Реакции с образованием а-частиц

Реакции с образованием а-частиц [c.288]

Реакции с образованием а-частиц (п, а) [c.195]

С ростом энергии нейтронов сечение радиационного захвата падает, а число возбужденных состояний увеличивается. При 1 МэВ и выше сечение неупругого рассеяния (гг, п ) быстро растет. Реакции с образованием заряженных частиц типа (гг, р), (гг, а) идут для нейтронов с энергией выше 0,5 МэВ, т.к. заряженной частице необходимо преодолеть кулоновский барьер. [c.520]

Ядерные реакции, происходящие при столкновении нейтронов с ядрами, характеризуются большим разнообразием и зависят от индивидуальных особенностей сталкивающихся частиц и энергии их относительного движения. Всю совокупность ядерных реакций условно можно разделить на две группы реакции с образованием составного ядра и прямые ядерные реакции. Система, образующаяся из поглощенного нейтрона и ядра мишени и находящаяся в сильно возбужденном состоянии, называется составным ядром. Время жизни составного ядра составляет около 10 с, а энергия возбуждения равна сумме кинетической энергии и энергии связи поглощенного нейтрона. Энергия возбуждения составного ядра распределяется среди большого числа степеней свободы. [c.1102]

По мере выгорания водорода масса центрального гелиевого ядра увеличивается. Дальнейшая судьба звезды определяется ее полной массой. Сейчас считается, что в звездах с массой М < 3Mq из-за сброса оболочки на стадии красного гиганта ядерная эволюция завершается образованием изотопа гелия аНе. В более массивных звездах (М >ЗМ ) гелиевое ядро, лишенное ядерных источников энергии, постепенно сжимается (см. п. 3). Его плотность и температура при этом увеличиваются. Когда плотность достигает величины 10 г/см , а температура 10 К, начинается эффективное сгорание гелия в реакции тройного соударения а-частиц [c.607]

Существуют лишь два типа ядерных реакций, при которых пробег ядер отдачи достаточно велик деление ядер и реакции с образованием высокоэнергетических заряженных частиц. Франк [II] обобщил данные по длине пробега продуктов деления, а Тейлор [12] применил методику. Франка для оценки длины пробега при реакциях на быстрых нейтронах. [c.130]

Однако в общих чертах можно было заключить, что по сравнению с образованием металлических частиц выход аэрозольных частиц конденсата металла на ядрах окиси заметно возрастал. Кроме того, было обнаружено, что частицы металла, успевшие вырасти до размера 50 нм вблизи испарителя, затем исчезали, а вместо них в потоке возникали частицы окиси металла диаметром 20 нм. Безусловно, этот результат связан с протеканием химической реакции на поверхности исходных частиц. [c.131]

Наиболее распространенными в лабораторной практике являются ядерные взаимодействия с образованием двух частиц. К таким взаимодействиям относятся упругое и неупругое рассеяние и огромное большинство ядерных реакций в области энергий до нескольких сот Мэе. Две частицы образуются и в ряде изученных в последние годы превращений элементарных частиц—мезонов, гиперонов, нуклонов и антинуклонов (например, А -f-p- р- -р- л + [c.28]

При энергиях взаимодействия 1—2 ГэВ -мезонов возникает примерно в 100 раз больше, чем А -мезонов К -мезоны возникают только в паре с А -мезонами, тогда как АГ -мезоны могут возникать и в паре с гиперонами наконец, АГ -мезоны при взаимодействии с нуклонами могут только рассеиваться и перезаряжаться, а А -мезоны—еще давать реакцию с образованием гиперонов. Все эти свойства казались настолько необычными и непонятными, что А-мезоны и гипероны стали называть странными частицами. Однако вскоре выяснилось, что все особенности странных частиц связаны между собой и могут быть понятны из самых общих теоретических построений. [c.274]

Ядерные реакции под действием а-частиц были первыми ядерными реакциями, подтвердившими возможность превращения одних химических элементов в другие. Реакции этого типа с образованием протонов происходят по схеме [c.485]

Реакция деления ядер под действием нейтронов (протонов, а-частиц) протекает в два этапа. Первый этап реакции п, /) состоит в захвате нейтрона и образования составного ядра с массовым числом А I. Например, [c.306]

Реакция аннигиляции — это реакция нового типа, сопровождающаяся исчезновением нуклона и антинуклона и образованием новых частиц (я-мезонов или /С-мезонов). Разумеется, как и в процессе аннигиляции позитрона, речь идет не об исчезновении, а о переходе материи и энергии из одной формы в другую. [c.622]

