Сферические оболочки под внешним давлением

СФЕРИЧЕСКИЕ И ЭЛЛИПСОИДАЛЬНЫЕ ОБОЛОЧКИ ГЛАДКИЕ СФЕРИЧЕСКИЕ ОБОЛОЧКИ ПОД ВНЕШНИМ ДАВЛЕНИЕМ [c.117]

Потеря устойчивости сферических оболочек под внешним давлением происходит хлопком, как правило, с образованием группы воли (несимметричная форма), соединяющихся затем в одну глубокую вмятину. Как показывают многочисленные эксперименты, формула критического давления для идеальных оболочек [c.117]

ВАФЕЛЬНЫЕ СФЕРИЧЕСКИЕ ОБОЛОЧКИ ПОД ВНЕШНИМ ДАВЛЕНИЕМ [c.119]

Задача об устойчивости сферической оболочки под внешним давлением (как и рассмотренная в предыдущем параграфе задача об устойчивости сжатой цилиндрической оболочки) имеет ту особенность, что в ней резко проявляются свойства нелинейности и нижнее критическое давление лежит существенно ниже верхнего, определяемого формулой (101). [c.1074]

Применим вариационный принцип В к исследованию потери устойчивости выпуклой оболочки под внешним давлением. Начнем со сферической оболочки. Пусть сферическая оболочка с произвольным краем жестко закреплена вдоль края и находится под действием равномерного внешнего давления р. Пусть при этом давлении оболочка теряет устойчивость и начинает выпучиваться по некоторой области О, ограниченной кривой у. Согласно вариа- [c.79]

Впервые точный расчет замкнутой сферической оболочки под действием внешнего ро и внутреннего р равномерно распределенных радиальных давлений был разработан Ламе в 1852 г., который применил для решения задачи выведенные им уравнения, см. [1], уравнения (3.3а ). Им же был рассмотрен расчет кругового толстостенного цилиндра на указанную нагрузку для двух простейших условий на концах цилиндра цилиндр помещен между двумя неподвижными (Uz = 0) абсолютно жесткими и гладкими стенками Rz = 0), края цилиндра свободно перемещаются (2 = 0, Uz =0). [c.307]

Рис 18.78. Устойчивость оболочек, а) цилиндрическая оболочка, сжатая вдоль образующей б) диаграммы сила —перемешение для разных форм выпучивания в) диаграммы сила — перемещение для идеальной и неидеальной оболочек г) сферическая оболочка под действием внешнего давления. [c.419]

Сказанное выше относительно цилиндрической оболочки в основном остается справедливым и для сферической оболочки под действием равномерного внешнего давления. В этом случае после прощелкивания образуется и при дальнейшем деформировании растет одна вмятина, близкая к круглой (рис. 18.78, г) ). Иногда сначала появляется несколько мелких вмятин, которые затем сливаются в одну большую. [c.420]

Исследованию устойчивости жестко защемленных по краю пологих сферических оболочек под действием равномерного внешнего давления, выполненных из материала, ползучесть которого описывается соотношениями линейной вязкоупругости, посвящены работы [11, 55, 56, 80, 81, 85, 89, 92]. Поскольку материал обладает ограниченной ползучестью, задача устойчивости может ставиться на бесконечном интервале времени. В ряде указанных работ определяется значение длительной критической нагрузки. Разрешающие уравнения строятся с учетом нелинейности геометрических соотношений. Время, при котором оболочка теряет устойчивость под действием давлений, превышающих длительное критическое, определяется моментом резкого возрастания скорости осесимметричного прогиба (хлопка). [c.9]

Результаты теоретических и экспериментальных исследований ползучести гибких, шарнирно опертых по краю сферических оболочек под действием постоянного внешнего давления приведены в работе [82]. Численные исследования проведены на основе вариационного уравнения смешанного типа, ползучесть материала описана теорией течения. Силы, моменты, перемещения аппроксимированы полиномами с двумя-тремя искомыми параметрами. Использование вариационного принципа [72] приводит к системе дифференциальных уравнений по времени, которые интегрируются методом Рунге — Кут-та. Время потери устойчивости оболочки определяется ло резкому осесимметричному выпучиванию. Описаны методика и результаты экспериментальных исследований ползучести нейлоновых оболочек. Отмечается большой разброс значений критического времени в дублирующих опытах, значительные расхождения в результатах теоретических и экспериментальных исследований. [c.10]

