Работа внешних сил неподвижной оси

Во вращательном движении твёрдого тела вокруг неподвижной оси элементарная работа внешних сил, приложенных к телу, равна работе главного момента этих сил относительно оси вращения на элементарном угловом перемещении тела. 2. В качестве положительного направления вращения тела принимают его вращение против часовой стрелки. [c.14]

Работа внешних сил при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси. В соответствии с уравнением [c.153]

Таким образом, работа внешних сил при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси определяется действием момента Мх этих сил относительно данной оси. Если силы таковы, что их момент Мг=0, то работы они не производят. [c.154]

Мощность при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси Oz равна произведению главного момента внешних сил относительно оси Oz на угловую скорость (для обоих сомножителей берется их алгебраическое значение, т. е. с учетом знака). Для работы системы сил, приложенных к твердому телу, при повороте его на угол ф — фо будем иметь, отправляясь от (21.21), фор-.мулу [c.382]

Уравнение (33) будет основным уравнением для неподвижного канала. В случае, если канал движется, то уравнение сохранения энергии надо писать в относительном движении. Возьмем канал 1-2 /рис. 9/, вращающийся около оси О с постоянной угловой скоростью, тогда в уравнение сохранения энергии, написанном в относительном движении, нужно, как известно из механики, ввести в подсчет работ сил внешних еще работу центробежных сил инерции. Работа центробежных сил Ьд отнесенная к одному килограмму, на пути от 1 до 2 /рис. 10/ ) будет, как известно, равна [c.108]

Рычажный конечный выключатель (рис. 84, а) работает таким образом. Под действием пружины 7 рычаг 5 выключателя занимает такое положение, при котором контактный мостик 2 замыкает неподвижные контакты 1. Если на ролик 6 рычага воздействовать внешней силой (по стрелке), то рычаг повернется вокруг оси на некоторый угол контакты 1 разомкнутся, а контактный мостик 3 замкнет неподвижные контакты 4. Контакты 1 называются размыкаю-ш,ими, контакты 4 — замыкающими. [c.359]

Небезынтересен вопрос о том, каким способом создают необходимую для движения тягу плавающие и летающие живые существа. В их распоряжении для получения тяги имеются органы, способные перемещаться только взад и вперед или вверх и вниз, но не вращаться (при помощи такого же движения перемещаются примитивные надводные суда — весельные лодки). В зависимости от того, происходит ли движение органа, создающего тягу, параллельно или перпендикулярно к направлению движения корпуса, получаются соотношения, сходные с работой гребного колеса или гребного винта. Полет птиц особенно интересен тем, что при нем и подъемная сила и тяга получаются при помощи одного и того же органа — крыльев. У больших птиц движение крыльев подобно движению весел (рис. 183). Тяга возникает потому, что движение крыльев вниз выполняется очень резко, с большой силой, движение же вверх выполняется, наоборот, пассивно и притом так, чтобы получалось возможно меньшее сопротивление. Наибольшую долю тяги дают внешние части крыльев, описывающие самый большой путь по вертикали. Коэффициент полезного действия такого рода механизма в благоприятных случаях довольно высокий. Лобовое сопротивление складывается в основном из индуктивного сопротивления и из сопротивления, обусловленного вихрями, возникающими при взмахе крыльев. Эти вихри, оси которых расположены перпендикулярно к направлению полета, при спокойных взмахах крыльев не очень интенсивны. Многие маленькие птицы обладают способностью быстро вибрировать крыльями, что позволяет им взлетать почти вертикально, а также висеть в воздухе неподвижно. Действие крыльев этих птиц сходно с действием геликоптера. Крылья при своем движении вниз широко раскрываются, и птица получает резкий толчок вперед при обратном движении крылья прижимаются возможно ближе к телу. Принцип геликоптера еще лучше используется маленькими птичками колибри и многими насекомыми. Их крылья при движении вверх переворачиваются относительно своей продольной оси (рис. 184), благодаря чему тяга возникает при движении крыльев не только вниз, но и вверх. Это позволяет колибри и насекомым совершенно свободно парить в воздухе, двигаться не только вперед, но и назад, а также поворачиваться в полете на месте . [c.322]

