Атом в однородном магнитном поле

Атом в однородном магнитном поле [c.218]

Однако однородное магнитное поле не в состоянии само по себе изменить угол между направлениями индукции магнитного поля и магнитного момента атома. В однородном магнитном поле не возникает также никаких сил, действующих на атом в [c.92]

Если ион (или атом) находится в однородном магнитном поле, то описывающий его гамильтониан претерпевает следующие основные изменения ). [c.261]

Атом водорода помещен в слабое однородное магнитное поле с напряженностью Н. Найдите расщепление второго уровня. [c.179]

Рассмотрим движение заряженной материальной точки в поле притяжения центральной силы при условии, что имеется слабое однородное магнитное поле с индукцией В (например, электрон движется в поле кулоновского притяжения к ядру, а атом находится в магнитном поле). Функцию Гамильтона в цилиндрических координатах для этого случая можно записать, пользуясь примером 22.3 [c.199]

Если излучающий атом находится в сильном электрическом однородном поле, то термы расщепляются и структура спектральной линии становится сложной. Общая ширина контура такой линии пропорциональна напряженности поля — в этом состоит внешний эффект Штарка. Явление расщепления термов имеет место и в магнитном поле — это эффект Зеемана . [c.16]

В-третьих, можно рассматривать магнитное взаимодействие неспаренного электрона с ядерным спином /, не относящимся к тому же атому. Если расстояние Н ядерного спина I от атома велико по сравнению с размерами решетки, то поле Щ, созданное ядерным моментом у%1 в месте расположения атома, можно считать однородным. Тогда выражение для электронно-ядерного взаимодействия получается путем замены Н на в зеемановском тензорном взаимодействии рН- -8. Если, с другой стороны, электронная волновая функция ф в месте расположения ядерного спина I имеет отличные от нуля значения, то при расчете сверхтонкого взаимодействия нужна некоторая осмотрительность, чтобы избежать ложных неопределенностей. Для одного неспаренного электрона с замороженным орбитальным моментом это взаимодействие определяется выражением [c.185]

Движение магнитного момента в магнитном поле. Из курса электричества и магнетизма известно, что в однородном магнитном поле с магнитной индукцией В атом с постоянным магнитным моментом совершает, подобно гироскопу, прецессионное движение вокруг направления индукции магнитного поля, называемое ларморовой прецессией. Для орбитального движения электрона круговая частота прецессии (ларморова частота) равна [c.92]

УпоАГЯнутая н<есткость)> должна быть квантовы.м эффектом. Можно в весьма общей форме показать, что классическая система ][е обладает диамагнетизмом (теорема ван-Лёффена). Хороню известное следствие квантовой теории заключается в том, что атом или молекулы имеют в однородном поле диамагнитный момент, пронорциональный квадрату радиуса орбиты. Сильный диамагнетизм сверхпроводников, несомненно, связан с большой размазанностью волновой функции. В этом случае диамагнетизм настолько велик, что внутри образца магнитное поле падает до нуля. [c.703]

При помощи Р. м. впервые наблюдался ядеркый магнитный резонанс в нейтральных молекулярных пучках, при атом радиочастотное магя. поле вызывало резонансную переориентацию магн. моментов молекул. Пучок молекул, выходящий из источника О, отклоняется неоднородным магн. полем (магнит А яа рис.), а затем фокусируется на детектор D неоднородным полем с градиентом противоположного знака (магнит В). Поля подбирают так, чтобы молекулы попадали на детектор независимо от их скорости. В зазоре магнита С, создающего однородное магн. поле Щ, помещают проволочную петлю, соединённую с радиочастотным генератором и создающую поле Н . В результате переориентации магн. моментов нарушается условие фокусировки и уменьшается число молекул, попадающих на детектор. Резонанс наблюдают по изменению интенсивности пучка на детекторе при изменении напряжённости ноля Hq цли частоты генератора . [c.192]

Б классической теории Лоренца атомгл рассматриваются как гармонические осцилляторы, в которых электроны в простейшем случае осциллируют с частотой u),,. Рассмотрим монохроматическую электромагнитнз ю волну с длиной много большей, чем размеры атома, так что в объеме атома поле можно считать однородным. Допустим, эта волна падает на лоренцевский атом в единственным электроном. Мы пренебрежем аффектами, обуслов> ленными магнитным полем поскольку величина силы, с которой оно действует на электрон, в vie раз меньше силы воздействия i a электрон электрического поля. Пусть электрическое поле задано [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...