Взаимодействие тел с потоками реальной жидкости

Полученные значения силы взаимодействия профиля решётки с потоком реальной жидкости R и величины гидравлического к. п. д. устанавливают связь между работой единичного профиля и решётки. Однако взаимное влияние профилей в решётке приводит к тому, что подъёмная сила и лобовое сопротивление профиля в решётке отличны от таковых для единичного профиля. В решётках с достаточно [c.365]

Вытесняющее действие пограничного слоя состоит в том, что через его сечения, за счет уменьшения скорости и плотности, протекает меньше реальной жидкости, чем протекало <бы идеальной, т. е. в том, что часть жидкости вытесняется за его границу во внешний поток. На рис. 15.2 представлено взаимодействие пограничного слоя с набегающим потоком, приводящее к отклонению линий тока от поверхности тела во внешний поток. Это приводит к появлению в пограничном слое вертикальной составляющей V скорости W. Из-за малой относительной толщины пограничного слоя угол наклона линий тока очень мал и, следовательно, составляющая V при обтекании плоской пластины очень мала и не сопоставима с горизонтальной составляющей и< и. Поэтому изменение количества движения жидкости в пограничном слое в направление оси у практически отсутствует. Отсюда мы приходим к важнейшему выводу теории пограничного слоя о том, что статическое давление поперек пограничного слоя не изменяется [c.272]

В примере (рис. 6.7) уравнение Бернулли позволило определить приращение давления только в одной точке обтекаемого контура. В остальных точках обтекаемого контура получить давление, действующее на тело, из уравнения Бернулли нельзя. Для определения эпюры давлений р (рнс. 6.8) надо решать общие уравнения движения жидкости с учетом ее взаимодействия с твердым телом. К сожалению, получить теоретически аэродинамические силы, особенно с учетом реальных свойств жидкости или газа (сжимаемости, вязкости) и режимов обтекания, для разных профилей сечений стержня не представляется возможным. Поэтому основную роль при определении аэродинамических сил имеют экспериментальные исследования, которые полностью подтверждают сделанный качественный вывод о том, что аэродинамические силы зависят от квадрата скорости потока. [c.237]

Модель раздельного течения представляет собой нечастый случай, при котором реальная картина газожидкостного течения воспроизводится в модели достаточно точно. Взаимодействие газового (парового) потока со стекающей пленкой жидкости, кольцевые двухфазные потоки, в которых преобладающая часть жидкости течет в виде тонкой пленки по стенке, а в ядре потока движется газ, расслоенные течения в горизонтальных каналах — это те задачи, для которых модель раздельного течения вполне уместна. В рамках этой модели уравнения сохранения записываются отдельно для газовой и жидкой фаз, при этом форма границы раздела предполагается известной (плоской или цилиндрической). Реальная картина и в этих видах течений, как правило, намного сложнее той, что принимается в модели (в ней обычно не учитывают наличие жидких капель в потоке газа, волны на межфазной поверхности), но модель раздельного течения здесь, конечно, значительно ближе к реальности, чем гомогенная. [c.17]

При исследовании силы взаимодействия профиля в решётке с потоком сначала определяется её значение для условий идеальной жидкости А, а затем для реальной R. Сопоставление этих сил позволит установить влияние вязкости. [c.363]

Полученные выше уравнения энергии гомогенной модели теплопереноса в пучках решаются также при соответствующих граничных условиях. Уравнения эллиптического типа требуют задания граничных условий по всему периметру области решения на входе 1= 1вх, на теплоизолированных стенках д1 /дп=0, на выходе дЧ /д8 =0. Для коротких ТА и относительно малых расходов теплоносителя значителен поток тепла по жидкости за счет теплопроводности, и следует учитывать тепловое взаимодействие между собственно зоной теплопередачи и областями перед входом в теплообменник и после выхода из него. Как показало решение конкретных задач, эти эффекты незначительны при номинальных режимах реальных теплообменников и должны учитываться при малых расходах и для уменьшенных моделей теплообменников. [c.202]

