Ламинарный пограничный слой на пластине (точное решение)

Сравним найденные выражения для ьа, и ад с точным решением уравнения движения жидкости в ламинарном пограничном слое плоской пластины. Последнее может быть получено путем перехода к новой переменной [c.378]

Ламинарный пограничный слой на пластине (точное решение) [c.222]

Результаты точного решения системы уравнений (12.5) для ламинарного пограничного слоя на вертикальной пластине при свободной конвекции в неограниченном объеме [c.283]

В настоящей работе рассматриваются простейшие сопряженные задачи. В разделе 1 дается точное решение задачи о теплообмене при течении со скольжением. В разделе 2 решается задача о теплообмене между тонкой пластиной и образующимся на ней ламинарным пограничным слоем несжимаемой жидкости. В приложении приводится способ асимптотического решения одного класса сингулярных интегральных уравнений, к которым сводятся задачи рассматриваемого типа. Поэтому тем же методом могут быть решены и другие сопряженные задачи. [c.79]

Для уравнений (27), (28) при граничных условиях (29), описывающих ламинарный пограничный слой на плоской пластине, известно точное решение Блазиуса НО . Задача автомодельна [И, 12], введением переменной т] =рХ — она сводится к обыкновенному дифференциальному уравнению [c.85]

Пусть движение жидкости в пограничном слое на поверхности пластины —ламинарное динамический пограничный слой начинает развиваться от передней кромки пластины (л = 0), а тепловой пограничный слой —от начала обогреваемого участка х = х ). Определить коэффициент теплоотдачи в этих условиях путем непосредственного интегрирования уравнений пограничного слоя (т. е. получить точное решение) трудно. Решим задачу приближенно. Определим коэффициент теплоотдачи пластины (рис. 7 6) потоку жидкости, [c.122]

Пусть движение жидкости в пограничном слое на поверхности пластины — ламинарное динамический пограничный слой начинает развиваться от передней кромки пластины х = 0), а тепловой пограничный слой — от начала обогреваемого участка (х = Хд). Определить коэффициент теплоотдачи в этих условиях путем непосредственного интегрирования уравнений пограничного слоя, т. е. получить точное решение, трудно. Решим задачу приближенно. Определим коэффициент теплоотдачи пластины (рис. VI1-6) потоку жидкости, решив интегральное уравнение энергии (VII-38) для случая Рг 1 (для газов Рг < 1, для жидких металлов Pr-vO, для капельных жидкостей Рг > 1, для масел Рг -> схэ). [c.140]

Прандтль принял, что безотрывное обтекание потоком твердой стенки позволяет считать весь поток, за исключением тонкого слоя у стенки, невязким. В пограничном слое силы вязкости имеют по меньшей мере тот же порядок, что и силы инерции, и именно в пограничном слое сконцентрировано тормозящее действие стенки. Существование такого слоя подтверждается экспериментом, а также незначительным количеством имеющихся точных решений уравнений Навье—Стокса при больших числах Рейнольдса, например в случае ламинарного потока на бесконечно большой пластине, рассмотренном в главе V. [c.283]

Проведенный анализ дает представление о силе интегральных методов, позволяющих достаточно просто решать такие задачи, точное решение которых получить значительно сложнее. В дальнейшем мы воспользуемся уравнением (10-27) для расчета теплообмена в ламинарном пограничном слое на пластине с произвольиым распределением температуры поверхности в направлении течения. [c.262]

Уравнения пограничного слоя, описывающие массообменное охлаждение в ламинарном пограничном слое на плоской пластине, были решены в работах [Л. 3—10] дл случая, когда расход инородного охладителя изменяется, как 1/j/л. Точные решения приведены для ряда охлаждающих газов, включая двуокись углерода, воздух, водяной пар, гелий и водород. [c.81]

Приближение замороженного пограничного слоя. Предыдущий пункт содержал анализ влияния диссоциации на теплопередачу в пограничном слое плоской пластины. Последующие пункты этой главы будут посвящены более точному изучению диссоциирующего ламинарного пограничного слоя у затупленных осесимметричных тел. Применимость этих решений к случаю плоской пластины будет обсуждаться в п. 5.11. Мы уделяем больше внимания проблеме обтекания затупленного тела, потому что эта модель точнее аппроксимирует задачу о теплопередаче при гиперзвуковой скорости полета. [c.110]

Решение простого, но тем не менее важного случая установившегося двухмерного ламинарного течения вдоль плоской продольно обтекаемой пластины в равномерном потоке было первым значительным приложением теории пограничного слоя. Эта проблема была затронута Прандтлем в его орнпшальной статье, а позднее была полностью решена Блазиусом, одним из учеников Прандтля. Возможность точного решения уравнения пограничного слоя в этом случае объяснялась тем, что эпюры скоростей и у) имеют одинаковую форму при всех числах Рейнольдса, т.е. u = UF yl6). Фолкнер и Скен доказали, что решение Блазиуса является одним из многочисленного класса точных решений уравнений пограничного слоя при подобных эпюрах скоростей. Это семейство решений имеет большое значение по трем причинам. Во-первых, в дополнение к течению вдоль плоской пластины они описывают течение у передней точки отрыва во-вторых, они показывают влияние градиентов давления на эпюру скоростей, что особенно интересно у точки отрыва в-третьих, они служат основой приближенного метода расчета пограничного слоя. [c.301]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...