Реакции расщепления

Точное значение массы нейтрона может быть пайдено из энергетического бала нса ядерных реакций с участием нейтрона. Такими ядерными реакциями могут быть реакции, идущие под действием нейтронов, и реакции, в результате которых образуются нейтроны. Простейшей реакцией второго типа является реакция расщепления дейтона под действием у-квантов [c.34]

Делением называется реакция расщепления атомного ядра (обычно тяжелого) на две (иногда на три) примерно равные по массе части (осколки деления). Тяжелые ядра (Z>90) делятся как после предварительного слабого возбуждения атомного ядра, например в результате облучения его нейтронами с энергией Тп 1 Мэе, а для некоторых ядер даже тепловыми нейтро-на ли (вынужденное деление), так и без предварительного возбуждения, т. е. самопроизвольно (спонтанное деление). [c.410]

Остановимся более подробно на реакции расщепления а-ча-стицами ядер алюминия [c.442]

При расщеплении ядер появляются новые нейтроны (в 2—3 раза больше, чем первоначальные), которые расщепляют ядра других атомов, и так возникает цепная реакция. Цепные реакции расщепления ядер осуществляются в ядерных реакторах. Регулирование процесса расщепления ядер в реакторе основано на том, что не все нейтроны, возникающие при распаде ядра, способны вызвать деление других ядер. Часть нейтронов поглощается делящимся веществом или окружающими его инертными материалами, а часть нейтронов выходит из активной зоны. [c.464]

Ограниченное использование в настоящее время находят атомная (реакции расщепления и синтеза), солнечная и геотермальная виды энергии, а запасы угля, добыча которых экономически целесообразна, могут исчерпать себя к середине 21-го столетия. Поскольку водород, получаемый из угля, может успешно конкурировать с углеводородным топливом, а также учитывая исключительную совместимость этого газа с относительно неисчерпаемыми видами энергии (атомная, солнечная, геотермальная), целесообразно быстрее переходить с углеводородного на водородное топливо. [c.80]

При предварительном нагреве топлива до 470° К в теплообменниках частично использовалось тепло газов, покидающих реактор, а частично — тепло электрических нагревателей. Такой способ ввода вторичного топлива позволял получить достаточно равномерно распределенное по сечению реактора парообразное или тонко распыленное (типа аэрозоля) облако термически подготовленного топлива с огромной поверхностью реагирования. При пересечении такого облака топлива потоком высоконагретых, а потому более активных газов протекают сложные химические реакции (расщепления, конверсии, окисления) с образованием СО, На, Hj, СаНа, С , Нап+г- Полученный газ при 870—900° К далее следует направлять на очистку от сажи, HjS и SOa и жидких продуктов, а оттуда в теплообменники для подогрева воздуха и топлива при = 450—550° К и затем направлять к потребителю. Отделенные от газа жидкие продукты я сажа в дальнейшем смешиваются с первичным топливом и сжигаются. [c.204]

Реакцию расщепления можно проводить и более слабой серной кислотой, но тогда возникает опасность коррозии стальной аппаратуры, в которой хранится эта кислота, а также необходимость дополнительного выпаривания воды из молочнокислых растворов. [c.110]

Таким образом, в результате реакции расщепления дейтрона получается узкий, хорошо коллимированный пучок нейтронов, энергия которых равна примерно половине энергии дейтрона. [c.135]

Остановимся теперь на вопросе об угловом и энергетическом распределении нейтронов, возникающих в результате реакции расщепления дейтрона. Мы будем рассматривать два предельных случая, считая в одном случае ядро прозрачным для частиц, а в другом непрозрачным . Оба эти случая не реализуются, конечно, в действительности, но рассмотрение их представляет интерес в том отношении, что угловые распределения, получающиеся в обоих случаях, мало отличаются друг от друга, поэтому можно считать, что получающееся распределение близко к истинному. [c.138]

Незначительный к. п. д. реакций расщепления в лабораторных условиях не позволит использовать энергию, освобождающуюся при синтезе из легких ядер. [c.152]

Ядерная энергия высвобождается главным образом в виде энергии движения ядер и нейтронов, т. е. в виде тепла. Установки, в которых осуществляется стационарная цепная реакция расщепления, называются ядерными реакторами. Первый такой реактор (рис. 32) был построен Ферми. Историческая дата его пуска — 2 декабря 1942 г. Кроме реакторов, цепная ядерная реакция, правда, уже неуправляемая, носящая взрывной характер, осуществляется в атомных бомбах (рис. 33). [c.73]

Табл. 2. — Реакции расщепления олефинов.

