Пульсация газового пузыря

Отсюда ясно, что при сильном взрыве в газе, в котором до взрыва имеется конечное давление, должно возникать обратное движение газа к центру взрыва. Этот эффект хорошо наблюдаем при подводных взрывах, в которых возникают повторные пульсации газового пузыря. [c.210]

Рис. 3-13. Фотография пульсации газового пузыря.

Величину заряда при раздаче пакета из нескольких слоев оболочек без учета энергии пульсации газового пузыря можно оценить с помощью зависимости [c.52]

В цилиндрических координатах уравнения движения и пульсации газовых пузырей (2) примут следующий вид [c.751]

Колебания фундаментов установок ВШ и поверхности грунта имеют ярко выраженный нестационарный характер. На записях имеются повторяющиеся участки, такие, как если бы колебания вызывались двумя импульсами, следующими с интервалом 1. Первый импульс есть результат воздействия ударной волны на дно бассейна, а второй объясняется пульсацией газового пузыря, что видно из табл. 11.2, в которой приведены средние значения экспериментально зарегистрированных значений tl, с, для различных масс заряда и значения Т, с, подсчитанные по формуле (11.3). Результаты оказываются достаточно близкими, особенно для тротила. Экспериментальные данные о колебаниях фундаментов установок ВШ помещены в табл. 11.3 и 11.4. [c.145]

Фундамент установки ВШ № 2 под действием ударной волны и импульса давлений, возникающего при первой пульсации газового пузыря, совершает свободные колебания с частотой около 10,6 Гц. [c.145]

Колебания фундамента установки ВШ № 3 значительно сложнее. При взрыве зарядов массой 0,075 и 0,15 кг фундамент совершает 5—7 циклов периодических колебаний под действием пульсаций газового пузыря. При увеличении веса заряда колебания фундамента по своему характеру все более отличаются от периодических и приближаются к нестационарным свободным колебаниям. Для зарядов массой 0,5— [c.146]

Нагрузка. На дно резервуара действует нагрузка от ударной волны и пульсаций газового пузыря, закон изменения во времени которой зависит от выполняемой технологической операции. Рекомендации по определению нагрузки от ударной волны на дно резервуара имеются в [12]. Для ориентировочных расчетов параметров колебаний фундаментов установок ВШ можио [c.146]

Действие на дно резервуара давления, возникающего при первой пульсации газового пузыря в момент его наибольшего сжатия, можно приближенно заменить действием мгновенного импульса, приложенного в момент времени 1, зависящий от разме-, ров резервуара, уровня воды, массы и положения заряда. Это допустимо делать в случаях, когда вторая пульсация газового пузыря практически отсутствует. Для условий эксперимента, описанного выше, можно принять при использовании тротила, что /1 Г, где Т вычисляют по (11.3), Значение импульса равно а/, где а зависит от тех же факторов. Значение а можно принимать по табл. 11,6 [5] при сходных с экспериментами условиях. [c.147]

Максимальная амплитуда колебаний с учетом действия ударной волны и первой пульсации газового пузыря может быть найдена с помощью графика функции w t), построенного по (11.9). [c.147]

Динамический расчет строительных конструкций на воздействие волн, распространяющихся в грунте, надо выполнять для различных зарядов, а не только максимального по весу, так как наибольшие амплитуды колебаний могут быть вследствие влияния пульсации газового пузыря при зарядах меньше максимально допустимого для данной установки. [c.148]

Пульсация газового пузыря 144, 146 [c.212]

Экспериментальные наблюдения показывают, что при движении в маловязких жидкостях газовые пузыри, объем которых превышает 50 см , дробятся, распадаясь на более мелкие устойчивые пузырьки. Теории дробления газовых пузырьков не суш,ествует. Имеюш,иеся в этой области теоретические исследования показывают, что при безотрывном обтекании поверхность газовых пузырей сохраняет устойчивость. Этот вывод находится в хорошем соответствии с опытами, ибо сферические и эллипсоидальные пузыри, большая часть поверхности которых обтекается без отрыва потока, действительно не подвержены дроблению. В той области размеров пузырей, где происходит перестройка их формы от эллипсоидальной к сферическому сегменту (область 4, рис. 5.6), всплывание пузырей, как уже отмечалось, сопровождается пульсациями формы и траектории движения. Но пузыри в этой области размеров, как правило, не дробятся из-за стабилизирующего действия сил поверхностного натяжения, ибо кривизна поверхности таких пузырьков еще не слишком мала. [c.224]

Рис. 2-2. Пульсация объема газового пузыря, свободно всплывающего Б жидкости (Vo —объем пузыря в момент отрыва).

