Системы тонких линз

Системы тонких линз [c.226]

Ахроматизацию фокусного расстояния можно получить с помощью уже одной толстой линзы (см. задачу 2). Однако этот способ не имеет практического значения. Практически более важной является монохроматизация тонкой линзы или системы тонких линз. [c.108]

Мы получили, что оптическая сила системы из двух тонких линз равна сумме оптических сил этих линз. [c.294]

Тонкая линза как система двух центрированных поверхностей представляет простейшую оптическую систему, дающую довольно несовершенное изображение. В большинстве случаев мы прибегаем к построению более сложных систем, характеризующихся наличием большого числа преломляющих поверхностей и не ограниченных требованием близости этих поверхностей (тонкости линзы). Однако даже простые тонкие линзы имеют очень большое значение на практике, главным образом в качестве очковых стекол. В громадном большинстве случаев очки представляют собой просто тонкие линзы. [c.293]

В системе из двух тонких линз в воздухе [c.321]

Любая оптич. система указанного выше класса может быть разбита на простейшие элементы всего двух типов — тонкие линзы и участки однородной среды. Матрица тонкой линзы с фокусным расстоянием / имеет элементы А = В — i, В = О, С — —1// матрица участка длиной I однородной среды с показателем преломления п состоит из элементов А = = 1, С о, В = lin. Участок линзоподобной среды, т. е. среды, показатель преломления к-рой меняется как и = в + - - у ), может быть представлен в виде [c.73]

Иногда приходится повторить этот процесс три-четыре раза, причем обычно после второго раза элементы системы бесконечно тонких линз, т, е. % и Л, не приходится изменять вовсе. [c.249]

Отметим еще некоторые свойства бесконечно тонких линз при составлении конструкции оптической системы.. При S, = оо имеем следующие значения пяти сумм Зейделя. [c.580]

Вопросы, связанные с интегральными преобразованиями комплексной амплитуды на участках пустого пространства или однородной среды, наконец исчерпались. В сложных оптических системах между такими участками обычно располагаются элементы, прохождение которых сопровождается не интегральными, а чисто алгебраическими преобразованиями либо распределения комплексной амплитуды по сечению пучка. Либо состояния поляризации излучения, либо и того, и другого. Типичными и в то же время важнейшими элементами подобного рода являются тонкие линзы включение их в рассмотрение позволяет описать все [c.17]

Рассмотрим теперь законы распространения световых пучков этих двух семейств через произвольные оптические системы, которые можно разбить на участки пустого пространства или однородной среды, тонкие линзы и слои линзоподобной среды. Напомним, что такие системы обладают действительными волновыми матрицами (см. 1.1). [c.36]

Можно поставить задачу ахроматизации системы из двух тонких линз, соприкасающихся друг с другом. [c.190]

Одним из подобных элементов может явиться тонкая линза, размещаемая вблизи материальной диафрагмы однако введение такой линзы всегда будет связано с введением некоторой дополнительной оптической силы, что может повлиять и на другие аберрации системы. [c.351]

Завершая рассмотрение двухлинзовых систем, следует остановиться на компенсационных системах, составленных из двух тонких линз, расположенных на некотором конечном расстоянии друг от друга. [c.389]

Ранее было установлено, что астигматизм тонких линз, совмещенных с плоскостью материальной диафрагмы, не должен зависеть от формы линз (их прогиба) и будет оставаться постоянным, что позволяет воспользоваться прогибом таких линз для устранения комы всей системы. [c.390]

Известно, что исправление астигматизма у тонких линз наблюдается при двух различных прогибах поэтому должны существовать и две различные двухлинзовые системы с исправленным астигматизмом. [c.390]

Общее число трехлинзовых систем, корригированных на астигматизм, кому и кривизну поверхности изображения, достигает 44. В это число не вошли трехлинзовые системы компенсационных типов, составляемые из тонких линз. [c.415]

Перейдем к рассмотрению компенсационных схем из трех тонких линз. Наиболее типичной системой такого рода является объектив типа триплет, состоящий из двух положительных линз, между которыми расположена третья, отрицательная линза. [c.415]