При переходе от идеальной жидкости к реальной необходимо учесть наличие вязкости (сил межмолекулярного взаимодействия при сдвиге) как между жидкостью и стенкой, так и между отдельными слоями жидкости. Вследствие этого эпюра скоростей в сечении потока получается неравномерной (эпюра 2, Рис. 14). [c.51]

В неклассических разделах теории устойчивости также имеется много нерешенных вопросов. Возьмем, например, теорию устойчивости упругих систем, взаимодействующих с жидкостью или газом. В настоящее время наблюдается стремление к использованию более совершенных аэродинамических подходов, стремление к получению точных решений или хотя бы весьма надежных приближенных решений на основе применения ЭВМ. На очереди стоит исследование задач с учетом пограничного слоя, турбулентных пульсаций в потоке, начальных неправильностей в оболочке, вибраций, вызываемых дополнительными внутренними факторами, и т. п. Учет дополнительных осложняющих факторов необходим, если мы желаем получить теоретические результаты, полностью согласующиеся с поведением реальных конструкций в условиях эксплуатации или эксперимента. [c.362]

В порядке иллюстрации нередко проводят аналогию со стационарным течением жидкости или газа, где тоже возникает подобное семейство преобразований за время t частица жидкости переходит из точки х в Этим и объясняется происхождение названия поток . Надо отдавать себе отчет в том, что= гидродинамическая аналогия довольно поверхностная воображаемая фазовая жидкость , текущая в фазовом пространстве, отличается от реальных сплошных сред отсутствие взаимодействия между соседними частицами. [c.156]

Приведем несколько примеров возникновения автоколебаний. Во многих случаях самовозбуждение колебаний возникает вследствие взаимодействия системы с потоком жидкости, доставляющим энергию, необходимую для поддержания колебаний системы. Так, если деревянный стержень полукруглого сечения, подвешенный на пружинах, обдувать потоком воздуха, то стержень будет совершать колебания в вертикальной плоскости, перпендикулярной к направлению потока, причем с течением времени эти колебания становятся весьма интенсивными. Такой стержень полукруглого сечения хорошо моделирует условия реальной проблемы - [c.169]

Несмотря на свою незначительную по сравнению с характерными внешними размерами потока толщину (как далее будет показано, толщииа ламинарного пограничного слоя обратно пропорциональна корню квадратному из рейнольдсова ччсла потока), пограничный слой играет основную роль в процессах динамического (сопротивление, подъемная сила и термодинамического (тепло- и массообмен) взаимодействия потока реальной жидкости илн газа с омываемым ими твердым тело.м. Так, например, диссипация механической энергии в пограничном слоена лопатках турбомашин является главной причиной вредных потерь энергии в турбинном агрегате, снижающих его коэффициент полезного действия. [c.556]

Моделируя тепловые трубы, обычно предполагают, что насыщенный пар является сухим. Однако в реальных условиях в нем всегда будут находиться капли жидкости, причина появления которых может быть различной механический заброс в результате парообразования взаимодействие движущегося потока пара с поверхностью конденсата изменение термодинамических параметров парового потока, приводящее к объемной конденсации пара организация возврата конденсата в виде дисперсной среды (например, в коаксиальных центробежных ТТ и испарительных термосифонах) искусственный заброс в паровой канал капель с целью осуществления циркуляции тенлоиосителя в паровой или жпд- [c.38]

Для оценки распределителей Я. Т. Ненько ввел некоторый критерий длины, определенный в предположении одноразмерного установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости с непрерывно убывающим вдоль пути расходом. Г. А. Петров уточнил выражение критерия длины распределителей круглого сечения, введя в него коэффициент кинетической энергии учитывающий влияние эпюры скоростей в начальном живом сечении потока. Однако этим не исчерпываются все особенности движения реального потока в дырчатых распределителях. Как уже указывалось, на потери пьезометрического напора по длине дырчатых распределителей оказывают влияние также прерывчатый отток струй через отверстия, убывание расхода вдоль пути потока и возникновение в нем вихревых сопротивлений, обусловленных взаимодействием транзитного потока с вытекающими турбулентными струями. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...