Ядерная материя

Бурное развитие физики атомного ядра приходится на вторую четверть 20-го столетия, особенно начиная с открытия нейтрона (1932). Интенсивно изучаются свойства ядерной материи. Выдвигаются и намечаются решения проблемы структуры ядра, проблемы внутриядерных взаимодействий и процессов. В этот период было открыто много новых элементарных частиц и античастиц. Атомные ядра и процессы, протекающие в них, и составляют предмет исследования ядерной физики. [c.7]

Более детальную информацию о распределении ядерного вещества можно получить из анализа упругого рассеяния нуклонов с энергией ГэВ на ядрах. Очевидно, что необходимым условием этого является существование теоретической формулы, связывающей дифференциальное сечение рассеяния с плотностью распределения ядерной материи. Несмотря на большие неопределенности теоретического анализа частиц, взаимодействующих посредством ядер-ных сил, за последнее десятилетие правдоподобная формула такого рода была получена и апробирована на опыте. Общая картина распределения ядерной материи, найденная из упругого рассеяния ядрами нуклонов с энергией 1 ГэВ, приведена на рис. 2.17. Количественное изучение кривых этого рисунка приводит к заключению, что в целом распределения протонов и нейтронов в атомных ядрах являются одинаковыми. Ядерное вещество характеризуется приблизительно постоянной плотностью внутри ядра, равной 0,17 нуклон/ферми 2,7-10 г/см , и быстрым спаданием плотности на границе ядра в пределах поверхностного слоя толщиной 2,5 ферми. [c.61]

Ядерная материя. В этой модели изучаются свойства несуществующей в природе гипотетической сплошной среды, состоящей из одинакового количества нейтронов и протонов. При этом не учитывается кулоновское взаимодействие протонов, препятствующее созданию ядер очень больших размеров. Считается, что центральные области тяжелых ядер по своим свойствам близки к ядерной материи. Область применимости модели вычисление плотности и удельной энергии связи ядерной и нейтронной материи, объяснение насыщения ядерных сил и др. [c.111]

Пусть ядро изменит свою форму, например, из сферического станет эллипсоидальным. Объем ядра не изменится (ядерная материя практически несжимаема), но поверхность увеличится. Поэтому поверхностная энергия возрастет по абсолютной величине, так что поверхностные силы будут стремиться вернуть ядро в исходное не-деформированное состояние. С другой стороны, кулоновская энер- [c.538]

Ядерное топливо — делимый ядерный материал, загружаемый в ядерный реактор для осуществления ядерной реакции. [c.340]

Теория охлаждения Н. з. в общем согласуется с данными наблюдений. Скорость охлаждения Н. з. зависит от влияния на механизмы переноса энергии и теплоёмкость её вещества сверхтекучести, сверхпроводимости, магн. поля и ряда др. свойств вещества в сверхплотном состоянии. Поэтому сопоставление теории остывания Н. з. с будущими более тонкими наблюдениями обещает стать одних из эфф. способов исследования структуры Н. з. и физ. свойств ядерной материи. [c.282]

С ПОЗИЦИЙ микроскопич. теории, ср. поле модели оболочек является аналитич. продолжением ОП в область отрицат. энергий = р, сс — 8 МэВ (при этом = 0). Наоборот, О. м. я. можно рассматривать как распространение модели оболочек в континуум. Микроскопич. теория ядра объясняет (качественно) зависимость параметров ОП от энергии нуклона А. Так. рост И о с ростом А связан с увеличением числа неупругих каналов реакции.В модели ядерной материи при малых А оси. вклад в IV вносят диаграммы типа 3(в), к-рые приводят к зависимости Уо А — р). Более слабая (почти линейная) зависимость связана с поверх- [c.435]

Зависимость (8) при Хц > 1 универсальна для ядер от Не до и (рис. 3, 4). Величина <Хп) = 0,14 я с точностью 10% одинакова для всех ядер. Постоянство (Хп) для всех изученных ядер и всех п указывает на то, Что вта- величина является универсальным параметром ядерной материи. [c.338]

