Малая деформация при наличии начального нагружения

Малая деформация при наличии начального нагружения [c.719]

Экспериментально полученные графики могут иметь различную форму. Вогнутый график свидетельствует о наличии в системе детали с малой жесткостью. После окончания деформаций этой детали жесткость повышается. Выпуклый график свидетельствует о наличии предварительно нагруженной детали. Очень малый подъем графика на начальном участке свидетельствует о перемещении в пределах зазора при наличии сил трения. [c.180]

Экспериментально полученная параболическая функция отклика (см. формулу (4.54)) не позволяет обнаружить наличие или отсутствие малой линейной упругой области. Экспериментально доказано проведенными мною опытами по анализу волн конечной амплитуды наличие для ряда изученных материалов следующего факта вне зависимости от значения динамического предела упругости волна нагружения конечной амплитуды, если напряжения во фронте превосходят предел упругости, распространяется так, как будто никакой начальной линейной области не существовало. На основании параболической функции, описывающей зависимости напряжений от деформаций, могут быть получены следующие соотношения для скоростей волн Ср и скорости частицы в зависимости от конечной деформации, выраженные через интегралы теории волн конечной амплитуды [c.273]

Таким образом, циклическое макроскопическое разупрочнение отожженных ОЦК-металлов и сплавов при напряжениях, меньших предела текучести, связывают с размножением дислокации на фронте пластической деформации Людерса-Чернова, а также с особенностями взаимодействия дислокации с атомами внедрения. По-видимому, наличие разупрочнения свидетельствует о сильном взаимодействии между дислокациями и атомами внедрения, приводящим к почти полному закреплению дислокации в отожженных материалах. По этой причине плотность подвижных дислокаций на начальной стадии циклического нагружения очень мала. Аналогичная картина наблюдается в титане, у которого подобно ОЦК-металлам наблюдается сильное взаимо- [c.79]

Кривой вида (1.13) можно аппроксимировать достаточно точно опытную кривую (Ti — ei для большинства металлов. Как известно, степенная кривая (1.11) всегда будет иметь расхождение с опытной кривой хотя бы на начальном участке, для его аппроксимации нужен полином (1.13), который предполагает сложное нагружение (1.14) при наличии объемных сил (1-10) для выполнения условий применимости теории малых упруго-пластических деформаций. Заметим, что в силу теоремы единственности решения задачи теории малых упруго-пластических деформаций для данной совместной системы деформаций (1.1) для данной функции (1.13) сложное нагружение (1.14), при котором деформация будет простой, будет единственным. Заметим, что для несжимаемого тела сг в (1.9) — произвольная дифференцируемая функция координат, поэтому из (1.10) массовые силы определяются с точностью до потенциального поля, а поверхностные — до соответствующей нормальной нагрузки. [c.138]

На рис. 1.7 показана кривая циклического деформирования некоторого материала, обладающего свойством так называемой циклической стабильности . Напряженное состояние является линейным, и линия ОА представляет собой кривую первичного нагружения. Рассмотрим два деформационных процесса. В первом случае происходит разгрузка из состояния А до В, затем нагрузка сжимающим напряжением до состояния С по закону упругости, снова разгрузка до Б, нагрузка растягивающим напряжением до Л и т.д. Так как начальная пластическая деформация ОВ в ходе дальнейшего деформирования не изменяется, то в данном случае имеет место приспособление. Во втором случае (приспособление отсутствует) материал проходит начальное нагружение до того же состояния А, затем разгрузку АВ и нагрузку сжимающим напряжением по кривой BDE, далее разгрузку по линии EF и снова нагрузку по кривой FGA. При периодическом повторении такого цикла нагружения путь пластического деформирования FB совершается каждый раз дважды от исходного состояния О к В п от В к О, затем от О к F и от F снова к О. Площадь петли пластического гистерезиса FGADE численно равна необратимой работе деформирования в каждом цикле. Основная часть этой работы переходит в тепло и рассеивается путем теплообмена, а некоторая, относительно очень малая доля, расходуется на развитие повреждений малоцикловой усталости. При наличии же приспособления может иметь место лишь многоцикловая усталость, связанная не со знакопеременным пластическим деформированием макроскопических объемов материала, а с развитием локальных пластических деформаций в отдельных кристаллических зернах. [c.15]

Пусть состоянию максимального нагружения, за которым последовала разгрузка, соответствуют внещние силы (X, У, Z), (Х , Z ), компоненты напряжения о ,. .., и компоненты деформации Ё.о > Ухг- При разгрузке тело подчиняется закону Гука ( 12) пусть разгрузка заканчивается обращением в нуль всех внешних сил, при этом тело получает остаточные напряжения о",. .., и остаточные деформации s ,. .., Считая деформации малыми, представим себе разгрузку, как приложение сил (— X, — V, —Z), (—Х , —К , —Z ). Мы можем, не обращая внимания на исходное распределение напряжений и деформаций ёл . . Тлгг> найти согласно уравнениям теории упругости напряжения oj,. .., и деформации е, . .., у г> отвечающие этим мысленно приложенным силам. В самом деле, напряжения 5 ,... и деформации s ,. .., можно рассматривать как некоторые начальные.напряжения и деформации тела известно, что при упругом деформировании наличие начальных напряжений и деформаций не отражается на величинах напряжений и деформаций, вызываемых внешними силами (см., например, [ ], 95). Благодаря возможности наложения остаточные напряжения и деформации равны [c.62]

Как частный случай безактивационного надбарьерного скольжения он также возможен и при Т< Г р, но уже при очень высоких величинах напряжений порядка т Ттеор- Поскольку в исходных кристаллах как в процессе роста непосредственно, так и в процессе специальных термообработок, вызывающих распад твердого раствора примесей, создается спектр гетерогенных вьщелений (Л- и 5-кластеры, частицы Si , SiOj, и др.), он и является одним из основных каналов гетерогенного зарождения и размножения дислокаций. Кроме того, в процессе нагружения (сжатие, растяжение, кручение, изгиб и пр.) вследствие общего изменения химического потенциала точечных дефектов создается дополнительный спектр дислокационных источников за счет конденсации точечных дефектов (в общем случае вакансий и межузлий). Он играет немаловажную роль в процессе начальной стадии деформации. Более того, он играет, по-видимому, главную и определяющую роль в случае деформации очень совершенных кристаллов (в смысле минимального наличия в них исходных ростовых скоплений точечных дефектов и примесей) и особенно при использовании малых скоростей нагружения, а также специальных режимов программированного или циклического нагружения. [c.244]

В течение 1940—1960 гг. Джонсон выполнил большую программу испытаний ряда материалов при различных температурах. Нагружение тонкостенных образцов производилось как осевой силой и скручивающим моментом, так и осевой силой при наличии внутреннего давления в образце [120]. Несмотря на сравнительно малую базу испытаний (приблизительно 150 ч) и заметный разброс данных, из первых работ Джонсона можно сделать вывод, что для всех испытанных материалов имеется характерная для данного материала и данной температуры зависимость интенсивности скоростей деформаций от интенсивности касательных напряжений. Джонсон показал, что при сравнительно низких уровнях напряжений опытные данные согласуются с уравнениями теории течения. При больших напряжениях расхождение значительно увеличизается. Автор объясняет это большими начальными пластическими деформациями, вызывающими деформационную анизотропию материала. [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...