Конвективное равновесное состояние

Конвективное равновесное состояние [c.161]

В конвективном равновесном состоянии энтропия постоянна и р pv. Из (6.58) имеем [c.161]

В работах [226, 610] показано, что при росте пузырька из равновесного состояния температура его стенки быстро приближается к температуре насыщения, соответствующей внешнему давлению, а влияние инерции жидкости становится пренебрежимо малой. Приближенные решения для температуры стенки пузырька даны в работах [223,609]. Окончательно не решен вопрос, каким образом следует учитывать конвективный теплообмен, связанный со сферически симметричным движением жидкости [224, 905]. [c.134]

При наложении на это равновесное состояние поля перемещений T w конвективная производная t по (12) представится выражением [c.160]

Пространственные дифференциальные операторы аппроксимировались на равномерной сетке со 2-м порядком посредством консервативной монотонной схемы (3.30). Для вычисления завихренности на стенках цилиндров строились приближенные формулы типа Вудса. В случае нестационарной постановки задач разностное решение находилось методом установления с неявной схемой типа описанной в п. 4.2.2 для температуры и завихренности и с расчетом функции тока на временных слоях по методу последовательной верхней релаксации. При стационарной постановке решение разностных задач осуществлялось с помощью релаксационного метода, изложенного в п. 4.3.2 и 5.2. Сразу отметим, что в рассмотренном диапазоне магнитных чисел Рэлея релаксационный алгоритм решения стационарных конвективных уравнений приводил к тем же результатам, что и нестационарный метод установления, адекватно реагируя на кризис равновесного состояния при Ram Ra. [c.147]

Нелинейное взаимодействие гидродинамич. Ф. необходимо учитывать вблизи критич. точки, где сильный рост равновесных крупномасштабных Ф. приводит к аномалиям наблюдаемых коэффициентов переноса, а также в неравновесных состояниях, когда система теряет гидродинамич. устойчивость. Характерными примерами являются конвективная неустойчивость и возникновение турбулентности в жидкостях и газах. Взаимодействие крупномасштабных Ф. описывается нелинейными членами в ур-ниях гидродинамики, где локальные термодинамич. величины рассматриваются как случайные переменные. [c.327]

Полученная зависимость объясняется следующим образом [16, с. 130]. При выключенном вентиляторе алитирование происходит вследствие конвективных циркуляций газа так же, как при алитировании в порошковых смесях. При этом система находится в состоянии, близком к равновесному. [c.282]

Были проведены расчеты устойчивости стационарного решения (2.1) для большого числа граничных значений давления и проницаемости, удовлетворяющих критерию малости конвективного переноса энергии по сравнению с кондуктивным. При наличии движения фаз все эти режимы устойчивы. При этом была выявлена следующая закономерность. Чем дальше равновесное положение поверхности фазового перехода X = /г, определяемое из трансцендентных соотношений (2.2), отклоняется от серединного положения в рассматриваемом геотермальном пласте, когда толщина слоя воды совпадает с толщиной слоя пара, тем устойчивее оказывается эта поверхность. Если базовое решение (2.1) соответствует состоянию покоя, то наименее устойчивая конфигурация, где реализуется в точности серединное положение поверхности раздела воды и пара, строится достаточно просто в силу того факта, что в случае вырождения движения положение этой поверхности можно задать априори. Для данного решения существует критическое значение проницаемости к = 2,5-Ю" м , разделяющее устойчивые и неустойчивые режимы покоя. При проницаемостях ниже критической решение устойчиво, а для проницаемостей выше критической - неустойчиво. [c.10]

Затем по мере снижения давления в БС расход пара через ТК будет убывать. Через 3—5 мин наступает вторая фаза аварии, характеризующаяся практическим отсутствием конвективного теплоотвода от твэлов ТК рассматриваемого ТГК. Сток тепла с ТВС будет происходить только вследствие излучения в графитовую колонну и далее теплопроводностью в ТК, охлаждаемые водой САОР. Исходная температура графита составляет 500—700° С (в зависимости от доаварийной мощности ТК), поэтому вторая стадия начинается с роста температуры твэлов. Вследствие остаточного энерговыделения в топливе, трубе ТК и графите температура системы увеличивается, достигается новое, почти равновесное состояние, в котором теплоотвод осуществляется излучением и теплопроводностью. Уровни температуры элементов системы определяются медленно падающим остаточным энерговыделением и убывающей температурой соседних графитовых колонн, каналы которых охлаждаются водой САОР. [c.151]

