Уравнение вириала

Подставив ]Fi=W i-j-Wi со значениями (154) и (155) для W i и W", а также значения (146) и (147) в уравнение вириала (145), получим, следовательно [c.415]

Акустическими измерениями часто пользуются для определения постоянных, входящих в уравнение состояния. Весьма часто уравнение состояния газа записывают в форме так называемого уравнения вириала [c.139]

Получить уравнение состояния неидеального газа на основе теоремы вириала Клаузиуса [52, 61]. [c.121]

Уравнения состояния твердых тел в отличие от уравнений состояния идеального газа содержат члены, обусловленные как кинетической энергией колебания частиц, так и потенциальной энергией сил взаимодействия. Поэтому в общем случае для описания твердых тел может быть использована теорема вириала для соотношения кинетической и потенциальной энергий. Согласно этой теореме средняя во времени удвоенная кинетическая энергия частиц системы со знаком минус равна средней во времени величине вириала системы [c.18]

Повторяя в общих чертах ход рассуждений, приводящих к уравнению (34), но исходя из скорректированной с учетом уравнения (40) записи теоремы вириала, получим уравнение сложнонапряженного состояния твердого тела [c.19]

Теорема об изменении вириала количества движения (2) для движений, описываемых уравнениями (7), имеет форму [c.104]

При этом силы, с которыми две молекулы действуют друг на друга во время столкновения, могут быть совершенно произвольными, если только радиус их действия мал по сравнению со средней длиной пути. Было, однако, принято, что молекулы отражаются от стенок, как упругие шары. От этого ограничивающего предположения мы освободимся в 20. Во второй части мы познакомимся с другим общим выводом уравнений этого параграфа, основанным на теореме вириала. [c.37]

ВЫВОД УРАВНЕНИЯ ВАН-ДЕР-ВААЛЬСА С ПОМОЩЬЮ ПОНЯТИЯ ВИРИАЛА [c.400]

Клаузиус назвал вириалом сил, действующих на систему. Полученное уравнение гласит, следовательно, что удвоенное временное среднее живой силы равно отрицательному временному среднему вириала системы в течение очень длительного времени. [c.403]

При составлении уравнения суммы элементарных работ на виртуальном перемещении рассматриваем три вида сил в системе силы инерции, приложенные к каждому элементу колеблющейся системы упругие силы, возникающие при деформации элементов системы, и возмущение на конце пружины. За виртуальное перемещение можно взять любое продольное перемещение бм , удовлетворяющее условию непрерывности и граничным условиям задачи. Для последующего расчета на основании рекомендаций работы [70] целесообразно принять, что различные типы вир- [c.143]

Отметим, что для рассматриваемой периодической системы уравнение (29) можно записать в обычном виде интеграла от вириала ги (г) с усредненной по направлениям радиальной функцией g (г) [c.291]

Уравнение (3.108) может быть выведено из теоремы вириала применительно к системе частиц, находящихся в кулоновском поле и занимающих конечный объем ). В частности, для свободного атома Р = О и 2 ии = — - пот как уже говорилось выше. [c.196]

В частности, полная корреляционная функция для текучей среды из твердых шаров дается простой алгебраической формулой (2.46) из нее можно получить функцию (1, 2) при помощи равенств (2.41) и (2.42). Далее, довольно легко (см., например, 12]) вывести из формулы (6.12) для вириала простое уравнение состояния [c.260]

Для выяснения границ применимости формулы (1.8.6), получим более точное решение дисперсионного уравнения, в котором учтем попарную связь двух волн с ближайшими по величине Нр (полагая для определенности, что это волны с номерами вир). Дисперсионное уравнение приобретает вид [c.66]

С увеличением числа членов в уравнениях (1-20), (1-21) увеличивается предел применимости их по плотности (давлению). Однако следует иметь в виду, что с увеличением порядкового номера вириального коэффициента быстро возрастает погрешность его определения по экспериментальным данным. Хорошие результаты достигаются при высоких температурах Г>1,5Гк, где уравнение с тремя-четырьмя вири-альными коэффициентами позволяет описать свойства газа в довольно широкой области давлений [вплоть до р=(4н-5)рк]. [c.34]

