Тепловой поток через произвольную поверхность

Тепловой поток через произвольную поверхность [c.13]

Поток тепла через произвольную поверхность. В предыдущем параграфе мы предположили, что величина теплового потока через изотермическую поверхность в точке Р, рассчитанная на единицу площади и на единицу времени, равна [c.12]

Количество тепла, передающееся через произвольную поверхность S в точке Р а рассчитанное на единицу поверхности в единицу времени, называется тепловым потоком ) через данную поверхность в данной точке и обозначается через /. [c.13]

Количество теплоты, передаваемое в единицу времени через произвольную поверхность F. в теории теплообмена принято называть М о щ н о с т ь ю теплового потока ИЛИ просто тепловым потоком и обозначать буквой, ]Единицей ее измерения обычно служит Дж/с, т. е. Вт. [c.70]

Количество теплоты, передаваемой в единицу времени через произвольную поверхность, оценивается тепловым потоком Q, единицей измерения которого служит ватт вт). [c.245]

Тепловой поток - количество теплоты, переданное через произвольную поверхность в единицу времени. [c.80]

Во второй главе задача расчета термоизоляции сведена к решению соответствующей задачи теплопроводности при принятых условиях теплообмена с окружающей средой или теплоносителем с учетом (в общем случае) зависимости теплофизических характеристик термоизоляторов от температуры. Дана математическая формулировка задач теплопроводности в дифференциальной и интегральной (в частности, в вариационной) формах для теплоизоляционной конструкции в виде неоднородного анизотропного тела произвольной формы, и рассмотрены основные методы решения таких задач. На основе вариационной формулировки задачи теплопроводности построены двойственные оценки таких важных интегральных характеристик теплоизоляционной конструкции, как ее термическое сопротивление, проходящий через нее суммарный тепловой поток, средние температуры поверхностей теплообмена. [c.4]

Исследования нестационарного теплообмена показали, что единственным способом введения произвольно заданного теплового потока через поверхность тела является электронный нагрев. Это послужило основой для разработки универсального электронного калориметра , при помощи которого можно измерять теплоемкость и теплопроводность твердого и жидкого тел, проводника или диэлектрика при неста-ционарнО М теплообмене. [c.13]

Тепловым потоком Ф называется количество теплоты, передаваемое в единицу времени через произвольную поверхность. [c.124]

Количество теплоты, передаваемое в единицу времени через произвольную поверхность F, в теории теплообмена принято называть тепловым потоком и обозначать буквой Q, Вт. [c.62]

Количество тепла, проходящее в единицу времени через произвольную поверхность, называется тепловым потоком. Тепловой поток, приходящийся на единицу поверхности, называется плотностью теплового потока. Тепловой поток выражается в ваттах (Вт) и обозначается через Ф. Плотность теплового потока выражается в ваттах на квадратный метр Вт/м и обозначается через д. [c.154]

Передача тепла происходит только в направлении убывания температуры. Количество тепла, передающееся через произвольную поверхность в единицу времени, называется тепловым потоком и обычно обозначается Q. [c.17]

Согласно этому закону тепловой поток Q (количество тепла, проходящее в единицу времени через произвольную поверхность от жидкости к стенке или от стенки к жидкости) пропорционален поверхности теплообмена р и разности температур поверхности тела Та, и окружающей тело жидкой или газообразной среды Т . Разность температур АГ = Г —Tf называется температурным напором. Коэффициент пропорциональности а, учитывающий конкретные условия теплообмена, называется коэффициентом теплоотдачи. [c.58]

Тепловой поток 6Q через произвольно ориентированную элементарную площадку dF равен скалярному произведению вектора q на вектор элементарной площадки dF, а полный тепловой поток Q через всю поверхность F определяется интегрированием этого произведения по поверхности F [c.71]

Тепловой поток, отводимый от рабочей поверхности подшипника, проходит, следовательно, через цилиндрический полимерный слой и корпус, имеющий вид трубы обозначим его через Qn и Qt- Тепловые потоки, проходящие в единицу времени через последовательно расположенные тела, равны между собой, т. е. Qn= Qt = Qk-Тепловой поток, проходящий через корпус этого типа, рассчитывают по формуле для стержня постоянного произвольного сечения [28]. Формулы для расчета теплоты при последовательном теплоотводе, приводимом к схеме рис. 3.3, б, будут иметь вид [c.157]

Количество теплоты, переносимой за единицу времени через произвольную изотермическую поверхность площадью F, называется тепловым потоком Q. Тепловой поток, приходящийся на единицу площади изотермической поверхности, носит название плотности теплового потока q. Связь между Qaq устанавливается из определений [c.166]

Тепловой поток, отнесенный к единице поверхности, называется плотностью теплового потока, обозначается символом q и измеряется в Вт/м [в системе MKS —в ккал/(м -ч)]. Вектор, проекция которого на произвольное направление есть местная плотность теплового потока, проходящего через площадку, перпендикулярную к избранному направлению, называется вектором плотности теплового [c.129]