ОТКРЫТЫЕ В ВЕРШИНЕ СФЕРИЧЕСКИЕ ОБОЛОЧКИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ВНЕШНЕГО ДАВЛЕНИЯ [c.75]

ОТКРЫТЫЕ И ПОДКРЕПЛЕННЫЕ В ВЕРШИНЕ СФЕРИЧЕСКИЕ ОБОЛОЧКИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ВНЕШНЕГО ДАВЛЕНИЯ [c.79]

Рассмотрим сферическую оболочку под действием внешнего давления и радиальных усилий, приложенных по экватору. В этом случае прогиб в исходном состоянии равен [c.294]

Рассматриваемый здесь особый случай имеет место, в частности, в задаче об устойчивости сферической оболочки под действием внешнего давления. При этом 7 = 7 = -qR/2, / =/ 2 =/ и критическое внешнее давление (см. [37]) [c.58]

Сферическая оболочка под действием внешнего давления (рис, 20, а). В стенках оболочки возникают сжимающие напряжения [c.510]

УСТОЙЧИВОСТЬ СФЕРИЧЕСКОЙ ОБОЛОЧКИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ВНЕШНЕГО РАВНОМЕРНО РАСПРЕДЕЛЕННОГО ДАВЛЕНИЯ [c.1071]

Тонкостенный цилиндр при осевом сжатии также способен потерять устойчивость. При этом цилиндрическая оболочка приобретает несимметричную складчатость, а число образующихся в поперечном направлении складок определяется отношением радиуса оболочки к ее толщине. Сходная картина наблюдается при скручивании цилиндрической оболочки. Цилиндрические, конические, сферические оболочки теряют устойчивость также и под действием внешнего давления. [c.120]

Рис. 2.10. Сферическая оболочка Рис. 2.11. Цилиндрическая оболочка под под действием внутреннего и внеш- действием внутреннего и внешнего давнего давления ления

Анализу изгиба и устойчивости осесимметрично нагруженных пологих оболочек вращения при ползучести посвящено относительно небольшое число работ, касающихся в основном сферических оболочек постоянной толщины под действием равномерного внешнего давления. При исследовании устойчивости оболочек такого класса не обязательно учитывать начальные несовершенства срединной поверхности. При этом имеются в виду неосесимметричные несовершенства, так как учет осесимметричных начальных прогибов, формально соответствующий анализу деформирования осесимметричной оболочки новой формы, не меняет существа подхода к решению задачи. [c.8]

Изгиб и устойчивость пологих сферических оболочек, ползучесть материала которых описана нелинейными соотношениями, рассмотрен в работе [76]. Теории ползучести сформулированы с использованием законов течения и старения. Исследования проводятся на основе вариационных уравнений, учитывающих геометрическую нелинейность, в которых варьированию, кроме напряжений и перемещений (или их скоростей), подлежат также их интенсивности. Соотношения ползучести для оболочки упрощаются за счет осреднения интенсивностей деформаций и напряжений по толщине. При исследовании устойчивости применяется следующий подход. Полагается, что под действием внешнего давления в процессе ползучести оболочка изменят свою форму и вы- [c.9]

ЗАМКНУТЫЕ В ВЕРШИНЕ СФЕРИЧЕСКИЕ И КОНИЧЕСКИЕ ОБОЛОЧКИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ РАВНОМЕРНОГО ВНЕШНЕГО ДАВЛЕНИЯ [c.52]

Исследуем изгиб и устойчивость при ползучести оболочек, выполненных из нейлона типа 6/6 и находящихся под действием равномерного внешнего давления при нормальной температуре. Выбор материала обусловлен наличием в работе [82] результатов теоретических и экспериментальных исследований ползучести нейлоновых шарнирно-опертых сферических оболочек, а также кривых ползучести. Модуль упругости материала Е = = 0,035-10 МПа, коэффициент Пуассона =0,3. [c.55]

