Распределение скоростей по живому сечению

Наконец, условие неизменяемости по длине трубы характера распределения скоростей по живому сечению можно записать в виде [c.153]

Закон распределения скоростей по живому сечению такого потока весьма сложен и зависит от режима движения и формы поперечного сечения русла. Обычно течение жидкости в открытых руслах имеет турбулентный характер. Многочисленные измерения в реках и каналах показывают, что максимальная скорость потока находится не на поверхности, а на глубине, равной (0,2-т-н-0,3) к от свободной поверхности, а средняя скорость потока соответствует величине скорости на глубине, приблизительно равной 0,6/г, причем гг о (0,9н-0,95) а (0,75н-0,8) н ах- На [c.110]

Уравнение (3.10) называется уравнением Бернулли. При его выводе было принято, что скорости движения отдельных частиц жидкости в пределах живого сечения одинаковы и равны средней скорости, т. е. коэффициент неравномерности распределения скоростей по живому сечению — коэффициент Кориолиса а — был принят равным 1. Однако если учитывать неравномерность распределения скоростей по живому сечению, то уравнение (3.10) примет вид [c.36]

Распределение скоростей по живому сечению потока в трубопроводе при турбулентном режиме движения (по опытам) показано схематически на рис. 4.3, б. Для турбулентного режима нет теоретических решений распределения скоростей по сечению потока и определения потерь напора. [c.46]

За исключением ламинарного режима движения, в настоящее время нет точной аналитической зависимости, выражающей данную функцию, так как еще не установлен точный аналитический закон распределения скоростей по живому сечению. Поэтому проинтегрировать уравнение расхода в общем случае не представляется возможным. Для решения задачи используем понятие о средней скорости потока в рассматриваемом живом сечении. В соответствии с этим понятием примем, что все частицы движутся с одинаковой средней скоростью и. Тогда в уравнении (3.5) можно заменить переменную скорость и постоянной средней скоростью v. [c.70]

ПОТЕРИ НАПОРА ПО ДЛИНЕ И РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ ПО ЖИВОМУ СЕЧЕНИЮ ПРИ ЛАМИНАРНОМ РЕЖИМЕ В УСЛОВИЯХ УСТАНОВИВШЕГОСЯ ДВИЖЕНИЯ [c.109]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ ПО ЖИВОМУ СЕЧЕНИЮ ПОТОКА ПРИ ТУРБУЛЕНТНОМ РЕЖИМЕ [c.112]

МЫ получим коэффициент а, называемый коэффициентом неравномерности распределения скоростей по живому сечению потока и являющийся отношением указанных энергий. [c.126]

Таким образом, мы устанавливаем, что уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости по своему построению аналогично уравнению Бернулли для элементарной струйки. Мы как бы увеличили элементарную струйку до размеров целого потока. Новым элементом здесь являются коэффициенты а и аг, учитывающие влияние неравномерности распределения скоростей по живому сечению потока на его кинетическую энергию. [c.128]

Однако воспользоваться изложенной выше теорией на настоящей стадии ее разработки крайне затруднительно в силу неопределенности многих величин, входящих в зависимости, получаемые на основании этой теории. В частности, весьма неопределенной величиной является длина пути перемешивания. Тем не менее зависимость (211) дает возможность получить приближенное аналитическое решение задачи о распределении скоростей по живому сечению круглой трубы. [c.144]

Распределение скоростей по живому сечению трубы в условиях турбулентного режима движения изучено только экспериментально вследствие сложности процессов, происходящих в потоке, точного аналитического решения до сих пор нет. Опытами установлено следующее [c.145]

Для удельной кинетической энергии потока, вычисляемой с учетом неравномерности распределения скорости по живому сечению, получи.м выражение [c.167]

Распределение скоростей по живому сечению потока в трубопроводе при турбулентном режиме движения, установленное опытным путем, показано схематически на [c.52]

Коэффициент а учитывает неравномерность распределения скоростей по живому сечению и представляет собой отношение действительной кинетической энергии потока к энергии, подсчитанной по средней скорости его называют коэффициентом кинетической энергии, или коэффициентом Кориолиса. Если скорости во всех точках живого сечения потока одинаковы, а = 1 если же скорости неодинаковы, а > 1. Докажем это. [c.108]

Значения коэффициента кинетической энергии определяют из эпюры распределения скоростей по живому сечению. Для основных случаев движения жидкости в трубах а =— = 1,04 1,08 (см. 40). В инженерных расчетах часто принимают а 1. [c.109]

Пользуясь основным уравнением равномерного движения, можно получить законы ламинарного течения любой жидкости в круглой трубе, т. е. распределение скоростей по живому сечению, формулу для расхода и формулу для средней скорости. [c.53]

Распределение скоростей по живому сечению [c.53]

Рассмотрим две разные схемы потока, имеющего плоские живые сечения схему а (рис. 3-24), на которой изображен продольный разрез действительного потока, характеризуемого неравномерным распределением скоростей по живому сечению АВ, и с х е м у б (рис. 3-24), на которой изображен продольный разрез соответствующего расчетного (условного) потока, характеризуемого тем обстоятельством, что все частицы жидкости проходят через соответствующее живое сечение А В с одинаковой скоростью, равной средней скорости v (размеры живых сечений АВ и А В и расходы Q данных потоков считаются одинаковыми). [c.105]

Наша задача должна заключаться в количественном сопоставлении величин КЦ или КЭ, найденных для схемы а и схемы б. Другими словами, мы должны выяснить вопрос о том, как влияет неравномерность распределения скоростей по живому сечению (см. схему а) на величины КД и КЭ массы М, найденные исходя из рассмотрения схемы б. Данный вопрос будет решен, если мы найдем величины отношений [c.106]

