Системы с монотонной структурой

Прежде чем перейти к формальному обоснованию оценок (4.73), заметим, что рассматривается класс систем, которые называют системами с монотонной структурой. Монотонная структура обладает следующими простыми свойствами [c.199]

Хотя в настоящее время нет полной ясности в механизме теплообмена, роль основных характеристик системы представляется вполне определенно. Поэтому можно сделать вывод, что повышение давления посредством увеличения плотности псевдоожиженного газа и уменьшения, как следствие этого, кинематической вязкости должно улучшать структуру слоя у теплообменной поверхности, согласно [69], и способствовать росту конвективной составляющей теплообмена. С увеличением диаметра частиц конвективная составляющая монотонно возрастает за счет увеличения скорости газа в пузырях и между частицами. [c.108]

На гидродинамической моде суммарное движение, образующееся в результате суперпозиции основного течения и возмущения, имеет, как и в вертикальном слое (см. 4), структуру периодической вдоль оси системы неподвижных вихрей на границе встречных потоков. Критическое волновое число монотонно уменьшается с ростом числа Прандтля. [c.206]

В целом атмосфера и биосфера Земли представляют собой сложную открытую систему. Стационарный баланс потоков энергии устанавливается за счет теплового излучения Земли в космическое пространство на Землю приходит энергия с малой энтропией, а уходит с энтропией намного большей. Но нельзя сказать, что необратимый процесс возрастания энтропии идет совершенно монотонно во всех составных частях сложной системы. Напротив, общий рост энтропии сопровождается процессом создания упорядоченных структур с уменьшением локальных величин энтропии. Именно за счет глобального роста энтропии и возникает возможность противоположного процесса локальной организации и развития порядка. Ситуация здесь сходна с ирригационной системой, использующей механизмы для перекачки воды с нижнего уровня на более высокий сама падающая вниз вода приводит в действие водяное колесо, перекачивающее часть воды вверх. Большой поток вниз создает малый поток вверх. [c.69]

Главная наша задача заключается в описании неравновесных процессов, будь то квантовых или классических. В этих процессах мы будем различать две линии поведения приближение к равновесию за счет диссипации с возрастанием соответствующей энтропии, и обратный процесс развития, или самоорганизации, с уменьшением энтропии за счет роста энтропии окружения. Естественно сначала рассмотреть первый из этих необратимых процессов, т.е. приближение к равновесию. Оказывается, что приближение к равновесию имеет характер монотонного разрушения порядка или неуклонного рассасывания начальных флуктуаций только при малом отклонении от равновесия. В сильно неравновесных системах, как правило, развиваются более сложные нелинейные процессы, в которых по ряду степеней свободы происходит не разрушение, а усложнение структур. Естественно, что начать нужно с самого простого случая малого отклонения от равновесия. Кроме того, естественно стартовать, отправляясь от самой простой физической системы. [c.163]

Соотношения (3-20), (3-24) и (3-25) полностью определяют осредненпые геометрические параметры рассматриваемой зернистой системы (рис. 3-8). Модель с осредненными параметрами отражает наличие непрерывных контактов частиц в любом направлении (условие устойчивости) и изотропность зернистой системы с хаотической структурой. Возрастание пористости в такой модели привело бы к монотонному уменьшению величины координационного числа, при этом зерна вместо плотных скоплений образовали бы пространственно-цепочечную структуру, изображенную на рис. 3-4, г. Однако в реальных высокопористых материалах частицы образуют ярко выраженные скопления (рис. 3-4,6, в). Поэтому целесообразно ограничить область применения настоящей модели пределами изменения пористости 0 тгк 0,4. [c.83]

Подведем итог. Исследование гидродинамической системы с двумя сильными разрывами показало, что вырожденный случай прилипания ( = 0) жидкости на внутренних стенках j-области не содержит интересных качественных явлений. Это означает, что проскальзывание жидкости на разрыве физически содержательно са.мо по себе, вне связи с конкретными реологическими свойствами. Для разных реологических моделей жидкости (ньютоновская, нелинейно-вязкая, вязкоупругая) эффект скольжения проявляет себя многофакторным образом. Представленные здесь примеры демонстрируют эволюционные свойства течений с турбулентной вязкостью на фоне эффекта скольжения. В формировании структуры потока ифают принципиальну ю роль два обстоятельства эффект скольжения жидкости вдоль линии сильного разрыва и характер распределения (монотонный либо немонотонный) полных гидродинамических напоров в направлении основного течения. [c.100]

В работе [199] в одномодовом приближении определены критические условия возникновения ячеистой структуры в модельной системе случайно размещенных винтовых дислокаций. Ячеистая структура рассматривается как диссипативная, возникающая вследствие сильной нелинейности в соотношении между истинным напряжением S, действующим на дислокацию, и ее скоростью ) = >o(S/G)", где п, "Do — константы материала. Теоретически показано, что рост средней плотности дислокаций в кристалле приводит к монотонному увеличению волнового числа субструктуры. Получены оценки минимальной плотности дислокаций, необходимой для образования ячеистой структуры. Так, для поликристаллической меди при 20°С соответстйующая минимальная плотность дислокаций составляет (1,1 1,2) 10 см 2 (экспериментальное значение 1,2 10 смг- ). [c.111]

