ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение излучении из "Теория оптических систем " Такое излучение называется излучением, подчиняющимся закону Ламберта. [c.112] Площадка dQ (рис. 87) имеет одинаковую во всех направлениях яркость Lg. [c.112] Найдем поток излучения в телесном угле dQ, ограниченном внутренней полостью прямого кругового конуса с плоским углом при вершине, равным 2а, от излучающей малой площадки dQ, нормаль к которой совпадает с осью конуса (рис. 88). Примем, что излучающая площадка является идеально рассеивающей, т. е. подчиняется закону Ламберта. [c.113] Этот поток упадет на площадку dQ. [c.114] Найдем поток излучения с круговой площадки dQ на параллельную ей площадку dQ в пределах телесного угла dQ, ограниченного боковой поверхностью прямого кругового конуса с вершиной центра площадки dQ. [c.114] Обозначим плоский угол при вершине конуса 2а. Примем, что энергетическая яркость площадки dQ одинакова по всем направлениям. [c.114] Заметим, что яркости излучающей и облучаемой площадок одинаковы. [c.114] Энергетическая освещенность площадки dQ Eg — dOg/dQ = = nLe sin a. [c.114] Найдем поток излучения Фв, поступающий с элементарного излучателя (площадки dQJ на малую площадку dQj (рис. 89), при произвольной ориентации их друг относительно друга. Центры площадок лежат на оси образованной световой трубки и находятся на расстоянии I друг от друга, а нормали к площадкам с осью трубки образуют соответственно углы и ej. [c.114] Формула (194) справедлива при соблюдении закона Ламберта. [c.114] Рассмотрим частный случай, когда площадки dQi и dQj параллельны, но их нормали не совпадают (рис. 90). Из рис. 90 следует, что ei = ej = е и / = /q/ os е. [c.115] Энергетическая освещенность убывает к краю площадки пропорционально косинусу четвертой степени угла направления излучения относительно нормали к освещаемой площадке. [c.115] Если вершины телесных углов поместить в центры площадок dQi и dQa, а контур площадки dQ принять за направляющую, то значения этих телесных углов будут соответственно равны . [c.116] Площадь высекаемого этим телесным угЛом элементарного участка сферы, который можно считать прямоугольником, dQi os ei = i sin e d9/ide. [c.116] При дифференцировании уравнения закона преломления 1 sin е = а sin е получим Пх os е de = j os е de. [c.117] Этот инвариант — инвариант Штраубеля — имеет место для световой трубки с любым числом преломлений, т. е. [c.117] Инвариант Штраубеля, представленный формулами (202)—(204), имеет место при постоянстве потока излучения как при преломлении, так и при отражении. [c.117] Если световая трубка заполнена оптически однородной средой, то яркость светового пучка не изменяется [Le в формулах (191)— (194)1. [c.117] Вернуться к основной статье