Волноводное распространение лазерного излучения

В данной главе мы рассмотрим вопросы, связанные с распространением оптических волн в диэлектрических структурах (т. е. в тонких пленках и волокнах), размеры которых соизмеримы с длиной волны. Известно, что лазерный пучок с ограниченным поперечным размером расходится при распространении в однородной среде (см. гл. 2). В волноводных диэлектрических структурах при определенных условиях это расхождение отсутствует. Оптические моды в этих диэлектрических волноводах соответствуют локализованному в пространстве распространению электромагнитного излучения с поперечными размерами, определяемыми волноводом. [c.438]

Квадратичная среда обладает волноводными свойствами, распространение в ней световых волн во многом сходно с распространением света в линзовом волноводе, состоящем из последовательности собирающих линз. Модель квадратичной среды широко используется как при анализе распространения излучения через лазерные активные элементы, так и при изучении распространения света в некоторых типах оптических волокон. Однако эта модель имеет один серьезный недостаток. Как видно из (2.3.1) при больших значениях поперечных координат х и у показатель преломления становится меньше единицы и даже достигает отрицательных значений. Модель квадратичной среды будет, тем самым, иметь смысл для пучков, основная часть энергии которых концентрируется вблизи оси и не выходит за пределы области, где п>. [c.88]

Затем замеряется изменение распределения интенсивности вдоль плоскости р — п-перехода в зависимости от тока. На рис. 7.10.4 полная ширина по половинной интенсивности (полуширина) равна 12,8 мкм. На рис. 7.10.5 показаны значения полуширины для всего ТЕ-излучения и для ТЕ-излучения двух продольных мод лазерного резонатора. Эти данные показывают, что ширина области излучения продольной моды уменьшается с увеличением тока до порогового значения и остается относительно постоянной и равной 6,5 мкм при токах выше порогового. Из рисунка также видно, что ширина полной интенсивности в ТЕ-волне может служить мерой ширины распространения волноводной моды при /> 1,1 /пор. [c.282]

При мощности лазерного излучения, гораздо меньшей критической, когда Р <К(Р р)ш111, самофокусировкой можно пренебречь, излучение распространяется в среде с исходной расходимостью при Р = (Р р)ш1п самофокусировка как раз компенсирует расходимость (иногда этот случай называют режимом волноводного распространения лазерного излучения), при Р > РЙпвозникает самофокусировка. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...