Метод построения хода лучен

Направление опорного пучка определяется нормалью к фронту волны, или опорным лучом направление объектного пучка определяется средним направлением света от объекта (точечного элемента объекта), или объектным лучом. Поэтому для анализа процессов распространения опорных пучков и образования объектных удобно использовать метод построения хода лучей, как это принято в геометрической оптике. [c.13]

Рис. 3.13, Астигматический пучок лучей, рассчитанный по методу построения хода лучей

Осевые распределения потенциала реконструированных версий были пересчитаны с помош,ью метода плотности зарядов затем были определены положения кардинальных элементов и коэффициентов аберрации методом построения хода лучей и численным интегрированием. Результаты показывают, что сферический коэффициент добротности изменяется в течение трех этапов процедуры реконструкции от 0,90 до 1,11, в то время как хроматический коэффициент аберрации изменяется от 0,80 до 0,83. Итак, упрощение формы электродов не приводит к существенному возрастанию аберраций. Кроме того, такая линза обеспечивает удобное рабочее расстояние в зондирующем режиме. [c.552]

Метод построения хода лучей ) [c.185]

При конструировании оптических приборов траектории световых лучей нужно определять с гораздо большей точностью, чем та, которую дает параксиальная оптика. Для этого следует воспользоваться алгебраическим анализом, учитывающим в разложении характеристической функции члены более высокого порядка малости (см. гл. 5). Другой способ, позволяющий с помощью элементарной геометрии более точно определять траектории световых лучей состоит в последовательном применении закона преломления (или отражения) этот метод, который будет сейчас кратко изложен, называется методом построения хода лучей, он находит широкое применение на практике. [c.185]

МЕТОД ПОСТРОЕНИЯ ХОДА ЛУЧЕЙ [c.187]

Определение членов более высокого порядка чем четвертый сопряжено, за исключением простейших случаев, с очень трудоемкими математическими выкладками. Поэтому обычно алгебраический анализ проводится в рамках теории Зайделя, которая затем в случае необходимости уточняется с помощью метода построения хода лучей. [c.204]

Графическое построение хода луча через плоскопараллельную пластинку (или любую ей эквивалентную призму) методом редуцирования [c.185]

Геометрический метод определения хода лучей в особенности полезен в тех случаях, когда наперед известно, где должны быть установлены диафрагмы оптической системы и где должны лежать их изображения, которые выполняют роль зрачков и люков оптической системы. В этом случае достаточно воспользоваться одним лучом построения, который проходит через центр линзы без преломления. [c.10]

Метод хода лучей основан на построении двумерного распределения интенсивности в фокальной плоскости системы с помощью дискретных лучей, траектории которых определяются их координатами и направляющими косинусами на входном отверстии системы, а также геометрией поверхностей зеркал. При существующей точности изготовления искажения фронта волны при отражении значительно больше дифракционных пределов, поэтому фазовые соотношения между отдельными лучами в фокальной плоскости не учитываются. Таким образом, расчет по методу хода лучей ведется в рамках геометрической оптики. Важным обстоятельством для рентгеновской области спектра является то, что расчет траектории каждого луча позволяет определить точные значения локальных углов скольжения на каждом из зеркал, от которых зависят и коэффициенты отражения. Учитывая эти коэффициенты при суммировании лучей в фокальной плоскости, можно рассчитать разрешение и эффективность с точностью, не достижимой никакими аналитическими методами. Общие принципы расчета характеристик оптических систем методом хода лучей можно найти в литературе [2]. [c.169]

Аберрации вогнутых решеток подробно рассмотрены в работах [21, 74] на основе геометрической теории спектральных изображений. Общий подход основан на построении функции оптического пути и применении принципа Ферма для нахождения условий отсутствия тех или иных аберраций. В ряде работ [61, 92] развивается другой подход, эквивалентный методу хода лучей при построении изображений в оптических системах. Направляющие косинусы дифрагированного луча выражаются здесь через косинусы падающего луча и производные функции оптического [c.260]

Графический метод применим и для построения траекторий заряженных частиц, движущихся в неоднородном магнитном поле. Вышеописанные приемы пригодны и при вычерчивании хода лучей в предположении, что напряженность поля постоянна в пределах небольшого участка в радиальном направлении ( 0,01) и меняется скачкообразно от одного участка к другому. [c.26]

Далее можно анализировать Ход лучей и построение изображений графическими методами.. [c.133]