Теперь установка паровоза на катках применяется в лабораториях при испытании паровозов. На катки ставят ведущие колеса, а сам паровоз удерживается на месте болтом, соединенным с неподвижной опорой (фиг. 111). Оси катков снабжаются сильными тормозами, с помощью которых можно изменять сопротивление катков вращению эти тормозы снабжены прибором для измерения работы трения. Таким образом получается искусственное сопротивление, заменяющее сопротивление поезда движению. Сила паровоза измеряется динамометром, указывающим напряжение того болта, который удерживает паровоз. При увеличении трения на осях катков сила тяги паровоза растет, и мы получим наглядное подтверждение того, что выше было сказано о значении трения между рельсами и ведущими колесами паровоза как внешней движущей силы. [c.167]

Г. И. Баренблатт и Г. П. Черепанов (1961) рассмотрели задачу об изолированной прямолинейной трещине, простирающейся вдоль некоторой линии упругой симметрии в ортотропном бесконечном теле в условиях плоской деформации. В этой же работе рассмотрена задача расклинивания ортотропного тела с плоскостями симметрии, параллельными двум осям, абсолютно жестким бесконечным клином, движущимся с постоянной скоростью. Предполагается, что на поверхности соприкосновения клина с расклиниваемым телом действуют силы кулонова трения. Более детально исследуется вопрос о расклинивании ортотропного тела неподвижным клином постоянной толщины в пренебрежении силами трения. В работе Э. П. Фельдмана (1967) в рамках дислокационной теории тонких двойников и трещин исследован вопрос распространения тонкой равновесной трещины вдоль анизотропной полосы конечной толщины. При постепенном возрастании внешних нагрузок трещина растет до некоторого критического значения, после чего происходит мгновенное разрушение полосы. [c.387]

Двутавровая стальная балка № 22 пролетом 6 ж оперта одним концом на шарнирно неподвижную ч)пору, а другим — на винтовую цилиндрическую пружину. Диаметр оси пружины 10 см, диаметр стержня пружины 2 сж, число витков 6. Подсчитать количество потенциальной энергии, накопленной этой системой под действием силы Р=2 г, приложенной посредине пролета балки. Пользуясь зависимостью между потенциальной энергией и работой внешних сил, найти затем )зелнчину вертикального перемещения среднего сечения балки. [c.196]

Так как вращение около любой оси может быть разложено на три вращения около трех координатных осей с началом в неподвижной точке, то здесь имеем случай трех степеней свободы. Три вра цения около трех координатных осей представляют три различные неприводимые возможные перемещения, к которым приводятся все остальные. Для каждого из этих трех перемещений сумма работ внешних сил должна быть равна нулю. А мы уже видели, что это дает следующие три [c.38]

Враш,ение твердого тела вокруг неподвижной осн. Предположим, что к твердому телу, Bpaiu romejjy H вокруг неподвижной оси г, приложены внешние силы Pf, Pf,. .., Р (рис. 147). Вычислим сначала элементарную работу отдельной силы Pf, которая приложена в точке Ml, описывающей окружность радиусом MtKi = Ri-Разложим эту силу на три составляющие, направленные по естественным осям траектории точки Mi [c.174]

В режиме сброса кинетического момента работу системы можно сравнить с работой трехстепенного гироскопа, по наружной оси которого действует момент внешних-сил Мр.с. В этом случае наружная рамка остается практически неподвижной, в то время как внутренняя будет прецессировать в сторону совмещения векторов Я и Л1р.с по кратчайшему пути. [c.82]

Обобщение полученных результатов не представляет никаких затруднений. Если заданные внешние силы действуют на систему с одной степенью свободы, обобщенная координата которой есть д, то работу, произведенную ими при бесконечно малом изменении конфигурации и пропорциональную бд, можно обозначить через Величина Q называется обобщенной силой , действующей на систему относительно обобщенной координаты д . Например, если д—угловая координата тела, которое может вращаться вокруг неподвижной оси, то Q—момегип внешних сил относительно этой оси. [c.36]

Вращение твердого тела вокруг неп(Щвижной оси. Предположим, что к твердому тел , вращающемуся вокруг неподвижной оси г, приложены внешние силы Pf, Р ,, Р (рис. 147), Вычислим сначала элементарную работу [c.408]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...