Перейдем теперь к рассмотрению образования ядер с массовыми числами А >100. Независимость распространенностей этих элементов от А показывает, что они не могли образоваться в реакциях с заряженными частицами. Приходится поэтому предположить, [c.628]

Результаты этих опытов позволяют выяснить, какая из примесей вызывает разрушение усов. Обработка раствором А приводит к образованию продукта реакции на поверхности как усов СТН, так и усов TFI. В случае усов СТН уменьшается содержание кремния и группы элементов Na + K + a, а из усов TFI удаляется только кремний (поскольку в них мала концентрация Na + K + + Са). Продукты реакции подобны в обоих случаях, они растворимы в воде и взаимодействуют с усами в процессе отжига при 1373 К- Следовательно, продукт реакции, вероятно, в обоих случаях содержит одну и ту же примесь (кремний). Отмыв в воде продукт реакции с поверхности, можно отжигать усы СТН и TFI при 1373 К в течение 17 ч без заметной коалесценции второй фазы или разрушения усов. Отсюда следует, что для того, чтобы усы оставались стабильными при 1373 К, концентрация кремния должна быть менее 0,15%- Количество продукта реакции при взаимодействии с кислотами в каждом случае можно определить из данных о поверхностной концентрации частиц и средней площади одной частицы. Суммарная площадь продукта реакции на 1 мкм уса составляет 0,32 мкм для усов СТН и 0,23 мкм для TFI. Такая оценка приближенна, поскольку в расчет не принимаются обособленные от усов частицы. Повышенное количество продукта реакции на усах СТН определенно связано с большей концентрацией в них кремния. [c.410]

Процесс образования силицида никеля в вакууме имеет три стадии. Вначале при температурах выше 1073 К никелевое покрытие разбивается на шарообразные частицы подобно тому, как уже было описано для усов сапфира с никелевым покрытием (разд. II, Г) и углеродных волокон с тем же покрытием (разд. III, В, 2). На второй стадии частицы никеля приобретают фасетчатую форму, причем особенно быстро это происходит в интервале температур 1173—>1373 К. Оценив время, необходимое для появления фасеток на частицах никеля при различных температурах, получаем из уравнения скорости реакции (разд. II, А,2) энергию активации 109 кДж/моль (рис. 22). Предполагается, что это — энергия активации самодиффузии в частицах никеля. На третьей стадии усы смачиваются никелем, и для этого процесса из уравнения скорости реакции получена энергия активации 310 кДж/моль (рис. 22). Эта величина меньше энергии активации диффузии никеля в углеродное волокно (461 кДж/моль), определенной в аналогичных условиях. [c.426]

В литературе нет сведений о влиянии примесей на активационные свойства теплоносителей, работающих в ядерных реакторах. Многие примеси накапливаются в теплоносителе в процессе его работы до значительных концентраций и не считаться с их активационными свойствами нельзя. В первую очередь это относится к конструкционным материалам, накапливающимся в жидком металле-теплоносителе в растворенном виде и в форме твердых взвесей металлов и окислов, а также в холодных ловушках, где эти частицы задерживаются фильтром. Железо и никель, например, входящие в состав стали, являются наиболее ощутимыми примесями в жидких щелочных металлах. В ядерных реакторах возможны реакции типа Fe(a, рп), Fe d, п), q(p, п), Ре(р, у), Ni(rt, р) и др. с образованием [c.48]

С этих позиций в работе [ 23] рассмотрены различные случаи формирования аустенита при той же основной схеме 7-фаза возникает в виде оболочки вокруг карбидных частиц зернистой формы. Для малоуглеродистых сталей, в которых расстояние между карбидными частицами велико, аустенитный участок растет до тех пор, пока не исчерпается весь углерод в его центре (рис. 4, схема / ). При достаточно большом расстоянии между карбидными частицами аустенитные участки могут не столкнуться друг с другом. Дальнейшее развитие процесса будет зависеть от образования новых зародышей 7-фазы, и скорость зарождения может оказаться реакцией, контролирующей кинетику а 7-превращения. Если же расстояние между частицами не очень велико (рис. 4, схема //), существенную роль может играть процесс растворения карбидных частиц за счет переноса углерода к аустенитному участку через а-матрицу. Чем ниже скорость зарождения, тем большую роль играет эта реакция. При [c.20]