Рис, 2.3. Построение изображения и ход лучей в оптической системе микроскопа при освещении объекта отраженным светом а — по методу светлого поля I — объект 2 — конденсор 3 — выходной зрачок объектива 4 — пластинка Бека 5 — изображение объекта б — по методу темного поля 1 — объект 2 — объектив 3 — зеркало с асферической повер-х-ностью 4 — плоское кольцевое зеркало 5 — изображение объекта 6 — диафрагма. [c.37]

Рис. 2.4. Построение изображения и ход лучей в оптической системе микроскопа при методе фазового контраста

Метод построения оптического изображения позволяет во многих задачах избежать аналитического расчета хода лучей даже в случае реальных оптических систем независимо от их сложности. Объясняется это тем, что методы параксиальной лучевой оптики удовлетворительным образом позволяют почти всегда судить о положении и величине оптического изображения, а это оказывается достаточно для выяснения принципа действия и конструктивных особенностей рассматриваемого типа оптического прибора. [c.10]

Отражательные призмы развертываются в плоскопараллельную пластинку. Метод развертки состоит в последовательном построении зеркальных изображений призмы и отраженного луча. Каждое последующее изображение строится путем поворачивания предыдущего изображения вокруг проекции на чертеж отражающей грани. На фиг. 133, 134 и 135 даны примеры развертки призм и определения геометрической длины хода осевого луча в призме I. [c.247]

Для более полного ознакомления с методом построения хода лучей см., например,. 43—45]. В ряйоте [46] описан метод построения хода лучей с помощью электронных вычислительных машин, в работе [47] был предложен метод построения хода лучей, пересекающих несферические поверхности см. также [48], [c.185]

Конечно, величину [Л(Л 1 можно псносредсгвеяно вычислить методом построения хода лучей, если воспользоваться тем, что оптическая длнпа пути от Р до /V рппна оптической длине пути от Р до о. Это дает [А1Л1=[Р0]—[РЖ1. [c.193]

Из-за больших трудностей, возникающих при построении хода произволь-НЬ1Х косых лучей, иногда ограничиваются случаем косых лучей, находящихся в непосредственной близости от выбранного главного луча. Построение хода таких лучей можно осуществить с помощью упрощенных методов (см. [49, 501), сходных с методами, использованными при построении хода параксиальных лучей, и пригодных ддя определения положения сагиттальной фокальной гюверхности. [c.191]

По данным исследований, указанным в табл. 28, построен график, представленный на рис. 72, который показывает процесс отмирания бактерий под действием бактерицидных лучей. На этом графике кривая линия К дает отмирание кишечной палочки, кривая Д — бактерий дизентерии и кривая Т—бактерий брюшного тифа. Результаты исследований показывают, что ход процесса отмирания указанных бактерий идентичен, а сопротивляемость кишечной палочки воздействию бактерицидных лучей всегда выше сопротивляемости указанных -бактерий. Это позволяет сделать вывод, что для контроля метода обеззараживания воды бактерицидными лучами, как и при других методах обеззараживания (хлорирование и пр.), может применяться определение количества оставшихся в живых мшечных палочек. Соблюдение в этом отношении требований ГОСТ 2874—54 гарантирует санитарную безопасность воды в отношении кишечной патогенной микрофлоры, обладающей меньшей сопротивляемостью к бактерицидным лучам, чем кишечная палочка. [c.128]

V = f s) при этом прошла через точку в. Методом попыток устанавливаем, что если рассматривать интервал изменения скорости при езде на холостом ходу от 15 = 50,5 до = 48 км/ч, то величина замедляющей силы на графике — /2(1 ) определится точкой Л1,, соответствующей У(.р = 49,25 км/ч. Прикладывая линейку к точкам Од и Л , получаем луч Л1, В .,, к которому проведем перпендикуляр через точку 16, соответствующую скорости = 50,5 км/ч. Он проходит через точку в и пересекает ветвь кривой 17 —22, построенной при торможении, в точке 17 при 1, = 48 км/ч. В точке 16 делаем отметку Выкл., что означает сброшен ток, а в точке 17 делаем отметку Т, что означает начало торможения . Таким образом, отрезок 16—17 представляет собой отрезок касательной к кривой V = /(х) при езде на холостом ходу. Все построенные от точки 1 до точки 22 отрезки. касательных к кривой V = f(s) принимаем за самую кривую. [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...