Вход в трубу из резервуара

Рис. XI 11.3. Вход в трубу из резервуара

Если вход в трубу из резервуара выполнен достаточно плавным, специально рассчитанной конфигурации, то в начальном сечении 1—1 устанавливается практически равномерное распределение скоростей (рис. 6.16). По мере движения жидкости тормозящее влияние стенок распространяется на все большую толщу потока. На некотором участке, называемом начальным или вход- [c.154]

Если вход в трубу из резервуара выполнен достаточно плавным, специально рассчитанной конфигурации, то в начальном сечении 1—1 устанавливается практически равномерное распределение скоростей (рис. 69). По мере движения жидкости тормозящее влияние стенок распространяется на все большую толщу потока. На некотором участке, называемом начальным или входным, поток имеет ядро, где сохраняется равномерное распределение скоростей, и пристенный пограничный слой, где скорости распределяются неравномерно. Сечение ядра вниз по течению убывает, а толщина пограничного слоя возрастает. В конце участка / а, пограничный слой смыкается на оси трубы, и ниже по течению устанавливается параболическое распределение скоростей соответственно (6-29). Точнее говоря, это распределение скоростей достигается асимптотически, но с достаточной для практики точностью можно указать конечное расстояние ( 2,. 166 [c.166]

Развитие ламинарного режима в трубе можно представить себе следующим образом. Пусть, например, жидкость входит в трубу из резервуара большого размера и кромки входного отверстия хорошо закруглены. [c.119]

Для входа в трубу из резервуара (рис. 4.43) имеем (02/(01=0 шз = Ы2 и, следовательно, =(1/0,611 — 1) 0,41. [c.205]

Вход в трубу из резервуара (рис. 4.8). Полагая поперечное сечение резервуара значительно боль- [c.39]

Вход в трубу из резервуара. Для коэффициента сопротивления следует принимать следующие значения [c.75]

Вход в трубу из резервуара через диафрагму (Альтшуль) [c.77]

Развитие ламинарного режима в трубе можно представить следующим образом. Пусть, например, жидкость входит в трубу из резервуара большого размера и кромки входного отверстия. хорошо закруглены. В этом случае скорости во всех точках входного поперечного сечения будут почти одинаковы, за исключением весьма тонкого так называемого пограничного (или пристенного) слоя вблизи стенок, в котором вследствие прилипания жидкости к стенкам происходит почти внезапное падение скорости до нуля. Поэтому кривая скоростей во входном сечении может быть представлена достаточно точно в виде отрезка прямой (рис. 4.8). [c.107]

При входе в трубу из резервуара больших размеров (5, можно принять [c.104]

Вход в трубу из резервуара (рис. 4.8). Полагая поперечное сечение резервуара значительно большим сечения трубы, с учетом данных Ю. Вейс баха и формулы (4.66). получим [c.42]

Рис. 3.7. Схемы геометрической формы местных сопротивлений а и б — входы в трубу из резервуара в — плавное сжатие струи г — сжатие потока с закругленной кромкой д — внезапное сжатие канала

Различные виды местных сопротивлений показаны на рис. 3.7. Коэффициент для входа в трубу из резервуара (рис. 3.7, а) в зависимости от rid имеет значения [c.141]

Значение коэффициента сопротивления входа в трубу из большого резервуара зависит от формы входной кромки. В случае острой входной кромки при больших числах Рейнольдса можно принимать , = 0,5. [c.147]

Величина коэффициента сопротивления входа в трубу из большого резервуара зависит от формы входной кромки (см. приложение 3). [c.155]

Эксперименты показывают, что если жидкость поступает в трубу из резервуара, размеры которого достаточно велики по сравнению с размерами трубы, и если вход в Tpj"6y плавно закруглен, так чтобы не было возмущений потока, то во входном сечении скорость во всех точках постоянна. Отсюда можно заключить, что влияние вязкости на распределение скоростей во входном сечении отсутствует. По мере продвижения жидкости вдоль трубы слои, прилегающие к стенкам, затормаживаются. Вследствие влияния вязкости образуется пограничный слой, который нарастает в направлении двин ения вплоть до конечного сечения разгонного участка, где границы слоя смыкаются за разгонным участком пограничный слой заполняет всю трубу. Для иллюстрации изложенного на фиг. 188 представлено распределение скоростей в разгонном участке по результатам измерений Никурадзе. [c.471]