Для общей ориентировки в вопросе о том, какие ядерные реакции являются экзотермическими, можно воспользоваться кривой удельной энергии связи (см. рис. 2.5). Из этой кривой видно, что в среднем удельная энергия связи с ростом массового числа А сначала растет, а затем при А 50—60 достигает максимума (называемого железным , так как значению А = 56 соответствуют ядра изотопов железа), после чего снова убывает. Ядерная реакция экзотермична, когда конечные ядра связаны сильнее начальных. Поэтому можно утверждать, что, как правило, экзотермическими для легких (например, А л 10) ядер будут реакции синтеза более крупных ядер, а для тяжелых — реакции расщепления ядра на достаточно крупные осколки. Наиболее сильно кривая удельной энергии связи наклонена на краях. Поэтому наиболее выгодными энергетически будут реакции синтеза для самых легких ядер, а реакции расщепления — для са мых тяжелых. Кроме того, из-за резкого пика в энергии связи а-частицы сильно экзотермическими являются некоторые реакции наилегчайших ядер с образованием а-частиц в конечном состоянии. [c.561]

Особенности протекания реакций под действием различных частиц. Реакции под действием а-частиц. В значительном числе случаев реакции под действием а-частиц сводятся к образованию составного ядра, которое потом распадается. Этим они сходны с реакциями, идущими под действием нейтронов и протонов. Существующее же различие в зарядах сказывается лишь на проницаемости кулоновского потенциального барьера. Сечение ядерных реакций, обусловленных захватом а-частиц в области малых энергий, ичтожно малы и быстро возрастают с увеличением энергии. [c.186]

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

Гамма-излучение продуктов ядерных реакций. При поглощении нейтрона ядрами некоторых легких элементов возможно испускание не только у ванта (захватное у злучение) или нейтрона (неупругое рассеяние), но и заряженных частиц [реакции (п, р) и п, а)]. Обычо сечения этих реакций малы, и для защиты практически важны лишь реакции В ( , а) ГГ и Ы (п, а)№.. Для тепловых нейтронов в 94% случаев первая реакция идет С образованием возбужденного состояния Ы с энергией 0,478 Мэе. Это возбуждение снимается высвечиванием укванта такой же энергии. [c.32]

В 1932 г. Чедвику удалось показать, что возникающее при бомбардировке бериллия а-частицами излучение с большой проникающей способностью является потоком нейтральных частиц, масса которых близка к массе протона. Эту новую частицу назвали нейтроном (о ). Реакция образования нейтрона при обстреле бериллия запишется [c.280]

Ядерное взаимодействие — наиболее сильное взаимодействие в природе, отсюда и его название. Оно может проявляться как в форме процессов непосредственного взаимодействия (рассеяние на ядерных силах, ядерные реакции, т. е. захват одних частиц с образованием других), так и в форме процессов распада (распад квазичастиц). Сильные процессы непосредственного взаимодействия характеризуются очень больши.ми сечениями (10-27—10-24 см ), а процессы распада— очень малыми временами (10-2 —10 2 сек). [c.201]

Возможность получения изотола обеспечивается выбором-подходящей ядерной реакции. Наиример, очевидно, что проведение реакции (47. 1) в ядерном реакторе в течение длительнога времени должно привести к своеобразному эффекту второго, порядка — присоединению нейтрона к образовавшемуся ядру ggNp239 JJ. образованию изотопа gsNp . Аналогично реакции, протекающие под действием быстрых а-частиц, могут идти с выбрасыванием различного количества нейтронов ( , 2п), (а, Зп) и, следовательно, с образованием различных изотопов трансурановых элементов. То же самое относится и к другим ядерным реакциям. [c.414]

Для ряда элементов, особенно легких, активация медленными нейтронами либо слишком мала, либо приводит к образованию слишком короткоживущих ядер, что делает невозможным активационный анализ по крайней мере в его традиционной форме. В таких случаях для активации используют быстрые нейтроны, быстрые заряженные частицы (протоны, дейтроны, а-частицы, ядра аНе ), а также у-кванты с энергией свыше 10—15 МэВ из электронных ускорителей. Нейтронный пучок с энергией 14 МэВ из d — t-разрядной трубки используется, например, для определения концентрации празеодима. Празеодим имеет единственный стабильный изотоп 5вРг , который обладает замкнутой нейтронной оболочкой (N =82). Сечение захвата нейтрона этим ядром мало, так что оно практически не активируется тепловыми нейтронами. Быстрые же нейтроны вступают с празеодимом в реакцию (п, 2п) с образованием пози-тронно-активного изотопа (Г , = 3,4 мин). По активности [c.687]

