Кориолиса трения

Следуюш,ий существенный шаг в направлении динамического расчета механизма паровой машины был сделан Мореном. В своем курсе прикладной механики один из творцов теории трения Морен предложил новый способ построения диаграммы касательных усилий и метод приближенного расчета махового колеса Однако Морен упустил вопрос о влиянии поступательно движущихся масс на вращательное движение машины и тем самым задержал развитие идей Кориолиса и Понселе. Что касается диаграммы касательных усилий, то он заимствовал ее из сочинений Кориолиса и приспособил к расчету обода маховика, значительно упростив ее в теоретическом отношении. Но, пренебрегая динамическим расчетом Кориолиса, Морен сделал и одно весьма существенное улучшение — он впервые учитывает конечность длины шатуна. [c.31]

Задаемся некоторым начальным значением Яо коэффициента трения и значением коэффициента Кориолиса ао- Если в результате анализа исходных данных можно предположить ламинарный режим (высокая вязкость жидкости), то Яо =64/Кекр, и оГо=2 если турбулентный (малая вязкость и значительная шероховатость труб), то Л-о=0,11-(/1/йГ)° и ао =1 (предполагается режим квадратичных сопротивлений). [c.67]

Последовательность вычисления коэффициента трения Л и коэффициента Кориолиса а на каждом шаге остается прежней, а именно [c.68]

Значения коэффициента гидравлического трения X и коэффициента Кориолиса а изменяются по длине начального участка в значительных пределах. [c.64]

Конкретные реализации динамического переноса вещества на разных планетах, при наличии четырех типов сил, действующих на элементарный объем воздушной среды (сил тяжести и вязкого трения (Р), силы Кориолиса [c.24]

Одним из таких течений может являться движение воздуха около поверхности Земли (или воды) при нейтральной термической стратификации. Правда, в земной атмосфере горизонтальный градиент давления обычно немного отличается от нуля, и, кроме того, на скорость ветра влияет еще и создаваемая вращением Земли сила Кориолиса (см. ниже п. 7.6). Однако в самом нижнем слое воздуха все эти факторы малосущественны и не вызывают заметного изменения с высотой напряжения трения т простые оценки (которые мы отложим до с. 361) показывают, что в атмосфере вплоть до высоты порядка 50 м величина т обычно может считаться практически постоянной. Следовательно, в пределах этого слоя в случае нейтральной стратификации можно с достаточным основанием пользоваться упрощенным уравнением [c.232]

Допустим также, что амплитуда т мала по сравнению с первоначальной глубиной Л, и пренебрежем силой Кориолиса и горизонтальным трением. Будем считать, что давление равно гидростатическому давлению [c.166]

Равновесие силы в воздушном потоке при отсутствии трения о подстилающую поверхность. На достаточно больших высотах влияние на ветер трения о землю становится пренебрежимо малым, и горизонтальное движение воздуха относительно поверхности земли в потоке без ускорения определяется равновесием горизонтального градиента давления, силы Кориолиса и центробежной силы. [c.16]

В уравнениях (9.18) и (9.19) 1У. V и IV — составляющие средней скорости соответственно по направлениям осей х, у, г и и да — компоненты пульсаций скорости по осям X я г р —среднее давление ц — динамический коэффициент вязкости р — плотность воздуха /с параметр Кориолиса Тц — напряжение трения черта над символами обозначает осреднение по времени. [c.255]

Принимается, что в нижнем бьефе сооружений плоское дно с постоянным уклоном, продольная ось декартовых координат ориентирована по оси струи и в уравнении движения опускаются слагаемые, содержащие поперечную составляющую скорости V, не учитываются силы Кориолиса и трение на свободной поверхности, принимается а—1. Для определения касательных турбулентных напряжений используется гипотеза [c.307]

Чтооы перейти от уравнения (4. 3), получешого для струйки невязкой жидкости, к уравнению для конечных размеров потока вязкой жидкости, нужно учесть неравномерность распределения окоростей и ускорений в сечении (с помощью коэффициентов Кориолиса и Буосинеска) и потери на трение. Тогда [c.77]

На точку действуют две силы — сила тяжести mg и нормальная реакция плоскости N (плоскость гладкая и сила трения отсутствует). Поскольку мы рассматркзасм относительное движение по отноптению к подвижной системе координат, то к этим силам нужно добавить еще и две силы инерции — центробежную (переносную) силу h и силу ускорения Кориолиса [c.152]

Задачу о качении однородного шара по горизонтальной плоскости рассматривали многие авторы, например Кориолис [ 7] Г. Хемминг Е. Раут Синдж и др. Предположение о точечном контакте шара с плоскостью приводило к тому, что вертикальная составляющая угловой скорости при движении шара по инерции оказывалась величиной постоянной, и вращение шара вокруг вертикальной оси не влияло на траекторию движения центра шара. Однако в действительности контакт шара с плоскостью представляет собою круглую площадку небольшого диаметра, в результате чего трение приводит не только к результирующей [c.215]