Рекомендуемое в работе [0.46] уравнение состояния вири-ального типа содержит 19 констант, /тах = 6, 5г=[ЬгО+6г1/т + Ьг2Х Хехр(—kT)] и построено на основании машинной обработки опытных данных [3.63] и [4.36]. Качество аппроксимации двух групп опытных данных следующее средние отклонения — 0,12 % и 0,31 %, максимальные отклонения — 0,72% и 1,15 %. [c.158]

Будем искать уравнение состояния в форме так называемого вири-ального разложения [c.336]

Наиболее общий вид уравнения состояния получается с помощью теоремы вириала [35]. Значительная часть этой книги отведена обоснованию уравнений и подбору их для разнообразных жидкостей и газов. Большая работа по уточнению уравнений состояния проведена на кафедре молекулярной физики МГУ проф. А. С. Предводи-телевым. [c.39]

Клауаиус ( lausius) Рудольф Юлиус Эмануэль (1822-1888) — немецкий физик, один из основателей термодинамики и молекулярно-кинетической теории теплоты. Дал (одновременно с У. Томсоном) в 1850 г. первую формулировку второго начала термодинамики. Придерживался гипотезы У. Томсона о тепловой смерти Вселенной. Ввел первым понятие энтропии (1865 г.) идеального газа, длины свободного пробега молекул. Обосновал в 1850 г. уравнение Клапейрона — Клаузиуса. Доказал (1870 г.) теорему вириала, связывающую кинетическую анергию системы частиц с действующими силами. Разработал теорию поляризации диэлектриков (формула Клаузиуса — Моссоти). [c.264]

Мы легко найдем теперь средний вириал всех сил, действующих при столкновении, из формул (161) и (168). Для каждого из столкновений, число которых дается формулой (168), значение составляющей относительной скорости в направлении линии центров равно f = os8, поэтому каждое из таких столкновений дает в сумме (161) член / з/тсоз Я. Умножая это на выражение (168), мы найдем то, что добавляют все эти столкновения к сумме (161). Интегрируя затем по всем возможным значениям, мы получим окончательно полную величину суммы, т. е., согласно уравнению (161), величину 1 ,-. Но в заключение нужно еще поделить на 2, так как в противном случае каждое столкновение было бы засчитано дважды, один раз — когда скорость одной молекулы лежит между с и с и вто- [c.427]

Васенина уравнение 19 Везерометр ИП-1-3 49 Вибрационное обкатывание 99 Виды износа 112, 113 ВИР-1 58 [c.242]

Для того чтобы пояснить проведенные выше общетеоретические рассуждения, представим себе систему, состоящую из двух материальных точек равной массы, на которые действует сила тяжести. Точки прикреплены к концам нерастяжимой нити, перекинутой через блок. Движение этих точек не является свободным уравнение связи получается из того условия, что точки соединены нитью постоянной длины поэтому виртуальное перемещение одной из точек влечет за собой вир туальное перемещение другой. При этом суммарная виртуаль ная работа будет равна нулю. [c.13]

Используя этот результат в уравнении (4.74), получить вири-альные коэффициенты в внриальном разложении. [c.134]

Уравнение состояния (6.2.4) получило название лейденовского варианта, (6.2.5)—берлинского. Эти уравнения могут быть получены при использовании теоремы вириала Клаузиуса. Термин вириальный происходит от латинского vis (множественное число vires), что означает сила . Вириальные коэффициенты характеризуют отклонение реальной систе.мы от идеальной в результате действия межмолекулярных сил. Вириальные коэффициенты и В характеризуют парные взап.модействия, поэтому они называются вторыми, С и о третьими, так как характеризуют тройные столкновения. Коэффициенты могут быть рассч1 -таны в рамках статистической термодинамики, если известен потенциал межмолекулярнО " взаимодействия и размер молекул. — Яри. , ред. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...