Полученные в 2 результаты справедливы, однако, только в том случае, когда приведенная скорость на входе в трубу поддерживается постоянной, что требует создания вполне определенного перепада давлений в потоке для каждого режима и каждого значения приведенной длины трубы. В действительности чаще всего бывает наоборот заданной величиной является перепад давлении между входным и выходным сечениями трубы, а величины скорости, расхода и других параметров течения определяются действующим перепадом давлений и сопротивлением на рассматриваемом участке трубы. Для потока во входном сечении трубы наиболее характерной величиной, которая обычно известна или может быть легко определена, является полное давление Рх, для характеристики потока на выходе из трубы важно знать статическое давление во внешней среде или резервуаре, куда вытекает газ из трубы р . Если скорость потока в выходном сечении меньше скорости звука, то статическое давление потока, как известно, равно внешнему давлению, то есть Р2 = Ри. Если А,2 = 1, то в выходном сечении трубы р2 Ри- Наконец, при > 1 возможны также режимы, когда рг < Рв- [c.260]

Приведем пример расчета течения со скачком уплотнения внутри трубы. Пусть заданы приведенная скорость на входе в трубу X = 1,8 и общая приведенная длина трубы % = 0,6 (при обычных значениях коэффициента трения это соответствует примерно 30 калибрам трубы). Располагаемое отношение полного давления потока на входе в трубу к статическому давлению в резервуаре, куда вытекает газ из трубы, П = 3,0. [c.265]

Задвижка, полностью открытая Вход из резервуара в трубу Выход из трубы в резервуар Вход в трубу с сеткой Тс же, с обратным клапаном, Резкий поворот трубы на угол 30 То же, 45" [c.50]

Экспериментальная установка Рейнольдса (рис. 5.1, а) состояла из резервуара 2 с испытуемой жидкостью, к которому присоединена прозрачная труба 4 с краном 5 для регулирования скорости движения жидкости, а также небольшого бачка / с жидкой краской, имевшей ту же плотность, что и испытуемая жидкость. Из бачка краска по тонкой трубке 3 подводилась ко входу в трубу 4. Рейнольдс провел на этой установке многочисленные опыты, меняя скорость движения жидкости и ее температуру, [c.66]

Рассмотрим сначала истечение в атмосферу через отверстие с острой кромкой (рис. 6.32). Как и при входе в трубу, наблюдается сжатие струи за отверстием. Причиной этого является инерционность жидких частиц, двигающихся к отверстию из резервуара по радиальным направлениям. Они, стремясь по инерции сохранить направление движения, огибают кромки отверстия и образуют поверхность струи на участке сжатия. За сжатым сечением струя незначительно расширяется, а при достаточно большой скорости истечения может распадаться на отдельные капли. Если отверстие не круглое, а, например, квадратное или треугольное, то наблюдается явление инверсии струи, т. е. изменение формы ее поперечного сечения по длине. Например, струя, вытекающая из квадратного отверстия, приобретает на некотором расстоянии крестообразную форму, что объясняется действием поверхностного натяжения и инерции. [c.176]

В случае определения потери напора на входе в трубу (индекс вх ) из резервуара достаточно большого размера (рис. 22.18, б), т. е. когда и можно считать d /d i = О, из формулы (22.32) [c.295]

В действительности же при входе жидкости в трубопровод из резервуара большой емкости прос[)иль скоростей, образующийся в начале трубы, на некотором входном участке будет изменяться, принимая форму, соответствующую режиму движения при данном числе Re. Этот участок трубопровода назовем начальным. Очевидно, что сопротивление здесь всегда больше, чем при установившемся движении. [c.364]

Начало четвертого этапа характеризуется ситуацией, при которой давление у входа в трубу со стороны резервуара (р) больше, чем со стороны трубы р—Ар), жидкость из резервуара начнет втекать в трубу со скоростью и и давление в ней будет возрастать до р. При этом фронт первоначального давления х—х станет перемещаться в задвижке со скоростью распространения ударной волны. К концу этапа скорость во всей трубе равна и, а давление р. Но так как задвижка закрыта, то, начиная с конца четвертого этапа, процесс гидравлического удара начнет повторяться. При гидравлическом ударе часть энергии жидкости переходит в теплоту, поэтому с течением времени амплитуда колебаний давления Ар затухает и процесс приостанавливается. [c.67]

