Интенсивность девиатора напряжения

В дальнейшем будет широко применяться среднее нормальное напряжение а и так называемая интенсивность девиатора напряжения т, определение которой должно быть дано. [c.13]

Далее будем применять интенсивность девиатора напряжения т — положительную величину, определяемую равенствами [c.17]

Пользуясь формулами (1.16), можно получить приближенное представление интенсивности девиатора напряжения через максимальное касательное напряжение [c.19]

Максимальное касательное напряжение выражается через интенсивность девиатора напряжения т и параметр р,. В самом деле, вспоминая, что [c.22]

Дадим также формулу [104], которая будет применена в дальнейшем изложении. Составим с этой целью произведение из S и выразим его через интенсивность девиатора напряжения т и параметр со в виде [c.22]

Sr= Po+l)t, Зе= - iPo 2)i, s, = 2Po- )t, а вместе с тем и интенсивность девиатора напряжения в виде [c.25]

Условия текучести и упрочнения. Условие постоянства интенсивности девиатора напряжения и его обобщение [c.39]

При наличии упрочнения материала интенсивность девиатора напряжения зависит от пластических деформаций. Характер этой [c.42]

Наиболее распространенным является условие текучести, утверждающее, что при пластическом состоянии материала октаэдрическое касательное напряжение постоянно или интенсивность девиатора напряжения постоянна. [c.43]

Отметим, что применение приближенного представления интенсивности девиатора напряжения дает возможность заменить условие текучести (2.01) приближенным равенством [c.45]

Выражая интенсивность девиатора напряжения через главные компоненты девиатора напряжения, получим [c.45]

Обобщением предыдущего является условие текучести, устанавливающее, что при пластическом состоянии материала октаэдрическое касательное напряжение является определенной функцией от октаэдрического нормального напряжения или интенсивность девиатора напряжения является определенной функцией от среднего нормального напряжения. [c.45]

Таким образом, в теории постоянства интенсивности девиатора напряжения и в теории постоянства максимального касательного напряжения пределы текучести на сдвиг выражаются через пределы [c.48]

Таким образом, сопоставление экспериментальных и теоретических результатов указывает на преимущества условия постоянства интенсивности девиатора напряжения перед условием постоянства максимального касательного напряжения. [c.49]

Отсюда сразу же следует, что интенсивность девиатора пластической деформации связана с интенсивностью девиатора напряжения следующим образом [c.53]

Остановимся еще на одной, весьма удобной, форме предыдущих соотношений. Напомним выражение интенсивности девиатора напряжения [c.53]

Отсюда вытекает, что интенсивность девиатора упругой деформации связана с интенсивностью девиатора напряжения так [c.55]

Отсюда следует, что интенсивность девиатора упругой деформации пропорциональна интенсивности девиатора напряжения, так что [c.55]

При отсутствии упрочнения материала может быть принято условие текучести, в котором интенсивность девиатора напряжения есть постоянная величина, а именно [c.56]

При наличии упрочнения материала может быть использовано условие упрочнения, в котором интенсивность девиатора напряжения есть определенная функция от работы пластической деформации, так что [c.56]

При отсутствии упрочнения материала здесь, как и в теории деформаций, может быть принято условие текучести, в котором интенсивность девиатора напряжения есть постоянная величина, а именно [c.62]

Обратим внимание, что для приближения этих результатов к соответствующим результатам, полученным на основе условия постоянства интенсивности девиатора напряжения, следует в приве- [c.124]

Условие текучести (2.01), выражающее, что интенсивность девиатора напряжения постоянна, имеет вид [c.195]

Таким образом, условие постоянства интенсивности девиатора напряжения и условие постоянства максимального касательного напряжения совершенно аналогичны и различаются лишь величинами постоянных, стоящих в правых частях. [c.195]

Согласно этой гипотезе тело остается совершенно жестким, пока интенсивность девиатора напряжения т в какой-нибудь точке не достигнет значения и не возникнет пластическое течение. [c.245]

При решении конкретных задач следует убедиться, что интенсивность девиатора напряжения т в жестких зонах не превосходит значение к. [c.246]

Условие текучести (2.01), показывающее, что интенсивность девиатора напряжения постоянна для плоского напряженного состояния, выражается следующим образом [c.352]

Уравнения в напряжениях и скоростях при постоянной интенсивности девиатора напряжения [c.357]

Займемся сначала подробным изучением системы уравнений плоского напряженного состояния [91], основанной на условии постоянства интенсивности девиатора напряжения. [c.357]

Положительную величину аи пропорциональную квадратному корню из второго инварианта девиатора напряжений, называют интенсивностью напряжений [c.98]

РАЗЛОЖЕНИЕ ТЕНЗОРА НАПРЯЖЕНИЙ НА ШАРОВОЙ ТЕНЗОР И ДЕВИАТОР НАПРЯЖЕНИЙ. ИНТЕНСИВНОСТЬ НАПРЯЖЕНИИ [c.17]

Полную и среднюю деформации (и девиатор деформации) можно разложить на упругую и пластическую части. При рассмотрении процесса нагружения обычно предполагается, что девиатор пластической деформации и девиатор напряжения подобны, а их компоненты пропорциональны. Отсюда следует связь интенсивности девиатора пластической деформации с интенсивностью девиатора напряжения формулой, подобной (VI1I.18). Опускаем [c.105]

В работах В. М. Александрова, Н. X. Арутюняна [10] и В. 1У1. Александрова, Е. В. Коваленко [15] рассматривается относительно тонкий слой льда, лежащий на гидравлическом, стержневом или двухслойном упругом основаниях. Двухслойный пакет представляет собой упругий слой, покрытый стержневым слоем. Физико-механические свойства льда описываются уравнениями нелинейной теории ползучести со степенной связью между интенсивностью девиатора скоростей деформаций и интенсивностью девиатора напряжений. Коэффициент Пуассона для льда принимается постоянной величиной. Исследуется процесс квазистатического нагружения нормальными усилиями поверхности слоя льда или квазистатического вдавливания в поверхность жесткого штампа. При этом гидравлическое основание описывается соотношением основания Фусса-Винклера, а стержневое и двухслойное — уравнениями линейной теории упругости. Рассматриваемые плоские контактные задачи сведены к нелинейным уравнениям, которые содержат интегральные операторы по координате и дифференциальные по времени. Найдены асимптотические решения этих уравнений для относительно малого и большого времени. [c.464]

Модель жесткопластической среды была переоткрыта Р. Мизесом в 1913 г. [9]. Основные соотношения были сформулированы с использованием условия текучести, предполагающего постоянным в области пластического течения интенсивность девиатора напряжений. Несколько раньше это же условие текучести было предлои ено М. Губером (1904 г. см. [10]). Позднее Р. Мизес [11] сформулировал основные соотношения модели жесткопластической среды для произвольного гладкого условия текучести и вывел ассоциированный закон течения. Аналогичное построение для сингулярного условия текучести было дано Рейссом [12, 13]. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...