Однородные магнитные поля

Задача 884. В магнетроне электрон массой т, вылетающий из цилиндрического провода радиусом а с начальной скоростью v , перпендикулярной поверхности провода, движется далее в однородном магнитном поле напряженностью Я, параллельной оси провода. Сила, действующая на электрон в магнитном поле, F =---(vxH). [c.319]

Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы. Действие магнитного поля на проводник с током означает, что магнитное поле действует на движущиеся электрические заряды. Найдем силу, действующую на электрический заряд q при его движении в однородном магнитном поле с индукцией В. [c.180]

Период обращения частицы в однородном магнитном поле равен 2лг 2лт [c.181]

Движение заряженных частиц в магнитном поле. В однородном магнитном поле на заряженную частицу, движущуюся со скоростью V перпендикулярно линиям индукции магнитного поля, действует сила F , постоянная по модулю и направленная перпендикулярно вектору скорости и (рис. 187). В вакууме под действием силы Лоренца частица приобретает центростремительное ускорение [c.181]

Магнитный поток. Для плоского контура, расположенного в однородном магнитном поле (рис. 194), магнитным потоком Ф через поверхность площадью S называют величину, равную произведению модуля вектора магнитной индукции В на площадь S и на косинус угла а между вектором В и нормалью к поверхности [c.187]

Для однородного магнитного поля на основании уравнения [c.188]

С какой силой действует однородное магнитное поле с индукцией 2,5 Тл на проводник длиной 50 см, расположенный под углом 30 к вектору индукции, при силе тока в проводнике 0,5 А [c.212]

Чему равен магнитный поток однородного магнитного поля, создаваемый электромагнитом, если индукция магнитного поля 0,5 Тл, а площадь поперечного сечения электромагнита 100 см [c.212]

Вычислите радиус окружности, по которой будет двигаться электрон в однородном магнитном поле с индукцией 10 " Тл, если вектор скорости электрона направлен перпендикулярно вектору индукции, а модуль скорости равен 10 м/с. [c.212]

С каким периодом будет обращаться протон в однородном магнитном поле с индукцией 1 Тл при значениях скорости, значительно меньших скорости света [c.212]

Виток провода площадью 2,5-10 м вращается с частотой 5 с в однородном магнитном поле с индукцией 1,1 Тл. Определите амплитуду колебаний ЭДС индукции в витке. [c.295]

С какой частотой должен вращаться виток провода в однородном магнитном поле с индукцией 1,2 Тл, чтобы амплитуда колебаний ЭДС индукции в нем была 1 В Площадь витка 2,5-10" м . [c.295]

Обратная связь 235 Однородное магнитное поле 176 [c.362]

Представим себе пучок заряженных частиц, попадающих в ту часть пространства, где действует однородное магнитное поле с индукцией В, направленной перпендикулярно к движению пучка. Частицы будут отклоняться, и радиусы кривизны их траекторий можно определить из соотношения Вр = /q)Mvt, где vt — составляющая их скорости в плоскости, перпендикулярной к В. Если мы исследуем пучок в какой-то момент, например после поворота на 180°, то обнаружим, что он рассеялся в плоскости движения (т. е. в плоскости чертежа на рис. 4.11), потому что у разных частиц с разными массами и скоростями будут различны и радиусы кривизны траекторий. [c.128]

На принципе поворота в однородном магнитном поле основано действие селектора импульсов — прибора, в котором образуется пучок частиц с почти одинаковыми импульсами при условии, что одинаковы заряды q всех частиц. [c.128]

Отклонение пучка электронов магнитным полем. Отклонение пучка электронов в электронно-лучевой трубке может производиться как магнитным, так и электростатическим полем. Пусть пучок электронов, имеющих энергию П , поступает в область, где существует поперечное однородное магнитное поле с индукцией В (краевыми эффектами пренебрегаем). [c.133]

Эта система описывает движение заряженной частицы в однородном магнитном поле, направленном вдоль оси г. Помножим второе из уравнений (118) на —/ и прибавим к первому. Мы получим [c.143]