Пусть поток из какого-либо резервуара входит в трубу, имеющую хорошо закругленный вход (рис. 4.13), Тогда частицы жидкости на входе (за исключением очень тонкой пленки вблизи стенки) будут двигаться с одинаковой скоростью. Частицы, примыкающие к стенке, име- [c.163]

При входе в трубу через диафрагму из резервуара значительных размеров (рис. 4.41) о)з/ш1=0 и в соответствии с формулой (4.84) Н. Е. Жуковского ё = 0,611. Тогда уравнение (4.83) можно записать в виде [c.204]

Задача 2.8. Вода перетекает из напорного бака, где избыточное давление воздуха р = 0,3 МПа, в открытый резервуар по короткой трубе диаметром d = 50 мм, на которой установлен кран. Чему должен быть равен коэффициент сопротивления крана для того, чтобы расход воды составлял Q = = 8,7 л/с Высоты уровней Н = м и Я2 = 3 м. Учесть потерю напора на входе в трубу ( вх = 0,5) и на выходе из трубы (внезапное расширение). [c.37]

Задача 4.24. Вода перетекает из бака А в резервуар Б по трубе диаметром d = 25 мм, длиной /=10 м. Определить расход воды Q, если избыточное давление в баке pi = = 200 кПа высоты уровней Н = м Яг = 5 м. Режим течения считать турбулентным. Коэффициенты сопротивления принять на входе в трубу =0,5 в вентиле 2 = 4 в коленах 3 = 0,2 на трение Хт = 0,025. [c.79]

Для регулирования расхода воды, перетекающей из резервуара А в резервуар Б по короткой трубе прямоугольного поперечного сечения (Ь = 150 мм, а = 100 мм), на входе в трубу установлен затвор, открытие которого h можно изменять (рис. 4.8). [c.48]

Задача 5.9. Минеральное масло (р = 835 кг/м , v= 1,7 10" м /с) по трубопроводу I = 2S ы, d = 100 мм, трубы сварные новые) вытекает из открытого резервуара с постоянным уровнем над входом в трубу Я = 3,2 м в атмосферу. Местными сопротивлениями являются вход в трубу, вдающуюся внутрь резервуара, и открытая задвижка, разность нивелирных отметок начала и конца трубопровода Az = 1 м. [c.95]

Переход широкой трубы в узкую. При сужении потока (рис. 1.30), когда жидкость из резервуара входит в трубу, она не может сразу заполнить сечение трубы. Поэтому близ входного сечения происходят отрыв потока от стенок трубы, резкое падение давления и, как результат этого, завихрение потока. За входным отверстием поток растекается по трубе, заполняя ее сечение. Вход в узкую часть трубы сопровождается сужением потока в некотором сечении а—б, отстоящем на большее или меньшее расстояние от входного сечения. В этом сечении имеет место наибольшее падение давления потока. При известных условиях здесь может наступить явление кавитации, т. е. парообразование в жидкости. [c.63]

Четвертая фаза. Начало четвертой фазы характеризуется тем, что давление у входа в трубу со стороны резервуара нормально, т. е. равно р, а со стороны трубы — меньше нормального на Ар, т. е. равно р — Ар. Неуравновешенное состояние приведет к тому, что жидкость из резервуара начнет втекать в трубу со скоростью [c.47]

Четвертая фаза. Начало четвертой фазы характеризуется тем, что давление у входа в трубу со стороны резервуара нормальное, т. е. равно Р, а со стороны трубы — меньше нормального на АР, т. е. равно Р—АР. Неуравновешенное состояние приводит к тому, что жидкость из резервуара начинает вливаться в трубу со скоростью V, повышая давление в последней до нормального. Итак, фронт нормального давления а — а теперь перемещается в сторону задвижки. Как и прежде, скорость перемещения слоя а — а равна скорости распространения ударной волны. К концу четвертой фазы скорость во всей трубе равна V, а давление нормальное. [c.20]

Для входа в трубу из резервуара (рис. XIII.8) имеем <й2/и1 = 0 (03=0)2 и, следовательно, [c.208]

Вход в трубу из резервуара. Коэффициент сопротивления С для входа в трубу диаметром d, не имеющую закругления, зависит от расстояния /, на которое входит труба внутрь резервуара, и от толщины б стенки трубы (фиг. 72). Для тонкостенной трубы с б <С Q,Q04d при / 0,5 d коэффициент = 1 с последующим уменьшением I он также уменьшается и достигает величины С = 0,5 при I = О (конец трубы заподлицо со стенкой резервуара). Для трубы толстостенной или заканчивающейся фланцем (б > 0,05d) величина С = 0,5 независимо от / [9). [c.644]