Здесь нужно указать на то, что экспериментальное доказательство А. А. Трапезниковым и В. А. Федотовой существования нижнего предела прочности по достаточно резкому переходу от монотонных кривых X t) к кривым с максимумами основывалось на некритическом использовании ими опытных данных и заслуживает особого разбора. Их опыты проводились с очень мягким динамометром и легкорелаксирующей высокоэластичной системой (4%-ный раствор нафтената алюминия в декалине). В этих условиях переход через предел прочности может сопровождаться значительным повышением скорости деформации в результате разрушения структуры и поэтому измерение предела прочности производится фактически при более высоких скоростях деформаций, чем те скорости, которые отвечают установившимся режимам течения. [c.123]

Отметим и еще одну закономерность деформирования. В структуре неоднородного тела обнаружены локальные области, лавинообразное разрушение которых не зависит ни от жесткости внешнего стеснения тела, ни от шага нагружения. Это свидетельствует о локальной потере устойчивости процесса накопления повреждений. Подобная, дискретная, диссипация энергии наблюдается на закритиче-ской стадии деформирования и проявляется в виде отдельных более или менее протяженных срывов на диаграммах. Наблюдается смена стадий стабильного и нестабильного структурного разрушения. Данное явление происходит вследствие того, что, как было показано, процесс структурного разрушения неоднородного тела осуществляется за счет не только внешнего (нагружающг1я система), но и внутреннего источника подводимой механической энергии. Последний связан с освобождением иотенциальной энергии упругого деформирования при разгрузке элементов структуры в объеме тела, окружающем области самоподдерживаемого, или, по терминологии Б.И. Шемякина [295], свободного разрушения. Поэтому даже в случае предельно "жесткого монотонного нагружения характер накопления повреждений на структурном уровне полностью не контролируется. [c.140]

Применение формулы (XVIII, и) к вискозиметрическим измерениям для раствора резины в толуоле показало, что х не ностоянно, а увеличивается от величины при Р = О до своего максимального значения 5 001 причем скорость роста монотонно падает. Структура дисперсной системы становится соответственно более устойчивой с увеличением скорости деформации. Устойчивость эта имеет динамический характер. [c.307]

Остается проверить только, что при малых значениях х и Х- -2[х профиль ударного слоя имеет сколь угодно узкую область перехода и ту же качественную структуру, что и профиль, показанный на рис. 14. Не останавливаясь на формальном доказательстве этого факта, мы приведем те соображения. которые показывают существо дела. Начнем с того, что монотонное убывание величины и очевидно, так как йи1(1х < О во всех точках ударной кривой. Предположим теперь, что мы хотим, чтобы, скажем, 90% изменения величины и происходило на интервале протяженностью меньще е. Иначе говоря, мы хотим, чтобы ударная кривая проходила большую часть расстояния между и при малом (меньше е) изменении х. Из вида системы (57.6) ясно, что этого можно добиться, сделав Х- -2(а и / достаточно малыми независимо от того, являются ли они постоянными. [c.192]

Последней в этой серии является работа Дюбуа и др. [146] по твердым растворам вольфрама в молибдене и в тантале. Эти три тугоплавких металла обладают сходной структурой электронных оболочек и почти одинаковым атомным радиусом, имеют один и тот же тип кристаллической структуры и образуют непрерывную последовательность твердых растворов. Можно было бы ожидать, что значения ф , измеряемые при меняющемся соотношении компонент, будут претерпевать монотонные изменения от значения, соответствующего одной чистой компоненте, до значения, соответствующего другой чистой компоненте, как это имело место для сплава ниобий—тантал (табл. 4.32). В действительности же в обоих случаях кривая зависимости <р от соотношения компонент имеет заметный минимум примерно одинаковой глубины в области повышенного содержания вольфрама, как это видно из данных табл. 4.33. Авторы делят сплавы на два класса сплавы с большим содержанием вольфрама и сплавы, для которых ф близко к значениям для чистой компоненты. Так, для системы Ш—Та все сплавы, содержащие менее 70 ат. % вольфрама, а для систетмы Мо содержащие менее [c.290]

Для идеального газа изотерма имеет вид монотонной гиперболы. Для пара (рис. 17.2) это - сложная кривая, имеющая характеристические точки в связи с изменением фазового состояния воды. На участке АВ существует только вода. В точке В начинается процесс парообразования, и ее координаты характеризуют состояние кипящей воды. При заданном давлении процесс парообразования совершается при неизменной температуре (экспериментальный факт). Поэтому изобара ВС для двухфазной структуры влажного пара одновременно является и изотермой. В точке С вся жидкость выкипела и обратилась в сухой насыщенный пар. Поскольку физическое строение системы изменилось, кривая Т = onst после точки С (в области перегретого пара) меняет свой ход, снижаясь с расширением объема пара при уменьшении его давления. [c.395]

В - коэффициент адвективной диффузии, У(Д) - трофическая функция. Координата х направлена по течению реки. Существенное отличие от ранее использованных моделей - это то, что мы считаем коэффициент естественной смертности потребителя т зависящим от его плотности N (см. рис. 77). Предположение вполне реальное (с точки зрения биологии), а кроме того, введение этой зависимости позволяет нам надеяться на существование в этой системе диссипативных структур. Мы считаем функцию т = m(N) монотонно возрастающей, т(0) = то- Очевидно, что для существования [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...