Возвращение

Как уже отмечалось, система, выведенная из состояния равновесия, и предоставленная при постоянных параметрах окружающей среды самой себе, через некоторое время вновь придет в равновесное состояние, соответствующее этим параметрам. Такое самопроизвольное (без внешнего воздействия) возвращение системы в состояние равновесия [c.10]

Теплота может быть полностью превращена в работу при непериодическом процессе при периодическом процессе, она может быть превращена в работу только частично. Непрерывное превращение теплоты в работу требует применения циклических процессов с периодическим возвращением к первоначальному состоянию. Для того чтобы получить максимальное превращение теплоты в работу, все стадии в цикле должны быть обратимы. Простейшим возможным циклом считается тот, в котором количество теплоты поглощается обратимо из единственного источника при температуре Ti. При этом теплота частично превращается в работу, а частично передается обратимо единственному теплоприемнику при температуре Та, которая обязательно должна быть меньше температуры Т . Стадии изотермического переноса теплоты могут состоять из расширения или сжатия газа при постоянной температуре с помощью сдвига фазового равновесия системы, когда температура и давление остаются постоянными, или сдвига химического равновесия газовой системы путем изменения давления [c.196]

Если же при нагреве происходят структурные изменения, сопровождающиеся уменьшением твердости (вертикаль со стрелкой на рис. 315,а или кривая на рис. 315,6), то после возвращения к исходной температуре твердость будет ниже исходной. Сопротивление этим необратимым структурным изменениям и характеризует красностойкость. [c.420]

На фазе возвращения перемещение Sa = h — s( p), а Sq и в определяются по тем же формулам, но имеют обратные знаки. [c.55]

Причем, ирн силовом замыкании высшей нары (см. рис. 2.16, а, в) и нереверсивном режиме работы (кулачок вращается только в одном нанравлении) это условие должно удовлетворяться только на фазе удаления, так как на фазе возвращения толкатель движется под действием пружины. [c.56]

Знак плюс во втором выражении берется для фазы удаления, знак минус — для фазы возвращения. [c.62]

На фазе возвращения выходное звено движется по косинусоидальному закону (см. табл. 2.10, закон №4) s,- = — s (ф) =/i/2 [1 1- os (п ф /ф )] л/г ф, [c.67]

Для расчета выбираем фазу удаления, так как на этой фазе аналог ускорения толкателя имеет большее значение фазе возвращения. Для параболического закона движения толкателя [c.69]

В табл 2.11 даны методы построения этих граф И(01) для фазы удаления, а па рнс. 2.30, а — на фазах удаления и возвращения. [c.73]

Строим график зависимости угла давления О,- от угла поворота кулачка для фаз удаления и возвращения, так как высшая пара имеет гео.метрическое замыкание. th = 90° —Yi (Yi определяется no рнс. 2.30, б). [c.73]

Углы опережения и запаздывания pi, Ра, град Номер закона движения толкателя при удалении и возвращении [c.204]

Номер закона движения толкателя при удалении и возвращении Масса толкателя т , кг [c.207]

Ход толкателя Л, м Угол удаления фу, град Угол дальнего стояния фд, град Угол возвращения ф , град Масса толкателя с роликом т , кг [c.211]

Номер закона движения толкателя при удалении н возвращении [c.224]

Фазовые углы поворота кулачка при удалении и возвращении фу = фв, град 45 45 45 45 45 60 60 60 60 60 [c.243]

Номер закона движения коромысла при удалении и возвращении Межосевое расстояние зубчатой пары мм [c.248]

Номер закона движения ведомых звеньев кулачков при удалении и возвращении [c.255]

Номер закона движения коромысла при удалении и возвращении [c.267]

Внутренняя энергия системы является функцией состояния. При возвращении рабочего тела в исходное состояние она также приобретает исходное зкаче- [c.21]

У агрев всегда вызывает снижение твердости, но если при этом не происходит структурных изменений, то это снижение твердости обратимо, т, е. при возвращении изделия к исходной температуре восстановится и прежняя твердость (на рис. 315, кривая I). [c.420]

Входны.ми параметрами являются структурная схема механизма закон движения входного и выходного звеньев максимальное неремещенне выходного звена (лиггейное h плн угловое ф) фазовые углы удаления фу, дальнего стояния фд.с, возвращения фв и ближнего стояния фо.с- [c.47]

Аналитический метод о. 1ределения основных размеров кулачко-вы. механизмов с р0Л1П 0вь м выходным зве1 ом заключается в решении уравнений (2.13) нлн (2.14) относнтельно искомых параметров при на фазе уда. ення либо на фазе удаления и возвращения. [c.57]

При геометрическом замыканнн Bbi HJ fi пары условие О дои должно выполняться как на фазе удаления, так и на фазе возвращения [c.57]

При кинематическом замыкании высшей пары с помощью рамочной формы толкателя (см. рнс. 2.16, з) необходимо выполнение следующих условии профиль кулачка должен быть очерчен выпуклой кривой постоянной ширины D = 2Ro + h фазовые углы находятся в следующей зависимости сру = фп фл.с = фв.с и гру-Ьфд.с = фп + фб.с=180° закон движения выходного звена 5у = х(ф) может быть произвольно выбран только [la фазе удаления, тогда на фазе возвращения Sb = > —х(ф), где D — HJnpHHa рамки точки касания кулачка с двумя параллельными сторонами рамки лежат на одно нормали, отстоящей от оси рамки на расстоянии, равном аналогу скорости s ., а сумма радиусов кривнзны профиля кулачка в точках касания равна ширине рамки D, [c.60]

Причем если переме-]цение центра первого ролика 5 = б (ф), то перемещение центра второго ролика будет /г —х(ф). Следовательно, на фазе удаления радиус-вектор профиля замыкающего кулачка уменьшается, а на фазе возвращения — увеличивается. [c.63]

Пример 1. Спроектировать плоский кулачковый механизм с поступательно днижущимся роликовым толкателем н силовым замыканием высшей пары по следующим входным параметрам ходу толкателя /i=40 мм, фазовым углам удале-пня (py=i02 , дальнего стояния фд = 54° и возвращения фв 144°. Закон движения выходного зво па при удалении — параболический, при возвращении — косинусоидальный, Кулачок вращается по часовой стрелке с —600 об/мин, допускаемый угол давления дои = 30° масса толкателя п7, = 120 г. [c.67]

Определяем по форм)ле (2,13) угол давления О, только на фазе удаления, так как высшая пара имеет силовое замыкание и заклинивание механизма может иронзонти только на фазе удаления (на фазе возвращения толкатель движется иод дс11ствнем пружины) [c.67]

При расчетах принять 1) масса звеньев шатуна ВС — m ql, где < =10 кг/м ползуна — тз = 0,3 mj кривошипа АВ — mi = 2 т -, 2) центр масс шатуна в точке Sj с координатол BS2=0,35S , кривошип уравновешен 3) моменты инерции относительно центров масс шатуна кривошипа 1 л = ,Ъ2>т 1 4) закон движения толкателя при удалении и возвращении — № 6 5) модуль зубчатых колес (шределять по формуле (6.1). [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...