Задача 2.18. Вода перетекает из бака А в резервуар Б по трубе длиной / = 2,5 м и диаметром rf = 25 мм, на которой установлены вентиль ( а = 3,5) и диффузор с углом а = 8° и диаметром выходного отверстия D = 75 мм. Показание ма-новакуумметра рвак=Ю кПа высота // = 2,5 м, h = 2 м. Определить расход Q с учетом всех местных сопротивлений и трения по длине (>. = 0,03). Вход в трубу без закруглений, радиус кривизны колен / = 25 мм. Взаимным влиянием сопротивлений пренебречь. [c.40]

Экспериментальная установка Рейнольдса (рис. 30, а) состояла из резервуара 1 с испытуемой жидкостью, в которому присоединена прозрачная труба 2 с краном 3 для регулирования скорости движения жидкости, а также небольшого бачка 4 с жидкой краской, из которого краска по тонкой трубке 5 подводится к входу в трубу 2. Рей-но.льдс провел на этой установке многочисленные опыты, меняя [c.59]

При входе в начальный участок трубы поток несет возмущения разнообразной природы. Это могут быть либо возмущения, пришедшие извне, например из помещения, в котором расположена всасывающая воздух труба, или из резервуара с водой, вытекающей через трубу, либо возмущения, образовавшиеся из-за неплавности входа в трубу. Последняя причина обычно бывает доминирующей. Как упоминалось выше, уже Рейнольдс в своих первых опытах заметил, что при значениях Re, еще далеких от критических, по прямолинейным струйкам краски в начальном участке трубы пробегают дискретные волны или группы волн, затухающие вниз по течению. Эти накладывающиеся на ламинарный поток возмущения по мере приближения его к критическому состоянию становятся все более интенсивными и расплывчатыми, пока, наконец, не заполнят всю область течения и поток станет полностью турбулентным. [c.525]

Что касается верхнего предела, то он до настоящего времени ие найден, и можно сомневаться в том, существует ли он вообще. Во всяком случае установлено, что, впуская жидкость в трубу из большого по сравнению с размерами трубы резервуара, в котором она нредварительно отстоялась, выполняя вход в трубу в виде плавного закругления и устраняя другие источники возмущения, можно затянуть переход ламинарного течения в турбулентное до весьма больщих чисел Рейнольдса, порядка В =50 ООО. Однако достаточно при этом самого небольшого сотрясения, изме- [c.464]

ВЫЯСНИЛ причину такого резкого изменения характера явления у критической скорости ). Вода вытекала из резервуара А (фиг. 101) по трубе В по оси трубы у входа в нее из пипетки С пускалась тонкая струйка окрашенной жидкости. При скоростях, меньших критической, эта струйка двигалась правильной тонкой осевой нитью по всей длине трубы, не смешиваясь с водою. Но когда скорость была больше критической, то струя краски сейчас же по входе в трубу В разбл-валась, окрашивала всю воду, заполнявшую трубу, и вода казалась мутной. Чтобы лучше разобрать явление, [c.149]

Шлененно д 1в.к ния в начальним участке ламинарного течения. Если давление или оба давления и относятся к поперечным сечениям трубы, лежа,цим в начальном участке, то для поддержания течения требуется на единицу длины трубы разность давлений, большая той, которая соответствует уравнению (3), так как часть давления расходуется нл сообн ение ускорения ядру течения, т. е. на увеличение кинетической энергии движущейся в трубе жидкости. При многих исследованиях это обстоятельство ие учитывалось, а иногда о нем просто забывали, и это служило причиной того, чго результаты понимались неправильно и считались противоречивыми с другими. Чтобы лучше разобраться в том, что здесь происходит, рассмотрим течение в трубе с хорошо закругленным входом, причем жидкость поступает в трубу из большого резервуара (фиг. 10). Пусть этот резервуар настолько ве шк, что скоростями в нем можно пренебречь. Обозначим давление в нем на вы-соге оси трубы через Ра 1г. Вследствие того, что здесь жидкость приходит в движение, приобретая ускорение до достижения равномерного распределения скоростей и у входа в трубу, давление в этом месте [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...