Табл. 3.—Реакции расщепления ароматических углеводородов.

Реакции расщепления 425, 427. Реакции уплотнения 423, 424. [c.482]

По данным из Великобритании, количество вещества меньше критического значения устойчиво и безопасно, в то время как в случае массы вещества больше критической возникает прогрессирующая реакция расщепления ядер, вызывающая колоссальной силы взрыв. [c.50]

Так же как и в случае распада радиоактивных изотопов, наиболее очевидным способом применения реакции расщепления является использование ее в качестве источника тепла. Наиболее простым методом, по-видимому, может быть непосредственный нагрев рабочего тела (фиг. 1.27). То обстоятельство, что в данном [c.71]

Ход реакции расщепления в реакторе определяется пространственным распределением горючего и поглощающих и рассеивающих материалов, а также энергией и пространственным распределением плотности нейтронов. Нейтроны, испускаемые при делении, обладают энергиями в пределах от 0,1 до 10 Мэе. Так как поперечные сечения расщепления при взаимодействии этих быстрых нейтронов с материалом активной зоны реактора значительно меньше, чем поперечные сечения при взаимодействии с тепловыми нейтронами, то быстрые нейтроны нужно замедлить внутри реактора, прежде чем они вступят в реакцию деления. Это можно легко сделать, заставив быстрые нейтроны проходить через материал с низким атомным весом и малым поперечным сечением поглощения. Таким способом можно уменьшить массу расщепляемого материала, необходимую по условию критичности. Условие критичности выполняется, если отношение числа нейтронов, выделяемых при одном акте деления, к числу нейтронов, [c.521]

Расщепление протекает в процессе равновесия и поэтому подчиняется закону действующих масс. Константа реакции расщепления к зависит от температуры [c.208]

Наличие вторичных процессов позволяет понять чрезвычайно большое разнообразие в скорости различных фотохимических процессов, т. е. различие в значении коэффициента к, меняющегося при переходе от одной реакции к другой в тысячи и даже сотни тысяч раз. Общие закономерности, отличающие действие света, нужно, конечно, искать в первичных процессах, которые, собственно говоря, и должны были бы называться фотохимическими. Эйнштейн (1905 г.), высказав гипотезу световых квантов, указал крайне простой закон, справедливый для (первичных) фотохимических процессов каждому поглощенному кванту /гv соответствует превращение одной поглотившей свет молекулы (закон эквивалентности). Опытная проверка этого закона возможна лишь для таких реакций, в которых мы в состоянии разделить первичные и вторичные процессы, или где вторичные процессы вообще не имеют места. Естественно полагать, что роль вторичных явлений особенно велика в наиболее бурно протекающих процессах. Действительно, в идущем со взрывом процессе образования хлористого водорода первичным является лишь расщепление хлора. Бурное же протекание процесса [c.667]

При определенных условиях в газах помимо диссоциации и реакций горения имеет место ионизация атомов и молекул. Реакцией ионизации называют эндотермическую реакцию, в ходе которой происходит расщепление молекул и атомов на положительно заряженные частицы — ионы и на электроны . Ионизация в газах при высоких температурах возможна в результате следующих процессов [c.65]

Эти результаты показывают, что поперечная прочность определяется, главным образом, поверхностью раздела. Неотожженные образцы разрушаются, в основном, по поверхности раздела, поскольку поверхность раздела в таких образцах, вероятно, ослаблена из-за несовершенства связи волокна с матрицей. При малой продолжительности отжига (1 ч или менее) начальная реакция на поверхности раздела сразу же увеличивает прочность последней, и разрушение происходит не по поверхности раздела, а по матрице. В образцах, отожженных в течение 2—5 ч, в основном, разрушаются (расщепляются) волокна, а не матрица причина, по которой в этих образцах развивается расщепление волокон, неясна. Однако с увеличением продолжительности отжига свыше 5 ч вновь наблюдается тенденция к разрушению по поверхности раздела, причем поперечная прочность композита принимает низкие значения. Значит, количество продукта реакции на поверхности раздела, еще не приводящее к ослаблению поверхности раздела и композита в целом, ограничено некоторым пределом. Хотя на характер зависимости прочности от продолжительности отжига (рис. 27) может непредсказуемым образом влиять расщепление волокна, основная тенденция, по-видимому, неизменна высокие [c.220]