Численные значения коэффициентов Оо и а. Можно показать [см., например, пояснения, относящиеся к формуле (3-84)], что о и а всегда больше единицы только при равномерном распределении скорости и по живому сечению, что в практике встречается очень редко, Оо и а оказываются равными единице. Чем больше неравномерность распределения скоростей по живому сечению, тем больше значения о и а. [c.108]

При помощи подкрашивания движущейся жидкости можно убедиться в том, что жидкость из центральной части потока переносится к боковым границам потока наоборот, жидкость от границ потока (с низшим содержанием кинетической энергии) переносится к центру потока. Именно в результате такого турбулентного перемешивания распределение скоростей по живому сечению в средней части потока оказывается при турбулентном движении значительно более равномерным, чем при ламинарном. [c.152]

Современные расчетные формулы для X предусматривают зависимость этого коэффициента в общем случае только от шероховатости стенок русла и от числа Рейнольдса. Величину X в случае круглых труб можно найти для турбулентного движения (так же как и для ламинарного движения см. вьппе), зная закон распределения скоростей по живому сечению. [c.159]

При рассмотрении коротких трубопроводов длина начального участка трубы (см. рис. 4-21) может быть соизмерима с длиной всей трубы. При таком положении поясненный выше расчет короткого трубопровода оказывается несколько условным, поскольку формулы равномерного движения, которыми мы пользовались выше, строго говоря, не являются справедливыми для начального участка, где имеет место особый закон распределения скоростей по живым сечениям (впрочем в некоторых случаях превышение потерь напора в пределах начального участка над потерями напора, возникающими при равномерном движении, может быть учтено коэффициентом сопро- [c.218]

Закон распределения скоростей по живому сечению такого потока весьма сложен и зависит как от режима движения, так и от формы [c.106]

Распределение скоростей по живому сечению потока, расход, потери напора [c.28]

Распределение скоростей по живому сечению потока при турбулентном движении жидкости в трубах, согласно исследованиям Прандтля, с учетом, некоторых эмпирических коэффициентов, найденных Никурадзе, характеризуется в безразмерных переменных следующими выражениями [c.56]

На начальных участках труб или каналов (см. 7.1) происходит изменение распределения кинематических параметров потока от начального их распределения (на входе) до распределения, соответствующего стабилизированному (или равномерному) движению. Распределение скоростей по живому сечению на входе близко к равномерному. На длине начального участка происходит изменение эпюры скоростей, которая асимптотически приближается к виду, характерному для полностью развитого (стабилизированного) данного режима движения. Как известно, плоская эпюра скоростей при стабилизированном ламинарном движении — парабола, а при стабилизированном турбулентном движении — логарифмическая кривая. Потери напора на начальных участках больше, чем на участках такой л<е длины данного трубопровода или русла, но при равномерном (стабилизированном) движении при ламинарном движении— приблизительно на (0,2ч-0,4)у 2 , а при турбулентном— приблизительно на (0,1- 1,5) v 2g в зависимости от интенсивности турбулентности на входе. [c.186]

Эиюра распределения скоростей по живому сечению грунтового потока в отличие от наземных потоков имеет вид прямоугольника. Поэтому в грунтовом плавно изменяющемся потоке средняя скорость фильтрации у в живом сечении равна скорости и [c.298]

В данном разделе курса рассматривается установивщееся неравномерное течение воды в открытых руслах в условиях плавно изменяющегося движения. Формулировка неравномерного движения была дана выще. Из нее следует, что движение жидкости будет неравномерным, когда по длине потока изменяется живое сечение и средняя скорость или при неизменном живом сечении изменяются величины и распределение скоростей по живому сечению. [c.90]

Исследуем характер распределения скоростей по живому сечению. Рассмотрим горизонтальную круглую цилиндрическую трубу, радиусом г (рис. 93), в которой сечениями I—I и //—II выделен отсек движущейся жидкости AB D длиной I. Давление в центрах тяжести живых сечений I—/ и И—II обозначим р. и р2. Внутри отсека AB D выделим жидкостный цилиндр abed и составим для него уравнение равновесия относительно оси трубы [c.139]

Для установившегося плаВ Но изменяющегося движения среднее значение коэффициента неравномерности а принимается равным 1,05—1,1. Под плавно изменяющимся понимают установивцтееся движение жидкости, близкое к параллельно-струйному. Если скорости движения отдельных частиц жидкости в пределах живого сечения принять одинаковыми и равными средней скорости, то коэффициент неравномерности распределения скоростей по живому сечению равен 1. [c.31]

В случае ламинарного движения, получив выражение, аналогичное (4-61), имели возможность вынести за интеграл величину г (как величину постоянную для данной жидкости). При этом уравнение (4-61) легко решалось. В случае турбулентного движения величина Г т зависит от обстоятельств движения, которые различны для разных величин г. Поэтому для турбулентного движения уравнение (4-61) может быть решено только приближенно в результате использования дополнительных допущений и гипотез. Такая задача была решена Л. Прандглем, причем им был получен логарифмический закон распределения скоростей по живому сечению круглоцилиндрической напорной трубы. Эту же задачу решали и другие исследователи (Карман, Тейлор, А. Н. Патрашев и др.). [c.154]

Поскольку распределение скоростей по живому сечению при неустановившемся движении, строго говоря, не соответствует распределению сгсоростей при установившемся движении со средней скоростью у, выражение для пиер- [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...