Вынужденное рассеяние звука (ВРЗ) в жидкости с газовыми пузырь ками [Заболотская, 1977, 1984]. В процессе рассеяния звука на пузырьках происходит раскачка их пульсаций и интенсивность рассеяния растет. Пусть все пузырьки имеют одинаковые радиус Ro и добротность Q вблизи резонансной частоты uiq. Этот случай аналогичен вынужденному комбинационному рассеянию света при взаимодействии с внутримолекулярными колебаниями, имеющими заданную резонансную частоту. Такая задача (в одномерной постановке) сводится к решению волнового уравнения [c.196]

На рис. 289 приведены фотографии взрыва в воде, снятые через указанные на рисунке промежутки времени. Мы видим, что газовый пузырь, образующийся в воде при взрыве, испытывает пульсации после того как пузырь достиг [c.433]

На рис. 342 приведены фотографии взрыва в воде, снятые через указанные на рисунке промежутки времени. Мы видим, что газовый пузырь, образующийся в воде при взрыве, испытывает пульсации после того как пузырь достиг определенного размера, он начинает уменьшаться и затем снова увеличивается. Причина пульсаций заключается в следующем. Газовый пузырь, возникший в результате взрыва, увеличивается в своих размерах, создавая радиальное движение окружающей жидкости, расталкивая ее во все стороны. Подобно тому как маятник, достигнув положения равновесия, не останавливается, а благодаря инерции продолжает двигаться дальше, так и пузырь, достигнув таких размеров, когда давление газа уравновесится действием сил гидростатического давления, будет в силу инерции продолжать расширяться дальше. Это расширение будет происходить все более медленно, пока не прекратится совсем (маятник останавливается, достигнув максимального отклонения). Далее, под действием сил гидростатического давления пузырь будет уменьшаться и опять пройдет свое положение равновесия. В силу упругости газа, свойств инерции и действия сил гидростатического давления пульсации пузыря будут повторяться. Радиус газового пузыря и период его колебаний зависят от величины заряда при глубоком взрыве, когда глубина больше максимального радиуса пузыря, число пульсаций может доходить до десяти ). [c.552]

В жидкости на глубине Л произошел подводный взрыв, при котором выделилась энергия Е и образовался пульсирующий газовый пузырь. Показать, что период пульсаций имеет порядок величины (Е/ру/ где р — плотность жидкости. [c.103]

Газообразные продукты взрыва образуют так называемый газовый пузырь , который, пульсируя, всплывает на поверхность. Период первой пульсации Т, с, без учета ограниченности объема бассейна находят по формуле [4, 8, 17] [c.144]

Возникновение пульсаций скорости в поперечном (вертикальном) направлении при движении газожидкостного потока можно представить следующим образом. Два вихря, газовый и жидкий, попадают в слой у и располагаются так, что газовый пузырь, имеющий большую скорость, отстает от жидкого. В таком случае оба вихря сталкиваются со скоростью 2 и, и газовый пузырь, имеющий меньшую плотность, получает большее долевое отклонение, в связи с чем возникает поперечное движение (главным образом вверх) от слоя у. Следовательно, с изменением концентрации ф изменяется и з и корреляция ф ТРз будет положительной. [c.45]

При дальнейшем понижении газосодержания пузыри газа разрушаются на более мелкие. Течение переходит в эмульсионное с большой частотой пульсаций и малой амплитудой. На рис. 1.8 приведена осциллограмма частот, которая показывает, что в данном потоке уже нет четкого чередования газовых и жидких пробок. Сохраняя некоторые волновые свойства предыдущего пробкового потока, эмульсионная структура по своим свойствам приближается к гомогенной структуре. [c.52]

