Скорость пузырька

Выразим скорость пузырька и через из соотношения (3.1.32) [c.95]

Осредняя скорость пузырька и(Г(,, С ) по всем возможным [c.97]

С ростом и у (т. е. с ростом к) средняя скорость пузырьков [c.110]

Скорости пузырьков и, и представляют собой скорости подъема большого и малого пузырьков газа в вязкой жидкости (2. 3. 16) [c.177]

Физические особенности процесса прохождения пузырька газа сквозь столб жидкости характеризуются содержанием газа в с.меси с ншдкостью и скоростью пузырьков. [c.144]

Скорость Пузырьки воздуха [c.20]

Пузырьки паров и газов, образовавшиеся в узком сечении 2—2, движутся вместе с жидкостью (вправо на рис. 4.4) и попадают в зону более высокого давления. Повышение давления происходит на участке от сечения 2—2 до сечения 3—3. В зоне более высокого давления пары конденсируются, т. е. переходят в жидкое агрегатное состояние, а газы растворяются в жидкости. Полость конденсирующегося пузырька (пустота) заполняется жидкостью с большой скоростью — пузырьки схлопываются . Этот процесс сопровождается местными гидроударами, т. е. скачками давления в отдельных точках. Такие точечные скачки давления способствуют образованию микротрещин и каверн в стенках, что может привести [c.29]

При рассмотрении фиг. 5.12 отмечалось, что периодически отрывающиеся присоединенные каверны имеют, по-видимому, прозрачную поверхность раздела с большим числом мелких пузырьков, движущихся вдоль нее. Создается впечатление, что на поверхности каверны происходит интенсивное кипение. Однако тщательное изучение кадров высокоскоростных кинофильмов показывает, что каждый перемещающийся пузырек образуется в начале каверны, быстро вырастает почти до максимального диаметра, а затем при перемещении вниз по течению вдоль стенки каверны его диаметр изменяется очень медленно. Скорость пузырьков близка к скорости течения, поэтому они неподвижны относительно движущейся жидкости. По-видимому, важно, что пузырек растет в основном в процессе его перемещения вдоль сильно искривленной поверхности раздела в начале каверны. Экспериментально установлено, что непосредственно перед точкой отрыва в течении около направляющей поверхности существуют напряжения растяжения [56]. Если это так, то жидкость в зоне быстрого роста пузырьков, возмол<но, находится в неравновесном состоянии, поскольку дополнительный объем, образующийся в процессе роста перемещающихся каверн, необходим для снятия этого напряжения. [c.207]

Перемешивание жидких сред с пузырями в колеблющихся полостях со свободной поверхностью, газирование, ликвидация недоступных для пузырей зон. Методика оценки влияния параметров на эти процессы. При численном интегрировании, результаты которого приведены в предыдущем пункте, принималось, что в начальный момент времени пузырек находился внутри жидкости. Во многих реальных практически важных случаях проникновение пузырьков во внутренние зоны колеблющейся жидкости происходит со свободной поверхности. Вопрос о том, какие начальные скорости пузырьков для этого необходимы, во многих случаях может иметь практическое значение. [c.324]

В поле скоростей и давлений (6.12.9) или (6.12.9а) аналогична 6 гл. 4 можно исследовать поле скоростей пузырьков v-i в соответствии с уравнениями для продольного и радиального движений [c.162]

При йд = 0 величина Ug определяет конечную скорость пузырька. Соответственно (15.102) можно переписать в виде [c.280]

Если исходить из идеальных условий удаления воздуха этим путем, то скорости пузырька (вертикальная составляющая) в потоке масла по сечению резервуара [c.117]

Поры в сварных швах образуются в процессе кристаллизации сварного шва в результате выделения газов из пересыщенного газами затвердевающего металла. Причины появления пор насыщение жидкого металла сварочной ванны газами вследствие повышенной влажности электродных покрытий, флюсов, защитных газов (водородом), нарушения защиты (азотом) и интенсивных окислительных процессов в шве (оксидом углерода) охлаждение сварных швов при кристаллизации с большой скоростью, вследствие чего затрудняется выход пузырьков газа из кристаллизующегося шва в атмосферу. [c.232]