ТЯЖЁЛЫХ ионов УСКОРИТЕЛИ —мощные ускорит, установки, предназначенные для получения интенсивных пучков тяжёлых ионов элементов тяжелее лития) в широком диапазоне масс и энергий. Использование пучков ускоренных тяжёлых ионов стало в кон. 20 в. осн. методом исследований в области ядерной физики. Тяжёлые ионы используются в изучении деления ядер, свойств ядер вблизи границы устойчивости, в исследовании механизма взаимодействия сложных ядерных систем, состоящих из большого числа нуклонов, в к-рых проявляются коллективные эффекты, связанные со свойствами ядерной материи. Это позволяет получать важную физ. информацию не только в области ядерной физики, но и в физике твёрдого тела, астрофизике и др. Реакции с тяжёлыми ионами дают принципиальные возможности для синтеза тяжёлых элементов, включая синтез и изучение свойств сверхтяжёлых элементов. [c.196]

Основой Я. с. является сильное взаимодействие нуклонов. Сильное взаимодействие нуклонов в ядрах отличается от взаимодействия свободных нуклонов, однако последнее -является фундаментом, на к-ром строится вся ядерная физика и теория Я. с. Это взаимодействие обладает изотопической инвариантностью. Суть её в том, что взаимодействие между 2 нейтронами, 2 протонами или между протоном и нейтроном в одинаковых квантовых состояниях одинаково. Поэтому можно говорить о взаимодействии между нуклонами, не уточняя, о каких нуклонах идёт речь (см. также Изотопическая инвариантность ядерных сил). Я. с. являются короткодействующими (радиус их действия 10 см) и обладают свойством насыщения, к-рое заключается в том, что с увеличением числа нуклонов в ядре уд. энергия связи нуклонов остаётся примерно постоянной (рис. 1). Это приводит к возможности существования ядерной материи. [c.670]

Ранее уже говорилось, что из эксперимента вытекают два важных вывода относительно свойств ядерной материи [c.41]

Принимая термодинамический коэфициент в 20%, расход ядерного материала будет около 1 г на 6000 л. с. в час (см. фиг. 90 в I томе). [c.310]

Глава 7 О ЯДЕРНОЙ МАТЕРИИ К вопросу о мезон-нуклонных взаимодействиях [c.246]

Статистическая физика—наука о самых общих свойствах макроскопических объектов, т.е. таких объектов, которые составлены из множества микроскопических частиц. Этими частицами могут быть, например, атомы или молекулы, и тогда мы имеем дело с неметаллически1Щ1 твердыми телами, жидкостями или газами. Ими могут быть электроны и ионы, составляющие плазму, или электроны и ионы, образующие металл. Свет, рассматриваемый как совокупность фотонов, или ядерная материя, рассматриваемая как совокупность нуклонов, тоже являются макроскопическими объектами и подлежат изучению методами статистической физики. [c.9]

По методам исследования различают экспериментальную и теоретическую ядерную физику. Задача теоретической ядерной физики состоит в том, чтобы объяснить и связать в единую картину известные многочисленные явления и экспериментальные факты, а также предсказать свойства ядерной материи, не открытые еще экспериментально, указать и предвычислить течение ядерных процессов, если заданы их исходные состояния. [c.7]

Свойство (3.4) не может быть обусловлено влиянием вязкости жидкости, поскольку при стационарном вращении вязкой капли, заключенной в твердую несферичную оболочку, момент инерции будет иметь твердотельное значение. Для описания свойства (3.4) в рамках коллективной модели приходится считать, что вещество ядра представляет собой смесь сверхтекучей жидкости с вязкой. Поэтому свойство (3.4) называется частичной сверхтекучестью ядерной материи. [c.90]