В процессе карбонизации вследствие протекания параллельных, последовательных и параллельно-последовательных реакций (расщепление, гидрирование, дeгиiфиpoвaшle, изомеризация, алкилирование, деалкияирование. [c.148]

Прежде всего среди огромного многообразия экзотермических ядерных реакций очень трудно найти такую, которую можно, хотя бы в принципе, рассматривать как пригодную для ядерной энергетики. Как мы убедимся в этом параграфе, до сих пор удалось найти только три типа таких реакций деление тяжелых ядер нейтронами, реакции синтеза легчайших ядер и экзотермические реакции расщепления легчайших ядер. [c.561]

Для общей ориентировки в вопросе о том, какие ядерные реакции являются экзотермическими, можно воспользоваться кривой удельной энергии связи (см. рис. 2.5). Из этой кривой видно, что в среднем удельная энергия связи с ростом массового числа А сначала растет, а затем при А 50—60 достигает максимума (называемого железным , так как значению А = 56 соответствуют ядра изотопов железа), после чего снова убывает. Ядерная реакция экзотермична, когда конечные ядра связаны сильнее начальных. Поэтому можно утверждать, что, как правило, экзотермическими для легких (например, А л 10) ядер будут реакции синтеза более крупных ядер, а для тяжелых — реакции расщепления ядра на достаточно крупные осколки. Наиболее сильно кривая удельной энергии связи наклонена на краях. Поэтому наиболее выгодными энергетически будут реакции синтеза для самых легких ядер, а реакции расщепления — для са мых тяжелых. Кроме того, из-за резкого пика в энергии связи а-частицы сильно экзотермическими являются некоторые реакции наилегчайших ядер с образованием а-частиц в конечном состоянии. [c.561]

При осуществлении ядерной реакции расщепления атома изотопа урана выделяется огромное количество энергии, из которой около 82% приходится на долю тепловой энергии продуктов реакции, а кахадый килограмм такого атомного топлива дает около 80 Тдж тепла (что эквивалентно сжиганию примерно 2,5 тыс. т каменного угля). Еще больше тепла выделяется при ядерных реакциях синтеза легких элементов [Л. 6]. Поэтому, учитывая большие запасы в природе нашей планеты необходимого для таких реакций сырья, можно считать возможности атомной энергетики практически неисчерпаемыми. Естественно, что как только атомная физика достигла необходимого уровня развития, по всему миру, а в первую очередь в СССР, развернулось строительство атомных теплоэнергетических установок. Первая в мире атомная электростанция [c.233]

Перспективны Н. г. на основе мощных линейных ускорителей протонов и дейтронов на энергии 1 — 1,6 ГзВ с током 0,1 — 1 А. В мишенях таких Н. г, реализуются ядерные реакции расщепления дейтрона на протон и нейтрон, к-рые дают высокий выход нейтронов и возможность управления их потоками. Напр., при токах протонов 100 мА энергии 1 ГэВ на мишенях из РЬ, Bi, и генерируются потоки нейтронов до 10 i с"1. Н. г. типа предполагается использовать для исследования радиационной стойкости материалов, иссле-дованш в области ядерной физики и химии. Обсуждаются возможности их применения с мишенями из делящихся материалов для получения ядерного горючего ( Ро, и) в пром. масштабах. Мощные Н. г. предполагается также использовать для перевода долгоживущих радионуклидов, содержащихся в отходах ядерных реакторов, в короткоживущпе (т р а н с мутация), для наработки трития (через мишень, содержащую отходы, прокачивают жидкий Li), а также для получения трансурановых элементов (напр., f). [c.283]

На рис. I показана схема установки на протонном синхроциклотроне (ОИЯИ, Дубна) выведенный пучок протонов р с энергией 660 МэВ бомбардирует мишень из W, нагретую до 3000 С. Образующиеся в ней в результате реакции расщепления ядер W нуклиды, диффундируя из мишени, ионизуются на её поверхности и вытягиваются электрич. полем в область магн. поля масс-сепаратора М. Ионы заданной массы по ионопроводу И подаются в измерит. камеру, где они собираются на подвижной ленте. [c.656]

Еще один способ получения астата основан на реакциях расщепления ядер урана или тория при облучении их альфа-частицами или протонами высоких энергий. Так, например, при облучении одного грамма металлического тория протонами с энергией 660 Мэв на синхроциклотроне Объединенного института ядерных исследований в Дубне получается около 20 микрокюри (иначе 3 -10 атомов) астата. Однако в этом случае гораздо труднее выделить астат из сложной смеси элементов. Эту нелегкую проблему сумела решить группа радиохимиков из Дубны во главе с В. А. Халкиным. [c.19]