Представление энергии смеси в виде (1.1.17), на основе которого и записываются уравнения энергии в этой главе, справедливо, если каждую фазу считать локально однородной, т. е. в каждом элементарном объеме смеси вещество каждой фазы, в том числе и включений (капель, частиц, пузырьков и т. д.), принимается однородным вплоть до самой поверхности раздела фаз, и поэтому энергия каждой составляющей считается пропорциональной ее массе. Это равносильно тому, что особенности поверхностного слоя вещества толщиной порядка радиуса молекулярного взаимодействия (- 10 Л1),являющегося границей раздела фаз, далее не учитывается. Для этого необходимо, чтобы размеры включений были во много раз больше толщины этого слоя. Кроме того, в (1.1.17) и везде в гл. 1 будет учитываться только та часть кинетической энергии смеси, которая связана с макроскопическим движением фаз со скоростями U . В действительности имеются еще мелкомасштабные (с характерным линейным размером, равным по порядку размеру неоднородностей смеси) течения (например, радиальные пульсационные движения вокруг пузырьков, обратные токи несущей жидкости около включений из-за их относительного движения в этой жидкости, хаотические движения включений). В большинстве существующих теорий взаимопроникающего движения кинетическая энергия такого движения не учитывается. Таким образом в качестве первого этапа в гл. 1 рассматривается случай, когда энергия смеси при однородном представлении энергий фаз является аддитивной по массе фаз. Учет поверхностных явлений в рамках представлений Гиббса и кинетической энергии мелкомасштабного движения фаз имеется в главах 2—4. [c.30]

Радиальное движение несущей фазы. Рассмотрим теперь другой тин мелкомасштабного движения, а именно, радиальное движение около дисперсной частицы, являющееся существенным при радиальных пульсациях диспергированных пузырьков газа в жидкости. При не очень больших объемных содержаниях пузырьков (а2 0,1), видимо, можно считать, что в подавляющей части ячейки около каждого пузырька движение близко к сферически-симметричному и описывается потенциалом (см. (3.3.29)). Тогда, аналогично (3.4.2), аппроксимация поля скоростей в ячейке в рамках схемы Э, . имеет вид [c.125]

Совместное радиальное и поступательное движение. Рассмотрим движение и осредненные параметры в ячейке, когда одновременно имеет место как поступательное (со скоростью —Oi), так и радиальное (определяемое радиальной скоростью на поверхности дисперсной частицы) движение сферической дисперсной частицы. В случае, когда последняя есть капля жидкости или пузырек газа (а именно для пузырька совместное поступательное и радиальное движение является наиболее характерным и существенным), поступательное движение относительно несущей фазы и ряд других аффектов приводят к нарушению сферической формы дисперсной частицы. Тем не менее в ряде случаев с каплями или пузырьками можно пренебречь указанной несферичностью (что будет обсуждено в 3 гл. 5) и использовать рассмотренную ниже схематизацию движения в ячейке. [c.126]

Для того чтобы определить спектральную плотность пульсации ссбсо.лютпой скорости пузырька (относительно неподвижной системы отсчета), долгнонш.м Е (со) на квадрат модуля амплитуды / (( )), Имеем [c.84]

Очевидно, что минимальное время пребывания пузырьков пара в жидкости определяется как отношение высоты слоя к максимальной скорости подъе.ча пузырька. Если профиль скорости жидкости по сечению колонны считать параболическим, то максимальная скорость жидкости равна 2т, скорость пузырька относительно жидкости равна и и, следовательно, максимальная скорость парового пузырька есть [c.340]

В работе [145] сравниваются соотношения между объемом пузырька и диаметрОхМ сопла. На фиг. 3.20 представлена конечная скорость пузырьков при различных режи.мах течения смеси воздух — вода, а на фиг. 3.21 показано изменение объема пузырьков II их скорости в зависимости от расстояния до среза сопла. [c.142]

Как будет показано ниже, даяге в ударных волнах могут быть не существенны эффекты поступательного движения пузырьков относительно жидкости, и вместо решения уравнения импульса для скорости пузырьков можно принять односкоростную схему (vi = V2 = v). Тогда уравнения сохранения массы смеси и числа пузырьков имеют вид [c.103]

Эксперименты А. В. Городецкой показали, что даже ничтожное количество веществ, сосредоточивающихся в поверхностном слое, может оказать существенное влияние на скорость движения пузырьков. Так, при движении в воде пузырька диаметром d = 0,l мм для возникновения квадратичного закона сопротивления его ДЕижсишо [37] достаточно покрытия насыщенным монослоем поверхности, составляющей около 2% всей площади пузырька F. При этом влияние того или иного вещества в растворе на скорость двил<ения пузырьков определяется его поверхностной активностью. По опытам А. В. Городецкой максимальное замедление скорости пузырьков достигает 250%. [c.135]

Условия (9,43) и (9,44) дадут совместно область частот, в которой приближенно применимы выражения (9,40) и (9,41) для колебательной скорости пузырьков различного диаметра. При 6=18° и улй10 г.слг сек- получим [c.285]

