространяющихся далее по слуховому нерву. Чем выше частота, тем ближе к овальному окну то место основной мембраны, смещение которого под действием жидкости имеет максимальную амплитуду. Таким образом, при звуке определенной частоты сильнее всего колеблются волосковые клетки, находящиеся на определенном месте мембраны, и каждой частоте звука соответствует максимальное возбуждение определенных нервных волокон. [c.13]

Способ XY, при котором микрофоны пространственно совмещены (обычно один над другим) и образуют единую конструкцию. Однако при этом акустические оси микрофонов, как правило, кардиоидных, развернуты так, что угол между ними составляет примерно 90°. Такое расположение в какой-то степени имитирует прием звука ушами, максимумы ха рактеристик направленности которых также развернуты относительно Друг друга. Как и в системе АВ, выходные напряжения микрофонов подаются на входы правого и левого каналов стереофонической системы. [c.75]

Принципиальное значение направленные свойства микрофонов имеют в стереофонических системах. Здесь применяются три способа приема. Способ АВ, при котором используются два пространственно-разнесенных микрофона (правый и левый), напряжения от которых подаются в правый и левый каналы стереофонической системы. Способ ХУ, при котором микрофоны пространственно совмещены (обычно один над другим) и образуют единую конструкцию. Однако при этом акустические оси микрофонов, как правило кардиоидных, развернуты так, что угол между ними составляет примерно 90°. Такое распвлвже-ние в какой-то степени имитирует прием звука ущами, максимумы характеристик направленности которых также развернуты друг относительно друга. Как 1 в системе АВ, выходные напряжения микрофонов подаются на входы правого и левого каналов стереофонической системы. [c.103]

В анизотропных средах наблюдаются весьма интересные явления, обусловленные взаимодействием упругих волн с физическими полями другой природы и не проявляющиеся в изотропной среде. Наибольшее практическое значение из них имеет пьезоэффект, используемый для преобразования электромагнитной энергии в акустическую и обратно, на чем основаны излучение и прием звука. Пьезоэффек т заключается в том, что в кристаллах определенных типов симметрии механические напряжения, возникающие при помещении тела в электрическое поле, пропорциональны его напряженности. Такие вещества назьшают пье зоэлектриками. Имеет место и обратный эффект при деформации пьезоэтектрика в нем появляется поле, пропорциональное величине деформаций. Математически это выражается равенствами [170, 17] [c.153]

О количественной стороне нелинейного искажения можно судить по такому примеру. Для того чтобы нелинейное искажение плоской волны частоты 1000 гц составило по амплитуде 1 % от амплитуды волны, рассчитанной по линейной теории, расстояние, которое должна пробежать волна, составит на псфоге слышимости 3000 км на уровне звука, соответствующем громкой речи с расстояния 1м, — 1 км на уровне звука, соответствующем болевому порогу, — 1 м (цифры даны без учета затухания). Для расходящихся волн расстояния получились бы во много раз ббльшими. При обычной интенсивности звуков речи или музыки нелинейные искажения еще очень малы нелинейные искажения восприятия, вносимые слуховым органом человека, значительна больше, чем искажения при распространении. Но при звуках [c.407]

Уровень громкости измеряется в фонах. На частоте 1000 Гц количественная оценка в фонах и децибелах совпадает. Например, при уровне интенсивности синусоидального звука 30 дБ уровень громкости равен 30 фон (см. рис. 2.2). Но при частоте 100 Гц и уровне интенсивности 30 дБ звук не будет слышен. Чтобы при этой частоте получить звук с уровнем громкости 30 фон, необходимо уровень интенсивности его увеличить до 60 дБ. По мере повышения интенсивности звука кривые равной громкости спрямляются. Поэтому, чтобы сохранить естественным тембр звучания музыки и речи при увеличении громкости, необходимо внести соответствуюшую коррекцию в канал звукового тракта воспроизводящих систем. Громкость звука на слух увеличивается непропорционально увеличению уровня громкости. Чтобы слушатель ощутил удвоение громкости, при звуках малой интенсивности необходим меньший прирост интенсивности, чем при звуках большой интенсивности. На практике часто не используют оценку уровня громкости в фонах, а применяют другую относительную величину, показывающую, во сколько раз данный звук громче другого. Ее называют относительной громкостью, или просто громкостью. Она измеряется в сонах. Громкость звука 1 сон соответствует уровню громкости синусоидального звука 40 фон. Субъективному увеличению громкости [c.47]

Клетки состоят из различных структур, субклеточных компонентов с различным содержанием воды, растворенных в ней веществ. В связи с этим уже априори можно ожидать, что различные клетки будут обладать различной чувствительностью к одной и той же частоте звука. Другая особенность биологического действия звука заключается в абсолютной величине его энергии. Об этом мы уже говорили выше, когда отмечали, что она ничтожно мала по сравнению с механической энергией статического давления. Здесь мы добавим одно существенное уточнение относительно интенсивностей давлений переменного (при звуке) и статического (гидростатического). Мы пользовались лишь теоретической величиной давления, соответствующей, например, 120 дБ=204 дин/м . Однако в опытах Насонова и Равдоника мышца при озвучивании находилась в растворе красителя. Следовательно, звук должен был проникнуть через определенный слой раствора красителя. Известно, что при встрече со средой большей плотности, например с водной поверхностью, звук отражается более чем на 90 %. Звуковые колебания, поступившие в водную среду, теряют интенсивность не менее чем на порядок. Из этого следует, что интенсивность звукового давления, действующего непосредственно на мышцу, по меньшей мере на порядок ниже теоретически значимой интенсивности. Это необходимо иметь в виду при оценке биологического действия переменного давления (звук и вибрации) и постоянного (гидростатического, атмосферного). Вероятно, эта разница в эффективности действия переменного и постоянного давления достигает 12—13 порядков. [c.83]

Рассмотрим теперь движение газа через диффузор — канал, в котором давление повышается. за счет уменьшения скоростного напора (dt< 0). Из уривне ния (5.25) следует, что если с/о<1, то dF>0, т. е. если скорость газа при входе в канал меньше скорости звука, то диффузор должен расширяться по направлению движения газа так же, как при течении несжимаемой жидкости. Если же скорость газа на входе в канал больше скорости звука (с/а>1), то диффузор должен суживаться (df<0). [c.49]

Лист из нержавеющей стали, пораженный интеркристаллит-ной коррозией, при постукивании не издает металлического звука, при небольшом усилии легко разрушается и может быть превраш,ен в порошок. [c.488]

Пусть движение газа осуществляется через суживающееся сопло ф<0. Из уравнения (13-24) следует, что знак величины df в этом случае противоположен знаку (а" — w ). Если (а — ш )>0 и w a, тогда d/<0 по направлению движения газа сечение сопла должно уменьшаться и скорость газа будет меньше местной скорости звука. Если (а — и )< 0 и ш>а, то по направлению движения газа сечение сопла должно увеличиваться и скорость газа будет больше местной скорости 13рука. В самом узком сечении сопла скорость движения газа будет равна скорости звука, что и является предельным значением скорости газа при его адиабатном истечении из суживающегося сопла. Для получения сверхзвуковых скоростей газа Б соплах необходимо, чтобы они имели сначала суживающуюся часть, а затем расширяющуюся. [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...