Модель оболочек со спариванием. В этом варианте модели оболочек остаточное взаимодействие учитывается введением сил спаривания, действующих только между нуклонами одного сорта, у которых квантовые числа п, I, / совпадают, а проекции т./ равны по абсолютной величине и противоположны по знаку. (Математический аппарат учета сил спаривания был создан Н. Н. Боголюбовым.) В этой модели хорошо объясняются (уже не феноменологическим постулированием результата, а расчетйым путем) спины и четности основных и многих низших возбужденных состояний почти всех ядер. Замечательным успехом модели со спариванием является объяснение частичной сверхтекучести ядерной материи, т. е. получение правильных значений моментов инерции ядер (см. 3, п. 3). [c.111]

Термоионные топливные элементы. Предложение Уилсона [27] о прямом преобразовании тепловой энергии в электрическзгю методом термоионной эмиссии вызвало большой интерес, так как давало возможность использовать ядерный материал либо в виде термоионного катода, либо в качестве ядерного топлива для термоэлектронных эмиттеров, изготовленных из тугоплавкого металла. [c.456]

Возможность существования К.-г. п. тесно связана с возможным спонтанным нарушением симметрии физ. вакуума в температурной квантовой хролоданамике (КХД) и с асимптотической свободой — убыванием эфф, цветового заряда с уменьшением расстояния между цветными частицами, с ростом темп-ры и/яли плотности. Т. о., в рамках КХД можно ожидать возникновения нек-рой критич. (предельной) темп-ры (плотности), выше к-рой существование ядерной материи невозможно. [c.339]

Этот красивый механизм У. ц. остаётся пока гипотезой. Аналитич. проверка Этой гипотезы (как и мн. других, см. обзоры [3, 4]) крайне затруднена, -т. к. сильная связь препятствует применению традиц. методов теоретич. физики. В теории сильных взаимодействий используются (с 1980) методы прямого численного моделирования теории поля, в частности для исследования проблемы У. ц. [4]. Разумеется, численный метод, учитывающий большое, но всё же конечное число степеней свободы, не может доказать рост кварк-антикваркового потенциала до асимптотически больших расстояний. Однако даже обнаруженный в компьютерных измерениях рост потенциала на промежуточных расстояниях (область проведённых измерений примерно до 1,5 Ф) факт нетривиальный. (На рост кварк-антикваркового потенциала на таких расстояниях указывает и анализ в рамках потенциальных моделей реально существующих в природе связанных состояний тяжёлых кварков.) Имеются также компьютерные свидетельства того, что при высокой темп-ре (ок 200 МэВ) в КХД происходит фазовый переход к деконфайнменту —состоянию вещества, в к-ром нет У. ц., а ядерная материя существует в форме кварк-глюонной плазмы. Так.ой фазовый переход может иметь важные последствия для космологии горячей стадии Вселенной. Однако физ. механизм этого фазового перехода остаётся неясным, если не считать нек-рых данных о причастности к нему конфигураций глюонного поля типа описанных выше цветных монополей. [c.214]

В физике Э. с. в. принимается наиб, широкое толкование понятия вещества как субстанЕщи, играющей роль строительного материала физ. тела протяжённая (и потому не чувствительная к форме и размерам) система частиц и полей, составляющих основу внутр. структуры тела. Такое определение охватывает наряду с обычным, состоящим из электронов и атомных ядер веществом элек-тронно-дырочную жидкость s полупроводниках, адронные системы (нейтронное вещество, пионный конденсат, кварк-глюонная плазма), системы фотонов (излучение) и элек-трон-позитроиных пар и др. С нек-рыми оговорками сюда же относится материал микроскопич. систем типа тяжёлого ядра ядерная материя) или сгустка вторичных частиц, порождённых соударением частиц высоких энергий. Особым типом вещества нужно считать вакуум (вакуумное состояние)—сложную систему виртуальных частиц. [c.506]

ЯДЕРНАЯ МАТЕРИЯ — теоретич. модель неограниченного ядерного вещества, содержащего N нейтронов и Z протонов JV- oo, Z- qo, так что A = N- -Z oo при JV/Z= onst, с выключенным кулоновским взаимодействием между протонами. Представление о Я. м. было введено с целью построения микроскопич. теории ядер атомных исходя из взаимодействия свободных нуклонов, к-рое предполагается известным. [c.655]