Кольчатые углеводороды ряда нафтенов. Близкие по своим химическим свойствам к метановым углеводородам насыщенные нафтены в условиях П. п. более устойчивы. Реакции расщепления идут прежде всего в сторону отрыва боковых цепей, причем легче всего отрываются наиболее длинные цепи, а наиболее устойчива метиль-ная группа.Полиметиленовое кольцо способно также разрываться при высокой темп-ре с образованием ненасыщенного углеводорода с открытой цепью, напр [c.214]

Реактив женевский 774, ХЛа1. Реактивность реактора 215, XIX. Реактивный аппарат 78, XIX. Реакции необратимые 221, XIX. Реакции обратимые 221, XIX. Реакции расщепления 425, 427, [c.466]

Наличие свободного углерода в факеле желательно в процессах нагрева, при которых передача тепла происходит в основном за счет излучения. При получении полугаза из мазута дисперсный углерод в высшей степени нежелателен. Это требование осложняется, так как при получении нефтяного газа жидкое топливо сжигается только частично, при этом из-за недостатка воздуха легко может происходить выпадение частиц углерода. При газификации мазут путем расшепления тяжелых, жидких углеводородов должен быть превращен в газ и поэтому реакция расщепления должна идти таким образом, чтобы дисперсный углерод не выпадал. [c.208]

Наиболее наглядное и убедительное доказательство того, что при взаимодействии а-частицы с ядром азота происходит ядер-ная реакция описанного выше вида, было дано в 1923 г. Блекеттом, который с помощью камеры Вильсона получил фотографию расщепления ядра азота а-частицей. На фотографии отчетливо видны следы первичной а-частицы, вылетающего протона и образующегося ядра. Расчет массы ядра, выполненный с учетом законов сохранения энергии и импульса, дал значение 16,72 0,42 а. е. м. [c.441]

Для стягивания частичной дислокации необходима дополнительная энергия, так как реакция Ay-iryD=AD обратна реакции (56) и согласно критерию Франка энергия системы должна быть повышена. Для реализации такой реакции требуется затратить дополнительную энергию. Термическая активация и высокие напряжения для кристаллов с большой шириной расщепленной дислокации способствуют протеканию реакции (58). Ве- [c.74]

Перетяжка на расщепленной дислокации, необходимая для начала поперечного скольжения в другой плоскости, создается благодаря приложенному сдвиговому напряжению и тепловым колебаниям решетки, так как реакция рекомбинации энергетически невыгодна. Для процесса сжатия дислокации и движения в плоскости поперечного скольжения необходима энергия активации, величина которой зависит от размера стяжки и ширины расщепленной дислокации. Для алюминия расчетным путем получено значение энергии активации, близкое к 1,0 эВ. Однако для меди, обладающей большей шириной расщепленной дислокации, необходима значительно более высокая энергия. Поэтому для поперечного скольжения в меди требуются более высокие значения напряжений и температуры. Поскольку ширина дефекта упаковки зависит от энергии дефекта упаковки д.у, то напряжение Till также зависит от энергии дефекта упаковки. [c.196]

Любой способ получения энергии в конечном счете состоит в превращении первичной, т. е. располагаемой энергии, будь то внутренняя энергия органического топлива, или энергия расщепления ядер, или энергия ядер-ных реакций синтеза, или энергия полей, например, энергия электромагнитного поля, в ту форму энергии, которая необходима для данной конкретной цели. Наиболее распространенным, видом энергии является электрическая, представляющая собой универсальную форму энергии. К источнику энергии, т. е. к техническому устройству, служащему для преобразования энергии, предъявляется прежде всего требование возможно большей плотности потока преобразуемой энергии. [c.3]

Образованные в результате реакций (2.19) и (2.20) сидячие дислокационные конфигурации (см. рис. 2.10) вызываютШоявление температурной зависимости сопротивления движению дислокаций. Обусловлено это тем, что для движения винтовой дислокации внешнее напряжение и термическая активация должны обусловить протекание процесса редиссоциации, т. е. образования перетяжек [831 на расщепленной дислокационной линии, после чего только она получит возможность перемещаться. Фактически достаточно подтянуть к центру расщепления хотя бы один из дефектов упаковки. Данная модель редиссоциации винтовых дислокаций [82, 83] объясняет не только температурную зависимость прочностных характеристик, но и асимметрию скольжения в [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...