Рассмотрим более подробно вопрос о центральных и нецентральных силах. При рассмотрении сил, действующих между двумя частицами, следует различать две возможности 1) частицы обладают только теми координатами, которые определяют их положение 2) одна или обе частицы обладают физическими осями вращения. В первом случае речь может идти только о центральной силе, тогда как во втором случае, если мы говорим частица движется от Л к В — этого, однако, недостаточно и мы должны еще указать, что ось закреплена относительно чего-то в том же направлении. Магнит в виде стержня обладает физически различимой осью если мы будем двигать целиком весь магнит по замкнутому пути в однородном магнитном поле, то, перемещая магнит, мы или совершим определенную работу, или не совершим ее совсем. Если расположение магнита и ориентировка в начале и в конце будут одинаковы, то никакой работы мы не совершим. Если же расположение будет тем же самым, но ориентировка другой, то будет совершена определенная работа (при этом работа может иметь как положительный, так и отрицательный знак). [c.162]

Период обращения ионов в масс-спектрометре ). Принцип действия масс-спектрометра основан на том, что циклотронная частота спирального движения в однородном магнитном поле не зависит от начальной скорости иона. На практике специальное устройство создает короткий импульс ионов и с помощью электронного приспособления измеряется время, в течение которого ионы этого импульса совершают один или большее число оборотов. [c.177]

Сила, зависящая от скорости точки. Примером силы, зависящей по величине и направлению только от скорости точки, может служить сила, действующая со стороны однородного магнитного поля на частицу, несущую электрический заряд (лоренцева сила). Если напряжение магнитного поля обозначить через Н, скорость частицы через V, а электрический заряд через е, то действующая на движущуюся частицу сила будет определяться по величине и направлению формулой [c.29]

Пример 82. Определить траекторию наэлектризованной частицы массы т и заряда е в однородном магнитном поле напряженности Н, если сила взаимодействия частицы и поля равна ev X И, где v — скорость частицы. Основное уравнение движения имеет вид [c.37]

Пример 102. Колебания магнитно ) стрелки в однородном магнитном поле. Поместим п однородное маг,п)тное поле. элементарный магнитный диполь, т е. воображаемый магнит, магнитные массы которого - -т и —т сосредоточены в его концах, отстоящих друг о г [c.178]

Предположим, что частица с зарядом е движется в однородном магнитном поле, созданном находящимися на бесконечности источниками в системе отсчета, в которой эти источники покоятся, будем иметь [c.470]

На рис. 48 показана схема р-спектрометра, использованного советскими физиками А. И. Алихановым и др. для измерения энергетического спектра позитронов, испускаемых Ra и Th (С + С")-В этом приборе позитроны (или электроны), испускаемые источником И, проходят через отверстие в подвижной диафрагме Д, фокусируются однородным магнитным полем ( перпендикулярным плоскости чертежа) и регистрируются двумя счетчиками l и s, включенными в схему совпадений. [c.141]

Электрон движется в однородном магнитном поле. Найти решение уравнений движения в цилиндрических координатах. [c.38]

Двухпроводная идеально проводящая линия, расположенная в горизонтальной плоскости, подключена к источнику ЭДС. Вдоль линии может двигаться проводящая перемычка. Вся система находится в однородном магнитном поле. Найти решение уравнений Лагранжа. [c.92]

Два разноименных заряда движутся в постоянном однородном магнитном поле. Потенциальная энергия взаимодействия" [c.100]

Здесь т —орт, направленный по касательной к силовой линии магнитного поля, орт тг направлен по главной нормали к силовой линии, р —радиус кривизны, s — расстояние, отсчитываемое вдоль силовой линии. Уравнение силовой линии dr/ds= B(r)/fl(r). В однородном магнитном поле частица движется по винтовой линии,, ось которой параллельна вектору В. Скорость частицы r=Vj -fsT. [c.179]

После открытия эффекта Мейснера было найдено, что при достижении магнитным полем критического значения намагниченность также резко изменяется от величины (—H/Av ) до нуля. Кроме того, было установлено, что величину критического поля гораздо удобнее определять не по скачкообразному изменению сопротивления, а по изменению намагниченности. Намагниченность образца можно, например, измерять, помещая ого в длинную катушку, присоединенную к баллистическому гальванометру и находящуюся в постоянном однородном магнитном поле. При быстром удалении образца из катушки гальванометр дает отброс, пропорциональный полному магнитному моменту образца. Этот метод в настоящее время является одним из наиболее распространенных. [c.614]