Новая область Я. ф. возникла в связи с созданием ускорителей тяжёлых ионов—физика ядро-ядерных взаимодействий, При изучении столкновений ядер низких и ср. энергий i jA< 10—20 МэВ) были обнаружены слияние и квазйделеиие ядер, мультифрагментация. Последнюю связывают с фазовым переходом жидкость — газ, происходящим при нагревании ядерной материи. При взаимодействии ядер ультрарелятивистских энергий ищут проявления др. гипотетич. фазовых переходов в ядерйом веществе л-конденсатный фазовый переход, переход адронной материи в кварк-глюонную плазму и др. [c.660]

Нерелятивистский потенциал Я. с. содержит неск. компонентов центральный V , тензорный Vr, спин-орбиталь-ный V[ s и квадратичный спин-орбитальньгй потенциал Наиб, важный из них—центральный — является комбинацией сильного отталкивания на малых расстояниях (т.н. отталкивательный кор) и притяжения—на больших (см. рис. к ст. Ядерная материя). Существуют модели СВ нуклонов с бесконечным ( жёстким ) кором (напр., феноменологич. потенциал Хамады—Джонстона), а также более реалистич. модели с конечным ( мягким ) кором (напр., потенциал Рейда, рис. 2). С кон. 1950-х гг. было предпринято множество попыток построения потенциала [c.670]

Ядерное топливо, содержащее только природные делящиеся нуклиды, называется первичным, а топливо, содержащее нуклиды, полученные искусственным путем, — вторичным. Основная масса природного урана и весь находящийся в природе торий (232Th) представляют собой природный ядерный материал, пригодный для воспроизводства, т. е. для получения искусственных делящихся нуклидов, или вторичного ядерного топлива . [c.81]

Феноменологическая квантовая теория РПИ, учитывающая влияние отдачи быстрой заряженной частицы, была построена Гарибяном [60.7]. Эта теория получила дальнейшее развитие в работах Зарецкого, Ломоносова и др. [77.2, 80.2 81.2], в которых рассмотрено переходное рождение пионов при столкновении быстрых нуклонов с ядерной материей и вынужденное переходное излучение и поглощение. Вопрос вынужденного переходного излучения и поглощения рассматривался также в работах [77.19, 80.16]. Количественная взаимосвязь этих явлений с эффектом появления модуляции на первоначально немодулированном пучке заряженных частиц обсуждалась в обзоре [82.10]. [c.14]

Как было показано в предыдущих разделах, в переходном излучении могут присутствовать кванты с частотами, большими, чем оптические. Поэтому можно ожидать, что квантовая теория переходного излучения изменит результаты классической теории для больших частот [60.7]. Кроме того, аппарат квантовой теории позволяет рассчитать также и другие эффекты, возникающие при переходе частиц или фотонов из одной среды в другую и не имеющие классических аналогов. В качестве такого примера в настоящем разделе рассчитана вероятность конверсии фотона в электронно-позитронную пару при падении фотона на границу среды или при выходе из нее. В работах [77.2,80.2,81.2] с помощью аналогичного аппарата исследовано переходное рождение пионных пар при столкновении быстрых нуклонов с ядерной материей и вынужденное переходное излучение и поглощение. [c.161]

В книгу включены также важнейшие работы Д. А. Киржница по фазовым переходам в теории элементарных частиц, по исследованию торможения быстрой частицы (заряда, нейтрино, магнитного мопополя) в материальной среде, по строению ядерной материи и по теории рассеяния. [c.1]

Смотреть страницы где упоминается термин Ядерная материя : [c.536] [c.536] [c.233] [c.435] [c.141] [c.197] [c.656] [c.659] [c.246] [c.248] [c.250] [c.252] [c.254] [c.256] [c.258] [c.260] [c.262] [c.264] [c.266] [c.268] [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...