Пусть резиновая сферическая оболочка заключена в жесткий металлический сосуд. С учетом тонкостенности оболочки ее внешний радиус будем отождествлять с радиусом срединной поверхности и полагать равным внутреннему радиусу металлического сосуда R (рис. 4.4). В нижней части сосуда (под оболочкой) находится газ при исходном давлении ро прижимающем оболочку к стенкам сосуда. Верхняя часть сосуда соединена с трубопроводом, находящимся под давлением р. [c.124]

Пусть резиновая сферическая оболочка находится в жестком (металлическом) сферическом сосуде. Внешний радиус оболочки (мы его отождествляем в силу тонкостенности оболочки с радиусом срединной поверхности) совпадает с внутренним радиусом металлического сосуда R (рис. 13.8). В нижней части сосуда (под оболочкой) находится газ при исходном давлении ро, прижимаю-ш,ем оболочку к стенкам сосуда. Верхняя часть соединена с трубопроводом, находящимся под давлением р. [c.199]

Предлагаемая книга содержит популярное изложение геометрической теории устойчивости упругих оболочек, основанной на некоторых результатах теории конечных и бесконечно малых изгибаний поверхностей. Наряду с известными результатами, содержащимися в монографии автора Геометрические методы в нелинейной теории упругих оболочек , в книгу вошли результаты исследований, выполненных в последние годы. В частности, здесь содержится полное решенйе задачи об устойчивости сферических оболочек ПОД внешним давлением без каких-либо предположений о характере выпучивания. В рамках принятой математической модели явления дано полное исследование потери устойчивости общей строко выпуклой оболочки, защемленной по краю, под внешним давлением. Рассмотрен вопрос о потере устойчивости цилиндрических оболочек при осевом сжатии и оценено влияние различных факторов на критическую нагрузку. Рассмотрены и другие вопросы. В отличие от упомянутой выше монографии здесь мы ограничиваемся сравнительно небольшим числом классических задач о потере устойчивости оболочек, но исследуем их более полно. [c.4]

Задачи пп. 7.11—7.13 и несколько аналогичных (полый цилиндр под внешним давлением, круглая плита, нагруженная по краю) рассмотрены в [207]. В иной постаноаке задача для сферической оболочки рассмотрена в работе [c.929]

В статье [19] исследуются послекритические деформации сферической оболочки под действием внешнего нормального давления р. [c.364]

Симметричное выпучивание пологой сферической оболочки под действием внешнего давления рассматривалось в большом числе работ. В случае линейного вязкоупругого материала решения имеются в работах [114, 200, 249, 278, 300], для упругоБязкопластического — в [307]. Прощелкивание цилиндрических панелей, сферических оболочек, арок, фермы Мизеса под действием внешней нагрузки в условиях ползучести обсуждается в работах [282, 168, 35, 267, 250, 253, 25, 26, 6]. [c.273]

До начала пятидесятых годов профессор практически не имел учеников. Только к концу сороковых и началу пятидесятых годов появились молодые сотруцники С.Г. Винокуров (напряжение в пограничной зоне оболочек), Р.Г. Суркин (выпучивание сферической оболочки под действием внешнего давления), И.В. Свирский (нелинейный изгиб панели). К исследованиям по теории оболочек подключился уже зрелый ученый КЗ. Галимов. Это их совместнзто с Х.М. Муштари работу Нелинейная теория упругих оболочек , изданную в 1957 году, увидел в книжном магазине Марат Ильгамов. [c.46]

Муштари Х.М. иСуркинР. Г., О нелинейной теории устойчивости упругого равновесия тонкой сферической оболочки под действием равномерно распределенного нормального внешнего давления, Прикладная математика и механика , т. XIV, вып. 6, 1950. [c.1076]

Для того, чтобы получить уравнения движения, предварительно рассмотрим симметричный изгиб пологой сферической оболочки под действием внешнего статического давления р. В этом случае в качестве единственной независимой переменной можно взять радиус г, который отсчитывается от оси вращения оболочки. Положительное значение прогиба оболочки ш совпадает с направлением внутренней нормали. Тогда дифференциальные уравнения )авновесия пологой сферической оболочки можно представить в форме [c.154]

Сферическая оболочка, находящаяся под воздействием внешнего давления р в кГ1см . [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...