Частица массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное магнитное поле напряжения Я со скоростью Vq, псрпендикулярной направлению напряжения поля. Определить траекторию дальнейшего двилщния частицы, зная, что на частицу действует сила F = — (г X Я). [c.212]

Сила F перпендикулярна плоскости векторов // и и. Она не производит работы, но меняет направление скорости частицы. При этом в однородном магнитном поле Н = onst действуют постоянное центростремительное ускорение и сила mv jг = = (M )qvH. [c.79]

Последнее выражение показывает, что период обращония частицы в однородном магнитном поле при постоянной массе не зависит от скорости v и радиуса г траектории ее движения. Этот факт используется, например, в ускорителе заряженных частиц — циклотроне. [c.181]

Рассмотрим прямоугольный контур в однородном магнитном поле, вектор индукции В которого перпендикулярен плоскости контура. Если провод скользит с постоянной скоростью V по двум проводникам контура (рис. 196), то за время At площадь контура изменяется на величину AS——luAt, а магнитый поток через контур — на [c.189]

Виток в однородиок магнитном поле. Для выяснения принципа действия генератора переменного тока рассмотрим сначала, что происходит при вращении витка провода в однородном магнитном поле. [c.237]

Рис. 4.8. Положительный заряд q, движущийся с начальной скоростью v, перпендикулярной к индукции В однородного магнитного поля, описывает окружность радиусом о — MvlqB с постоянной скоростью v.

Рис. 4.9. Положительный заряд q описывает в однородном магнитном пола инду .-цней В спираль с постоянным шагом. При этом те. параллельная В составляк щая

Рис. 4.13. Схема, показывающая подробности фокусировки в селекторе скоростей с поворотом пучка на 180. / — траектория частицы, входящей под углом 0=0 2—траектория частицы, входящей под углом вч О а—центр кривизны траектории частицы, входящей при 0эЬО. 2р(1 — OS ejxpB. (На рис. 4.11—4.13 У —область однородного магнитного поля вектор В перпендикулярен к плоскости рисунка //—область, где индукция магнитного

Заряжённые частицы в однородном магнитном поле. Электрон и протон ускоряются электрическим полем напряженностью в 1 СГСЭг/см, дей- ствующим на протяжении 10 см затем они попадают в однородное магнитное тюле с индукцией 10 Гв, действующее в плоскости, перпендикулярной к электрическому полю. [c.132]

Рис. 13.5. Частица со скоростью V, перпендикулярной к однородному магнитному полю, совершает движение по окружности радиусом р = p lQB.

Пучок ионов, пройдя через диафрагму Д, подвергается действию второго однородного мапцгпкл о поля с индукцией В , направленного перпендикулярно плоскости чертежа. В однородном магнитном поле ионы описывают круговые траектории с радиусом кривизны [c.59]

L (x) = — 0)2x2 в слабом однородном магнитном поле с индукци-eii В [104]. [c.280]

Удобство этой точки зрения заключается в возможности применения к сверхпроводникам обычных магнитостатических уравнений. Для веществ, обладающих столь большой диама1 нптной восприимчивостью, как сверхпроводники, магнитные свойства должны сильно зависеть от их формы. На фиг. 3 показано распределение ноля на поверхности сверхпроводящих цилиндра и шара, которые были помещены в первоначально однородное магнитное поле. Простое соотношение наблюдается лишь у образца в форме длинного цилиндра с осью, параллельной полю в этих условиях иоле на всей поверхности образца (за исключением участков, непосредственно примыкающих к концам) равно приложенному вненхпему нолю. [c.613]

Интересное решение получается для аксиально-симметричного тела, вращающегося вокруг своей оси виервые этот случай был рассмотрен Беккером с сотрудниками [47] на основе ускорительной теории. Если система начинает вращаться без тока, то решение Беккера совпадает с тем, которое получается пз теории Лондона ([13], стр. 78). Мы уже отмечали, что теория Лондона отбирает единственное решение из целого класса решений, допустимых теорией ускорения. Из этого решения вытекает, что почти все электроны следуют за движением положительных ионов, так что внутри сверхпроводника TOii отсутствует. Электроны, расположенные вблизи поверхности в области порядка г [убины проникновения поля, двигаются вдоль поверхности, давая некоторый ток. Этот ток как раз таков, чтобы образовать внутри тела однородное магнитное поле, величина которого определяется из равенства соответствующей ларморов-ской частоты частоте вращения [c.698]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...