Пусть сплошное деформируемое тело содержит поверхности разрыва смещений (трещины). Ограничимся рассмотрением процессов, в которых достаточно учитывать лишь механическую и тепловую энергию Р ]. Обозначим через 2 произвольную замкнутую поверхность, ограничивающую некоторую область D тела (рис. 70). (В области D могут находиться трещины, к которым не приложены внешние нагрузки или внешние потоки тепла поверхность таких трещин не входит в 2.) [c.220]

Закон Фурье. Тепловым потоком называют количество теплоты Q, проходящее в единицу вре-(/йх, мени через произвольную поверхность. Вектор теп-лового потока всегда направлен-в сторону уменьшения температуры. [c.144]

Если за пределами оболочки излучающего объема среда диа-термична, то количество тепла, проходящего через произвольную сферическую поверхность радиусом А (рис. 4.12), в центре которой находится излучающий объем dV, будет равно количеству тепла, выщедшему из объема dV. Отношение интенсивностей тепловых потоков будет обратно пропорционально отношению площадей сферы. При прохождении лучистого теплового потока через ослабляющую среду с разлйчными оптическими свойствами выражение для плотности падающего лучистого потока будет иметь вид [c.174]

Поток излучения — это количество лучистой энергии, перенос 1мой в единицу времени через произвольную поверхность. Обозначение потока излучения такое же, как и теплового потока, переносимого другими способами, —Р, Вт. Плотностью потока излучения называется поток излучения, проходящий через единицу поверхности по всевозможным направлениям в пределах полусферического телесного угла [c.313]

Количество теплоты, проходяи сй через произвольную изотермическую поверхность плоищдью F в единицу времени, называется тепловым потоком (Вт) [c.66]

Стержни и рёбра (фиг. 54). Стержни, цилиндрические тела с произвольным поперечным сечением F [.и2] и периметром сечения и [м имеют в одном (начальном) торце избыточную температуру (разность температуры стержня и окружающей среды), поддерживаемую неизменной тепловым потоком Q [ккал1час], проходящим через это сечение распространяясь кондук-цией по стержню, поток расходуется на теплоотдачу окружающей среде боковой поверхностью и вторым торцом его 8—переменная по длине стержня избыточная температура. Поле температур стационарное, за изотермические поверхности в теле стержня принимаются плоскости, нормальные к оси стержня. [c.498]

Единственным путем произвольного, принудительного введения тепла через поверхность твердого тела является бомбардировка его электронами (электронный нагрев), при которой могут быть обеспечены граничные условия второго рода, заданные любой функцией времени. Если к этому добавить широкие пределы возможного увеличения интенсивности тепловых потоков (недоступные при других способах нагрева твердого тела при поверхностном подведении тепла), то становится очевидной необходимость точного количественного изучения метода электронного нагрева с целью превра[цения его в метод эталонирования теплового потока. Это позволило бы по-новому подойти к решению ряда старых задач и поставить много других. Например, в теплотехнических экспериментах обеспечивается исследование моделей произвольной формы при любых тепловых потоках, вводимых через поверхность в метрологии могут быть исследованы тепловые характеристики различных материалов в предельно возможном диапазоне температур и тепловых потоков в теории нестационарного теплообмена могут быть опробованы любые аналитические методы расчета температурных полей по заданным условиям на границе и, что еще важнее, могут быть развиты методы отыскания краевых функций по известному пространственно-временному температурному полю. Особенно трудной последняя задача становится в условиях фазовых превращений и при наличии химических источников тепла, участвующих в процессе теплообмена. В этом случае, помимо перемещения границ, становятся существенно непостоянными физические параметры тела и возникает необходимость отделить тепловые потоки, поступающие в тело со стороны среды, от независимых источников тепла (скрытой теплоты, теплоты химических реакций и т. д.). [c.140]

Полный приток теплоты к телу складывается из теплоты, воз-викающей в результате действия источников внутри тела и притока теплоты в тело из окружающей среды. Для измерения первой части теплоты введем тепловую плотность г, характеризующую поступление тепла на единицу массы ), обусловленное источниками внутри тела. Для измерения второй части рассмотрим произвольный элемент поверхности тела с площадью (1А и внешней единичной нормалью п. Теплота, проходящая через 6.А, равняется q ndЛ, где д — вектор теплового потока, или просто тепловой поток. Полная скорость нагрева задается формулой [c.192]

Тепловой поток. Пусть за счст теплообмена между различными частями движущейся среды (за счет теплопроводности) в момент I существует поле вектора потока тепла (х, t) (количество тепла,- передаваемое в единицу времени через единицу площади сечения, нормального к и разделяющего две. соседние частицы). Тогда через элемент площади ЙЕ поверхности Е, ограничивающей произвольный объем V, за (И поступит тепло д йЪ(И и в весь объем V поступит тепло [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...