В результате таких пульсаций газового пузыря при взрыве в воде образуется не один, а два или большее количество импульсов давления, вызывающих образование упругих волн. Повторные импульсы дают на сейсмограмме добавочные вступления, которые при неучёте этого явления могут привести к неправильным выводам при обработке сейсмограммы. (Влияние вторичных пульсаций можно ослабить, производя взрыв вблизи поверхности воды.) [c.435]

Р асширение продуктов взрыва в воде приводит к образованию в среде газового пузыря, который совершает ряд колебаний относительно среднего диаметра. При взрыве на глубине пузырь из-за плавучести газообразных продуктов всплывает. Наибольшая скорость всплытия пузыря наблюдается при его минимальных размерах. Колебательные движения газового пузыря вршывают образование серии волн сжатия, распространяющихся в радиальных направлениях. Несмотря на то что максимальное давление в первой волне сжатия много меньше давления в основной ударной волне, их импульсы сравнимы, поэтому при рассмотрении взаимодействия поля течения с преградой влияние пульсации необходимо учитывать. [c.127]

Механизм электропроводности псевдоожиженного слоя сложен. Здесь переменный или постоянный электрический ток течет между погруженными в слой электродами как бы через разветвленные в слое цепочки электропроводных частиц и слой работает как активное сопротивление. Проходящие сквозь развитый псевдоожи-женный слой газовые пузыри и создаваемые ими пульсации слоя непрерывно разрушают одни пути течения тока и образуют новые. При разрывах цепи между частицами проскакивают искры, чем объясняется употребляемое в некоторых работах иное название данного спо-. соба нагрева слоя — электроискровой [Л. 281]. [c.167]

На рис. 2.12 приведены зависимости для показателя изознтропы газоводяной смеси, содержащей пузырьки трехатомного газа (кривая 1) и трехатомный газ в растворенном состоянии (кривая 2). Так же как и для двухатомного газа, при одном и том же значении 0 значения k для этих двух смесей существенно отличны, причем отличие это еще больше, чем в описанном выше случае смеси с двухатомным газом. С учетом сжимаемости жидкости можно дать следующее объяснение полученным в [8] результатам. С момента начала распространения ударной волны происходит резкое снижение объема газовых пузырей и одновременно происходит увеличение сжимаемости жидкой фазы (уменьшается ее к). Если увеличение сжимаемого объема жидкости недостаточно для принятия всего уменьшенного объема свободного газа, то происходит частичный переход газа из свободного в растворенное состояние и связанное с этим увеличение f M. которое при прочих равных условиях будет тем большим, чем большее количество газа перейдет в растворенное состояние. При этом до тех пор, пока наряду с растворенным газом имеет место свободный газ, в волне будут происходить пульсации давления, которые становятся все меньше по мере возрастания давления во фронте волны и уменьшения количества газа, находящегося в свободном состоянии. До того момента, пока увеличившийся объем сжи- [c.47]

Наличие подушкп создает качественно отличную от дисперсной смеси колебательную систему жидз-юсть — газ, в которой роль упругого элемента играет локализованный в подушке переменного объема и массы газ, а инерционного — столб жидкости над подушкой. При этом газовая подушка имеет две степени свободы — поступательное перемещение и пульсационное движение пз-за измепешгя ее объема, характеризуемое собственной частотой пульсаций газовой подушки й. Эта частота может быть определена пз упрощенной одномерной схемы движения (С. С. Григорян и др., 1965), согласно которой подушка является единым пузырем с цилиндрической боковой поверхностью, совпадающей с поверхностью трубы, п плоскими торцами. Прп колебаниях изменяется лишь высота подушки у, а сечение ее остается равным сеченпю трубы. Будем считать, что в движении находится лишь жидкость над подушкой с постоянной высотой Н, а жид- [c.164]