На рис. 14 показана структура неподвижного слоя. Топливо 4, ссыпаемое на горящий кокс, прогревается. Выделяющиеся летучие сгорают, образуя надслойное пламя 5. Максимальная температура (1300—1500 °С) наблюдается в области горения коксовых частиц 3. В слое можно выделить две зоны окислительную, а > 1 восстановительную, а < 1. В окислительной зоне продуктами реакции горючего и окислителя являются как СО , так и СО. По мере использования воздуха скорость образования Oj замедляется, максимальное ее значение достигается при избытке воздуха (X = 1. В восстановительной зоне ввиду недостаточного количества кислорода (а < 1) начинается реакция между Oj и горящим коксом (углеродом) с образованием СО. Концентрация СО в продуктах сгорания возрастает, а Oj, уменьшается. Длина зон в зависимости от среднего размера б частиц топлива следующая Li = (2 — 4) 6н La = (4 — 6) б . На длины зон Lj и Lj (в сторону их уменьшения) влияют увеличение содержания летучих горючих Ул. уменьшение зольности A , рост температуры воздуха. [c.41]

Взаимодействие покрытия с сульфидно-солевой средой сопровоя -дается окислением покрытий с образованием сульфидов и легкоплавких эвтектик с ними. Если образующиеся оксиды не скалываются при термических или механических ударах, то они защищают покрытие от дальнейших реакций со средой. Разрушение покрытия может быть также пннцпировано реакцией растворения оксида в условиях щелочной или кислотной среды, а также процессом эрозии под воздействием абразивных частиц. В результате этих процессов по- [c.183]

Отжиг исходных усов (т. е. без их обработки в растворе А) при температуре 1373 К в течение 17 ч приводит к значительному укрупнению частиц второй фазы (средний диаметр их увеличивается примерно до 2,5 мкм, см. табл. 2). Если же усы подвергнуты 0 браб0Т1ке в растворе А, при таиом же высокотем пературном отжиге наблюдается взаимодействие усов с продуктами реакции. Усы большого раЗ(Мера остаются целыми, а некоторые мелкие усы разрушаются с образованием осколков. Следовательно, чтобы воспрепятствовать разрушению усов, необходимо удалить продукты реакции. Это достигается простой промывкой в дистиллированной воде в течение 24 ч, в результате чего продукты реакции растворяются и контур усов становится правильным. Обработанные в растворе А и отмытые в воде усы не разрушались при последующем отжиге при 1373 К в течение 17 ч (рис. 13). [c.409]

В ряде работ [11—17] было показано, что при изнашивании вещество переходит из одного тела в другое. Переход вещества в указанных работах трактуется как результат слипания — сварки поверхностных микроучастков тел, как закрепление отделившихся частиц. Особо следует отметить работы Ф. П. Боудепа и А. Мора, установивших с помощью этого метода наличие химических реакций между металлами и маслами с образованием мыл [17]. [c.26]

Неравновесные плазменные явления приводят также к тому, что нлазма не только мощно излучает, но и становится турбулентной за счёт того, что определ. типы возбуждаемых волн и колебаний либо задерживаются в плазме долго либо вообще не моГут покинуть плазму напр., ленгмюровские колебания). Это позволяет найти путь для решения проблемы т. н. <4обойдённых элементов в теории происхождения элементов во Вселенной. Наиб, распространённая теория происхождения элементов предполагает, что из исходных протонов и нейтронов элементы образуются путём последоват. захвата нейтронов, а когда новы11 изотоп перегружен нейтронами, то в результате его радиоактивного распада с испусканием электрона и антинейтрино возникает новый элемент. Однако есть обойдённые элементы нанр., дейтерий, литий, бор и т. д.), образование к-рых нельзя объяснить захватом нейтронов их происхождение, возможно, связано с ускорением заряж. частиц в областях с высокой степенью плазменной турбулентности и последующими ядер-ными реакциями ускоренных частиц. [c.470]

Полюсы Редже в бинарных реакциях тесно связаны с т. н. мультипериферическими взаимодействиями в процессах множеств, рождения адронов (см. Множественные процессы) 14], к-рые в силу условия унитарности определяют мнимые части амплитуд двухчастичных процессов. Взаимодействие адронов является наиб, сильным при низких энергиях, где оно имеет резонансный характер (рис. 3, а). При увеличении нач. энергии возможно образование неск. частиц или резонансов в результате обмена виртуальной частицей в /-канале (рис. 3, б). Такая мультиперифернч. карти- [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...