Диаграмма Фридмана

Диаграммы механического состояния (критерий Я- Б. Фридмана). Влияние типа напряженного состояния на характер нарушения прочности материалов приближенно можно учесть при помощи диаграмм механического состояния. Последние строят на основании следующих положений. [c.210]

Рис. 8.20. Диаграмма теории Я Б. Фридмана.

На рис. 12 показана обобщенная диаграмма механических свойств чугуна, построенная по способу Я. Б. Фридмана [3]. Граничная вертикальная прямая. [c.63]

Рис. 1.4. Диаграмма Давиденкова—Фридмана

Н. Н. Давиденкову и диаграмма механического состояния Я. Б. Фридмана б) характер огибающих предельных (по прочности) кругов напряжений. [c.485]

При произвольном напряженном состоянии с заданными значениями Ст] и а , об опасности разрушения материала можно судить по диаграмме Давиденкова-Фридмана [48] (рис. 4.1.3). В предположении одинаковых масштабов по осям а] и JJ, на рис. 4.1.3,д проведены лучи [c.178]

При произвольном напряженном состоянии с заданными значениями Oj и об опасности разрушения материала можно судить по диаграмме Давиденкова — Фридмана [20] (рис. 3.12). В пред- [c.144]

Аналог подобных двухпараметрических критериев разрушения можно видеть в диаграмме механического состояния Я. Б. Фридмана для гладких (без трещины) образцов или деталей [8]. Действительно, эта диаграмма указывает вид разрушения в зависимости от напряженного состояния наиболее опасного, обычно малого объема детали. То же определяется и по диаграмме трещиностойкости Ig — рс для детали с трещиной, но в зависимости от длины трещины. [c.58]

Переход от вязкого к хрупкому разрушению зависит от типа напряжённого состояния, свойств материала и условий его работы. Для качественной характеристики типа разрушения используются а) схема условий разрушения по Н. Н. Давиденкову и диаграмма механического состояния Я. Б. Фридмана, б) характер огибающих предельных (по прочности) кругов напряжений. [c.341]

Единая теория прочности (Я. Б. Фридмана) — теория, основанная на представлении о независимости диаграммы [c.33]

Одно из них, отраженное, в частности, в диаграмме механического состояния Я. Б. Фридмана (фиг. 13), исходит из предположения, что у всех металлов как пластичных, так и хрупких и малопластичных, сопротивление отрыву при снижении темпера- [c.100]

Рис. 79. Диаграмма механического состояния Я. Б. Фридмана (т р предел текучести и сопротивление срезу, выраженные в касательных напряжениях

Согласно диаграмме механического состояния Я. В. Фридмана [П. все зиды макроразрушения можно разбить на два типа отрыв по плоскостям действия максимальных главных нормальных напряжений и срез по плоскостям действия максимальных главных касательных напряжений. [c.172]

Следует отметить, что конец магистральной трещины в реальных металлических материалах только схематически и очень условно можно аппроксимировать гладкой или кусочно-гладкой линией, следующей из упругого или упругонластического решения. Степень соответствия результатов решения, полученных из континуальных теорий, с реальной ситуацией, зависит от степени локальности рассмотрения объекта. Углубление в детали строения поверхности трещины и ее конца неизбежно приведет к отказу от результатов решения континуальных теорий. Для этого достаточно взглянуть на ряд фотографий трещин, обнаруживаемых в элементах различных конструкций и возникших по разным причинам в эксплуатационных условиях (например, рис. 25.10, 25.11). Однако это не означает, что решение континуальных теорий неверны. Нет, они верны, но для своего масштаба, для соответствующей степени локальности рассмотрения объекта. Например, если принимать во внимание структуру материала, то область справедливости континуальных теорий может быть отражена с помощью диаграммы структурной неоднородности Я. Б. Фридмана [290]. [c.216]

Теория Я. Б. Фридмана ). Я. Б.Фридман предложил ) строить на основании некоторых экспериментально найденных данных следующие две диаграммы, располагаемые рядом. Первая (левая) строится в системе осей Оэк ,2 — Ттах, а вторая (правая)—в системе осей тах — Ттах (мэксимальный ИСТИННЫЙ СДВИГ — максимальпое касательное напряжение) (рис. 8.20). Диаграмма отражает поведение материала, связанное как с его природой, так и с характером напряженного состояния. Коснемся прежде всего вопроса о том, [c.550]

Итак, для построения диаграммы Я. Б. Фридмана необходимо иметь обобщенную кривую течения и сопротивление отрыву. Имеется в виду, что в процессе этого пост юения находится и сопротивление срезу если при построении обобщенной кривой течения получить сопротивление срезу не удается, последний необходимо найти особо. Построение обобщенной кривой течения не является простой операцией. При растяжении затруднения возникают в связи с образованием шейки, при сжатии — в связи с наличием трения на опорных площадках и невозможностью доведения пластичного материала до разрушения. Более приемлемым является испытание на кручение, з отя и здесь имеются свои сложности — в случае образца в виде сплошного круглого цилиндра упругая сердцевина влияет на периферийные слои, доведенные до предельного состояния, если же образец трубчатый, то возможна потеря устойчивости. [c.555]

Теория Г. Шнадта ). Как и Я. Б. Фридман, Г. Шнадт строит диаграмму на плоскости в некоторой, системе осей и наносит сетку линий, каждая из которых соответствует той или иной границе области работы материала. Этими областями являются область упругой работы, область пластических деформаций и область исчерпанной прочности. На сетку линий, отражающих возможности материала, наносятся линии, характеризующие напряженное состояние конструкций. Несмотря на сходство некоторых основных положений теории Г. Шнадта с положениями теории Я. Б. Фридмана, никаких указаний на последнего в работе Г. Шнадта не имеется. [c.556]