Для значений начальной скорости Уо > О области, в которые пузыри не могут попасть при своем движении, будут лежать внутри области недоступности для покоящихся в начальный момент пузырей. Причем увеличение Уо сужает соответствующую область недоступности. При Уо Утт = /—область недоступности исчезает. Таким образом, физический смысл величины Ут1п — минимальный модуль начальной скорости пузырька, для которого область недоступности исчезает. При /З т > о естественно определить Кп1п = 0. Величина Кп1п в определенной степени может служить критерием для оценки возможности проникновения пузырьков во внутренние зоны колеблющейся жидкости. При малых ее значениях проникновение пузырей во внутренние зоны течения облегчено, с ростом этой величины процесс проникновения затрудняется. Во многих случаях для практических целей достаточно рассматривать не наиболее общий случай, когда начальные положения могут располагаться в произвольной точке течения, а зафиксировать начальные условия, например рассматривать лишь те пузыри, которые в начальный момент находились бы на свободной поверхности или на дне, и уже для них находить Ущ-щ- [c.326]

Этой формулой можно пользоваться, пока величина и/и о мала по сравнению с единицей. Ошибка в расчете не превысит примерно 10%, если и/ид < д. При повышении частоты и приближении ее к резонансной, а также при дальнейшем увеличении частоты формулой (112.2) пользоваться уже нельзя хотя газ в пузырьке по-прежнему будет сжиматься и расширяться квазистатически, сжимаемость пузырька не будет равна сжимаемости содержащегося в нем газа, так как пузырек в целом как осциллятор уже не будет находиться в статическом режиме. Даже по фазе сжатие пузырька перестанет совпадать с давлением в падающей волне. Можно было бы все же воспользоваться той же формулой (112.1) для расчета рассеяния, найдя ття лъно эффективную сжимаемость пузырька на любой частоте (это была бы вообще комплексная величина). Но проще решить общую задачу о рассеянии с самого начала, задаваясь первичной волной и отыскивая объемную скорость пузырька из граничных условий на его поверхности все в том же предположении о малости радиуса пузырька по сравнению с длиной волны в газе, заполняющем пузырек. Перейдем к такому расчету. [c.364]

Влияние поглощения на рассеяние и подсчет самого поглощения удобно рассмотреть, исходя из баланса энергии пузырька как осциллятора с одной степенью свободы, колеблющегося в вынуждающем поле первичной волны. Уравнение баланса энергии позволяет найти другим способом и резонансную объемную скорость, и сечениа рассеяния пузырька в отсутствие потерь, которое будем теперь обозначать сго- В самом деле, пусть пузырек колеблется в установившемся режиме на своей резонансной частоте. Как известно, при вынужденных резонансных колебаниях скорость осциллятора находится в фазе с вынуждающей силой. За обобщенную скорость осциллятора примем объемную скорость пузырька тогда обобщенной вынуждающей силой будет давле- [c.367]

Общее число параллельно работающих труб выбирается исходя ия скорости поды не ниже 0,5-1 м/с. Эти скорости обусловлены необходимостью смывания со стенок труб пузырьков воздуха, способствующих коррозии, и предотвращения расслоения пароводяной смеси, которое может привести к перегреву слабо охлаждаемой паром верхней стенки трубы и ее разрыву. Движение воды в экономайзере обязательно восходящее н этом случае имеющийся в трубах после монтажа (ремонта) воздух легко вытесняется водой. [c.151]

Гетерогенные снеси. В дтличие от гомогенных смесей, гетерогенные смеси (смесь газа с каплями или частицами (газовзвесь), смесь жидкости с твердыми частицами (суспензия), смесь жидкости с каплями другой жидкости (эмульсия), смесь жидкости с пузырьками, водонасыщенные грунты, композитные материалы и т. д.) в общем случае описываются многоскоростной (или многожидкостной) моделью с учетом динамических эффектов из-за несовпадения скоростей составляющих, которые в данном случае будем называть фазами. Это часто необходимо, так как скорости относительного движения фаз по порядку могут быть равны скоростям их абсо-иютного движения и,- или среднемассовой скорости смеси р. [c.23]

В качестве характеристики поля скоростей несущей жидкости в [9—И] использована величина которая называется скоростью в середине между пузырьками и которая связана с использованнымп нами средними скоростями фаз [c.152]

Встречающиеся в практике режимы течения дисперсных смесей чрезвычайно многообразны. Они определяются большим числом факторов, таких как вид смеси (гааовавесь, суспензия, Жидкость с пузырьками и т. д.), объемная концентрация фаз, плотности, вязкости и другие физические характеристики материалов фаз, размеры и форма дисперсных частиц, характерные скорости и линейные размеры аппаратов, наличие химических реакций и фазовых переходов и т. д. Главная задача данной главы на основе представлений, изложенных в предыдущих главах, вывести замкнутые системы уравнений, описывающие течения дисперсных смесей в наиболее важных и прин-щшиальных случаях. [c.185]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость пузырька : [c.100] [c.170] [c.140] [c.143] [c.313] [c.204] [c.205] [c.326] [c.400] [c.407] [c.400] [c.368] [c.134] [c.140] [c.66] [c.200] [c.265] [c.102] [c.113] [c.120] [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...