Таким образом, для слоев как мелких, так и крупных частиц с повышением температуры при постоянной массовой скорости фильтрации число псевдоожижения растет, а следовательно, в соответствии с двухфазной моделью псевдоожижения при прочих равных условиях приходится ожидать увеличения доли газов, проходящей в виде пузырей, и усиления пульсаций слоя. Этот вывод находится лишь в кажущемся противоречии с установленным в (Л. 17] экспериментальным фактом уменьшения пульсаций слоя при переходе от псевдоожижения его холодным воздухом к режиму с прежним расширением слоя, но при сжигании в нем горючего газа и повышении температуры слоя до I 000° С. Кстати, аналогичное успокоение пульсаций в раскаленном псев-доожиженном слое по сравнению с холодным наступало и в опытах [Л. 116] при сжигании в слое не газа, а жидкого то плива (солярового масла) (рис. 1-10). Однако специально проведенные измерения пульсаций давления в слое в условиях, когда ввод жидкого топлива прекращали, а слой, несмотря на подачу прежнего количества холодного воздуха, оставался достаточно долго горячим благодаря аккумулированному при сжигании топлива теплу, показали в соответствии с формулами (1-14) и (1-15) резкое усиление пульсаций. Таким образом, успокоение пульсаций при сжи гании в псевдоожиженном слое топлив и сохранении прежней массовой скорости фильтрации связано не с высокой температурой слоя, как можно предположить по Л. 17,. 36, 147], а с протеканием реакций горения. iB случае сжигания жидкого топлива присоединялся также процесс быстрого испарения его капелек, попавших на раскаленные частицы. Видимо, вспышки газового и жидкого топлив и локальные повышения давления при мгновенном ис- [c.38]

По оси струи на расстоянии менее 38 мм от места входа ее в слой отмечались пульсации температуры (равные примерно 100° С), особенно заметные, когда подводимая мощность превышала 1 кет. Видимо, из-за эжекции частиц струей плазмы происходили быстрое нарастание двухфазного (среда — частицы) пограничного слоя струи, смыкание ее газового факела и периодические отрывы его с образованием пузырей аналогично появлению пузырей при распространении в псевдоожи-женном слое турбулентных низкотемпературных газовых струй, наблюдавшемуся автором [Л. 350]. Уже поэтому закономерна пульсация температуры по оси струи — в зоне образования и движения пузырей. Следует отметить, что для восходящей высокотемпературной струи в более холодном псевдоожиженном слое эффект эжекции частиц может быть сильнее, чем в изотермическом слое, из-за быстрого уменьшения удельного объема плазменного газа при охлаждении. Это, видимо, позволяет интенсивно эжектировать даже тонкодисперсные частицы, которые в изотермическом слое увлекаются слабо. Улучшение условий эжекции подтверждаются измерениями авторов (Л. 472], показавшими, что давление в плазменной струе ниже входа ее в псевдоожи-женный слой значительно меньше статического давления в слое на уровне решетки, а также самим фактом очень быстрого охлаждения плазменной струи в псевдоожиженном слое, связанным, по нашему мнению, в первую очередь с увеличением большого количества тонко-дисперсных частиц, а не с радиационным обменом, которому сами авторы 1[Л. 472] отводят несколько преувеличенную роль, считая, что им обусловлена главная часть теплообмена струи в поперечном направлении . Во всяком случае в середине проводившегося процесса глубокого охлаждения струи с 6 000 до 80—100° С, когда температура тонкой, имевшей малую оптическую толщину струи была уже в пределах 1000—1500° С, не приходилось ожидать существенной теплоотдачи радиацией непосредственно от струи газа, тем не менее и эта [c.63]

В пузырьковом потоке газовая фаза равномерно распределена в жидкости в виде отдельных достаточно малых пузырей, движущихся со скоростью, отличной от скорости жидкости, однако тем более близкой к ней, чем меньше пузыри (см. рис. 2.1, а). Пульсации статического давления в пузырьковом режиме, пог.азанные на этом же рисунке, имеют высокую частоту и малые амплитуды. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...