Планеты-гиганты принято считать газожидкими телами с конвективными оболочками, в к-рых распределеиие темп-ры близко к адиабатическому. Это заключение основано на след, данных наблюдений. По данным ИК-наблюдений, поток тепла из недр планет 01 азался равным 10 эрг/см -с (для Юпитера) и 3-10 эрг/см -е (для Сатурна), Поскольку такой поток более чем на 4 порядка превышает поток тепла за счёт молекулярной теплопроводности, то это указывает на конвективное состояние внеш. зовы или всей планеты. Юпитер, Сатурн, Уран и, возможно, Нептун обладают собств. магн. полем, к-рое, вероятно, генерируется в конвективном ядре. Эволюция орбит спутников Юпитера, Сатурна и Урана, измерения гравитац. поля Юпитера также указывают на жидкое, близкое к гидростатически равновесному, состояние планет. [c.624]

В. предыдущем изложении я старался найти параметры кондуктивно-го гигроскопического состояния и одновременно дать самостоятельное истолкование тигроскопического состояния при кондуктивном теплообмене, что затрудняется еще и тем, что при конвективном теплообмене -отличающаяся от статической динамическая изотерма тоже имеет некоторую связь с равновесными состояниями воздуха, что при кондуктивном теплообмене не имеет смысла. Введением понятия кондуктивных изотерм удалось прядать смысл гигроскопическому состоянию материала и равновесной влажности материала (при кондуктивной сушке). Необходимо указать при этих методах на необходимость и важность эмпирического определения кривой влажности материала и энергии связи. [c.13]

Уравнение влагопроводности (4.13) отражает динамику распространения поля капиллярно-влажностного потенциала, и здесь в качестве движуш,ей силы выступает его градиент. На распространение поля потенциала оказывает влияние сила тяжести, учитываемая конвективной составляю-ш,ей переноса, доля которой увеличивается с ростом влагосодержания. В нашем случае равновесное состояние наступало в результате уравновешивания поля потенциала полем силы тяжести, что также влекло за собой прекраш,ение влагопереноса. Следует отметить, что в данном эксперименте перенос именно прекраш,ался, а не становился стационарным ввиду наличия на верхней границе влагонепроницаемой пленки. Скорость распространения влажностного и потенциального полей и наступление состояния равновесия определялось как влагопроводными характеристиками грунта, так и начальным градиентом, задаваемым в данном случае посредством условия 1 рода. [c.106]

Toporo критического значения Ra, но при всяком Ram>Ra наступит кризис равновесного состояния и возникнет конвективное движение. [c.147]

Исследование конвективного теплообмена при направленной эксфильтрации с движением воздуха через нижнюю щель внутреннего остекления вверх по воздушной прослойке с удалением воздуха через верхнюю щель наружного остекления проведено при малой скорости воздушного потока (серия VI). Попытка рассматривать этот процесс прн больших скоростях потока никаких результатов не дала, так как температурный режим воздушной прослойки становится близким к равновесному состоянию вследствие прямого попадания нагретого воздуха от отопительного прибора непосредственно в воздушную прослойку. Полученные результаты при малых скоростях дают четкую картину изменения температур. Характер изменения существенно не отличается от температурного режима при других видах эксфильтрации. [c.115]

Жидкая четырехокись азота—диссоциирующая жидкость, в которой до Тс Тщ, проходит лишь первая стадия реакции диссоциации N2045=i 2N02, что позволяет для обычных условий конвективного теплообмена использовать эффективные свойства, считая состояние жидкости химически равновесным. Поэтому нами с целью обобщения опытных данных были рассмотрены расчетные зависимости, составленные для газов и капельных жидкостей, в которых тем или иным способом учитывается влияние переменных физических свойств. В частности, была произведена обработка данных по формулам [c.46]

Появление графита обедняет жидкую фазу углеродом. Прежде всего это происходит у поверхности кристалла графита, где состав жидкости приближается к равновесному Ха. Вдали жидкость вначале сохраняет исходный состав X. Создающаяся неоднородность приводит к появлению в жидкости градиентов химического потенциала углерода, и он диффундирует к растущему кристаллу. В жидкости поддерживается состояние пересыщения углеродом, и выделение грэфитв продолжается. Этому способству ют также конвективные токи. Постепенно, однако, вся жидкость приобретает состав. а. Кристаллизация графита при этом прекращается, и в сплаве устанавливается стабильное равновесие жидкости состава Х а и графита. [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...