Кинематическая вязкость 17, 18 Колодцы (совершенные, несовершенные) 301 Конические насадки 156, 159 Коноидальный насадок 154, 159 Концентрация твердой фазы 151 Коэффициент Буссииеска 95, 248 Кориолиса 31 гидравлического трения 32 объемной пористости грунта 294 [c.433]

Полезны следующие числовые данные. Коэффициент восстановления е нрн ударе шара о стенку равен 0,55. Для шара, падающего на горизонтальную мраморную плиту, е 0,81 (Кориолис). Для шара, падающего на мрамор или дерево, покрытые папиросной бумагой, е = 0,65 или 0,63 этн два результата принадлежат Розе и цитируются Резалем. Согласно Кориолису, коэффициент трении между двумя шарами не может быть больше чем 0,03, а коэффициент трения между скользящим ншром и столом имеет значение около 0,25. [c.211]

Из некоторых опытов Кориолиса выходит, что коэффициент трения между inapoM и столом равен нрнмерпо 1 . Если начальная скорость скольжения была однн фут в секунду, параболическая часть траектории проходится меиее чем за одну двадцатую часть секунды. Следовательно, эта часть траектории несущественна, и во многих случаях ею можно пренебречь. [c.211]

Призеиный слой атмосферы, т. е, слой толщиной в несколько десятков метров над поверхностью Земли, по своей структуре сильно отличается от свободной атмосферы. В этом слое основным фактором, определяющим движение, является трение о подстилающую поверхность. За счет действия турбулентного перемешивания явление трения распространяется на весь приземный слой. Если рассмотреть силы, играющие роль при движении воздуха над подстилающей поверхностью земли, то в случае отсутствия архимедовых сил (что мы предполагаем сначала) оказывается, что напряжение трения о землю намного превышает все остальные силы (градиент давления, сила Кориолиса). Напряжение трения уравновешивается при стационарном режиме рейнольдсовыми напряжениями, которые, таким образом, постоянны в пределах приземного слоя. [c.106]

Здесь 5 (Л, В) — якобиан по горизонтальным координатам, 2k" и 2h", k" и А " —коэффициенты трения и теплообмена на подстилающей поверхности и поверхности раздела двух слоев соответственно, 0 —заданная температура подстилающей поверхности, Н—глубина жидкости, — коэффициент теплового расширения, f—параметр Кориолиса, который в модельной постановке задачи предполагается постоянным ). Соотношение (27) является следствием геострофического и гидростатического балансов (22) и называется уравнением термического ветра. Эффективность метода Галеркина, примененного к системе (23)—(27), показана в работах [136 — 138, 156, 158, 168, 169], посвященных исследованию лабораторных течений, которые наблюдаются во вращающихся цилиндрических и кольцевых сосудах с жидкостью, подверженной внешнему горизонтально неоднородному нагреву. Такиетечения, несмотря на огромное различие в размерах, во многих отношениях схожи с крупномасштабными атмосферными течениями. [c.23]

Наличие же радиального потока в придонном слое уменьшает время жизни вихря по сравнению с экмановским. Этот эффект можно оценить следующим образом. Из сравнения силы Кориолиса с силой вязкого трения следует, что в слое Экмана радиальная скорость вытекания жидкости из вихря порядка азимутальной v . Излишек объема [c.118]

Здесь же отметим, что в отличие от градиентной скорости ветра вектор скорости устойчивого ветра в пограничном слое пересекает изобары. Рассмотрим геострофическое течение (т. е. течение, при котором изобары можно считать прямыми) и равновесие сил, действующих на частицы и В, которые движутся горизонтально внутри пограничного слоя (рис. 1.13). Если А (рис. 1.13,а) находится выше, чем В (рис. 1.13,6), то ее скорость и и (в силу соотношения — т/у) сила Кориолиса Р(. будут больше таких же величин для В. Поэтому угол отклонения а направления ветра от изобар будет меньше для вышерас-положенной (более быстрой) частицы. Угол а будет равен нулю на уровне градиентного ветра (уровне трения) и достигнет максимального значения около поверхности земли. В Северном полушарии вектор скорости ветра в пограничном слое можно представить в виде спирали, показанной на рис. 1.14. [c.18]

Ветер —ъта движение воздуха относительно земной поверхности, характеризуемое скоростью и направлением (откуда дует). Непосредственной причиной ветра является горизонтальный барический градиент или, говоря анане, перепад давлений воздуха над разными участками земной поверхности. Как только он возникает, частицы воздуха начинают с ускорением перемещаться из области более высокого давления в область более низкого. Сила барического градиента всегда перпендикулярна изобаре — линии равных давлений. Кроне того, на движущуюся частицу воздуха действуют ускорение Кориолиса вследствие вращения ЗеШи, сила трения в центробежная сила. Поэтому ветер в атмосферном слое трения движется не пернендикулярно изобаре, а под углом к ней. В свободной атмос ре частицы воздуха движутся параллельно изобаре, оставляя (класть низкого давления слева в Северном полушарии и справа — в Южном. Этот ветер носит название градиентного, поскольку в свободной атмосфере, как говорилось выше, нет трения [32]. [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...