Рассматривая компенсационные системы, построенные из двух тонких линз, мы видели, что даже при фиксированном положении диафрагмы в подобных системах возможно устранение трех аберраций — астигматизма, комы и кривизны поверхности изображения. Поэтому при использовании системы из двух тонких 422 [c.422]

Для системы, состоящей из m бесконечно тонких линз, хроматизм положения для случая О вычисляется по формуле [c.157]

В приближении тонких линз найти параметры оптической системы. Определить увеличение. [c.145]

Суммирование распространяется по всем Р поверхностям. В случае, когда система разбивается па компоненты, состоящие из бесконечно тонких линз, то в каждом таком компоненте высоты й равны между собой, и поэтому могут быть вынесены за знак суммы. Например, для г-го компонента [c.162]

Тогда для системы, состояш,ей из т бесконечно тонких линз, из (128) следует [c.164]

Фокусное расстояние системы из двух тонких линз, находящихся на расстоянии I друг от друга, в соответствии с (7.18) определяется выражением [c.358]

Доказательство проведем методом математической индукции. Для этого установим, что формула (2.7) правильно описывает преобразование амплитуды пучка простейшими гауссовыми элементами, такими как участок свободного пространства, тонкая линза, сферическое зеркало. Затем покажем, что если формула (2.7) справедлива для двух оптических систем с лучевыми матрицами М, и М2 расположенными друг за другом, то она справедлива для объединенной системы с матрицей М равной произведению матриц М2 М,. Тем самым мы докажем, что формула (2.7) справедлива для любой, сколь угодно сложной, оптической системы, образованной участками свободного пространства, линзами, сферическими зеркалами. [c.122]

Как показано в приложении А, лучевая матрица произвольной сложной оптической системы, состоящей из тонких линз и промежутков между ними, равна произведению последовательно взятых матриц составляющих элементов. При этом матрица тонкой линзы с фокусом / имеет вид [c.29]

Учитывая, что любую идеальную оптическую систему можно представить в виде последовательно расположенных тонких линз и однородных пространств, можно записать закон преобразования комплексного параметра пучка сложной оптической системой [19] [c.102]

Пусть такой объект (транспарант), расположенный в произвольной плоскости (хоУо ) и характеризующийся комплексной функцией амплитудного пропускания ТХхо, j o), освещается плоской монохроматической волной с единичной амплитудой, распространяющейся вдоль оси г, а изображающая система (тонкая линза) ( рмирует в некоторой плоскости (ху) изображение этого объекта (рис. 1). [c.13]

Нетрудно убедиться, что почти любую сложную резонаторную полость можно при анализе геометрооптических и волновых свойств заменить последовательностью тонких линз, замыкаемых с обеих сторон. концевыми зеркалами (рис. 5.1). Каждый внутренний оптический элемент полости может быть адекватно заменен тонкой линзой или системой тонких линз, обладающей соответствующей оптической силой и апертурой. При этом эквивалентная схема (рис. 5.1) может оказаться астигма-тичной. [c.115]

Как следует из вышеизложенного, в первом случае система себя ведет так, будто в месте расположения второй главной плоскости имеется тонкая линза. Второй случай апалогичси случаю, когда в месте первой 1 ляпио11 плоскости расположена тонкая лип 5а. [c.184]

Число К. т. о. с. в общем случае равно четырём. В пек-рых частных случаях их число умеиьпгается напр., в бесконечно топкой линзе или в системе из бесконечно тонких линз, разделенных бесконечно малыми воздушными промежутками, обе гл, плоскости сливаются в одну. Оптич. системы, содержащие одну отражающую поверхность, обладают только одной гл. плоскостью и одним фокусом, т. к. лучи, падающие па систему, могут распространяться только в одном направлен он (навстречу отражающей поверхностп). У телескокнч. системы К. т. о. с. находятся на бесконечности, и поэтому построение изображения с их помощью неноз-можно. В этом случае можно разбить телескопич. си-сте.му на 2 части любым способом (напр., на объектив TI окуляр) и построить изображение любой точки пространства объектов в отдельности для каждой части. [c.242]