Результаты опытов на разрушение образцов конструкционных материалов обобщаются в виде силовых критериев разрушения [37, 70, 981, простейшими примерами которых могут служить условия постоянства максимального растягивающего напряжения при отрыве Огаах = сг == Оотр И постоянствз максимального касательного напряжения при разрушении срезом т ,ах = — ад = = 2тср, где Оа > Оз — главные напряжения и адр — константы материала. Известная диаграмма Н. Н. Давиденкова и Я- Б. Фридмана [981 (рис. 1.4) дает полезную, хотя чрезвычайно схематическую иллюстрацию зависимости того или другого типа разрушения от вида предельного напряженного состояния. Путь нагружения элемента изотропного материала наносится на плоскость Oi — Оа (а > 0), причем все точки горизонтальной оси отвечают состояниям = Oj = Oj > О, когда пластическое де- [c.11]

ПО механизму среза. Обозначим их (рис. 6.5). Подобную диаграмму связывают с именами Н. Н. Да-виденкова и Я. Б. Фридмана. В качестве первого из них можно принять напряжение по критерию максимальных нормальных [c.125]

Аналог подобных двухпараметрических критериев разрушения можно видеть в диаграмме механического состояния Я.Б. Фридмана для гладких (без трещины) образцов или деталей [261]. Действительно, эта диаграмма указывает вид разрушения в зависимости от напряженного состояния наиболее опасного, обычно малого, объема детали. То же определяется и по диаграмме треш,иностойкости 1с — Рс для детали с треш,иной, но в зависимости от длины треш,ины (эту же развертку перехода от одного вида разрушения к другому можно получить, изменяя не длину треш,ины, а температуру детали [34]). [c.76]

Следующим этапом абобщения взглядов на двойственную природу прочности и разрушения металлов явились работы Я.Б. Фридмана, который в 1941 г. предложил схему (ее называют объединенной теорией Пррчности или диаграммой механического состояния), поясняющую возможность получения хрупкого или вязкого излома лри испытании металлов [392]. [c.13]

Рис. 5. Диаграмма механического состояния Я.Б. Фридмана. АВ — линия предела текучести гт А В - линия сопротивления срезу Тр D — соп-ротивленив,отрыву S

Влияние вида напряженного состояния наглядно показывает диаграмма механического состояния Я- Б, Фридмана, приведенная на рис. 79. Различные способы нагружения характеризуются коэффициентом мягкости а=ттах/5тах, где Ттах — наибольшие касатель-ные напряжения 5щах — наибольшие приведенные растягивающие напряжения. Для осевого сжатия а=2, кручения 0,8, осевого растяжения 0,5 и т. д. Из диаграммы видно, что для одного и того же материала при сжатии происходит вязкое разрушение путем среза с предварительной пластической деформацией. При растяжении происходит хрупкое разрушение путем отрыва. Эта диаграмма дает лишь качественное представление [c.186]

Характер напряженного состояния является одним из важнейших факторов, определяющих механические свойства твердых тел в процессе деформации. При одинаковых температурах и скоростях деформации механические свойства твердых тел, и особенно металлов, могут меняться в довольно ироких пределах в зависимости от распределения напряжений внутри образца. Обычные диаграммы деформации при неоднородном напряженном состоянии представляют собою лишь усредненные значения сил и деформаций в различных точках деформируемого тела и не дают по существу никакого представления об истинном распределении напряжений и деформаций внутри тела. Законы, по которым происходит усреднение механических свойств в различно напряженных точках тела, обычно столь сложны, что исключают возможность выявления количественных соотношений, но качественная картина явления, особенно благодаря работам Н. Н. Давиденкова и Я. Б. Фридмана [22, 23], выяснена с достаточной полнотой. [c.45]

Описанную здесь двойственность в характере разрушения удобно иллюстрировать с помощью так называемой диаграммы механических состояний испытуемого образца, когда по оси абсцисс откладываются эквивалентные напряжения по критерию максимальных напряжений растяжения а по оси ординат — эквивалентные напряжения по критерию максимальных касательных напряжений а з (рис. 6.5). Эта диаграмма связана с именами Н. Н. Давиденкова и Я. Б. Фридмана. Поясним порядок работы с диаграммой. Рассмотрим, к примеру, процесс растяжения стержня. При нарастании нагрузки увеличиваются значения и а , на графике получаем последовательность точек, ложащихся на непрерывную линию, которую назовем путем нагружения. Для растяжения имеем = о и ст з = ст, а путь нагружения представляется отрезком прямой, наклоненной под углом а к оси абсцисс, причем tga = aэкв/ст кв = ст/ст= 1. Для случая чистого сдвига путь нагружения также будет отрезком прямой, но tga =(т - (- т))/т = 2. Саму ось абсцисс надлежит считать путем нагружения для трехосного равномерного растяжения, когда а, = Оа = стд и ст = О и tga = 0. Кроме того, ось ординат является путем нагружения двухосного сжатия, когда (Т1 = 0, Стз<0, аз<0, сТэкв = 0 и 1 а = оо. Эту ось ординат также следует считать путем нагружения для любого трехосного сжатия, за исключением случая гидростатического сжатия, когда а = а2 = стз<0. [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...