В отличие от упомянутых выше авторов, мы считаем целесообразным уже в данной стадии расчета переход к системе с линзами конечной толщины. Действительно, дальнейшее выполнение расчета по формулам для бесконечно тонких систем не упрощает задачу. Основное, наиболее важное для практики, свойство бесконечно тонких компонентов, а именно возможность определения сумм Зейделя для отдельных компонентов, остается в силе и для линз с конечными толщинами, если пользоваться изложенным в 110, гл. VI ] методом перехода к толстым линзам с сохранением величии ft. При этом положения линз конечной толщины выбираются таким образом, чтобы высоты пересечения параксиальных лучей с главными плоскостями этих линз равнялись высотам пересечения этих же лучей с соответствующими бесконечно тонкими компонентами. Толщины линз могут быть вычислены уже сейчас, когда известны оптические силы ф , относительное отверстие системы, ее поле з рения и величины а у,,. Конечно, такой расчет может быть только приближенным, так как заранее точно неизвестно, как будут виньетироваться наклонные пучки но в первом приближении достаточно и грубого знания этих толщин кроме того, здесь может помочь и знание известных уже объективов подобного типа. [c.245]

При переходе к системе из толстых линз сохраним прежние буквенные обозначения и нумерацию величин, относящихся к бесконечно тонким лиизам, напишем индексы римскими цифрами все величины, относящиеся к линзам конечной толщины, будем обозначать теми же буквами, что и для тонких линз, но будем нумеровать их по порядку преломляющих поверхностей и обозначать номера арабскими цифрами. [c.245]

В начале 70-х годов Бентон изобрел радужную голограмму— тонкую или плоскую голограмму, наблюдаемую в бело-м свете [1]. Радужные голограммы представляют собой особый вид голограмм, в которых для уменьшения требований к когерентности восстанавливающего источника исключается параллакс в одном направлении. Поскольку при восстановлении этой голограммы используется весь спектр белого света, а не узкая полоса, голограмма может быть очень яркой и восстанавливаться с помощью обычных бытовых ламп. Бентоном разработан двухступенчатый процесс получения радужной голограммы. Позже разработаны одноступенчатые процессы получения радужных голограмм [2—4]. Оптические схемы записи радужных голограмм (двухступенчатые и одноступенчатые) включают в себя узкие длинные щели и системы широкоугольных линз, формирующих изображения объекта и щелей. [c.42]

Ахроматизация системы из тонких линз в воздухе. Хроматизм плоскопараллельной пяастинки [c.188]

Устранение этих трех аберраций возможно и для системы из двух тонких линз с введением в них для исправления сферической аберрации нормальных склеек (в классическом объективе Петцваля обе склейки заменены расклейками, что, как уже излагалось, может способствовать исправлению высших порядков сферической аберрации). Поэтому схему объектива Петцваля можно зашифровать в виде [c.428]

Снстемд то жих лннз. Матрица (23.36а) преобразует параметры луна, входящего, в тонкую линзу, в параметры выходящего луча. Распространение луча до тонкой линзы и после нее описывается передаточными матрицами Т вида (22.11). Если имеются, например, две линзы, то матрица преобразования луча от входа в первую линзу до выхода из второй равна произведению матриц, описывающих преобразование луча в линзах, и матрицы Г, описывающей распространение луча между линзами, взятыми справа налево в том порядке, в каком луч распространяется в системе линз. Матрицы 5 и Г удобно снабжать индексами, показывающими, мeжJ[ty какими плоскостями данной матрицей осуществляется преобразование луча. При этом разные сторолы [c.131]

Выведите формулу для определения фокусного расстояния системы из двух тонких линз с фокусными расстояниями / и / на- ходящихся на расстоянии друг от друга. [c.146]

В качестве коллектива, как обычно, применяют простую тонкую линзу, так как она ирактичес п не влияет на качество опт 1-ческого изображения, лежащего в той же плоскости, где и ли 1за. Ее оправа играет теперь роль диафрагмы поля зреш я. С помощью оборачивающей системы она проектируется в фокальную плоскость окуляра зрительной трубы, где располагается в непосредственной бл зости коллективная линза окуляра. [c.47]

Формулы (2.4) и (2.6) описывают прохождение параксиального пучка через простейшие гауссовы оптические системы, а именно участок свободного пространства (2.4), тонкую линзу, сферическое зеркало (2.6). Можно построить интегральное соотношение, онисываюгцее распространение параксиального квазимонохроматического пучка по гауссовой оптической системе обгцего вида. [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...